Circuit allongeur d'impulsions rapides

HAL Id: jpa-00212865

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00212865

Submitted on 1 Jan 1962

HAL is a multi-disciplinary open access

archive for the deposit and dissemination of

sci-entific research documents, whether they are

pub-lished or not. The documents may come from

teaching and research institutions in France or

abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est

destinée au dépôt et à la diffusion de documents

scientifiques de niveau recherche, publiés ou non,

émanant des établissements d’enseignement et de

recherche français ou étrangers, des laboratoires

publics ou privés.

Circuit allongeur d’impulsions rapides

M. Leblanc

To cite this version:

51

Ce résultat ne

_peut

d’ailleurs pas être

exploité

dans l’état actuel de notre

_{installation,}

car la stabi-lité dans le

_temps

_{n’est pas} assez

_grande.

Nous pas-sons à la réalisation

d’alimentations stabilisées.

Conclusion.

-

Nous

avons

_admis,

afin de

faire

une

_analogie

_{électrostatique,}

_que

les

_lignes

de force

qui

se

trouvaient

dans l’entrefer d’un

électroaimant

quittaient

les

_{pièces polaires orthogonalement.}

Nous avons

alors construit

des modèles

_qui

ont été

étudiés à la cuve

électrolytique.

Afin

_d’obtenir,

dans

_{l’éntrefer,}

des courbes

équi-potentielles qui

soient

des droites

_et,

dans

_l’espace,

des

_plans,

de

_façon

à avoir un

_{champ homogène,}

il est

nécessaire d’incliner

vers l’intérieur du

champ,

les

_pièces

_polaires

_qui

deviennent

creuses de telle

manière

_que

l’avancée

soit

environ

le

_vingtième

de

l’entrefer, l’angle

de raccordement étant au

maxi-mum de 200.

Avec des moyens aussi

simples,

il est facile de

multiplier

par 150

environ

l’homogénéité spatiale

du

_champ

d’un

électroaimant

courant.

LETTRES

A LA

RÉDACTION

CIRCUIT ALLONGEUR D’IMPULSIONS RAPIDES

Par M.

_LEBLANC,

Laboratoire de

_{Physique Nucléaire,}

Faculté des

Sciences, Orsay.

LE JOURNAL DE _PHYSIQUE ET LE RADIUM

PIIYSIQUE APPLIQUÉE

SUPPLÉMENT AU N° 3.

TOME _23, MARS _1962, PAGE 51 A.

Les circuits

_allongeurs

_{d’impulsions}

ont _pour but

de transformer une

_impulsion

très

brève

en une autre

impulsion

de hauteur

_{correspondante}

et de

_largeur

déterminée,

celle-ci

_pouvant

être

_plusieurs

fois la lar-geur

de

l’émulsion

incidente ;

(On

trouvera la

biblio-graphie

dans l’article de A.

_Sarazin,

J.

_Samueli,

G.

. Ducroo et Praimbault Nucl.

Instr.,

1960,

8, 71.)

les

solutions utilisées _{pour résoudre} ce

_problème

diffèrent par des détails

dépendant

de la

rapidité

des

impul-sions à «

_allonger

_», mais le

_{principe général}

subsiste,

celui de la

_charge

d’une

capacité

à la

_tension

de crête de

_{l’impulsion}

_{par- l’intermédiaire d’une cathode} sui-veuse et d’une diode. Cette

_capacité

est ensuite

dé-chargée

au _moyen d’un

dispositif

annexe

_qui

_peut

être

la résistance de

_fuite

si la

_rapidité

du retour à l’état initial n’est pas une

côndition

primordiale’.

FIG. 1.

Cette solution est _{excellente pour des}

_impulsions

triangulaires

ayant

un

_temps

de montée allant

_jusqu’à

10-7 ;

elle s’avère

_plus

diflicile à _{utiliser pour des}

im-pulsions plus

rapides.

La cathode suiveuse

devant

(fig. 1)

fournir une

inten-Ai. AF

dement lim ..

sité moyenne Ai =

8 T’

on est

_rapidement

_{limité par}

la

_pente

des

_lampes

et la valeur de la

_capacité

du

condensateur.

Deux conditions contradictoires fixent le choix de C : une valeur faible _pour

_que’Ai

soit

_acceptable,

une valeur élevée pour que la

charge persiste

un certain

temps,

la résistance de fuite ne

_pouvant

être

infini-ment

_grande.

Principe

de l’extenseur

_{d’impulsion}

_figure

2.

FIG. 2.

L’impulsion

à

_allonger

_attaque

une

_ligne

à retard sur

laquelle

des

prises

équidistantes

sont

_pratiquées.

Sur-chaque

prise

est branchée une diode

_{qui charge}

àla tension de crête une

_capacité

commune. La

_capacité

est

ici la

_capacité

_parasite

du circuit. Le RC résistance

.inverse des

diodes

_{capacité parasite peut}

être

_faible

52

FIG. 3.

53

l’impulsion

se

_propageant

dans la

_{ligne rechargera}

la

capacité

à la tension de crête et ceci à des intervalles

dépendant

de l’écart des

_prises

sur la

_ligne.

L’impul-sion résultante a une

_{largeur égale}

au retard de la

_ligne.

A cause de l’atténuation par la

_ligne,

_{l’impulsion}

résultante n’est pas

rectangulaire.

Pour _compenser cet

effet deux solutions ont été

_{envisagées :}

soit _de compen-ser l’atténuation _par une

_{amplification}

distribuée le

long

de la

_{ligne ;}

soit _{de provoquer} une atténuation extérieure à la

_ligne

en raison inverse de l’atténuation propre de la

ligne.

Description

du

_montage

_{(figure 2).}

Sur un câble de 10 mètres et de 220 il

_{d’impédance}

nous avons

pratiqué

8

_{prises équidistantes.}

_{L’impulsion}

_envoyée

sur le cable

_provenait

d’un

_{amplificateur}

Helvet Pac-kard

_type

460 B. Sa forme était

_{triangulaire,}

_temps

de montée =

_temps

de descente = 6 _X 10-9 _s.

A la sortie de ce

_premier

_extense,ur,

notre

impul-sion a une

_largeur

au

_sommet

de 5 X 10-8

_(dans

ce

_montage

l’atténuation de

la

_ligne

était de l’ordre de

10

_%).

Cette

_impulsion

_peut

être

_{envoyée maintenant}

dans une

_ligne

à moindre bande

_{passante :}

nous

avons

utilisé 4

_lignes

6T400

_(Advance

Electronics U. S.

_A.)

à

la suite l’une de l’autre. A la sortie de ce deuxième

extenseur nous obtenons une

_impulsion

de

1,5

_{ys. Un} circuit de

_décharge

.du circuit RC limite la trainée. Un filtre LC limite l’ondulation due à la

_décharge

du RC. t’

Le circuit

_{précédent ne}

délivre _pas une

_impulsion

à

sommet horizontal dans le circuit suivant

_{(fig. 4)}

nous avons

_compensé

l’atténuation de la

ligne

au _moyen d’une

_{amplification}

distribuée le

_long

de cette

_ligne.

Deux

_réglages

sont nécessaires les différents tubes

n’ayant

pas des

caractéristiques

identiques.

FIG. 5. -

a)

impulsion

à l’entrée du circuit ;

b)

impulsion

à la sortie du

_{premier étage}

_{extenseur ;} cj

impulsion

à la sortie du deuxième

_étage

extenseur.

Balayage : photos

a et b 1 carreau =

10-.7

s,

photo

c 1 carreau = 2.10-7 s.

Amplitude

1 carreau = 2 volts.

10

_Réglage

de la

_polarisation

_des

tubes

_(la

tension de eut-off _{n’est pas}

_identique

d’un

tube à

_l’autre).

2o

_Réglage

de la

_charge

de

_plaque

_{afin que le}

pro-duit S.

_{Vô. Zp}

soit

_identique

_{pour les}

différents

tubes.

Un

_réglage

de

seuil

est

_prévu.

Ce

montage

a été utilisé _pour

allonger

une

impul-sion 10-8 s de

_temps

de montée et 10-7 s de

_temps

de descente

_provenant

d’un circuit de coïncidences

rapides temps-amplitude

(fig.

5).

L’IMPORTANCE DE LA COLLIMATATION DU FAISCEAU DE PARTICULES

UTILISÉ

POUR SONDER LA FORME DU VOLUME SENSIBLE DES COMPTEURS A

ÉTINCELLES

DU TYPE «

_{FILS-PLAQUE »}

Par Paul LABORIE et Daniel

_BLANC,

Centre de

_Physique

Nucléaire de la Faculté des

Sciences,

Toulouse.

Introduction. - Nous _avons mesuré l’efficacité de

compteurs

à étincelles formés de

_plusieurs

fils

ano-diques équidistants,

tendus devant une cathode

_plane,

et fonctionnant dans

l’air,

sous

_{la pression}

atmosphé-rique ;

nos ’résultats ont été

_exposés

dans une note

récente [1].

La source

_ponctuelle

de

_{particules alpha}

210po)

était

_équipée

d’un collimateur

_qui

donnait un

pinceau

d’ouverture

_{angulaire égale}

à

_2,30.

En irra-

disait

le détecteur normalement à la

_cathode,

et en

déplaçant

le

_point

_d’impact

du

_faisceau,

nous avons trouvé _{que l’efficacité passe per} un minimum

_(souvent

nul)

dans l’intervalle

_qui

_sépare

deux fils successifs. L’efficacité est maximale sur la normale menée de

chaque

fil à la

_cathode,

sauf en ce

_qui

concerne les deux fils

_extrêmes,

_pour

_lesquels

les deux maximums sont

décalés vers l’extérieur. PETERS et J ABLONSKI

_{[2] qui}

utilisaient

un détecteur à

_quatre

fils

(diamètre :

0,05

mm)

espacés

de

0,75

mm, et à

_0,75

mm de la

cathode,

ont tracé le

_diagramme

de

sensibilité

repro-duit sur la

_figure

1.

FIG. 1. - Courbe de sensibilité du détecteur à 4 fils

ano-diques

de PETERS et JABLONSKI

_[2].

Cette courbe

_peut

sembler en contradiction avec nos

résultats,

puisque

les minimums de sensibilité sont

sur les normales allant des fils à la

_plaque,

mais les conditions

_{expérimentales}

sont différentes : la source de

_{particules alpha}

_{utilisée par} ces

_auteurs,

de

0,5

mm de

_largeur,

était à

_1,75

mm environ du fil et l’émission