Méthode de focalisation d'un monochromateur pour l'ultraviolet lointain muni de fentes fixes et distantes

HAL Id: jpa-00234794

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00234794

Submitted on 1 Jan 1953

HAL is a multi-disciplinary open access

archive for the deposit and dissemination of

sci-entific research documents, whether they are

pub-lished or not. The documents may come from

teaching and research institutions in France or

abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est

destinée au dépôt et à la diffusion de documents

scientifiques de niveau recherche, publiés ou non,

émanant des établissements d’enseignement et de

recherche français ou étrangers, des laboratoires

publics ou privés.

Méthode de focalisation d’un monochromateur pour

l’ultraviolet lointain muni de fentes fixes et distantes

Simone Robin

To cite this version:

551

pondant

à

_{l’impulsion}

retardée. Nous obtenons ainsi dans le cas du 6°Ni état excité

I,3 3

MeV une

_pente

qui correspond

à une limite

_supérieure

de la

_période

(demi-vie)

de _{0,7. 10-9} s.

[1] GORODETZKY S, GALLMANN A., KNIPPER A. et

ARM-BRUSTER R. - C. R. Acad.

Sc.,

[2] BELL R. E. et PETCH H. E. -

Phys.

Rev., I949, 76,

I409.

[3]

BELL R. _E., GRAHAM R. L. et PETCH H. E. - Canadian

J. _{Research, I952,} 30, 35.

[4]

ENGELDER Th. C. 2014

Phys. Rev., I953, 90, 259.

[5]

BLATT J. M. WEISSKOPF V. H. - Theoretical Nuclear

Physics, p. 627.

[6]

NEWTON T. D. -

Phys. Rev., I950, 78, 490.

Manuscrit reçu le 24

juin

I953.

pondant

à

_{l’impulsion}

retardée. Nous obtenons ainsi dans le cas du 60Ni état excité

1,33

MeV une

_pente

qui correspond

à une limite

_supérieure

de la

_période

(demi-vie)

de _{0,7. 10-9} s.

[1] GORODETZKY S, GALLMANN A., KNIPPER A. et

ARM-BRUSTER R. - C. R. Acad.

Sc.,

[2] BELL R. E. et PETCH H. E. -

Phys.

Rev., 1949, 76,

4og.

[3]

BELL R. _E., GRAHAM R. L. et PETCH H. E. - Canadian

J. _{Research, 1952,} 30, 35.

[41

ENGELDER Th. C. -

Phys. Rev., 1953, 90, 259.

[5]

BLATT J. M. WEISSKOPF V. H. - Theoretical Nuclear

Physics, p. 627.

[6]

NEWTON T. D. -

Phys. Rev., 1950, 78, 49°.

MÉTHODE

DE FOCALISATION D’UN MONOCHROMATEUR POUR L’ULTRAVIOLET LOINTAIN

MUNI DE FENTES FIXES ET DISTANTES Par Mme Simone

_ROBIN,

Laboratoire de

Physique-Enseignement

(Sorbonne).

. Divers

procédés

de

focalisation

ont été

_proposés

pour les

monochromateurs; cependant

aucun, à notre

_{connaissance,}

ne _{groupe les}

_avantages

suivants :

10 fentes fixes et distantes facilitant la mise en

_place

de la source et des

appareils

d,e

mesure; 20 _rayon

monochromatique émergeant

de direction

pratique-ment fixe

_pour-

une

_large

étendue

_spectrale,

per-mettant de

_placer

des

_{appareils récepteurs}

à une

distance

_importante

de la fente de sortie

_(ceci

n’est pas réalisé pour une rotation

du

réseau

le

_long

du cercle de Rowland

_[1];

30 absence de toute réflexion

(autre

que la diffraction par le

réseau)

évitant ainsi la

_polarisation

de la lumière incidente et les

_pertes

d’intensité

dues aux faibles

_pouvoirs

réflecteurs dans cette

_région

_{spectrale (ceci}

_peut

difficilement être réalisé avec le

_montage

du

_type

_Eagle

_[2]);

40 foca-lisation aussi

rigoureuse

que

possible (ce qui

ne

_peut

être réalisé par une

_simple

rotation du réseau autour d’un axe vertical

_tangent

à son sommet

_[3]).

Nous avons recherché un

_procédé

de focalisation

groupant

ces divers

avantages

et

_susceptible

de

s’adapter

avec _{peu de modification} au monochro-mateur

_déjà

décrit

_[4].

Dans la

_position

initiale du

réseau,

le cercle de Rowland passe par le centre C du réseau la fente d’entrée

_Fl,

la fente de sortie

_{F 2;}

Px est médiatrice de

_{F 1 F 2}

et

F1 C

=

F 2 CP;

la tache centrale

se forme sur la fente

_{F2 (fig. i).}

Si nous tournons le réseau d’un

_angle

_y en le

_déplaçant

de CC’ . Ax suivant

Px,

le cercle de Rowland ne _passe

_plus

par

Fi

et

_F2

_{mais coupe}

_C’F,

en B et

_C’F2

en B’. Posons

D’après

la théorie fondamentale des réseaux

_(voir,

par

exemple,

Sawyer

[5]),

pour que

l’image

de

_F,

se forme sur

_Fa,

il faut :

pour

R,

rayon de

courbure

du

_réseau;

p

= _oc -

y,

angle

de diffraction

_[nous

nous trouvons ici dans des circonstances favorables pour que

l’inégalité (2)

soit vérifiée dans de

_larges

_limites];

d’autre

_part,

De

_(i)

et

_(3),

_pour s C R

_{cos P,}

on tire :

ce

_qui

fait

apparaître

le fait que la distance de

l’image

au cercle de Rowland est

égale

à la distance de

l’objet

à ce cercle.

D’autre

_part,

on _{voit facilement que si} àx « R cos _a,

Le mouvement de focalisation est donc

_identique

à celui du

_montage

autocollimateur pour les fentes

objet

et

_image

confondues en P et les _mêmes pro-cédés de focalisation que ceux

_déjà

_proposés

pour-raient convenir

_{[2], [6].}

Un calcul

numérique simple

montre _{que pour} R = I00 _cm,

_FIF2

= _{14 cm} et _un réseau de

570

traits

au

_{millimètre, lorsqu’on}

passe de o à 3000 Á dans le

premier

ordre,

dx

_varie

de 4 mm, le centre de la tache se

_déplace

de

o, 3

mm sur le réseau et _{le rayon}

monochromatique émergent

conserve une direction

pratiquement

fixe

_{(le déplacement}

du centre de la tache est inférieur à

0,15

mm dans un

_plan

perpen-4iculaire

au

rayon

situé à 5o cm de la fente de

_sortie).

552

On sait que l’un de ces

procédés [2]

_{pour réaliser}

la focalisation selon une relation du

_type

PC = R cos _y

n’est pas facilement réalisable pour les courtes lon-gueurs

d’onde;

on

_peut

_{ici songer} à cette focalisation par le

procédé

de Rowland

(fig. 2) (bras rigide

C’D

de

longueur

R

_glissant

sur

_Py

et

_Px),

mais il semble

préférable d’adopter

deux bras articulés en

_E,

PE et EC’ de

longueur R,

dont l’un C’E est lié au réseau

2

dont il commande la

_rotation,

le mouvement de E étant

assuré,

par

exemple,

par une

_glissière

GG’ se

déplaçant parallèlement

à elle-même suivant Px.

[1]

TOUSEY R., JOHNSON F. S., RICHARDSON J. et TORAN N.

- J.

Opt. Soc. Amer., I95I, 41, 696. [2] ROBIN Mme S. 2014 J.

Physique Rad., I950, 11, 247.

[3]

WILLIAMS F. E. et PARKINSON W. W. - J. Opt. Soc.

Amer., I949, 39, 705.

[4]

ROBIN Mme S. et VODAR B. - J.

Physique Rad., I95I,

12, 634.

[5] SAWYER R. A. -

Experimental spectroscopy,

New-York, I946. [6] VODAR B. - Rev.

Opt., I942, 21, 97.

Manuscrit reçu le 24 juin 1953.

PHOTOLUMINESCENCE.

SUR LE

DÉPLACEMENT

DU NIVEAU DE FERMI PAR EFFET DE

TEMPÉRATURE

DANS LES SULFURES PHOSPHORESCENTS A CENTRES POISONS

Par N.

ARPIARIAN,

Laboratoire de _{Luminescence,}

Faculté des Sciences de Paris.

L’étude à la

_température

ordinaire de l’action

des

poisons

Fe,

Ni,

Co sur le sulfure de zinc activé au

cuivre

_[1]

ou à

_l’argent

et excité aux _rayons ultra-violets révèle un

_comportement

_{très différent pour}

ces substances. Les

_{phénomènes évoqués}

ici ont été établis sur une _gamme très

_complète

de

_produits

de concentrations différentes en

_poison.

La montée de la luminescence est très

rapide

pour les sulfures au fer et au

_{nickel, comparable}

à celle des

produits

sans

_poison.

Elle est _{très lente pour} les sulfures au cobalt.

La

_présence

de Fe ou de Ni abaisse

_davantage

le rendement de la

_{phosphorescence}

_{que celui de la} fluorescence. Pour

Co,

c’est le contraire.

Ces faits

_{s’expliquent,}

dans le schéma de

Riehl-Schôn-Klasens,

par l’introduction d’un niveau de Fermi

_[2]

situé entre les centres Ni et les centres Co

(voir

fig.).

Dans l’état non

_excité,

les centres Fe et Ni sont

_pleins,

les centres Co sont vides.

Pour les

_premiers,

les transitions sans émission

_(IV)

de la bande de conductibilité dans les centres

_poisons

ne

_peuvent

se faire

_qu’après

_{que le transfert} d’acti-vation par

migration

des trous

_(III)

ait vidé ces

centres : d’où montée

_rapide

et

déclin

rapide.

Pour les

seconds,

les transitions sans émission

_(IV)

ont lieu tout de

suite,

puisque

les centres Co sont tous vides au

_{départ; pendant}

le

déclin,

le nombre des centres Co vides va en décroissant : donc montée

lente et déclin lent.

En

_{s’inspirant}

d’une

_analogie

avec la théorie

électronique

des

semi-conducteurs, -

on est amené à penser que si l’on abaisse la

température,

le niveau de Fermi doit nettement s’élever.

L’expérience

confirme

remarquablement

cette

pré-Fig. - Schéma des niveaux

électroniques et du mécanisme

de l’extinction dans les sulfures phosphorescents à centres

poisons.

I,

Excitation;

II, Transition avec émission de _lumière;

III, Migration d’un trou; IV, Transition sans émission

de _lumière; 9’, Niveau de Fermi.

Les divers niveaux ont été

marqués

sur la même figure, mais

en réalité il

_n’y

a _qu’un activateur et

qu’un

poison par produit.

vision. A la

température

de l’azote

_liquide,

le niveau de Fermi s’est élevé à tel

_point

_qu’il

se trouve au-dessus des centres Co. Ceci

correspond

à une élévation de l’ordre

_de

l’électron-volt. Les trois

poisons

ont alors

un

_{comportement analogue,}

celui de Fe et de Ni à la

température

ordinaire.

[1]

ARPIARIAN N. et SADDY J. - C. R. Acad.

Sc., I950, 230, I948.

ARPIARIAN N. - C. R. Acad.

Sc., I95I, 233, 387.

[2]

ARPIARIAN N. et CURIE D. - C. R. Acad.

Sc., I952, 234, 75.