EXPÉRIENCES (ee'p) A L'A.L.S.

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EXPÉRIENCES (ee’p) A L’A.L.S.

M. Bernheim, A. Bussière, J. Mougey, D. Royer, D. Tarnowski, S. Turck, G.

Capitani, E. de Sanctis, S. Frullani

To cite this version:

JOURNAL DE PHYSIQUE Colloque C3, supplément au n° 6, Tome 39, Juin 1978, page C3-135

EXPÉRIENCES (ee'p) A L'A.L.S.

M. BERNHEIM, A. BUSSIÈRE, J. MOUGEY, D. ROYER, D. TARNOWSKI, S. TURCK Département de Physique Nucléaire

C.E.N. Saclay, B.P. 2, 91190 Gif-sur-Yvette, France G. P. CAPITANI, E. DE SANCTIS

C.N.E.N., Frascati, Italie et S. FRULLANI I.S.S., Rome, Italie

Résumé. — Présentation d'une nouvelle expérience sur le 9Be et lsO à 500 MeV d'énergie

incidente d'électrons et discussion de la validité des approximations de la réaction (ee'p) par l'étude de l'influence de la cinématique dans la réaction 12C(ee'p) nB .

Abstract. — Presentation of a new experiment on 9Be, 1 60 with 500 MeV electron beam. Discussion of the reaction 12C(ee'p) nB different kinematics to check the approximations validity of the reaction mechanism.

Dans l'approximation de Born, la section efficace d'une réaction ( e . e ' p ) s'exprime sous la forme:

dVdv

^

' P

efficace électron-proton. S ( E , p ) , qui contient l'information nucléaire, est la fonction spectrale ou probabilité d'extraire un proton d'impulsion initiale p en transmettant au noyau résiduel une énergie dite

manquante : E= e — é — T — TR (différence entre

l'énergie de l'électron incident et les énergies des particules diffusées).

Les expériences présentées ci-dessous ont été réalisées à 500 MeV avec un faisceau d'électrons d'intensité 5 à 15 u,A et de cycle utile 1 %. La détection en coïncidence de l'électron et du proton est réalisée à l'aide des spectromètres 600 et 900 à grande acceptance angulaire et large plage en impul-sion

Electron : SP 600 A£U, = 6,8 msr AP/P = 40 % Proton : SP 900 Ails» = 4,85 msr AP/P = 10 %

et de quatre chambres à fils, scintillateurs plastiques et Cerenkov donnant l'information (énergie, impulsion) pour chaque voie.

Ce dispositif expérimental conduit aux performan-ces suivantes :

- 10 MeV < £ < 120 MeV 0 < | P | < 280 à 300 MeV/c Résolution en énergie dans le spectre final :

0,75 MeV

Ces performances sont illustrées sur les spectres en énergie manquante de la figure 1, montrant des résultats préliminaires des expériences

9Be(e,e'p)8Li, l sO(e,e'p)1 5N. Le nombre d'événe^

ments enregistrés par noyau est d'environ 200 000, soit dix fois plus que dans les expériences précédentes [3]. La contribution de trou l s dans 9Be

est attribuée au pic dissymétrique qui apparaît vers 25 MeV. Le comportement complexe de la distribu-tion d'impulsion précédemment observé dans des réactions (e, e' p) [1] et (p, 2p) [2] pourra être étudié de façon détaillée. Dans 160 les distributions

conte-nues dans les pics de 11,5 MeV et 18 MeV pourront être comparées. La contribution de la couche ls apparaît très étalée, allant de 30 à 80 MeV, et nettement séparée de la couche l p .

La figure 2 présente les résultats d'une expérience sur 12C, ayant pour but de tester les approximations

faites habituellement dans l'interprétation des expé-riences (e, e' p) à savoir : la factorisation de la

C3-136 N. BERNHEIM et al.

8

Spectral Function (0.u.l 9 ~ e (e,eSp 1 L I

30 MeV/c < p < 60 MeV/c

O 4

4 O 20 40

MeV

Missing e n e r g y MeV

FIG. 1. - Spectres en énergie des réactions 9Be(ee'p)8Li e t 160(ee'p)15N.

section efficace [formule (1)] et la correction de distorsion de l'onde du proton sortant, faite en utilisant un potentiel optique.

La section efficace a été mesurée dans deux cinématiques différentes :

Une cinématique perpendiculaire (Figs 2a et 2b) où le proton sortant est détecté symétriquement autour du moment transféré. Dans la limite de la validité de la factorisation de la section efficace, les effets de distorsion dus à l'interaction du proton avec le noyau résiduel doivent laisser S(E, p) symé- trique.

Une cinématique parallèle où l'impulsion du proton diffusé est tantôt alignée, tantôt anti-alignée avec le moment de recul du noyau (Figs 2c, 2d). Dans cette cinématique, l'effet de la distorsion de l'onde du proton sortant est maximal et rend la distribution observée dissymétrique.

Les résultats expérimentaux montrent que les effets de dissymétrie dus à l'interaction proton- noyau dans l'état final restent faibles, toutefois, plus clairement visibles dans la couche 1s que dans la

30< E C 50 MeV (1 S-shelll

EXPÉRIENCES (ee'p) A L'A.L.S. C3-137 couche extérieure lp, ce qui indique une variation, Les expériences (e, e' p) vont se poursuivre, à en fonction de la couche, du potentiel optique Saclay, par l'étude des noyaux légers (3He, 4He). rèndant compte de la distorsion. La dissymétrie Des données ont déjà été prises sur le deutérium d'environ 15 % de la distribution l p de la figure 2a jusqu'à 300 MeV/c.

reste à expliquer.

Bibliographie

[l] NAKAMURA, K., Inter. Rep. of Tokyo Univ., UTPN-36 (1974) and to be published.