Accroissement par résonance de la sensibilité des appareils de mesure

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Submitted on 1 Jan 1952

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Accroissement par résonance de la sensibilité des

appareils de mesure

J. Guitton

To cite this version:

171 SECTION EFFICACE DE CAPTURE

DE

_QUELQUES

ÉLÉMENTS

POUR LES NEUTRONS LENTS

MÉTHODE

DE MODULATION LOCALE Par MM. J. AILLOUD, D. _BRETON, A. ERTAUD

et V. RAIEVSKI.

Commissariat à

_l’Énergie

_atomique

(Fort

de

_Châtillon).

Nous avons utilisé la méthode de modulation locale décrite par Hoover et al.

[1].

Les

caractéristiques

de

_{l’appareillage}

sont les suivantes :

- période

d’oscillation : I _s;

--

amplitude

d’oscillation : 79 cm; 2013

longueur

du

_cylindre

de

_graphite

oscillant . I 18 cm;

- diamètre du

_cylindre

de

_graphite

oscillant :

2,’j cm;

- diamètre du trou de la chambre d’ionisation annulaire :

_3/2

_cm;

-- diamètre extérieur de la chambre :

8,8

cm;

- longueur

de l’électrode de la chambre : ₂₇ cm; --- électrode à

dépôt

de carbure de

bore;

--

rapport

mesure du

_signal

de diffusion au

_signal

de

_capture

_(pour une section diffusion égale ii la section de

_{1 j-J 00.}

Résultats. On a

_pris

comnle base de

compa-raison : ,

Lorsque

la section efficace de

_capture

suit une loi

en -1

1

v

la mesure donne la section efhcace de

_capture

ther-mique ;

il en est de même

_quand

la section

_présente

des résonances

_éloignées

de la

_{région thermique.}

Si la section eq’ICace ne _{suit pas} une loi

en T

dans la

_région

v

thermique,

les valeurs déterminées

_dépendent

de la

répartition énergétique

des neutrons.

Les résultats des mesures sont

_indiqués

dans le tableau

_ci-après.

Les erreurs ne _{tiennent pas}

_{compte :}

a. des

_impuretés

_chimiques

_{(les produits}

ont été fournis par la firme

_Johnson,

_Mattey

et

Co,

Londres);

b. de l’erreur sur la détermination de la section efplcace du bore.

Pour le

_germanium,

on a fait une correction de diffusion.

[1] HOOVER, JORDAN, MOAK, PARDUE, POMERANCE, STRONG

et WOLLAN. 2014 Phys. Rev., I948, 74, 864. [2] POMERANCE H. 2014

Phys. Rev., I95I, 83, 64I.

[3] HARRIS, MUELHAUS, RASMUSSEN, SCHR0152DER et THOMAS.

2014

Phys. Rev., I950, 80, 342.

[4] COLMER F. C. W. et LITTLER D. J. 2014 Proc.

Phys. Soc.,

I950, 63, II75.

[5] GRIMELAND _B., HELLSTRAND E. et NETTER F. 2014 C. R.

Acad. Sc., I95I, 232, 2089.

Manuscrit reçu le 2 février _I952.

ACCROISSEMENT PAR

RÉSONANCE

DE LA

SENSIBILITÉ

DES APPAREILS DE MESURE Par M. J. GUITTON.

On connaît

_{l’amplification}

considérable

_{qu’apportent}

aux oscillations de toute nature les effets de résonance. On

_peut

étendre le bénéfice de ce

_phénomène

à la

mesure des

_grandeurs

constantes effectuée au moyen d’un instrument

_quelconque,

pourvu que ce dernier ait une

_période

propre.

Il

suffît,

pour

cela,

de transformer l’action à mesurer en une action

_périodique,

dont la

_fréquence

est

_réglée

sur celle de l’instrument de mesure _{pour faire entrer}

celui-ci en résonance.

Ce

_procédé

d’une

portée générale

a été

_{spécialement}

appliqué

à la mesure des différences de

_potentiel

faibles,

par le moyen

d’appareils

à

_équipage

mobile

(galvanomètre,

électromètre,

etc.).

Dans ce _cas, le

_{dispositif employé comporte}

un

inverseur destiné à

changer

périodiquement

le sens

d’application

de la différence de

potentiel

à mesurer.

Cet inverseur

_{apériodique (mécanique :}

_basculeur,

ou

_{électronique - flip-flop)}

est commandé :

a. _{soit par} un oscillateur

_possédant

une

_période

propre que l’on

règle

sur celle de

_l’appareil

de mesure

(pendule, métronome,

commutateur tournant, oscil-lateur de

relaxation,

etc.);

b. soit mieux encore par les oscillations mêmes de

l’appareil

de mesure.

A cet

effet,

on

_peut,

par

exemple,

utiliser la force électromotrice induite par les oscillations du cadre

(cas

du

_{galvanomètre),}

ou encore

_{(procédé plus}

général)

actionner une cellule

_{photoélectrique}

au

moyen du

_spot

de l’instrument.

Un tel

_dispositif

présente l’avantage

de

_pouvoir

être

_adjoint

à des instruments existants sans

_qu’il

y ait à modifier ces derniers.

Dans le cas

_{spécialement}

intéressant où la

_grandeur

172

Ù mesurer

_supposée

constante est

_appliquée

avec

changement

de sens

instantané,

en fin de

chaque

demi

-oscillation,

le coefficient

d’amplification qui

peut être considérable est _{donné par} Golh

2013?

, ail s est

VQ2-e2

le

_demi-rapport

du coefficient de

_frottement,

au

moment d’inertie de

_{l’équipage}

mobile de l’instru-ment et Q est la

_{pulsation qui correspond}

à un

frot-tement nul.

Manuscrit reçu le 17 janvier g5 ~.

SPECTRES D’ABSORPTION

DES

HALOGÉNURES

DE

MÉTHYLE

GAZEUX A

_{1,6 03BC}

Par Mmes M.-L. GRENIER-BESSON

et R.

MATHIS-NOËL.

Laboratoire

_infrarouge,

P. C.

B.,

I2, rue

Cuvier,

Paris. Nous avons

_déjà

étudié

_[1]

les

_spectres

_{d’absorption}

des

_halogénures

de

_méthyle

dans la

région

de la

pre-mière

_harmonique

Il = 2 de la vibration de valence C-- H à _1,6 p et

_{indiqué, à}

ce

moment-là,

la

_{bibliographie}

relative à ce

_sujet.

Nous avons utilisé les

spectres

obtenus alors pour étalonner un nouveau

_montage

spectrographique.

Le réseau est un réseau de Rowland

comportant

5 684 traits : cm et de

_largeur

totale 8 cm.

Les fentes d’entrée et de sortie

_{correspondent}

à

une même

_largeur

_spectrale

_{de 0,7 cm-’} dans le domaine étudié.

_L’optique

est en verre et le

récep-teur est une cellule au sulfure de

_plomb

_évaporée

dont la sensibilité n’est pas accrue par refroidissement.

La résolution obtenue _{étant meilleure que dans} le travail

_précédent,

on observe des raies de rotation des bandes

_{perpendiculaires}

très fines et

_parfaitement

distinctes se détachant sur un fond continu

prati-quement

nul.

On retrouve sur ces trois

_spectres

une bande

paral-lèle centrale

_(b)

encadrée par deux ensembles de bandes

_{perpendiculaires (a)}

et

_(c)

dont la

_complexité

augmente

quand

on _{passe de l’iodure} au chlorure.

(a)

se

_composerait

d’une bande

_{perpendiculaire}

pour l’iodure et le bromure et de deux bandes

perpendi-culaires _{enchevêtrées pour le chlorure.}

_(c)

se

compo-serait de deux bandes

_{perpendiculaires}

_{pour l’iodure}

Fig. l .

et de trois bandes

_{perpendiculaires}

_pour le bromure et le chlorure.

L’ensemble des résultats obtenus semble confirmer

l’interprétation

donnée

_{précédemment}

pour ces

spectres,

mais fait

_{cependant apparaître}

une bande

supplémentaire

pour le bromure et le chlorure.

[1] MATHIS lklme R. - J.

Physique Rad., igSi, 12, 550.

’