Étude au spectromètre à scintillation des rayonnements du 65Zn

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Submitted on 1 Jan 1953

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Étude au spectromètre à scintillation des rayonnements

du 65Zn

Nils Perrin

To cite this version:

273

il semble exister une très

_légère

variation de la vitesse en fonction de la

_fréquence,

la vitesse

augmentant

avec la

fréquence.

Manuscrit reçu le 27 février.

[1]

LACAM A. et NouRy J. - C. R. Acad.

Sc.,

1953,

236, 362.

[2]

LACAM A. et NouRY J. - C. R. Acad.

Sc.,

rg53,

236,

589.

[3]

MICHELS, LUNBECK R. J. et WOLKElls G. J.. - Van der

lvaals Fund, no 10 l. ,

ÉTUDE

AU

SPECTROMÈTRE

A SCINTILLATION DES RAYONNEMENTS DU 65Zn

_[1]

Par

Nils

PERRIN,

Institut du _Radium, Laboratoire Curie.

Appareillage.

-- Le

spectromètre

comprend

essen-tiellement un cristal

_cylindrique

de 1 Na 1~1

_(d

= 2 _cm,

h =

i,4

cm)

monté sur un tube E.M.1. 5311. Les

impulsions

sont

_amplifiées

dans un

_{amplificateur}

2 Mc C. E. A. et

_analysées

_par un sélecteur à un

canal C. E. A.

Principe

de la mesure. - On a utilisé au cours

des mesures

_uniquement

les

_{pics correspondant}

aux rayons ;

qui perdent

toute leur

_énergie

dans le cristal. Pour mesurer le

_{rapport R}

= du

15 Zn,

_{on a}

comparé

le

_rayonnement

gamma émis par ce corps au

_rayonnement

_gamma émis par 22Na. Dans les deux -sources, les

positons

étaient

_{complètement}

annihilés

dans

_5/10

de millimètre de Pb. Le

_rapport

de l’aire du

_{pic correspondant}

_{au ;} de i, i i MeV à l’aire du

_{pic correspondant}

aux _~/ d’annihilation pour le 6JZn

_comparé

au même

_{rapport (aire}

du

_pic

~I’ de 1,29 MeV sur aire du

_pic

_{des "(}

_{d’annihilation)}

pour le 22Na donne directement R _pour le 65Zn en

prenant -,.}~

= ~ _I

pour le 22Na.

jj

Il s’introduit une erreur du fait de la différence

de rendement du

_compteur

_pour I et

1,28

MeV. Les rendements absolus sont difficiles à

_connaîtrc,

mais on

_peut

mesurer leur

_rapport

à l’aide du

rayon-nement du 59 Fe dont le schéma de

_{désintégration}

bien connu

_{[2] comprend}

deux _y de

1,1 et

z,2g MeV.

Toutefois,

l’analyse

du

_spectre

de 59Fe

_présente

une difl’zculté : à cause du

_{pouvoir séparateur}

limité du

spectromètre,

les deux

_raies

_,, ne sont _pas

complè-tement

_{séparées; cependant}

comme on ~connaît

bien la forme d’un

_spectre

"{ de 1,29 MeV

(22Na),

on

_peut

_{par soustraction de} ce

_spectre

obtenir le

spectre

du ;

de 1,1 z MeV avec une bonne

_précision.

Résultats et discussion. - Le

rapport

des aires des deux

_pics

de

1,1 et

l, 29 MeV du 59Fe

multiplié

par le

rapport

des intensités de ces deux raies

(z,2g

à

_o,ofi)

donne _{pour le}

_rapport

des rendements :

274

et pour ,

Une

_première

série de mesures effectuées avec une résolution inférieure pour le

_{spectromètre}

et un cristal

plus petit (1 cm3)

avait donné

J 8 == ~

[3].

L’erreur

_{principale provient}

de la mesure de l’aire

du

_{pic correspondant}

au _°,~ d’annihilation du

Cette aire obtenue par soustraction d’un fond continu

Compton très

important, provenant

des X de r, 11 1 JB1e BT

varie suivant la forme

_adoptée

_pour ce fond continu

d’à peu

près

6 pour 100. Ces mesures seront

prises

avec une forme de

_{spectre Compton}

donnée par le

rayonnement

",, de

1,08

MeV du Rb

qui

n’émet pas de

_positions.

En

outre,

on met en évidence dans sape le

rayon-nement y

de l’ordre de 190 keV étudié par

Metzger [2]

et d’une intensité de l’ordre de 3 pour I oo. L’étude de

ce

_rayonnement

et la

_comparaison

avec le ~ 63 Zn

permet

d’afilrmer que le

rayonnement

"( de 200 ke ,r du 65Zn

_signalé

_par Cohn et Kurbatow

_[4]

s’il existe

a une intensité inférieure à

_quelques

io-3 de celle

du y

,, de I, i MeV.

Remarque. -

Les sources, en provenance du

synchrocyclotron

d’Amserdam,

ont été

_purifiées

par

chromatographie

sur

_papier

_par MM. Bouissières

et Lederer. ’

Manuscrit reçu le 28 février.

[1]

Voir surtout :

MAJOR J. K. - Thèse, Paris,

1952.

TO’VNSEND J. - Thèse, Washington,

University

Sain-Louis,

1951.

YUASA T. - C. R. Acad.

Sc.,

zg52, 23~,

ooo.

[2]

METZGER F, R. -

Phys.

Rev., z g5 ~, 88, 1 360.

[3]

BouCHEZ R, et PERRIN N. - Communication _au

Congrès d’Amsterdam,

septembre zg52.

1] CoHx R. A. et KupBAToBB J. D. - Phys. ig5o, 78, 3 68 A. ABSORPTION INFRAROUGE DE N2 ET O2 INDUITE PAR LES FORCES

INTERMOLÉCULAIRES

Par MM. R.

COULON,

B.

OKSENGORN,

St. ROBIN et B.

_VODAR,

Laboratoire des Hautes Pressions

_(Bellevue).

Dans une

_précédente

Note

_{(J. Physique}

Rad.,

rg53,

14,

63),

nous avons

_comparé

des résultats

expérimentaux

obtenus par nous à des

_pressions

élevées avec les résultats obtenus à des

_pressions

plus

basses par d’autres

auteurs;

il nous

_paraît

utile de

_{préciser quelques points.}

Dans

cette

Note,

nous avons utilisé la

_quantité

s, définie par

l étant

l’épaisseur

de

l’absorbant,

(que

nous avons, par erreur,

désignée improprement

par « coefficient

d’absorption »)

et nous avons admis cette même définition

_pour

les résultats des autres auteurs. Si

ceux-ci ont utilisé comme définition de leur coeffi-cient

_{d’absorption}

la

_quantité

_{plus généralement,}

admise 5 dans ces

conditions,

la

pente

de

la courbe III

_{( fig. 2)}

devrait être _{divisée par}

_2,3,

ce

qui

améliorerait la concordance entre nos résultats et ceux obtenus à basse

_pression.

Avec

_{N 2’}

dans notre calcul du coefflcient

d’absorption

spécifique

intégré (I,2. IO-4 cm-1jcmjamagat2),

nous avons

éga-lement utilisé la définition

(1).

,