Niveaux de 137Cs alimentés dans la désintégration de 137Xe

HAL Id: jpa-00208225

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Submitted on 1 Jan 1975

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Niveaux de 137Cs alimentés dans la désintégration de 137Xe

E. Monnand, R. Brissot, J. Crançon, Ch. Ristori, F. Schussler, A. Moussa

To cite this version:

E. Monnand, R. Brissot, J. Crançon, Ch. Ristori, F. Schussler, et al.. Niveaux de 137Cs alimentés dans la désintégration de 137Xe. Journal de Physique, 1975, 36 (1), pp.1-6.

�10.1051/jphys:019750036010100�. �jpa-00208225�

LE JOURNAL DE PHYSIQUE

NIVEAUX DE 137Cs ALIMENTÉS

DANS LA DÉSINTÉGRATION DE 137Xe

E.

MONNAND,

^R.

BRISSOT,

^J.

CRANÇON,

^Ch.

^RISTORI,

^{F. SCHUSSLER ET A. MOUSSA}

Centre d’Etudes Nucléaires de

Grenoble, Département

de Recherche Fondamentale Laboratoire de Chimie

Physique Nucléaire,

^BP

85,

^{Centre de}

Tri,

³⁸⁰⁴¹

Grenoble,

^France

(Reçu

^{le 20 août}

1974)

Résumé. ²⁰¹⁴

L’énergie

^et l’intensité des transitions _03B3 suivant la

désintégration 03B2

^{de 137Xe ont été}

mesurées avec des détecteurs

Ge(Li).

^Ce

produit

de fission gazeux ^est obtenu en utilisant le

système

de

séparation isotopique

^en

ligne

ARIEL. Un schéma des niveaux excités de 137Cs est construit à l’aide du résultat des mesures de coïncidences

Ge(Li)-Ge(Li).

Abstract. ²⁰¹⁴ Measurements made with

Ge(Li)

^{detectors are}

reported

^for 03B3 transition

energies

and intensities

following the 03B2 decay

^{of 137Xe.} This gaseous fission

product

is obtained

using

^the

on-line

isotope-separator

system ^{ARIEL. A} level scheme of 137Cs is constructed with the aid of

Ge(Li)-Ge(Li)

coincidence results.

Tome

36

No 1

Janvier 1975

Classification

Physics ^Abstracts

4.116 ^- 4.220 ^- 4.240 ^- 4.460

1. Introduction. ^- Ce travail fait

partie

d’une étude

systématique

des gaz ^rares de fission de courte

période

et de leurs descendants. La

désintégration

^{bêta de}

137 Xe

alimente les niveaux de

137CS,

noyau à ^une couche fermée de 82 neutrons. Ces noyaux ^ont fait

l’objet

^de calculs détaillés dans le modèle des couches.

L’étude de la

désintégration

^{bêta de}

^13’Xe

^a

déjà

été

entreprise

par

plusieurs

^auteurs

[1],

^{mais d’une}

façon

^assez sommaire. Ceci

s’explique

par le fait _que, à

part

la transition de

455,5

^{keV dont} l’intensité est

environ 30

%

^des

désintégrations,

^{les autres transi-}

tions sont d’intensité très faible. Seul Holm

[2]

^a

fait une étude

détaillée,

^{mais ne}

disposant

que d’un détecteur de faible volume et de résolution

médiocre,

il a été

gêné

^{dans la mesure des} transitions de haute

énergie

^et n’a pu

séparer

de nombreuses raies _y très voisines. Enfin il n’a pu faire de mesures en coïnci- dence _y-y

qu’avec

^des détecteurs

NaI(Tl). Malgré

^ces

difficultés Holm a donné un schéma de

désintégration qui,

^bien

qu’incomplet,

^{est en assez bon accord avec}

celui _que nous proposons ici.

Nous n’avons pas

jugé

^{utile de}

reprendre

^les

mesures de la

période TI/2,

^{du bilan de}

désintégration Qp

^{et des} intensités relatives des branches

bêta,

^nous

avons

adopté

^les valeurs suivantes :

Qp = ^4,15

^±

^{0,10 MeV, [2]}

^et

^{[(Po) =}

⁶⁶

^%,

^valeur

proposée

par Martin

[1] d’après

le schéma de Holm

[2]

et les mesures de

Onega

^{et Pratt}

[3].

^{Il serait}

cependant

intéressant de mesurer au

spectromètre magnétique

les intensités relatives des branches

flo

^et

B1.

2. Méthodes

expérimentales.

^- 2.1 PRÉPARATION

DES SOURCES. ^- Les sources sont obtenues au moyen de l’ensemble de

séparation isotopique

^en

ligne

« ARIEL _», connecté dans une

première

^version

[4]

à une chambre à fission contenant des couches minces de

235U

recouvertes de couches minces

d’argent

^et

portées

^{à haute}

température.

Les gaz ^rares de fission

se

dégagent

^{par diffusion dans}

l’argent.

^{Dans une}

deuxième version le

séparateur

^est connecté à une

chambre à fission contenant 10 g de

235U02 mélangé

à 30 g de stéarate de

baryum

^en

poudres

^{fines. La}

chambre est

placée

^{dans un faisceau externe de}

neutrons du réacteur Mélusine du Centre d’Etudes Nucléaires de Grenoble

(0 z-

^{3 x}

¹⁰⁸ n. cm - 2 . S - 1).

Les gaz ^rares émanés sont véhiculés sous vide par

une canalisation de 1 mètre de

long jusqu’à

^{la source}

d’ions du

séparaieur.

L’activité obtenue est d’environ 100

J.1Ci

^à saturation.

Après séparation

^{en masse}

les ions

137 Xe

sont

implantés

^{dans un} ruban d’alu- minium

pouvant

^se

déplacer

^{à vitesse} variable d’une manière continue ou discontinue. Le

spectre

^direct

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:019750036010100

2

N3 UU CANTAL

FIG. 1. ^- Spectre gamma direct, région des basses énergies. ^Les pics ^sans indication d’énergie correspondent principalement ^{à des conta-}

minations ou des raies d’échappement. Sources obtenues avec la chambre à fission à haute température.

de

137 Xe

^est obtenu en travaillant de

façon

^disconti-

nue ;

après

accumulation de l’activité

pendant

^{30 s}

ou 1 min sur le

ruban,

^{la source est} transférée devant le détecteur en 3 s et le

comptage

^{est effectué}

pendant

2 ou 3 min.

Une vérification de l’attribution de raies à

137 Xe

est

faite,

pour les raies d’intensité _pas

trop faible,

^en

comparant

^deux

comptages

successifs décalés dans le

temps

de 4 min. Les raies les

plus

^{faibles sont}

attribuées tentativement à

137 Xe,

soit parce

qu’elles

trouvent

place

dans le schéma au moyen du

principe

de

Ritz,

^soit parce

qu’elles n’appartiennent

pas ^aux contaminants

possibles qui

^{ont été étudiés au labo-}

ratoire et dont les transitions sont bien _connues, enfin le

spectre

^{du bruit de}

fond,

^{dû à} la radioactivité ambiante et à l’acculumation des descendants des gaz ^rares dans diverses

parties

^du

séparateur,

^{a été}

soigneusement

^vérifié.

2.2 APPAREILS DE MESURES. ^- Les

spectres

^directs

sont observés avec un détecteur

Ge(Li)

^{de 50}

^cm3 (résolution 2,3

^{keV à 1 333}

keV).

^{Les mesures de}

coïncidences _y-y sont faites avec ce détecteur

associé

à un second de 46

cm3 (résolution 3,5

^{keV à}

1,33 MeV).

Les

impulsions

^sont

analysées

par ^un convertisseur

analogue-digital

^{associé à un} bloc mémoire à 4 096 ca- naux

(CA 13

^{+ BM96}

Intertechnique).

^{Pour les mesu-}

res de coïncidences _y-y, les fenêtres sont sélectionnées ’ à l’aide d’une unité de conditionnement

(AP 22 Intertechnique), permettant

^{de mesurer simultané-}

ment

4,

^{8 ou 16}

spectres.

^Le

temps

^de résolution du

système

^de coïncidences est de 30 ns. La durée des

mesures en coïncidence est de l’ordre de 8

heures,

avec défilement continu et lent du ruban.

Le traitement des données est effectué au moyen du programme SAMPO

[5]

^{avec un ordinateur}

IBM

360/60.

’

3. Mesures et résultats. ^- 3. 1 SPECTRES ’ÿ ^DIRECTS.

- Les

figures

^{1 et 2 montrent le}

spectre

^de

137 Xe respectivement

^{à basse et à haute}

énergie.

^Le

spectre

FIG. 2. ^- Spectre gamma direct, région des hautes énergies. ^Les

. raies sans indication d’énergie correspondent à des raies d’échap- pement, les raies marquées ^{d’un *} appartiennent ^{à 136I. Sources}

obtenues avec la chambre à diffusion et émanation dans le stéarate de baryum.

3

à haute

énergie

^{a été obtenu en}

interposant

^{12 mm}

d’aluminium et 4 mm de

plomb

^{entre la source et le}

détecteur. Dans ce dernier

spectre (Fig. 2);

^nous

constatons la

présence

des raies intenses de

1361.

Ceci est dû à l’émanation de

l’hydrure

^{d’iode et à la}

formation d’ions

correspondants,

^en

quantité

^variable

avec les conditions de fonctionnement de la source

d’ions.

Les

énergies

^et intensités relatives des raies _y de

137 Xe

sont données dans le tableau I. Nous

retrouvons,

avec

quelques

dédoublements

permis

par la réso- lution

meilleure,

^{toutes les} transitions attribuées

avec certitude _{par Holm}

[2]

^{et une}

partie

^{de celles}

attribuées avec

doute,

^{et de très} faible intensité.

Parmi ces

dernières,

les raies de 2 004 et 2 017 keV

sont à attribuer à

138Xe.

TABLEAU 1

Energie

^{et intensité} relative des raies _y de

137 Xe

a) ^la présence possible ^{de 135mXe rend} peu précise l’intensité de cette raie ;

b) l’intensité absolue de la transition _y de 455,5 ^{keV est} Iy ^{= 32} % [1].

3.2 COÏNCIDENCES

y-y[Ge(Li)-Ge(Li)].

^{- Vu la fai-}

ble intensité absolue des raies _y

de 137Xe

^nous avons

seulement pu faire des mesures en coïncidence avec

les raies les

plus

^{intenses. Les résultats sont résumés}

dans le tableau II.

3.3 DURÉE DE VIE DU PREMIER NIVEAU EXCITÉ. ^- Nous avons tenté de mesurer cette durée de

vie,

^en utilisant les coïncidences retardées bêta-raie _gamma de 455 keV. Le

spectre

^{bêta était} détecté dans un

scintillateur

plastique

^{NE 102 la raie} gamma dans

un cristal

NaI(Tl),

^{tous deux montés sur des}

photo- multiplicateurs

56 DVP. La courbe des coïncidences

promptes

^{a une}

largeur

^à mi-hauteur de

1,6

ns, la courbe de coïncidences obtenue avec une série de

sources de

13’Xe

ne s’en

distingue

pas dans les limites de l’erreur

statistique.

^On

peut

donc seulement estimer une limite

supérieure

de la durée de vie du niveau de 455 keV :

T1/2 ^0,1

^ns.

4. Schéma de

désintégration de 137 Xe.

^- Le schéma de

désintégration

^de

^13’Xe proposé

^{est montré sur}

la

figure

^3.

4

TABLEAU Il

Résultats des mesures de coïncidences _y-y

Les intensités des

branches

^{et les valeurs des}

log ft

^sont déduites de la balance d’intensité des transitions _{y pour}

chaque

^{niveau. Les} intensités _y absolues sont déduites de la valeur citée

plus

^haut

pour

[(Po)

^{et du} coefficient de conversion aK ⁼

0,009

de la transition de 455

keV,

mesuré par

Achterberg

et al.

[6].

^La conversion interne des autres transitions aboutissant au fondamental a été

négligée,

^{vu leur}

faible intensité et leur

énergie.

^{Le schéma}

comprend

23 niveaux excités et

permet

^de

placer

⁵⁴ transitions _y

sur les 83 observées. Les transitions non

placées représentent

^au

total,

^{moins de}

0,2 %

des désinté-

grations.

Tous les niveaux en dessous de 2 100

keV,

^ainsi que

ceux à 2

850,

^{3 037 et 3 378 keV sont}

placés d’après

les coïncidences _y-y confirmées par le

principe

^de

combinaison de Ritz. Parmi lès niveaux de haute

énergie,

^{le niveau à}

3 159,6

^keV

est justifié

par l’absence de coïncidences avec les transitions de

455,5, 849,0

et

982,4

^keV.

Quant

^aux niveaux à 3

583,0,

³

693,5,

³

797,0

et 3

907,5 keV,

^{ils sont}

justifiés

par le fait _que

d’après

la valeur admise _pour

Q,6,

^{les raies y observées à ces}

énergies

^ne

peuvent

^aboutir

qu’au

niveau fondamental.

On remarque d’abord le doublet de niveaux à

1 575,0

^et

1 576,9 keV,

dédoublement

déjà pressenti

par Holm

[2].

^{Les cascades}

982,4

⁺

594,5 = 1 576,9

^keV

et 1

119,5

⁺

455,5

⁼

1 575,0

^{keV ont un écart au}

prin- cipe

^{de Ritz très}

supérieur

aux erreurs de _mesure, mais surtout la raie de

1 273,2

^{keV est en} coïncidence

avec les raies de

594,5

^et

1 576,0

^{keV et non avec la} raie de 1

119,5

^{keV. Nous} confirmons donc les résul- tats de Holm avec une meilleure

précision

^{sur les}

énergies.

La raie observée à 1 576 keV dans le

spectre

direct est sans doute double car elle est

plus large

que la

normale,

^{mais sa}

décomposition

^{est rendue} peu

précise

par la

présence

^du

pied

de la raie de 1

569,8

^keV

aussi nous avons estimé les intensités relatives des deux composantes

d’après

^{les mesures en} coïncidence

avec la raie de

1 273,2 keV,

^{d’où les} intensités

portées

dans le tableau II.

Par contre les raies à 934 et 1 067 keV ont pu être dédoublées avec une

précision

raisonnable au moyen du programme

SAMPO, grâce

^{à leur} isolement vis-à- vis des raies

voisines,

^{on a} ainsi obtenu les intensités relatives des raies à

933,3, 934,4,1066,6

^et

1 067,8

^keV.

Leur

placement

^{sur le schéma est basé sur les coïnci-}

dences et le

principe

de Ritz. Enfin la raie à 2

098,6

^keV

est

probablement

^{double et}

placée

tentativement sur

le schéma.

5. Discussion. ^- Le niveau fondamental

de 137 Xe

a le

spin 7/2 d’après

^la réaction nucléaire

Il

correspond

^{à l’orbite 2}

f 7/2-

^{observée comme}

fondamental dans les _noyaux à 83

neutrons,

Z

pair, ¹³⁷

^{A 145. Le niveau} fondamental de

13’Cs

a le

spin 7/2

mesuré par résonance ^sur faisceau

atomique [8]

^et

correspond

^{à l’orbite}

1 g 7/2 + .

^Les

isotones

impairs

^{à 82} neutrons,

135

A

145,

ont été étudiés par Wildenthal et al.

[9]

^au moyen des réactions nucléaires

(’He, d)

^et

(d, ’He).

^{Les deux}

niveaux de

plus

^basse

énergie

^sont les niveaux

1 g 7/2 +

et 2d

5/2+,

le fondamental étant

7/2+

pour

53 Z

57

puis 5/2+

pour

59

Z , 63. Les niveaux _{de par-} ticule 3s

1/2+

^et

lh 11/2-

^dans

137CS,

^{excités dans}

la réaction de

stripping

^{sont situés entre}

1,5

^et

2,2

^MeV.

La

probabilité

^{de leur} alimentation bêta directe

est

négligeable,

^leur alimentation indirecte _{par des} transitions _gamma est

possible

^{mais doit être faible.}

Aussi ne retrouve-t-on

ici, parmi

les niveaux observés par Wildenthal et

al.,

que le fondamental

7/2+

^le

premier

niveau excité

5/2+

^et

peut-être

^{le niveau à}

2 068 keV

qui

serait le niveau

3/2 +,

^ainsi

qu’on

^le

verra

plus

^loin.

Nous observons un

grand

nombre de niveaux

entre 850 et 2 100

keV,

^alimentés par des transitions bêta interdites du

premier

^{ordre et dont les}

spins

^sont

donc

compris

^entre

3/2+

^et

11 /2 + ;

^{cette dernière}

valeur étant d’ailleurs exclue _pour ceux

qui

^{se désexci-}

tent vers le niveau

5/2 + .

^{Ces niveaux ne}

peuvent

^avoir

une structure

simple

^{à une}

quasi-particule

^{et résultent}

du

couplage

^d’un

proton

^d

5/2

^ou g

7/2

^{avec les}

excitations

de 136Xe.

Celles-ci

pourraient

^{être décrites}

par ^un modèle vibrationnel mais

l’espacement

^des

niveaux

0+

2+ 4+

6+

de la

quasi-bande

fondamentale n’est pas favorable à cette

interprétation, qui

^a cepen- dant donné des résultats satisfaisants _pour les _noyaux à 83 neutrons

[10].

^Les

premiers

niveaux excités de

136Xe

et des _noyaux

pair-pair N= 82, ^{136 A} 144,

5

FIG. 3. ^- Schéma de désintégration ^{de 13’Xe. Les niveaux} placés dans la colonne de droite sont ceux de la réf. [2].

s’interprètent ^bien,

^au

contraire,

par le

couplage

^des

quasi-protons

^d

5/2

^et g

7/2 [14].

Pour les noyaux de Z

impair

^{à 82 neutrons les}

calculs

théoriques

^les

plus

^{récents sont ceux de}

Freed et Miles

[11]

^{et de}

Heyde

^et

Waroquier [12],

utilisant tous deux la

description

^en

quasi-particules

et

l’approximation

de Tamm-Dancoff. Les états de

quasi-protons

considérés sont tous ceux de la couche 50 Z

82,

^leurs

énergies

^sont

déduites,

par la méthode d’inversion des

équations

du gap, de celles des niveaux

expérimentaux,

^{observés dans les réactions}

de transfert d’un nucléon et identifiables comme

niveaux

principalement

^{à une}

quasi-particule.

^L’inter-

action résiduelle est choisie

différemment ;

^{Freed et}

Miles utilisent directement les éléments de matrice de

l’interaction,

^calculés par Elliott et al.

[13]

^à

partir

^des

déphasages nucléon-nucléon,

alors que

Heyde

^et

Waroquier

^{utilisent un}

potentiel

^d’inter-

action

de forme

gaussienne ^dont

^les

paramètres

^sont

ajustés d’après

^les

spectres

des noyaux

pair-pair

^à

82 neutrons

[14].

^Les

spectres

^{de niveaux excités} obtenus par ^ces deux méthodes ne sont pas identi- ques,

mais,

^au moins pour

137 Cs

_{il y} a un accord raisonnable à basse

énergie,

^{les deux méthodes}

donnant un

grand

^{nombre de niveaux} excités résul- tant du

couplage

^{de 3}

quasi-protons,

^{et situés entre}

800 et 2 000 keV.

Le niveau fondamental et le niveau à

455,5

^keV

ont la

configuration prépondérante

^{à une}

quasi- particule indiquée plus

^{haut. La} transition _{gamma M 1}

est donc 1-interdite et n’est observée _que

grâce

^au

mélange

^{avec des}

configurations

^{à 3}

quasi-particules.

La transition E2 est, elle aussi ^très sensible à ce

mélange

et les

prévisions théoriques

^{des deux calculs sont}

assez différentes : H. W. obtiennent

T1/2

⁼

^5,4

^ns

(96 % E2)

^alors que F. M. obtiennent

7B/2

⁼

^1,8

^ns

(0,2 % E2).

^{Nous obtenons seulement une limite}

supérieure Tl,2 ^0,1

^{ns. La situation est tout à fait}

analogue

^{à celle} observée dans

139La

et

14 1 Pr

et discutée par H.

W.,

^la durée de vie du niveau d

5/2

est extrêmement sensible au

mélange

^de

configuration

et l’interaction

gaussienne qui

^{donne un meilleur}

accord avec

l’expérience

pour les

spectres

^{de niveaux} excités donne de moins bons résultats ici que l’inter- action réaliste d’Elliott et al. Il serait intéressant de

mesurer le

rapport

^de

mélange E2/Ml,

^malheureu-

sement les

coefficients

aK

(M 1)

^et OCK

(E2)

^sont peu différents.

Le niveau à 849 keV ^est

probablement

^{le niveau à}

3

quasi-particules [(7/2, 7J2)i, 7/2] 5/2+, prévu

^à

760 keV

(H. W.)

^{ou 805 keV}

(F. M.).

Les calculs de H. W.

prévoient

^que la transition de 849 keV est

pratiquement

E2 pure ^et celle de 393 keV

pratique-

ment MI pure, ^{avec un}

rapport

^de branchement

6

1(393)/1(849)

⁼

1,4

^x

^10-4.

^Le rapport observé ^est

beaucoup plus grand ( ~ 0,2),

^la transition M 1 est donc

beaucoup

moins ralentie _que la

prévision

^théo-

rique.

^{Le niveau} à 982 keV est

probablement

^le

niveau

3/2+

résultant du même

couplage

que le

pré- cédent,

^et

prévu

^{à 926 keV}

(H. W.)

^{ou 970 keV}

(F. M.).

La transition de 982 keV est alors E2 pure ^et les calculs de H. W.

prévoient

que la transition de 527 keV

est

pratiquement

MI pure ^et

beaucoup

moins intense.

C’est ce

qu’on

observe mais l’intensité

expérimentale

de la transition de 527 keV est mal connue

(tableau I).

L’alimentation _{gamma du} niveau à 982 keV est

supérieure

^{à sa}

désexcitation,

^{aussi il est}

probable qu’il

^{se désexcite}

également

par ^une transition de 133

keV,

^{difficile à}

observer,

^{vers le niveau à 849 keV.}

Les niveaux

11/2+

^et

9/2+ prévus théoriquement

à 1 000 et 1 049 keV _{par H. W.} ne semblent _{pas obser-} vés

ici,

la désexcitation du niveau à 1 280 keV n’est pas

compatible

^{avec ces}

spins. Quant

^{aux nombreux}

niveaux observés entre 1 500 et 2 100

keV,

^{il n’est} pas

possible

^dans l’état actuel des

possibilités expé- rimentales,

^{de les} identifier aux niveaux

théoriques.

On

peut

^seulement dire que la densité des niveaux

observés, compte

^tenu des limites

probables

^{de leurs}

spins,

^{est bien}

reproduite

par les calculs. Pour aller

plus

^{loin il faudrait des mesures} de conversion

interne,

rendues très difficiles _{par la} brièveté de la

période

et la

grande

^{intensité du}

spectre bêta,

^{ou des mesures}

de corrélations

angulaires

^rendues

également

^très

difficiles _par la

complexité

^du

spectre

gamma ^et la faible intensité des raies.

Le niveau à 2 068 keV est

peut-être ^identique

^au

niveau à ^une

quasi-particule

^d

3/2+

^observé

expéri-

mentalement

[9]

à 2 070 keV et retrouvé

théoriquement

à la même

énergie.

^Sa désexcitation vers le fonda- mental

7/2+

^{et le}

premier

niveau excité

5/2+

peut ^être

comparée

^aux

prévisions théoriques.

Nous obtenons

1(1613)/I(2 068) x ^11,

alors que H. W.

prévoient

un

rapport égal

^à

1,6.

^{Si ce niveau est bien à une}

quasi-particule

^d

3/2

la transition bêta

qui

^l’alimente

est interdite

unique

^{à une}

quasi-particule,

^en

négli- geant

^les

mélanges

^de

configuration.

Nous obtenons pour ^cette

transition; log (ft) ~ 7,9.

Le niveau à 2 850 keV est alimenté _par une transi- tion dont le

produit ft

^est relativement faible. Comme l’a

déjà signalé Holm,

^il

pourrait

^{être dû au}

couplage

d’un

proton

^{à une vibration}

octupolaire

^{du coeur.}

Effectivement le niveau 3- est situé à 3 276 keV dans

136Xe

^et à 2 881 keV

dans 138Ba.

La transition bêta est alors

permise

mais retardée

puisque

due seule- ment au

mélange

^{avec des états de}

particule

^de

parité négative.

^{Il est}

cependant remarquable

^{que ce niveau}

alimente _presque tous les niveaux excités de basse

énergie

^et à moins que ^ces niveaux soient tous de

spin 3/2, 5/2

^ou

7/2,

^avec l’attribution

5/2-

pour le niveau à 2 850

keV,

^on observerait un certain nombre de transitions M2 intenses. Aussi ne

peut-on

^exclure que le niveau à 2 850 keV ait en réalité une

parité positive.

Nous remercions le Dr A.

Baudry

^{pour sa}

parti- cipation

^{à la mesure de durée de vie décrite au}

§

^3.3.

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