Étude d'une source d'ions multichargés pour un cyclotron

HAL Id: jpa-00212873

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00212873

Submitted on 1 Jan 1962

HAL is a multi-disciplinary open access

archive for the deposit and dissemination of sci-entific research documents, whether they are pub-lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Étude d’une source d’ions multichargés pour un

cyclotron

Robert Basile, Jean-Marie Lagrange

To cite this version:

111 A.

ÉTUDE D’UNE SOURCE D’IONS MULTICHARGÉS POUR UN CYCLOTRON Par ROBERT BASILE et JEAN-MARIE

_LAGRANGE,

Laboratoire Joliot-Curie de _Physique Nucléaire _d’Orsay. Résumé. 2014 Les auteurs,

après avoir décrit _{l’appareillage} d’étude d’une source d’ions lourds multichargés, destinée au _{cyclotron synchrone} à _énergie variable en construction à _Orsay et _après avoir précisé quelques points de leur _{technique expérimentale,} résument les résultats _auxquels ils sont arrivés, l’arc _ayant fonctionné en continu avec, comme _gaz, de l’air ou de _{l’azote pur.}

Après analyse magnétique pour des conditions qu’ils précisent, ils obtiennent le _spectre suivant,

en _pourcentage du courant d’ions d’azote total : 33 _% en N+, 33,5 % en _N2+, 30 _% en _N3+,

3,5 % en N4+ et 0,15 % en N5+.

Abstract. 2014 The authors, having described the

equipment for the _study of a _{heavy multiply}

charged ion source _{intended for the variable energy synchronous cyclotron} which is _being

cons-tructed at _{Orsay, having} defined several points of their _{experimental technique,} then sum _up

the results obtained using a direct current arc _discharge with air or pure nitrogen as _gas.

After a _{magnetic analysis, taking} into consideration conditions which will further be _defined,

they obtain the _{following spectrum (the percentage being} that of the total _nitrogen ion _{current) :} 33 _% for _N+, 33.5 _% for N2+, 30 _{% for} N3+, 3.5 % for N4+ and 0.15 _% for N5+.

PHYSIQUE APPLIQUÉE TOME _23, JUIN 1962, PAGE

Dans le cadre de la construction du

_cyclotron

synchrone

à

_énergie

variable du Laboratoire de

Physique

Nucléaire

_d’Orsay,

nous avons

_entrepris

l’étude d’une source d’ions lourds

multichargés.

Le

présent exposé

est consacré à la

_description

de

l’appareillage

et des

_techniques

_{expérimentales,}

il résume les résultats obtenus sur l’azote.

I. Généralités :

_principe

de la source -

Le

_type

de source

_adopté

est à électrons oscillants dans un

fort

_champ

_magnétique

_(type

Morozov

_repris

_par

Papineau)

[1, 2, 3, 4, 5, 6].

FIG. 1. - La source d’ions et ses alimentations

(vue de

_profil).

La

_figure

1 donne le schéma de

_principe

de la source. On

_peut

_y voir la cathode

(K.)

chauffée _par bombardement

_{électroniques}

à

_partir

d’un

fila-ment

_(F.),

l’anticathode

_{(A. K.)ou}

réflecteur

d’élec-trons au même

potentiel

_que la

cathode,

l’anode ou

corps de source, en

graphite

ou en cuivre

refroidi,

maintenue à la masse.

Les électrons oscillent entre la cathode et l’anti-cathode. Les ions sont _{extraits par} une fente

laté-rale,

traversent

l’extracteur,

sont défléchis par le

champ

magnétique

(H.) homogène régnant

dans toute la chambre à vide. Ils sont focalisés à 1800 et

analysés

à l’aide d’un fil collecteur

_qui

se

déplace

tout le

_long

du dee

_{(fig. 2).}

Fic. 2. - Ensemble source-dee-collecteur

et leur alimentation haute tension _(vue en plan).

II.

_Appareillage

en

général.

--

a)

VIDE. - Le

groupe de pompage est constitué de deux pompes

primaires

rotatives de 60

_m3/h,

_et

d’une _pompe

112 A

secondaire à diffusion d’huile de très fort débit

(théoriquement

10 000

_1/s

à 10-4 mm de

Hg

au niveau et en dessous du

bame),

son vide limite est

de

_l’ordre

de 10-5 mm de

_Hg.

b)

CHAMBRE A VIDE. - La chambre est carrée :

80 X 80

_cm2,

l’entrefer a 20 cm de

hauteur ;

une

des faces latérales est réservée au _pompage, une

seconde à l’observation

visuelle,

une troisième

_porte

la source, la

quatrième

supporte

par l’intermédiaire d’isolants en

_quartz,

le dee refroidi _par circulation

d’huile et le fil collecteur mobile avec son moteur

(fig. 3).

FIG. 3. - Vue d’ensemble

pompe-source-dee

. (vue de dessus).

Les faces

_supérieure

et inférieure de la chambre

à vide sont en fer Armco et constituent les

_pôles

de

l’aimant.

e)

CHAMP

MAGNÉTIQUE.

- Il est

produit

par un aimant Jeumont en C de 15 _tonnes, excité _par un

groupe de 70 kW

régulé électroniquement

à 10-4

près

environ,

cette

_partie

_ayant

été réalisée au labo-ratoire _par le service

_{Cabrespine (électronique}

de

puissance).

Le

_{champ magnétique}

est variable de

façon

continue

_jusqu’à

9 000 gauss.

d)

ALIMENTATION DU DEE. - Le dee est alimenté

par une haute tension

de

60

kV,

190

mA à

kéno-trons, montée en

doubleur

et filtrée _par un cir-cuit

_{L. C. ( fig.}

2).

e)

ALIMENTATION DU FIL COLLECTEUR. - Le fil

collecteur est

_{complètement}

isolé du

_dee,

il est

porté

à une tension voisine de celui-ci _par une

haute tension

_{électrostatique}

SAMES

(C.

751)

de 80 kV et 800

_{pLA, régulée électroniquement.}

Le cou-rant est

_mçsuré

dans le retour de masse _par l’inter-médiaire d’un

_{microampèremètre}

_enregistreur

Honeywell (fig.

2).

f)

CHAUFFAGE DE LA CATHODE. - Le filament

e3t chauffé en continu _par une alimentation de

_{6 V,}

400

_A,

à redresseur au silicium, isolée à 5 000 V.

Les redresseurs ont été choisis avec des tensions inverses de 250 V à la suite d’accidents

_provoqués

par des fronts raides

provenant

de

claquages

dans la source au moment de

l’allumage.

Les électrons sont

_accélérés

_par une haute tension

de 1 500

_V,

2 A à

_lampes

_{à vapeur} de mercure,

isolée à 5 000 V. Cette alimentation est

_protégée

par une résistance ballast.

g)

ALIMENTATION DE L’ARC. - La

puissance

injectée

dans la source est fournie _par une alimen-tation continue à redressement

_{dodécaphasé}

au

sélénium de 3 000

_V,

40

_A,

construite par les

éta-blissements Rabine. Huit triodes de

_puissance

(Th

275

_A),

montées en

parallèles

sont

_incorporées

comme ballast dans le circuit. Elles sont

suscep-tibles de

_supporter

chacune un débit de 5 A. Ce

système

nous

_permet

de contrôler la

_puissance

fournie à l’arc en

_agissant

sur la tension

_grille

des huit

_lampes

à F aide d’un

_{amplificateur}

à courant

continu terminé par une

_lampe

Th 275 A

_{( fig. 4).}

FIG. 4. - L’arc et _son alimentation.

Ce

_montage

réalisé

_d’après

les travaux de

Papineau

et de ses collaborateurs au C. E. A. à

Saclay [6, 7],

permet

de fonctionner éventuel-lement en

_impulsion

et à très forte

_puissance.

Jusqu’à présent

nous n’avons pas

_exploité

cette

possibilité.

III. Les mesures. - Nous

mesurons de

façon

systématique :

la

_puissance

de

_chauffage

de la

cathode ;

la tension

d’arc ;

le courant de

cathode ;

le courant

_{d’anticathode ;}

la

_pression

dans la

chambre à

_{vide ;}

le

_{champ magnétique ;}

la tension

et le courant sur le dee.

En outre, nous avons

_apporté

un soin

plus

parti-culier

à deux mesures :

LE COURANT D’IONS ANALYSÉS. - Les

ions,

ana-lysés

et focalisés à

_1800,

sont recueillis sur un fil de

tungstène

de 1 mm _de

_diamètre,

_plongeant

dans _le

dee sans le

_toucher,

et

_porté

à une haute tension voisine de celle du dee

_(SAMES).

Dans une pre-mière

_étape,

nous avions cru

_{indispensable}

d’en-fermer le fil dans une

petite

_{cage de}

_Faraday

_pour assurer une collection

_complète

des

_charges

et se

protéger

des électrons secondaires du dee. Nous

compli-cation,

nous rendant

_compte

qu’elle

était inutile.

En

_{effet, d’après}

les diverses études

_qui

ont été faites

_depuis

_Geiger,

il ressort que si on

appelle

_y,

[8, 9],

le coefficient d’émission

_secondaire,

c’est-à-dire le

_rapport

du courant d’électrons secondaires au courant d’ions

_incidents,

on _{constate que y est}

d’autant

_plus

faible _que

_l’énergie

des ions incidents est

_{plus faible,}

_{que le} métal cible à un Z

plus élevé,

que la

température

de la cible est

plus

élevée et que la masse A de l’ion incident est

_{plus grande,}

la

charge

ne semble _pas

_jouer

de rôle

important

[10].

Les résultats des mesures faites dans les condi-tions les

_plus

voisines des

_nôtres,

nous

_permettent

d’adopter

pour y la valeur 2.

D’après

les résultats de

_Oliphant

et Allen

_[11,12]

la

_répartition

en fonction de

_l’angle

d’incidence des

ions est en

1 jcos 0 ;

comme d’autre

_part

la surface

du fil est

_{cyclindrique,}

nous _pouvons conserver la valeur

_précédente

de _y à condition de

_prendre

la

surface du

_{demi-cylindre}

comme surface émettrice. Le

_spectre

_{énergétique}

des électrons secondaires se

répartit

en deux groupes, l’un a une

énergie

très faible de l’ordre de 4

_eV,

l’autre a une

_énergie

dépendant

de celle des

_particules

incidentes mais ne

dépasse

jamais

50 eV. _{Le rayon de} courbure de tels

électrons dans le

_champ

_magnétique

que nous utili-sons

₍₇

000

_Gauss)

est

_3,4/100

mm. On

_peut

donc

admettre que

pratiquement,

tous les électrons sont

récupérés.

De

_plus,

on

_peut

_vérifier,

_{que si} on maintient

positif

par

rapport

au dee le

_potentiel

du fil

collec-teur les seuls électrons

_susceptibles

de se libérer

sont eux mêmes

_piégés

_{par leur propre} dérive dans le

_champ

_magnétique

sous l’influence du

_champ

électrique.

Nous avons fait toutes nos mesures dans ces con-ditions. Les seules

_{perturbations susceptibles}

de se

produire

sont celles

_{qui proviendraient}

_{de la}

cap-ture d’électrons _{émis par le} dee. Mais on ne

_peut

envisager

un _{tel processus que dans} la mesure ou

une

quantité

énorme d’électrons serait émise _par celui-ci

_{(émission thermique).}

Nous avons

effecti-vement vérifié l’existence de

_légères

_{perturbations}

avec des faisceaux suffisamment intenses et

éner-giques

pour amener’ le fond du dee au _rouge blanc.

Sur le

_plan

_{expérimental,}

_quand

les conditions

sont

normales,

le courant

_intégré

sur tous les

pics

(N, 0, C),

bruit de fond

déduit,

est

_égal

à environ

la moitié du courant fourni à l’extracteur.

En

_conclusion,

il nous sera

possible,

si ce pro-blème devient

_important,

d’effectuer une mEsure

précise

en valeur absolue du courant d’ions

ana-lysés

sans être

obligés

de blinder le fil détecteur.

L’erreur qui

entache les résultats dont nous faisons

état dans ce

travail, provient

essentiellement de l’erreur commise sur la détermination de la

largeur

de la fente d’extraction.

Pour la

_collection,

l’intérêt de la contretension

SAMES stabilisée est de

_permettre

d’effectuer les

mesures avec un

_{enregistreur placé}

à la masse.

celui-ci,

synchronisé

avec le

_déplacement

du fil

collecteur,

inscrit ainsi directement sur le

papier

la

co-urbe de l’intensité recueillie en fonction _{du rayon}

de courbure des ions

_étudiés,

c’est-à-dire de la

racine carrée de leur

_rapport

masse sur

charge :

VA /n.

Nous avons _pu constater _que la linéarité de ce

système

est excellènte.

_Lorsque

deux ions sont

identifiés avec

_certitude,

on en déduit la

position

de

tous les autres avec une

_précision

de 1 mm sur

10 cm

_{(fig. 5).}

FIG. 5.

Cette courbe est un

enregistrement

fait avec un

plasma

d’air. Les

_pics

ont une

largeur

à mi-hauteur

de l’ordre de 2 mm et on

_sépare

très facilement les

pics : 0+ 5, C+ 4,

N+ 5..

DÉBIT DE GAZ. - Comme

nous le verrons _par

_las

suite dans la

_partie

_théorique

_{de cette étude,}

il

_est

extrêmement difficile. de définir de

_façon

correcte

ce _que

_pourrait

être là

_pression

à l’intérieur du

plasma.

Par _contre,

_parmi

les

_grandeurs

_qui

_jouent

un rôle déterminant dans son

_{fonctionnement,}

la consommation _{de gaz} est l’une des

_plus-

impor-tantes et des

_plus

facilement accessibles. Dans les conditions

_{géométriques}

dans

_lesquelles

nous

travaillons,

le débit varie entre

_0,5

et 1. cm3

114 A

Il est mesuré _{par le}

_déplacement

d’un

_{piston qui}

fait varier le volume de la chambre contenant la réserve de gaz, cette chambre étant maintenue à

pression

constante, mesurée à, l’aide d’un

mano-mètre à mercure

_{(fig. 6).}

Ap/p = 1/10

au maximum _pour un débit pas-sant de 0 à 1

_cm3/minute

_pour une

_pression

rési-duelle dans la chambre de 1 à 2.10-5 mm de

Hg.

FIG. 6. -

Principe de la mesure du débit de gaz.

IV. Difficultés

_{expérimentales.}

- FOCALISATION.

- Du fait de la très haute densité d’ions dans le

plasma,

la densité de courant extrait est elle même très

_{élevée ;}

elle atteint couramment 300

_mA/cm2

mesure faite

_{après analyse}

en faisant la somme sur

tous les

_pics,

bruit de fond déduit. Dans ces

condi-tions,

nous avons

_éprouvé

des difficultés pour 1 a focalisation. Nous avons

_adopté

la solution

consis-tant à réduire les dimensions de la fente

d’extrac-tion,

celles _que nous utilisons en

_général

ont 8 X

_0,2

mm. Nous étudierons _{par la} suite l’extrac-tion des très forts courants d’ions en valeur absolue.

PROPRETÉ DU CORPS DE SOURCE. - Nous _avons

commencé nos

_expériences

avec un _{corps de} source en

graphite,

avec

lequel

nous n’avons

jamais

eu de difficultés.

_Cependant

_{dès que la}

_puissance

_injectée

dans la source devient

_importante,

le

graphite

chauffe et

_rougit.

Nous avons décidé de le

_remplacer

par du cuivre refroidi et c’est alors que nous nous sommes trouvés devant de nombreuses,

compli-cations. En

_effet,

le

_transport

du métal de

_cathode,

soit sous forme

_métallique,

soit sous forme

d’oxyde

ou de

nitrure,

crée des

inhomogénéités

de surface sur l’anode et des

points

mauvais conducteurs

qui

perturbent

les densités de

_particules

_chargées

dans

leur

_voisinage.

En

_particulier,

les

_{inhomogénéités}

de surface font varier localement le

coefficient

d’accomodation

[15]

définissant la densité des

atomes

et en

_conséquence

celle des

ions,

au

voisi-nage de l’anode. Ces

phénomènes

entraînent des

gradients

de densité et de tension dans le

_plasma,

d’où des instabilités et des oscillations

_[13].

Des

nettoyages

systématiques

se sont révélés

néces-saires,

il est même devenu

_{indispensable}

_{de passer}

périodiquement

le corps de source à l’acide.

V. Résultats

_{expérimentaux.}

- Les

expériences

résumées ici

_comprennent

chacune une dizaine

d’enregistrements

en _moyenne,

_portant

_uniquement

sur l’azote ou

l’air,

la source fonctionnant en

cou-rant continu. Nous ne ferons _{pas état} des

expé-riences réalisées sur

_l’argon

et l’hélium.

La

_figure

7

_représente

un des

_{enregistrements}

obtenus. Nous ne donnerons

_qu’un

tableau

des

ré-sultats

_{(tableau 1)}

établis sur les mêmes bases _que

ceux

_publiés

_{par les} autres auteurs et

_qui

résume les conditions

_typiques

de fonctionnement de la

source.

Il ne nous est _pas

_{possible d’interpréter}

les résul-tats sans avoir

_{exposé l’aspect}

_théorique

_du pro-blème

_qui

seul

_peut

nous

_permettre

de

_dégager

au

FIG. 7. -15 mai 1961.

Vext: 15 kV ; Voon 15 _{kV ; Iext :} 6 _{mA ;} gaz : 0,72 cm31

min (T. P. _{N.) ; IK :} 4 _{A ; IAK :} 0,6 A ; Varc : 580 _{V ;}

116 A

milieu des innombrables

_paramètres,

ceux

qui

ont véritablement une

signification importante.

Cependant

à la vue du tableau

_I,

_{p. 115}

A,

les

_principales

_remarques à faire sont les suivantes : INFLUENCE DU DÉBIT DU GAZ. -La

_comparaison

entre les

_expériences

1 et

_3,

7 et

8,

est

particuliè-rement

_{caractéristique ;}

si le débit est

_trop

impor-tant, le rendement en ions

multichargés

baisse. Si

on diminue le

_débit,

_jusqu’à

une certaine limite

au-dessous de

_laquelle

l’arc devient instable

_puis

s’éteint,

le rendement s’améliore. Cette limite se situe’ aux environs de

0,5

cm3/min.

,

INFLUENCE DU COURANT D’ARC ET DE LA TENSION AUX BORNES DE L’ARC. - Au fur et à

mesure _que l’on monte le courant

_d’arc,

le rendement en ions

multichargés

s’améliore ;

nous n’avons

_jamais

_pu observer d’ions N+ 5 en dessous de 4

_ampères

à la cathode. Mais nous devons conserver aux bornes de l’arc une tension suffisante _{pour que} les électrons

primaires

soient assez

_énergiques

_pour ioniser pro-fondément l’azote. Nous avons fait

_plusieurs

expé-riences au delà de 5

_{ampères (à 6,}

7 et 8

_ampères),

mais à ce moment la tension aux bornes de l’arc devient

_trop

faible

_(inférieure

à 450

_volts)

et le

ren-dement en ions

_{multichargés}

diminue. En

fait,

nos

conditions de fonctionnement sont celles du

_plasma

froid dans

_lequel,

la

_température

_{électronique}

est de

_quelques

volts au maximum. On

_peut

obtenir des conditions

_{équivalentes}

et mêmes meilleures en

augmentant

le courant

_d’arc,

à condition de

fonc-tionner en

_plasma

chaud comme l’a fait Morozov

(température

électronique

de l’ordre de

_quelques

20

_eV).

Mais dans ce _cas, il faut

_dissiper

une

puis-sance considérable de l’ordre de 20 kW dans le

plasma

pour

l’échauffer,

il est alors

indispensable

de

fonctionner en

_impulsions

brèves

_[14].

INFLUENCE DES GAZ ÉLECTRONÉGATIFS ET DE LA PRESSION RÉSIDUELLE. - Le fonctionnement de la

source ne

_dépend

_{pas de} la nature _{des gaz, sauf si}

celui-ci donne des

_composés

non conducteurs avec

le métal de la cathode

_{(par exemple :}

il ne nous a pas été

possible

de fonctionner avec une anticathode d’aluminium et de

l’azote).

Par contre la

_pression

de gaz résiduel et la

_présence

de gaz

électronégatif

jouent

un rôle déterminant sur la neutralisation de

-la

_charge

_d’espace,

donc sur les conditions de

foca-lisation. Les

_expériences

_{2, 4, 6,}

donnent des résul-tats inférieurs à ceux des

_expériences

_{1, 3, 5, 7,}

8.

VI.

Comparaison

avec des résultats obtenus par ailleurs. - Notre étude vient à la suite de celles

commencées par Zucker

_{[1, 2] reprises}

_{par Morozov}

en U. R. S. S.

[3, 14],

_par Anderson et Ehlers dans le cadre de l’étude de la source HILAC à

Berkeley

[4, 5]

et _par

_Papineau

_pour

_{l’équipement}

du

cyclo-tron de 2 mètres du C. E. A. à

_{Saclay [6, 7].}

Le tableau II résume les résultats obtenus par

ces différents auteurs.

Nous pouvons en tirer les conclusions suivantes :

de toutcs ces

expériences

une seule est franchement différente des autres : celle de Morozov

_{(1961) [14]}

(la

source n’était d’ailleurs _pas

_prévue

_pour fonc-tionner dans un

_cyclotron).

C’est le seul cas

_{d’expérience (impulsions}

très brèves 20 _plus mise en forme _{par circuit L.}

_C.)

où l’on

_puisse

_{gouverner à la fois la} tension et le

cou-rant, ce

_qui

_permet

de choisir ainsi les meilleures

conditions de fonctionnement. De

_plus,

à ces hautes intensités de _courant, le

_plasma

commence à deve-nir chaud

( Te ~ 20 eV)

et _{les processus} d’ionisation différents. Il semble _par

_ailleurs,

_que dans un cas au

moins,

Papineau

ait eu des conditions de fonc-tionnement

_{correspondant}

au

_plasma

chaud

_{(350 V,}

10 A

_moyen)

_[6].

Si on

_excepte

le dernier travail

_publié

_par

Pigarov

et Morozov

_[14],

on

_peut

voir que nos ré-sultats

_(tableau,

_{1 p. 115}

_A)

sont tout à fait

com-parables

à ceux obtenus _par ailleurs

_{(tableau II,}

_p.

115

_A)

bien _que nos conditions de fonctionnement

ne nécessitent _{pour être} réalisées

_qu’un

_appareillage

relativement modeste.

VII. Conclusion - Dans

un

prochain

_article,

nous étudierons de

_façon

_{plus théorique}

les condi-tions de fonctionnement de notre

_plasma,

nous tâcherons de

_dégager

les

_paramètres

fondamentaux

permettant

d’influencer le fonctionnement du

plasma

et ainsi de définir les conditions

_optima

de rendement en ions

_{multichargés,}

sans

_augmenter

de

façon

prohibitive

la

_puissance

utilisée.

Manuscrit reçu le 13 mars 1962. BIBLIOGRAPHIE

[1] JONES _{(R. J.)} et ZUCKER _(A.), R. S. _{I., 1954, 25,} 562.

[2] REYNOLDS _{(H. L.)} et ZUCKER _(A.), R. S. _{I., 1955, 26,} 894.

[3] MOROZOV _(P. N.), MAKOV _{(B. M.)} et IOFFÉ _{(M. S.),} Atomaya Energiya, 1957, 3, 272.

[4] ANDERSON _{(C. E.)} et EHLERS _{(K. W.),} U. C. R. L., 1953, 3218 ; U. C. R. L., 1960, 9453.

[5] ANDERSON _(C. E.) et EHLERS _{(K. W.),} R. S. I., 1956, 27, 809.

[6] PAPINEAU _(A.), BENEZECH _(P.) et MAILLARD _(R.),

J. Physique Rad., 1960, 21, 410.

[7] PAPINEAU

(A.),

Brevet C. E. A.

[8] MASSEY (H. S. _W.) et BURHOP _(E. H. S.), Electronic and Ionic _impact Phenomena, Oxford, Clarendon

Press, 1956, p. 541.

[9] LITTLE _(P. F.), Hand. der _{Physik, 1956, 21, 574.} [10] VoN ARDENNE _(M.), Tabellen des _{Elektronenphysik,}

Ionenphysik und _{Ubermikrosckopie,} Veb Deutscher Verlag der Wissenschaften, Berlin, 1956, vol. I

p. 108.

[11] OLIPHANT _(M. L. _E.), Proc. _{Roy. Soc., 1940,} A 127, 373. [12] ALLEN _{(J. S.), Phys. Rev., 1939, 55, 336.}

[13] VON ARDENNE (M.), op. cit., vol. 1, p. 551.

[14] PIGAROV _{(Y. D.)} et MOROZOV (P. N.), Soviet Physics, Technical _Physics, 1961, 6-4, 336 et 342.