Note sur un balancier articulé a mouvement rectiligne

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Submitted on 1 Jan 1873

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Note sur un balancier articulé a mouvement rectiligne

A. Peaucellier

To cite this version:

A. Peaucellier. Note sur un balancier articulé a mouvement rectiligne. J. Phys. Theor. Appl., 1873,

2 (1), pp.388-390. �10.1051/jphystap:018730020038801�. �jpa-00236890�

388

111. ^- CONCLUSION.

L’éliinination ^{de l} , entre les groupes

I, II, III, donne,

^en posant ^{et en}

représentant

par à’

le

symbole

équations auxquelles

doivent satisfaire

F, G, H,

^{et aussi} leurs déri- vées

premières

^{g, lz et secondes u, v, w.}

Or ces

équations

^sont

précisément

^celles

^[voir

^{LAMÉ, Théorie}

de 1"élasticité

(1)

^]

auxtluelles

doivent satisfaire les

petits

^mouve-

ments d’un milieu

élastique incapable

de propager ^des ondes lon-

gitudinales,

^{et dans}

lequel

^{des ondes} transversales sont

propagées

avec une vitesse V. L’identité de la vitesse de la lumière et du rapport des deux unités

électriques

montrerait donc que les

dépla-

cements

hypothétiques

^de l’éther lumineux et ceux du fluide

spé- cial, qu’on

^a

supposé l’agent

des manifestations

électriques

^{dans le}

vide,

^{sont soumis aux mêmes lois. Les} vibrations lumineuses ne

seraient autre

chose

que ^des

déplacements

^{ou des courants électri-}

ques

changeant rapidement

^et

périodiquement

^{de sens. La déter-}

mination

rigoureuse

^{de ces deux vitesses ne saurait donc être} pour- suivie avec trop ^{de soins et} par trop ^de

procédés

^divers.

NOTE SUR UN BALANCIER ARTICULÉ A MOUVEMENT RECTILIGNE ;

PAR M. A. PEAUCELLIER,

Ancien Élève de l’École Polytechnique.

On sait que la transformation ^{du mouvement}

rectiligne

^alternatif

en mouvement circulaire continu est une de celles

qui

^se

présentent

(1) ^{Ce sont les} équations ^{de la} page 23j, quand on y fait a=b=c, ^{ou encore} celles des milieux isotropes quand ^on y fait a + 2 03BC ^{= o et} V" = M - ^·

P

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018730020038801

389 le

plus fréquemment

^{dans la}

mécanique pratique.

^Watt l’a réalisée

avec un haut

degré

^de

perfection.

La transmission

qu’il

^a

imaginée

onre de

précieux

avantages, ^{en ce}

qu’elle

donne lieu à des mouve- ments

très-continus,

^sans chocs, ni frottements considérables.

Il est pourtant, des circonstances où le

dispositif imaginé par

^Watt

offre lui-même de graves défauts. Elles se

présentent

^notamment

dans la

navigation

^à vapeur, ^où l’on ^a intérêt à

employer

^{des ma-}

chines de faible

hauteur,

peu pesantes et, par

suite,

^{à court balan-}

cier ; mais,

^en

opposition

^{avec cette dernière}

condition,

^{il faut encore}

que l’on admette de

très-grandes

^{courses de}

piston,

la vapeur devant travailler à

longue

^détente.

Nous ^nous proposons ^de faire

connaître,

par la

présente Note,

^une

forme de balancier

articulé,

^{à mouvement}

rectiligne,

propre ^{à satis-} faire à ces deux conditions contradictoires.

La solution que ^{nous off’rons} découle directement d’un

principe géométrique auquel

nous avons été conduit en cherchant à résoudre le

problème

^{que s’était}

posé

^{Watt en créant son}

parallélogramme.

Ce

principe

^résout

rigoureusement

^la

duestion;

^{il a été}

communique,

en

1867,

^{à la Société}

pliilomathique

de Paris. M.

Lipkin, géomètre

russe, ^{en a} fait la découverte de son

côté,

^mais

postérieurement

^à

cette

époque .

^{Voici en}

quoi

^{consiste cette solution :}

Concevons un balancier

composé

^{de six}

tiges

^articulées

et

dont 0 soit le centre de rotation fixe. Si l’on

assujettit

^{son extrémité}

A à

parcourir

^{un cercle} passant par

0,

^ce que l’on ^{obtiendra sans}

390

peine

^en l’articulant à une bride ou manivelle O’A dont le rayon soit

égal

^à

OO’ ,

l’extrémité

opposée

^{B du balancier} parcourra ^une droite

perpendiculaire

à la direction 00’ et pourra

guider,

par

conséquent,

^{sans autre}

intermédiaire ,

l’extrémité de la

tige

^du

piston.

On s’assurera sans

peine

que ^cet agencement ^si

simple

^de

pièces

se

prête

^aux

plus longues

^{courses du}

piston

^sans nécessiter

l’emploi

de

pièces

^{de forte} dimension. Ce balancier pourra donc être relati-

vement

petit

^{et doué de toute} la solidité

désirable, malgré

^la

légèreté

de sa construction. Sous ce rapport, ^{il est} assimilable aux balan- ciers évidés dont on trouve,

depuis quelques années,

^des

exemples

dans l’industrie.

Il est

visible, d’ailleurs,

que, ^si l’on

prend

^{sur les}

tiges BC,

^BD

des

longueurs égales BC’, BD’,

^et

qu’on

articule les

points C’,

^D’

avec les

pièces C’P’,

^D’B’ articulées elles-mêmes en

B’,

^ce

point

^B’

décrira encore une

ligne

^droite

parallèle

^{à celle}

parcourue

par

B, pourvu que l’on

^{ait la}

proportion BC’ C’B’= ^{BC .}

On obtiendra de la sorte, le moyen ^de

guider très-simplement

^le

piston

de la pompe d’alimentation des chaudières.

Ce nouvel _{organe de}

transmission,

^sur

lequel

^nous

appelons

^l’at-

tention,

^{a le mérite de conserver}

intégralement

^les

propriétés

^du

dispositif imaginé

par

ivatt,

^{tout en}

supprimant

^une

partie

^{de ses}

pièces

^{et en} augmentant

l’amplitude

^des mouvements. Nous n’insis-

terons pas,

d’ailleurs,

^sur le théorème de

géométrie qui

^{en forme la}

base,

^et pour

lequel

nous renverrons le lecteur à l’intéressant ar-

ticle

publié

par ^M.

Lemoine,

^ancien

^Élève

^de

^l’École Polytechnique,

dans la livraison du mois d’avril dernier du

présent

^Recueil.

NOTE SUR LES MACHINES

MAGNÉTO-ÉLECTRIQUES;

PAR M. HENRI GAY,

Professeur de Physique ^au lycée ^{d’Orléans.}

Si l’on fait

communiquer

^{les deux}

pôles

^d’une

pile

^{avec ceux}

d’une machine

magnéto-électrique,

^{on aimante le fer doux des}

électro-aimants.

Or,

^le commutateur

changeant

^{le sens du courant}