HAL Id: jpa-00213783
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Submitted on 1 Jan 1970
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REACTIONS PHOTONUCLEAIRES (γ, xn) DANS LES NOYAUX SPHERIQUES
P. Carlos, A. Veyssière, R. Bergère, H. Beil, A. Leprêtre
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P. Carlos, A. Veyssière, R. Bergère, H. Beil, A. Leprêtre. REACTIONS PHOTONUCLEAIRES (γ, xn) DANS LES NOYAUX SPHERIQUES. Journal de Physique Colloques, 1970, 31 (C2), pp.C2-114- C2-115. �10.1051/jphyscol:1970226�. �jpa-00213783�
Session 1B
REACTEONS PHOTONUCLEAIRES ( '6, xn) DANS LES NOYAUX SPHERIQUES P.J. Carlos, A. Veyssière, R . Bergère, H. Bei1,A. Leprêtre SMPNF - CEN-SACLAY - B.P. NO2 GIF- sur-YVETTE - 91 FRANCE Les sections efficaces d e réactions photonucléaires ( a,xn) sur 2 0 8 ~ b , 8 9 ~ , Sr e t 9 3 ~ b présentent d e s structures nettes. En particulier l e dédoublement isobarique d e la résonance géante apparaît avoir é t é mis clairement e n évidence.
Structure is clearly observed in the partialcd 'd ,a) and total photoneutron c r o s s sec- tions CTS~,, ( for 2 0 8 ~ b , 8 9 ~ , Sr and 9 3 ~ b . Our results are compared t o the particle-hole calculations of the giant dipole s t a t e s ; good agreement is found with the theoretical predictions of the isobaric splitting of the giant dipole s t a t e s . A - Section efficace ~ h o t o n u c l é a i r e de la réac-
tion 08pb ( Y , xn)
La figure 1 montre l e s sections efficaces partielles d e s réactions 2 0 8 ~ b ( $,xn), x = 1 , 2,3,4. En particulier l a première de c e s réac- t i o n s , à savoir la réaction 2 0 8 ~ b ( 'b, n), a é t é étudiée en améliorant la résolution en énergie du faisceau incident ; dans c e t t e expérience nous avons pu obtenir une largeur AE 9 140 keV pour EaN1O MeV.
.6k
barn ASections o f f i c a s e , partielles
On trouve clairement d e s structures aux énergies suivantes : 7.4 MeV, 7.6 MeV, 9.8 MeV e t 11.2 MeV. Une estirhation d e l a largeur à mi-hauteur du pic à 9.8 MeV donne unevaleur d e l'ordre d e 500 keV.
Des calculs théoriques de l'absorption dipolaire E l dans 2 0 8 ~ b ont é t é f a i t s dans l e cadre du modèle e n couches e t dans l e forma- lisme particule-trou, par V. Gillet e t a l Cl] ,
L'absorption dipolaire e s t concentrée à haute énersie alors que tous l e s é t a t s dipolaires
aux environs d e 7 MeV sont presque complè- tement dépouillés ; cependant l'énergie d e concentration de l ' é t a t dipolaire, correspondant a u centre d e la résonante géante, e s t prédite environ 2 MeV en d e s s o u s de la valeur expé- rimentale 13.5 MeV.
Récemment Dover e t a l C2] ont montré que l e couplage d e s é t a t s l p - l t , J~ = 1 - , a u continu affectaient peu l'énergie d e s configurations relativement pures, responsables d e la réso- nance géante.
Jusqu'à c e jour i l n'existe pas d'explication pour l e s structures observées i c i ; i l e s t pos- sible que l e couplage d ' é t a t s quasi l i é s np -nt aux é t a t s l p - l t puisse expliquer l e s résul- t a t s expérimentaux, comme V. Gillet e t a l [3]
l'ont montré pour l e noyau 1 6 0 .
Les valeurs d e s règles d e somme corres- pondant à l a section photoneutronique totale, a i n s i que l e s paramètres de l a raie d e Lorentz, donnant la meilleure représentation mathématique d e la section efficace totale sont donnés par :
La disparition relativement lente d e 6 ( Y , n) devantb( '6,2n) ne peut pas être interprétée uni- quement par l e modèle du noyau composé; l e modèle du noyau précomposé d e J. J. Griffin C4) semble en permettre l'interprétation.
B - Sections e f f i c w e s des réactions 8 9 ~ ( I( ,xn)- Sr ( %,xd e t 9 3 ~ b - ( X , x n )
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1970226
Session 1B C2-115
L'étude de c e s noyaux, dont le nombre de neu- trons e s t égal ou voisin à celui d e la couche N = 50, a é t é suggérée par l e s prévisions théo- riques d e H. Morinaga 253 d'une part e t de B.
Goulard e t S. Fallieros [6] d'autre part. Les ré- sultats d e leurs calculs montrent que l e s é t a t s dipolaires s e répartissent e n deux composantes d'isospin T e t T+1, s i T e s t l e spin isobarique du noyau c i b l e . Si on ne tient compte que d e s excitations T = O ou 1 , on a :
T + I
E,,, -ET % U T-(4)~fi U e s t l'énergie de
symétrie.
Pour l e s noyaux considérés i c i on obtient donc ET+1 - ET rC. 5 MeV e t :
=
I'-'F+~
d' = 0.18I<l,T 1%
Si on tient compte de toutes l e s excitations particule-trou, l a différence d'énergie entre l e s deux composantes dipolaires e s t réduite e t l e rapport d e s carrés d e s éléments d e matrice dipolaire e s t de l'ordre d e 0 -10.
Fi9. t Totolcross-
sections
Les figures 2 e t 3 montrent l e s sections effi-
à partir d e 19 MeV l e s points expérimentaux s e situent au-dessus de la composante principale de la résonance géante.
- L o n n t i /ines
Total cross- sac lion 4 = 2o.aD Nev
r,; 3.2 mv 700 -
La figure 4 montre la section efficace photoneu- tronique totale de 8 9 ~ . Le dédoublement de la résonance géante e n deux composantes e s t net- tement prononcé e t nous avons pu, dans c e c a s , représenter la section efficace photoneutronique totale par la somme d e deux r a i e s de Lorentz.
En admettant dans l e c a s d e 8 9 ~ que l a compo- sante la plus énergique de la résonance géante correspond aux é t a t s dipolaires T+l e t que, pour l e s noyaux d e Sr e t de 9 3 ~ b , l e s points expé- rimentaux situés au-dessus de l a raie d e Lorentz proviennent eux a u s s i de cette composante T+l d e s é t a t s dipolaires, on obtient :
C e s résultats sont e n a s s e z bon accord a v e c l e s prévisions théoriques e t montrent l'importance
D>,,\"
1 .L
0.122 0.02
0.12+0.@ -
0.1320.02 -
Noyau
89y
Sr 9 3 ~ b
d e s configurations d'ordre plus élevé dans l a description d e s é t a t s dipolaires.
Bibliosravhie : [q V. Gillet e t a l Nucl. Phys.88 (19661321 [a C.B. Dover e t a l Nucl. Phys.Al35 (1969)515 [3] V. Gillet e t a l Nucl. Phys. A97 (19671631 14 J. J. Griffin Phys. Rev. Let .l7-9 (19661478 [a H. Morinaga Zeit. Phys. 188-182 (1965) (61 B. Goulard e t a l Canad. J. Phys.
45 (1967) 3221
B. Goulard e t a l Phys. Rev. 176-4 (1968) 1345
Raie de Lorentz E,=46.6 ycv E, .za.8 Y&
tri, Zlbmb 5 , 44mb
c. 4.2 yw
<
= 3.2 yevE o = 4 I . ? y c v ~ = 4 9 5 m b ~ : 4 . 3 ~ ~ E,=46.4~cu c=48Smrbc,4.61su
c a c e s photoneutroniques totales d e Sr e t 9 3 ~ b :
E , , -ET
4.2*0.4*
