MECANISME DES REACTIONS (p, n) SUR LE Be9.

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HAL Id: jpa-00213790

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Submitted on 1 Jan 1970

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MECANISME DES REACTIONS (p, n) SUR LE Be9.

G. Deconninck, F. Bodart

To cite this version:

G. Deconninck, F. Bodart. MECANISME DES REACTIONS (p, n) SUR LE Be9.. Journal de Physique Colloques, 1970, 31 (C2), pp.C2-127-C2-128. �10.1051/jphyscol:1970233�. �jpa-00213790�

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Session 1C

MECANISME DES REACTIONS (p,n) SUR L E Be 9

.

G. Deconninck et F. Bodart

Centre d e Physique Nucléaire, Louvain, Belgique

Les neutrons émis lors d u bombardement d'une cible de béryllium par des protons peuvent provenir de plusieurs mécanismes:

Be (p,pn)2a 9

Be9(p,pn)Be 8

~ e ~ ()Be9*(n)2a ~ , ~ '

~ e ~ () ~ e ~ * ( n ) ~ e ~ , ~ ' 8 Be (p,n) B 9 9

L'objet de ces mesures est de détermi- ner la contribution de ces mécanismes en mesurant l'énergie des neutrons émis dans diverses conditions. Les mesures effec- tuées à l'accélérateur de Van de Graaf de Louvain sont étalées entre 2 , 8 et 4 , 1 Mev et les distributions angulaires des spec- tres de neutrons obtenus par temps de vol ont été mesurées à six énergies différen- tes.

L a figure 1 montre u n spectre typique obtenu à 3 , 8 5 Mev; le pic dominant est d û à la réaction ~e~ ( ~ , n ) B 9 ; il apparaît

&tmb/stér)

du, ~eg"(p,n ) 3 9

ainsi à toutes les énergies, et nous pou-

vons estimer que 95% des neutrons émis à 3 Mev et 70% des neutrons émis à 4 Mev

Nombre de

" I Y ~ ~ O O I

E p = 3.85 Wev ~ e ~ ~ & n l 8 ~

700.

O'

F i g 1 600-

5 0 0 .

4 0 0 -

300-

zoo.

. .

( 0 0 -

O ⁴ ^. ^L ^. ^. ^. ¹ ^" ^. ^.

Ene*tronr ( J

0.6 a8 10 12 i 4 1 6 18 2.0 2 2

proviennent de cette réaction. L'intensi- té élevée est due a u fait que le noyau résiduel est miroir d u noyau cible; cette caractéristique se retrouve dans les ré- actions H3 ( ~ , n ) He3, ~i~ ( ~ , n ) Be 7

,...

La figure 2 reproduit les distributions angulaires ainsi que la courbe d'excita- tion de la réaction ~e~ (p,n) B ~ . Malgré la présence de niveaux d u BI' dans cette région les sections efficaces n e témoi- gnent d'aucune variation brutale; o n peut donc penser que le mécanisme d u noyau composé y est peu important en regard d u mécanisme direct d'échange d e charges.

Les neutrons provenant d'autres méca- nismes, ainsi que les calculs basés sur le volume dans l'espace de phase à trois et quatre corps dans le cas des réactions Be9 (p,pn) aboutissant à l'état final B e 8

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1970233

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Session 1 C

o u 2 a , sont mis en évidence à la fig. 3.

Eneurroor ( M e V )

L'émission de neutrons par l'intermé- diaire de la réaction séquentielle

~e~ ( p , p l ) Be9* ( Q = -2,43 Mev) (n) Be 8

a été étudiée au moyen de coïncidences ra- pides entre les neutrons et les protons diffusés inélastiquement par le niveau de 2 , 4 3 Mev d u Be9 en vue de préciser la structure de cet état. L'identification des neutrons provenant de cette réaction s'effectue de la manière suivante: les impulsions délivrées par une fenêtre rapide centrée sur le pic 3es protons iné- lastiques (fig. 5 ) , détectés dans une jonction à barrière de surface, actionnent une porte rapide à l'entrée d u convertis- seur temps

-

amplitude de la chaîne temps d e vol, au niveau de laquelle une discri- mination sur la forme des impulsions per- met de rejeter les gammas des neutrons.

Une analyse par temps de vol des particu- les sélectionnées par la fenêtre rapide

(fig. 5) nous montre que 20% des coïnci- dences p-n proviennent de la désexcita- tion ~e~ ( ~ , ~ n ) 2 a . ~ a figure 4 reproduit l'un des résultats obtenus; la désexcita- tion de ce niveau d u Be9 vers le Be8 n'a pas été observée; sur cette figure nous avons tracé en pointillé la courbe atten- due dans le cas 06 10% des neutrons émis lors de cette désexcitation conduiraient a u 13e8. Cette constatation est contraire à d'autres observations et est en défaveur de la présence d'une composante 1 = 3 dans le niveau à 2,43 Mev d u B e 9