Tables des constantes radioactives

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Submitted on 1 Jan 1909

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Tables des constantes radioactives

G.-A. Blanc, L. Bloch, J. Danne, T. Godlewski, O. Hahn, M. Levin, S. Meyer, M. Moulin, H.-W. Schmidt, E. Schweidler, et al.

To cite this version:

G.-A. Blanc, L. Bloch, J. Danne, T. Godlewski, O. Hahn, et al.. Tables des constantes radioactives.

Radium (Paris), 1909, 6 (1), pp.1-4. �10.1051/radium:01909006010100�. �jpa-00242321�

THÉORIAUE ET EXPÉRIMENTALE

MÉMOIRES ORIGINAUX

Tables des constantes radioactives

publiées

^la collaboration de G.-A. BLANC, ^L. BLOCH, J. DANNE, T. GODLEWSKI, O. HAHN, ^M. LEVIN, ^S. MEYER,

M. MOULIN, H,-W. SCHMIDT, ^E. SCHWEIDLER, B. SZILARD.

Nous avons réuni dans le tableau ci-con tre le résul- tat des plus importantes déterminations effectuées,

pendant ^{ces dernières années, sur} les substances ra-

dioactives. Les indications concernent : le poids ^ato- mique, ^les constantes de désactivation, la constitution et les propriétés ^du rayonnement; ^{les caractères}

physiques ^et chimiques ^des différentes substances. On

sait, que la connaissance de la loi de désactivation et du pouvoir pénétrant ^du rayonnement, ^{suffit a identi-}

lier une substance radioactive. Aussi avons-nous pcnsé qu il pouvait ^{être utile aux} physiciens, qui s’occupent

de radioactivité, de trouver réunies sous forme dc tableau les principales constantes radioactive.

Pour ne pas compliquer inutilement le tableau,

nous n’avons mentionné qu’un ^{seul nombre} pour ^cha-

cune des constantes. Lorsque ^{les nombres obtenus}

par différents expérimentateurs ^ne concordaient pas entre _eux, nous avons accordé la préférence ^{à ceux} qui paraissaient avoir été obtenus dans les meilleures conditions expérimentales. Enfin, quand ^{les mesures}

nous ont semblé trop irrégulières, nous nous sommes

abstenus de toute indication. Ces nombres pourront subir des modifications; celles-ci figureront ^{dans les}

tableaux qui ^seront puhliés chaque ^année, s’il y

^lieu,

et que nous nous efforcerons de tenir le plus ^exacte-

ment possible

^courant des dernières détermina- tions expérimentales.

Nous indiquerons rapidement ^les div isions du ta-

bleau, ^{et nous} rappellerons ^la signification ^{des cons-}

tantes qui y figurent.

La colonne 1 se rapporte ^aux poids atomiques ^dé-

terminés directement _par pesées, ^{sur des} corps purs, dont le spectre ^a pu ^{être nettement} caractérisé.

l,a colonne 2 donne les valeurs de la constantp de temps ^{À. Cette constante a une yaleur} précise ^pour chaque substance telle _que l’on ait

si 10 ^est l’activité de la substance au temps ^{(j, et 1} l’activité

temps exprime ^{en secondes.}

La lettre T tle la colonne 3 représente ^la période

rle désactivation. Elle indique ^le temps qui ^doit

s’écouler pour que l’activité 1 ait atteint la moitié de

sa valeur initiale 10’ ^{On a alors}

ou

La vie moyenne V de la subastance (colonne ⁴⁾

offre ^un intérêt particulier,

^sens, qu’elle ^donne

une idée de la vitesse aBee laquelle ^se détruit la sub- stance. Pour calculer cette constante, ^on imagine que les atomes radioactifs ne procèdent plus par désinté-

gration successive, mais qu’ils ^se conservent tlll cer-

tain temps ^{an bout} duquel ^{ils se} détruisent instanta- nément. Appelons ^{N le} nombre total d’atomes ^ra- dioactifs présents, ^{n le} nombre d’atomes détruits à

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:01909006010100

2

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chaque ^{seconde ; on a n}

^{AN. Le} temps ^nécessaire pour détruire les ^{N atiomes sera}

Les valeurs de T et de V sont exprimées ^{en se-} condes(s), ^minutes (m), ^heures (Il), jours ( j), ^an-

nées (a) ^suivant l’ordre de grandeur de la vitesse de destruction de la substance.

La constitution du rayonnement ^émis par !a sub- stance figure dans la colonne 5. Nous avons omis, ^à de’ssein, d’indiquer ^la présence des rayons ^Ô (rayons B lents). L’émission de ces rayons par les substances ^ra-

dioactives, ^{est une} propriété ^encore peu étudiée.

Les colonnes suivantes sont relatives à l’absorption

des différents _groupes de rayons. La colonne 6 ^se rap- por le ^aux pai-co u i-s des _ra-vons

mesurés dans l’air à la

pression ^{normale et à la} température de 16°. La colonne 7, qui ^concerne l’absorption ^des rayons B ^com- prend deux séries de nombres. Les uns sont les coef- f icients d’absorption p. pour l’aluminium, ^en suppo-

sant un l’aisceau homogène, pour lequel l’absorption s’exprime par I = Io e 2013ux, x ^étant l’épaisseur ^{de la}

feuille d’aluminium exprimée ^en centimètres. Le coefficient _p est exprirné ^{en cm-1.} La deuxième série de nombres placée ^en regard ^donne l’épaisseur

D, ^en centimètres, d’une feuille d’aluminium absor- bant lfi moitié du rayonnentent. ^{Pour les substances} qui possèdent ^un rayonnement B hétérogène, ^nous

avons indiqué ^{les valeurs extrêmes} de p ^{et de D.}

La colonne 8 concerne l’absorption des rayons y.

Les coefficients et ^{D ont la même} signification que

pour les rayons B, ^{mais ils se} rapportent ^au plomb.

La colonne 9, contient les nombres relatifs à l’épais-

seur d’aluminium laminé (d=2,65) exprimée ^{en centi-}

mètres qui supprime ^la totalité des rayons a. (1 ^{cm d’air à}

la pression ^{normale et à 160 est} équivalent ^{à une feuille}

d’aluminium laminé de 4,6.10-4em d’épaisseur.)

Enfin, dans les colonnes 10 et 11, nous avons réuni les principaux caractères physiques ^et chimiques qui permettent ^de séparer les différentes substances les

unes des autres.

Ces tableaux comportent ^{encore; de} grandes ^lacunes qui ^{donnent une idée} des nombreuses déterminations

qui ^{restent encore à faire.}

(Reçu ^le 20 janvier 1909.)

Sur la déviation des rayons positifs

(A propos des récentes notes de M. Jean Becquerel)

Par M. MOULIN

[Laboratoire ^de Physique générale ^de l’École de Physique ^{et de} Chimie.]

M. J Becquerel ^a récemment montré

que, dans certaines conditions, ^{il est} possible

d’obtenir iin faisceau derayons posi-

tifs très facilement déviable; ^{il cuii-} clut, après ^avoir rejeté différentes

hypothèses, que ^ce faisceau doit être cotlstitué par des électrons positifs

pour lesquels ^le rapport e m ^{est du}

même ordre _que le rapport e m ^des

corpuscules cathodiques.

Cette conclusion, qui a déjà ^subi quelques critiques ^{de la} part ^de IVI. Bestelmeyer2 ^{et de M. A. Dufour5,}

nle semble un peu hâtive étant don- nées les conditions très spéciales

dans lesquelles ^{la déviation se} pro- duit.

La déviation ne se produit ^en

etret sous l’action d’un aimant ordi-

1 Le Radium, 5-1908-193-200.

’2. Le Radium. 5-9081-309.

5. Lc Radium. 5-1908-291-306 Fjg. 1.

naireque ^{si l’on fait} agir ^cet aimant sur la cathode cf, figure ^{1, ou au-dessus de cette} cathode, c’est-à-dire dans la région ^où prennent ^{naissance les centres} posi-

tifs qui produisent ^les rayons ^canaux de la ca-

thode c’.

Les expériences de déviation par ^un champ l11agné- tique ^ne peuvent ^{conduire à une} conclusion certaine que si l’on agit ^{sur les centres} électrisés en mouvement dans des conditions bien déterminées, par exemple

dans un champ électrique ^{nul ou uniforme. Si l’on} agit, ^au contraire, ^{sur des centres en} voie d’accéléra- tion dans un champ électrique ^{dont la} distribution

est aussi compliquée que dans le ^cas présent, ^{il est} impossible ^{de conclure} quoi que ^{ce soit au} sujet ^du

rapport e m, ^surtout si l’on remarque que ^{ces centres}

peuvent ^{se trouver} déchargés pendant ^une partie ^de

leur trajectoire ^au voisinage ^{de la cathode} (J.-J. ^Thom-

son, Wien); ^{il est très} probable que ^ce rapport

^la

même valeur _que dans le cas des rayons ^{canaux et} que le centre conserve la même masse après avoir iraversé la cathode.

En agissant ^{sur les centres} positifs ^{dans la} région

oii ils prennent naissance, ^on peut s’attendre ^{a obtenir}