• Aucun résultat trouvé

7.10 L’égalité ~u + k ~b = ~c implique : ~u = ~c − k ~b = 0 5

N/A
N/A
Info
Télécharger
Protected

Academic year: 2022

Partager "7.10 L’égalité ~u + k ~b = ~c implique : ~u = ~c − k ~b = 0 5"

Copied!
1
0
0

Chargement.... (Voir le texte intégral maintenant)

Texte intégral

(1)

7.10 L’égalité ~u+k ~b=~c implique :

~

u=~c−k ~b= 0 5

!

−k −3 5

!

= 3k

5−5k

!

Les vecteurs~a et~u sont colinéaires si leur déterminant est nul : 0 = 7 3k

−2 5−5k = 7 (5−5k)−(−2)·3k= 35−35k+ 6k = 35−29k

On trouve k = 3529, puis ~u= 3·

35 29

5−5·

35 29

!

=

105 29

−

30 29

!

Géométrie : bases Corrigé 7.10

Références

Télécharger maintenant ( PDF - 1 Page - 18.99 KB )

Documents relatifs

T A B L E d e D U R B I N - W A T S O N : T e s t u n i l a t é r a l d e r r = 0 c o n t r e r r > 0 , a u s e u i l d e 5 % ( t e s t b i l a t é r a l : s e u i l a a = 1 0 % ) k ’ = 1 k ’ = 2 k ’ = 3 k ’ = 4 k ’ = 5 k ’ = 6 k ’ = 7 k ’ = 8 k ’ = 9 k ’

[r]

p = 13 n * . m p . u 2 = 23 ⎛⎝⎜⎞⎠⎟ NV . ⎛⎝⎜⎞⎠⎟ m p 2 . u 2 = 23 UV = 2332 ⎛⎝⎜⎞⎠⎟ N V . k B . T = N . k B . TV = n . R . TV

Cas d’un fluide supposé incompressible dans un champ de pesanteur uniforme Déterminer l’expression volumique de l’équilibre local dans le champ de pesanteur.. On nomme

L K B Modulationspatialedelalumière Rapportdestage U P M C

Si nous avions testé la modification de ce paramètre avec un faisceau laser de largeur fixe, nous n’avions pas auparavant envisagé la modification de cette dernière par rapport à

A R K I V F O R M A T E M A T I K B a n d 8 n r 2 6 1 . 7 0 1 0 1 C o m m u n i c a t e d 3 J u n e 1 9 7 0 b y 0 ~ T O F R O S T ~ A - W

From this observation and the fact t h a t subsequent arguments referring to convexity will be based only on the existence of midpoints, it follows t h a t the

" # & B B B B B B B B B B B B B B B B A V A A A V A 0 A A A A A A A A 0 A A 0 u u u u u u u u u u u u A u u u u u u A u u u V y z y z y z z y y z y z y z x x x x x x x sinA; B % ( $ ' ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! !

• Dans le cas particulier de deux vecteurs à trois coordonnées, on constate que le tenseur antisymétrique ainsi associé n'a que trois coordonnées

" L " " " " 1jC 1C R 1jC 1tan + 1 R L R + jL " 0 % ( B B B u u u u u u u v v 1C 0 x y y x y x y 1 2 # L " 0 () () R + R 2 + j.L # $ " () ' * 1C 0 " 2 2 2 R " " .L " " + R " 0 0 2 0 # & ) # $ 0 0 # 0 ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! ! !

• Cette équation étant valable pour tout régime sinusoïdal, elle est aussi valable pour tout régime variable ; on peut par précaution vérifier que le régime

r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r j r r r r r r u r r r ⎛ ⎞ j u u ∧ ∧ E c E c B t B t B t E t 0 div B B B B B B E E E E E E = = = = = B B − E f f = gradV ( ( cos( z 0 y e )cos( )cos( k z ) t e t − − kz kz ) ) u u u r r k ∧

Par contre si le milieu est de dimension finie selon z, on peut très bien avoir des solutions en exp(z/ δ) qui croissent au fur et à mesure de la progression de l’onde (combinées à

d t = − L ( t, x, b u b ; ω ) , u b (0; λ )= u ( λ ) ,t ≥ 0 , d u b d t = g ( t, x, b u b ; ω ) , x b (0; λ )= λ ∈ R ,t ≥ 0 , d x b  istheglobalsolutionassociatedwiththecorrespondingrandomcharacteristicsystem(B) { ( x b ( t ; λ ) , u b ( t ; λ )) ∈ R

The main results given in the third section of this paper concern the exponential stability of the solution satisfying R.H.-J.E... The conclusions of Lemma