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DIFFUSION ÉLASTIQUE DES DEUTÉRONS SUR
LITHIUM-6 DE 4 A 6,5 MeV
G. Bruno, J. Decharge, A. Perrin, G. Surget
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DIFFUSION ÉLASTIQUE DES DEUTÉRONS SUR 6LI C l - 8 5
tion angulaire par une méthode de Monte-Carlo. La valeur de la section efficace totale des neutrons diffusés sur le fondamental (312-) et le niveau de 4,63 MeV (712-) est :
o(,,,,,, = (975
+
90) mb fl(n,n,) 4,63 = (135f
20) mb.
2. Excitation du niveau de 5,7 MeV.
-
Aux angles avant (q, = 120) le spectre de neutrons diffusés (Fig. 2) met en évidence avec une résolution en énergieAE E 400 keV l'excitation du niveau contesté de 5,7 MeV (312-) prévu par différents modèles nucléaires [Il à [3] et suggéré expérimentalement en 7Li(p, p')
par Maxson et Bennett [4] en 7Li(e, e') par Bishop [5] et sur le noyau miroir 7Be en 6Li(p, a) par Beaume- vieille [7]. A 12O (L) la mesure de la section efficace différentielle d'excitation de ce niveau donne :
a5,,(8) = (1,9
+
0,5) mb/sr.
7,47 MeV du 7Li analogue au niveau 7,18 MeV (512-) du ' ~ e , connu en ' ~ i ( ~ , a) ou 4 ~ e ( 3 ~ e , p) ; son excitation est faible : (1,5 $. 0,5) mb/sr.
Entre ce niveau de 7,47 MeV et le niveau de 5,7 MeV, apparaît un amas E (2,8 0,7) mb/sr de points
dissymétriques dont l'intensité maxima correspondant au niveau de 6,3 MeV (312') introduit par Marion [6] puis par Beaumevieille [7]. Quant au niveau 6,8 MeV bien connu F5,, il est plus faiblement excité à 1200 et apparaît dans la traînée du pic.
Bibliographie
[il SOPER (J. M.), Phil. Mag., 1957, 2, 1219. [2] CLEGG (A. B.), Nucl. Physics, 1962, 33, 194.
[3] CHESTERFIELD (C. M.), SPICER (B. M.), NUCI. Physics,
1963, 41, 675.
[4] LEVINSON (C. A.), BANERJEE (M. K.), Ann. of Physics, 1957. 2. 471.
[5] BISHOP . - (G. R.), BERNHEIM (H.), Phys. Letteus, 1964, 8,
48.
La contribution des neutrons dus à la diffusion [6] MARION (J. B.), WEBER (G.), MOZER (F. S.), Phys Rev.,
tiple a été estimée à 0,5 mblsr. 1956, 104, 1402.
3. Excitation des niveaux de 6,3 MeV, 6,s MeV et [7] BEAUMEVIELLE QUEUE (N.), (H.), BOUCHEZ LONGEQUEUE (R.), J. Physique, (J. P.), 1964, LONGE- 25, 7,47 MeV.
-
L'on observe ensuite à 12O le niveau 933.DIFFUSION ÉLASTIQUE DES DEUTÉRONS
SUR LITHIUM-6 DE 4 A 6,5 MeV
G. BRUNO, J. DECHARGE, A. PERRIN et G . SURGET
C . E. A., B. P. no 511-15, Paris
Résumé. - Nous avons tracé la fonction d'excitation à 1150 de la diffusion élastique des deuté- rons sur 6Li pour des énergies de 4 à 6,5 MeV, en utilisant la coïncidence entre le deutéron diffusé et le noyau de recul de 6Li.
Abstract.
-
We have determined the excitation function at 11 5O for elastic scattering of deute- rons by 6Li for a deuteron energy range from 4 to 6.5 MeV, using coincidence between the scat- tered deuteron and the 6Li recoil nucleus.Introduction.
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L'étude de la diffusion élastique des deutérons par le lithium, pour des énergies com- prises entre 4 et 7 MeV est rendue délicate par des réactions parasites sur l'oxygène et sur le support de cible. Pour certaines valeurs de l'énergie incidente en effet, les protons de 160(d,p)170* et de lzC (d,p)13C* ont la même énergie que les deutérons de 6 ~ i ( d , d) 6Li. La coïncidence entre le deutéron diffusé et le noyau de 6Li de recul permet de marquer la réaction intéressante.Dispositif expérimental.
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Une cible de lithium-6, enrichi à 94% et déposé par évaporation sous vide sur un support de carbone de 30 pg/cm2, est placéeau centre d'une chambre
A
cible et bombardée par un faisceau de deutérons accélérés par un tandem 12 MeV. Un collimateur définit un impact de 1 mm de diamètre. Une jonction diffusée au Si de 20 mm2 de surface et de 2 pm de zone morte, placée à 1150 (Labo) détecte les deutérons diffusés. Une seconde jonction dont la zone morte était de 0,2 ym, placée dans l'angle correspondant (23O, 66 Lab) détectait les noyaux de 6Li de recul. Dans ces conditions, l'énergie du deutéron est 0,37 Ed et celle du 6Li derecul 0,63 Ed ce qui donne encore, compte tenu de la perte dans la zone morte, une énergie suffisante pour les coïncidences. Le temps de résolution utilisé était de 100 ns.
C l - 8 6 A. FLEURY ET COLL.
Résultats.
-
La figure 1 montre le résultat obtenu. cidence permet de juger l'amélioration apportée par La fonction d'excitation à 115O Lab est régulière la coïncidence.et ne présente que de faibles variations entre 4 et
6,5 MeV. La figure 2 qui montre les résultats sans coïn-
..
J
1
u n i tFIG. 1.
-
Fonction d'excitation 6Li (d, d) 6Li-
Coïncidence 6Li-d. BL = 1 150.FIG. 2. - Fonction d'excitation 6Li (d, d) 6Li
-
Sans coïncidence.DISSOCIATION DU LITHIUM-6 PAR INTERACTION
SUR DES NOYAUX COMPLEXES
par A. FLEURY, Mlle M. LAGARDE et G. N. SIMONOFF Laboratoire de Physique Nucléaire de la Faculté des Sciences de Bordeaux
Résumé.
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La comparaison de la fonction d'excitation de la réaction 232Th(d, 2 n) 232Pa avec celle de 232Pa par interaction 6Li+
232Th permet de conclure à la très grande probabilité de dissociation de 6Li en deutons et particules alpha, par stripping. Cette dissociation diminue avec l'augmentation de l'énergie des ions 6Li.Abstract.
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Comparison of the excitation function for the reaction 232Th(d, 2 n) 232Pa with the function for 232Pa formed by the interaction of 6Li+
232Th allow us to conclude with a high probability that 6Li decays into deuterons and alpha particles by a stripping process. This dissociation is decreasing with the increase of the energy of 6Li.Lors de l'utilisation des ions 6Li accélérés comme projectiles dans les études des réactions nucléaires entre noyaux complexes, divers auteurs [l, 2, 31 ont
observé directement la dissociation des ions 6Li en deutons et particules alpha. D'après les mesures d'Anderson [Il, la section efficace de production de deutons dans le cas d'une cible d'or bombardée par des ions 6Li de 62 MeV (soit environ deux fois la valeur de la barrière coulombienne) représente 0,074 fois la section efficace géométrique. L'interaction secondaire de ces deutons avec des noyaux cible est quantitativement négligeable.
Par contre, dans un travail récent [4], on a montré
par des moyens radiochimiques que 232Pa formé, par interaction de 6Li sur 232Th, avec une section efficace pouvant atteindre 150 mb, résultait en fait de l'interac- tion 232Th
