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Submitted on 25 Apr 2013
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Théorie microscopique des noyaux exotiques légers.
Modèles en couches avec couplage au continuum
K. Bennaceur
To cite this version:
K. Bennaceur. Théorie microscopique des noyaux exotiques légers. Modèles en couches avec couplage
au continuum. Physique Nucléaire Théorique [nucl-th]. Université Louis Pasteur - Strasbourg I, 1999.
Français. �tel-00817911�
4.2.
17
Fet17
O 71 l'15
O,à la n de ette haîne,rejointle y le
CN O
I.Ce type de y le, dit y leCN O
haud(HCN O
),nepeutpassedévelopperdansdesétoiles omparablesau soleil.Ilpeutnéanmoinsapparaîtredansdenombreuxautressitesastrophysiques,tels lesétoiles super massives dont la masse est de l'ordre de 10 à 100 fois elle
du soleil, les novæ ou les supernovæ [33, 34℄. La réa tion de apture radiative :
16
O
(p, γ)
17
F,etle y le
HCN O
pré édent,sontessentielspourla ompréhension de la synthèse des élémentsplus lourds ar dans lesmilieuxtrès hauds, ilssontpointdedépartdenouveaux y lesetpro essus, ommeles y lesNeNaetMgAl.
4.2.2 Intera tion ee tive dans l'espa e
0p1s0d
Pour étudierles noyaux de17
Fet d'
17
O , il fautse pla er dans l'espa e
on-struitàpartirdesdeux ou hesmajeuresd'os illateur
0p
et1s0d
.Pour etespa e, nous avons utilisé une intera tion onstituée de trois parties:l'intera tionde Cohen-Kurath [58℄ entre lesétats de la ou he
0p
; l'intera tionde Brown-Wildenthal [86, 87, 88, 89℄dans la ou he1s0d
; en n l'intera tion de Kahana, Lee et S ott [90℄, onstruite à partir d'unematri e
G
, pour lesélémentsde matri eentre les deux ou hes.Nous avons modi é de manière phénoménologique la dernière partie de ette
intera tion. Nous avons pro édé de la façon suivante : les énergies des états
in-dividuels de la ou he
1s0d
ont été obtenues à partir d'une formule, donnée par Gemo, ajustée sur toute la table de masse [91℄. Ensuite, nous avons ajusté lesmonop les roisés de manière à reproduire les spe tres de l'
15
N, de l'
15
O et du
17
F.Pouréviterquelessolutionssoientpolluéesparlesétatspropresdu entrede
masse, nous avons utilisée laméthode standard proposée par Gloe kner-Lawson
[31℄qui onsisteàajouter àl'hamiltonienun terme inétiquedu entre demasse.
Les états de parité naturelle (positive) sont onstruits en ne prenant en ompte
quelesex itations
0¯hω
, euxdepariténonnaturelle ommedesex itationspures1¯hω
. On saitbien évidemment que le noyau d'16
O (et de17
F,17
O) aunepro-portionnonnégligeable d'ex itation
2p − 2h
(3p − 2h
)et4p − 4h
(5p − 4h
)même dans lesniveaux de basse énergie[92, 93℄. Maisla prise en ompte des mélangesave es on gurations omplexesn'estpastriviale.Toutd'abord,lessolutionsde
modèleen ou hes prenanten omptedes ex itations
N
¯hω
onvergentlentement aveN
. Si onse limite àN
= 2
par exemple, on onstate que les on gurations0¯hω
a quièrent trop d'énergie de liaison, e i étant dû àl'appariement2¯hω
déjà présent de manière ee tive dans les on gurations pures0p − 0h
. On peut or-rigerarti iellement eteeten modi antlesmonop lesdemanièreàabaisserleson gurations
N
¯hω
, mais la prise en ompte de orrélations d'ordres supérieurs poseraitensuitelemêmeproblème.Ensuite,lepointdedépartdenotre al ulestune asso iation de deux intera tions
