W. BROCKMANN. — Beobachtungen an Orgelpfeifen (Expériences relatives aux tuyaux d'orgue); Wied. Ann., t. XXXI, p. 78

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Submitted on 1 Jan 1888

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W. BROCKMANN. - Beobachtungen an Orgelpfeifen (Expériences relatives aux tuyaux d’orgue); Wied. Ann.,

t. XXXI, p. 78

E. Gripon

To cite this version:

E. Gripon. W. BROCKMANN. - Beobachtungen an Orgelpfeifen (Expériences relatives aux tuyaux d’orgue); Wied. Ann., t. XXXI, p. 78. J. Phys. Theor. Appl., 1888, 7 (1), pp.85-87.

�10.1051/jphystap:01888007008502�. �jpa-00238925�

85

former les réticules des lunettes;

^on

pourrait même,

^en

disposant

côte à côte des fils d’égal diamètre, ^{former des} réseaux,

^etc.

A. BOITEL.

E. GIBSON et R.-A. GREGORY. 2014 Note on the

tenacity

of spun

glass (Note

sur la ténacité du verre

filé); Proceedings of

^the

Physical Society of London, p. I9I; I887.

La ténacité des fils métalliques augmente ^à

^mesure

que leur diamètre diminue; ^les

auteurs ont

voulu déterminer la ténacité de fils de

verre

d’une très grande finesse. La ténacité était mesurée à l’aide du poids nécessaire pour produire ^la rupture les résultats

ont

été les suivants :

Ce Tableau

montre

que, pour ^le

^verre,

^la ténacité

est

d’autant

plus grande que le diamètre du ^fil

^est

plus petit.

A. BOITEL.

W. BROCKMANN. 2014

Beobachtungen

^an

Orgelpfeifen (Expériences

^relatives

aux tuyaux

d’orgue);

^Wied.

Ann.,

^t.

XXXI,

p.

78.

L’auteur étudie l’état vibratoire de l’air renfermé dans

^un

tuyau

d’orgue ^ouvert,

^en

y introduisant

un

brûleur à gaz qui ^donne

^une

très petite ^flamme,. Il l’observe directement,

^ou

^{bien il}

^{a recours}

^à

la méthode stroboscopique.

Il interpose

^entre

^l’oeil

^et

^{la flamme}

^un

disque ^{de carton,} percé

de

trous

équidistants

^et

^{animé d’ur~c vitesse de} rotation telle qu’il

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01888007008502

86

rende

^un son

de même hauteur que celui du tuyau lorsqu’on dirige

un courant

d’air

sur

les bords des

tr ous.

L’unisson n’est jamais parfait

^et

l’on voit la flamme

se

déplacer

dans

un sens

déterminé ;

^{on CIl}

^{déduit le}

^sens

^{réel du}

^mouvement

de la flamme.

Y a-t-il,

^comme

^l’a supposé ^{~I. Sonreck} 1 ’ ),

^{une sorte}

^d’oscilla-

tion du

courant

d’air à l’embouchure, qui tantôt serait dirigé

^vers

l’extériear

et

lantôl resterait à l’intérieur du tuyau?

En plaçant la flati-ii-ne à la hauteur de l’embouchure, ^la pointe

voisine du biseau,

^on

^reconnaît qu’elle n’est pas refoulée périodi-

quel11ent

^vers

l’intérieur du tuyau.

Il y

^{a un}

entraînement de l’air par la veine _gazeuse qui

^sort

^de

la fente,

^et

^c’est

^ce

qui explique ^les

mouvements

observés par M. Sonreck. Le

mouvement

de translation des couches d’air le long

du tuyau n’est pas nécessaire. On peut ^{le faire} disparaître

^com-

plètement

^en

plaçant devant Femboucliure

^une

petite plaque ^de

bois qui

en recouvre une

certaine partie.

Si celle-ci

^est

trop faible,

^on

reconnaît,

^en

mélant de la fumée à l’air de la soufuene, que le gaz s’écoule par l’orifice supérieur ^du

tuyau. ^{Si elle}

^est

trop grande, ^{le gaz}

^sort

par l’embotiellure.

Dans

une

position moyenne, que l’on

a

prise ^dans

^toutes

^les expériences suivantes, ^{la colonne de fumée}

^est

immobile dans la moitié supérieure ^du tuyau.

Lorsque ^la petite ^flamme

^est

introduite dans le tuyau vertical,

elle oscille dans

^un

plan vertical, partageant ainsi les vibrations

longitudinales de la colonne d’air. De plus, ^les changements ^de

densité de la couche où elle

se

trouve, les condensations, ^{les raré-}

factious font varier

sa

longueur,

^et

elle vibre dans le

sens

hori- zontal.

Ces deux

mouvements

simultanés

et

de même période ^{font dé-} crire, ^{à la} pointe ^{de la} flamme,

^une

petite ellipse. ^Les longueurs

des

axes

peuvent

^nous

renseigner

^sur

^{la valeur maxima de la vitesse}

de vibration

ou

de la condensation.

En explorant ^le tuyau ^{dans les} parties voisines de l’orifice supé- rieur, ^1B1. ~3rockr~~ann observe

un mouvement

elliptique ^{de la}

- - - ~- -~---

(’ ) .Ioccr~nrrl

^de

Physique) f~~’Tie;,

^t. y, p. 32i.

87 flamine dans le plan de l’orifice. Ce

mouvement

devient rectiligne

à 6"" de l’orifice, les maxima de vitesse

et

de compression ^n’ont

pas

^{un mouvement}

identique ^de progression ^dans l’intérieur du

tuyau, ^{et, dans} la tranche considérée,

^ces mouvements

diffèrent,

^en

temps, ^d’un quart ^{de la durée} de la vibration.

La différence de phase ^{des deux}

mouvements

diminue de plus

en

plus, ^à

^mesure

due l’on s’approche d’une surface nodale.

Le procédé que

^nous

décrivons

ne

donne que ^des indications

approchées.

La place qu’occupe ^{la flamme,} lorsque

^sa

trajectoire

^est

^recti- ligne, change

^avec

^la pression du gaz qui l’alimente. Elle

se

rap-

proche ^du plan de l’orifice lorsque

^cette

pression ^dirninue; peut- être l’atteindrait-elle, ^{si la} pression décroissait indéfiniment.

Si l’on place ^{la flamme}

^{au centre}

de l’orifice

et

si

on

la déplace

dans le

sens

radial pour la rapprocher ^des parois, ^le plan ^{de l’el-} lipse, qui ^{était d’abord vertical, s’incline de} plus

^en

plus

^et

^finit

par devenir horizontal. La direction de la vitesse de vibration passe donc progressivement ^de la verticale à l’hôrizontale. La surface de l’onde, ^{normale à}

^cette

direction, ^n’est plus plane, ^mais

convexe..

C’est

ce

qu’avait supposé 1B1. Helmholtz dans

sa

théorie des

tuyaux

^sonores.

^{E. GRIPON.}

J. STEFAN. 2014 Ueber die

Beziehung

zwischen den Theorien der

Capillarität

^und

Verdampfung (Relations

^entre les théories de la

capillarité

^{et de la}

vaporisation);

Wied.

Ann.,

^t.

XXIX,

p. 655.

Les phénomènes capi llaires

^ont

^été attribués, par Laplace, ^à

des attractions

entre

les particules ^{d’un même} liquide. ^Soit f’ ^la

résultante de

ces

attractions par unité de

^{masse en un}

point’du liquide, .~ la direction de

cette

résultante, c’est-à-dire la normale à la surface, p la densité supposée

^constante

et p ^la pression;

l’équation fondamentale de l’Hvdrostatidue peut ^s’écrire

en l’intégrant, on a

P2 désignant, ^la pression ^à l’intérieur, pj la pression ^à la surface

et