MECANISMES DES REACTIONS NUCLEAIRES 9Be (p, p) 9Be ET 9Be(p, α0)6Li A BASSE ENERGIE

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Submitted on 1 Jan 1970

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MECANISMES DES REACTIONS NUCLEAIRES 9Be (p, p) 9Be ET 9Be(p, α0)6Li A BASSE ENERGIE

A. Bontemps, Mme Longequeue, E. Ligeon, J. Cavaignac

To cite this version:

A. Bontemps, Mme Longequeue, E. Ligeon, J. Cavaignac. MECANISMES DES REACTIONS NU- CLEAIRES 9Be (p, p) 9Be ET 9Be(p,α0)6Li A BASSE ENERGIE. Journal de Physique Colloques, 1970, 31 (C2), pp.C2-221-C2-222. �10.1051/jphyscol:1970281�. �jpa-00213839�

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Session 3C

MECANISMES DES REACTIONS NUCLEAIRES g~e(p,p)g~e ET g~e(p,a0)6~i A BASSE ENERGIE A. Bontemps, Mme N. Longequeue, E. Ligeon et J.F. Cavaignac

Laboratoire de Physique Nucléaire, Centre drEtudes Nucléaires de Grenoble, Cedex no 85, 38 Grenoble-Gare et

Institut des Sciences Nucléaires, Cedex no 257, 38 Grenoble-Gare

Rëbwnë.- Les réactions nucléaires à basse énergie '~e(~,p et 'Be(p,a) ont été étudiées.

L a u s i o n élastique a été analysée par un formalisme de noyau composé, la réaction (p,a) à l'aide d'une théorie d'interférence entre un mécanisme direct "knock on" et une résonance (J" = 2 7 .

AbhRhcr&.- The low energy reactions 9~e(p,p) and 'Be(p,a) was studied. The elastic scat-

tering was analysed with a compound nucleus formalism, the (p,a) reaction with a theory of interference between a direct mechanism "knock on" and a resonance (Jn = 2-).

Dans le cadre d'un essai d'unification des dif- férents résultats concernant les niveaux excités du Bore 10, nous avons été amenés à étudier les réac- tions 9~e(p,p) et 9~e(p,ao) dans la zone d'énergie 0,8-1,5 MeV.

1. La diidubion é b k i q u e gBelp,pl. - L'applica- tion de la théorie des résonances à énergie com- plexe (HUMBLET-ROSENFELD [l]) a permis de lisser la courbe d'excitation en ne faisant intervenir que deux niveaux. Les études précédentes [2], [3] en ont toujours fait intervenir au moins trois.

Nous explicitons ici la matrice de transition pour mettre en évidence le facteur de pénétrabili- té qui a été utilisé

-

C

^'CQJ ^'C'L'J^I. ~ ~ P ~ ( E ~ ~ + C ~ I ~ ) ]

J E-E +i

J 2

FIG. 1 . - Courbes d'excitation de la diffusion é- avec

ncR

⁼^{c 2} ^k2' lastique. La courbe en trait plein est la courbe

CR c théorique obtenue avec les paramètres du Tableau

et € 2 = 1.

CR (R!r

Les notations utilisées sont celles de HUMBLET- 2. La h é a d o n nudéahte 9Be(p,aol 6Li.- L'étude de la réaction (p,ao) a, par contre, soulevé quel- ROSENFELD [ l ] . Les résultats obtenus sont vus dans

ques difficultés quant à son interprétation avec le tableau 1 et la figure 1.

le formalisme du noyau composé, bien que la courbe TABLEAU I d'excitation mette en évidence une résonance assez marquée vers E = 900 keV. Cependant la forme des

P

distributions angulaires piquées vers l'avant lais- se supposer l'existence d'un mécanisme direct. De plus, le noyau de 'Be pouvant être décrit d'une ma- nière réaliste comme l'ensemble de deux particules 4 ~ e et 5 ~ e (dont l'énergie de liaison est 2,528MeV)

6

⁼['e~p-~theo]~ Au exp

2,38 ler niveau

2e niveau

ER [keV)

973 1573 J"

2 -

rR

(keV1 72 447

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1970281

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Session 3C .un "knock on1' de 4 ~ e semble être une hypothèse as-

sez raisonnable.

Nous avons introduit les deux phénomènes : noyau composé (un niveau 2-) et réaction directe dans 1' approximation d'ondes planes [ 4 ] "knock on" et a- vons écrit la section efficace différentielle sous la forme

avec

(g)

⁼

; / 8 0 / ~

^et ) =

/+12

, I étant le

D R

terme d'interférence des deux mécanismes.

Dans le cas où II = 1 et Ra = O, ce terme s'é- P

crit :

+

-

1 ⁹ (11.2) sin ek] cos ((R+bD)

JT P

avec cos e ⁼

-

Y.cKp

$R et (D sont les déphasages résonnants et directs Bp(3/2) et 9 (112) sont les largeurs partielles

P

pour lesquelles le spin du proton est jp = 312 et j = 112.

P

Ces largeurs 8 sont composées du facteur spec- P

troscopique et de la largeur réduite radiale Bo.

Nous supposons cette dernière indépendante de j P et nous avons calcul6 les facteurs spectroscopi- ques à partir de la configuration connue du 6 ~ i en couplage

fi .

³^[5]

.

Nous déterminons donc un seul paramètre commun pour les deux contributions jp = 112 et jp = 312, soit

L'ensemble des paramètres de la résonance E R r ~ '

le produit des largeurs réduites y y ainsi que P a'

les paramètres "knock on" : rayon de cut off R et

[BOP

^8. ^vPo]2 sont donnés dans le tableau II et les courbes correspondantes dans la figure 2.

TABLEAU II

FIG. 2.- Distributions angulaires.

La courbe en trait plein est obtenue à partir des paramètres du tableau II.

BIBLIOGRAPHIE

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