Détermination des paramètres optiques d'une lame métallique opaque, à l'aide de mesures goniophotométriques

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Submitted on 1 Jan 1954

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Détermination des paramètres optiques d’une lame

métallique opaque, à l’aide de mesures

goniophotométriques

F. Abelès, S. Creignou

To cite this version:

303

semble-t-il,

s’expliquer

que par une

_application

de

la théorie d’Arrhénius

[6],

en tout cas ne se

_représenter

que par la

symbolique mathématique classique qui

en

est issue.

Il n’en est pas moins exact, et les auteurs sont absolument

d’accord,

que le critère d’idéalité dans le

cas

_général

de solutions de concentrations

_quelconques

est la loi de Van Laar.

Il

_n’y

a donc _{pas désaccord} entre la « Lettre à la Rédaction » de M. G. Petit

_[7]

et celle de M. Doucet

_[1],

le

_premier

utilisant une méthode

cryométrique

dans des solutions

_diluées,

le second la même méthode

pour une étude fine de

_{diagrammes thermiques.}

Ajoutons

que nous sommes de

_plus

entièrement d’accord pour

suggérer l’adoption

systématique

non

point

des

_molarités,

mais des « _{fractions molaires »}

qu’il

serait

_peut

être

_plus

exact

d’appeler

des «

frac-tions

_{particulaires}

».

Manuscrit reçu le 2 février _1954.

[1] DOUCET Y. - J. _{Physique Rad., rg53,} 14, 733.

[2]

HAASE. - Z.

Naturf., 1953, 8a, 380.

[3]

ROLIN. - Thèse Doct. Sc. Phys., Paris, 1951.

PETIT G. - C. R. Acad.

Sc., 1 95 1 , 232, r 555.

[4] ZARZYCKI. - Thèse Doct. Sc.

Phys., Paris, 1953.

[5]

PETIT G. et BOURLANGE M. - C. R. Acad. _{Sc., 1953,}

237, 457.

[6]

PETIT G. -- Rev.

gén. Sc., 1951, 58, 324. [7] PETIT G. --~ J. _{Phys ique Rad., g53,14, 548.}

DÉTERMINATION

DES

_{PARAMÈTRES OPTIQUES}

D’UNE LAME

MÉTALLIQUE

OPAQUE,

A L’AIDE DE MESURES

_{GONIOPHOTOMÉTRIQUES}

Par F. ABELÈS et Mlle S.

CREIGNOU,

Institut d’Optique.

Nous avons

_indiqué

_{il y} a

quelque

temps

une

méthode nouvelle

_permettant

de déterminer les

paramètres optiques

d’une substance absorbante par des mesures

_{photométriques [1].}

Cette méthode

a été

_appliquée

à l’étude d’une lame de chrome opaque

préparée

par

évaporation

sous vide.

L’appareil

utilisé était

_{un,goniophotomètre qui}

a

_déjà

été décrit

_{[ 2]}

Les mesures ont été faites en lumière

monochroma-tique ().

=

5~6

_m:~).

Voici les valeurs des facteurs

de réflexion que nous avons mesurés

_{(R l}

et

_Ril

désignent

les facteurs de réflexion pour une vibration

incidente

_{respectivement perpendiculaire}

et

_parallèle

au

_plan

_{d’incidence tandis que}

_{représente l’angle}

d’incidence).

Nous avons déterminé la valeur de « l’indice de

réfraction

_{complexe »}

du métal n-ik à

_partir

des

valeurs de et

_RU

_{mesurées pour 9 =}

_60,

_65,

7o et

750.

Les résultats obtenus sont les suivants :

Ceci nous conduit à

_adopter

comme valeurs moyennes : n =

_2,49;

k ~

_2,30.

_{Avec ces valeurs}

nous avons recalculé

_{R_L}

et

_RU

pour

quelques

inci-dences. Voici les résultats du calcul :

L’accord avec les valeurs trouvées

expérimentale-ment est

excellent,

les écarts ne

_{dépassant jamais}

trois unités de la troisième décimale.

On sait

_[3]

que, pour o ==

45°,

la théorie conduit

à

_prévoir

que

(R 1 )2

=

Ril.

Dans notre cas,

puisque

R1= o,55o,

(RI)2

=

o,3o2,,

tandis que

Rn

=

_0,304.

L’accord est encore très bon.

J?our 9

6oD,

la détermination de n et _{k par} notre méthode est très malaisée. En

_effet,

au

voisinage

due 9

= 45°,

la relation que nous venons de

_signaler

rend cette détermination

impossible

et au

_voisinage

de q

= _oO,

R 1

et

_RU

sont

_{trop rapprochés.}

Nous avons mesuré

_aussi,

sur un interféromètre construit

_d’après

les

_plans

de M.

_Françon

_[4],

le

déphasage

que subit une ônde

_plane

_{par réflexion}

sur la lame de

chrome,

ainsi que

l’épaisseur

de cette lame

(mesures

pour une incidence

_quasi

nor-male, q 10°).

Pour cela nous avons

_évaporé

sur

une moitié de la lame de chrome une _{couche opaque}

d’aluminium. La lame avait

_l’aspect

suivant

_(1),

verre

nu;

(2),

chrome;

(3),

chrome recouvert

d’alumi-nium ;

(4),

aluminium. Le

_déphasage

entre les

_plages

3 et 4 nous a

_permis

de déterminer

_{l’épaisseur}

méca-nique

de la lame de

_chrome,

_qui

était de

Le

déphasage

entre les

_plages

1 et 2 était dû à la réflexion

_métallique

et à

l’épaisseur

de la lame de chrome.

_Compte

tenu de la valeur obtenue _pour cette

dernière,

nous avons obtenu le

_{déphasage S}

à la réflexion sur

chrome,

1

_{= - 30,6 grades.}

La valeur

de 0 calculée avec

L’accord est

excellent;

l’écart entre les deux valeurs de a étant de 4

grades

ou

ioo

’

100

On constate ainsi que la lame de chrome étudiée

304

ne

_présentait

_pas

_{d’anisotropie perceptible.}

D’autre

part, il est

_probable,

_d’après

la valeur de 8

_mesurée,

qu’il n’y

a _pas eu « affaissement )) de la lame de chrome

lorsqu’elle

a été recouverte d’aluminium.

Manuscrit reçu le 9 février 1954. [1[ ABELÈS F. - Rev.

d’Optique, 1952, 31, 127. [2] uBELÈS F. et MILLECAMPS M. - Article à

paraître dans

Opfica Acta.

[3] ABELÈS F. - C. R. Acad.

Sc., 1950, 230, 1942.

[4]

FRANCON 1I. - Rev. _d’Optique, 1953, 32, 349.

SUR UN PROCÉDÉ PERMETTANT D’ACCROITRE LA HAUTEUR DE LA ZONE SENSIBLE

D’UNE CHAMBRE A DIFFUSION Par A. ROGOZINSKI,

Laboratoire de _Physique cosmique

de l’Institut d’Astrophysique, Paris.

Dans une chambre à diffusion

rectangulaire,

comme

par

exemple

dans celle décrite récemment

_[1],

la hauteur h de la zone sensible _{n’excède pas} 20 à 30 mm

dans les meilleures conditions de fonctionnement de

l’appareil.

Étant

donné

_qu’une

telle hauteur

_peut

s’avérer insuffisante dans de nombreuses recherches concernant la

_Physique

nucléaire ou le

_rayonnement

cosmique,

nous avons cherché à l’accroître sans,

toutefois,

modifier

_{profondément}

la structure si

simple

de la chambre.

Le

_{procédé qui}

nous a

_permis

de réaliser un accrois-sement notable de la zone

_sensible,

tout en assurant

une excellente

_qualité

des

_{trajectoires qui s’y forment,}

a consisté à

_disposer

à l’intérieur de la chambre et

près

de ses

_parois

un berceau en matière faiblement conductrice de la chaleur.

Après

avoir

_essayé

différents

matériaux,

nous avons

obtenu les meilleurs résultats avec un berceau en verre d’une dizaine de centimètres de hauteur et de 2-3 mm

_{d’épaisseur, engagé}

dans des rainures

pratiquées

sur une

_profondeur

de 3 mm dans la

plaque

froide de la chambre

_{( figure).}

Les rainures

sont

_remplies

d’alcool afin d’assurer un bon contact

thermique

entre le berceau et la

_plaque.

Le berceau a _pour

_rôle,

d’une

_part,

de soustraire dans une

_large

mesure le volume sensible de la chambre à l’influence

_thermique

de ses

_parois

_et, d’autre

_part,

de favoriser dans la

_{région qu’il}

délimite

l’établis-sement d’un

_gradient

de

_température

moins accentué que dans une chambre normale. On

_parvient

de cette

façon

à étaler la même chute de

_température

sur une

zone

_{plus grande}

et à réaliser ainsi l’accroissement cherché de h. Par

ailleurs,

grâce

à sa

_propriété

d’écran

thermique,

le berceau

_permet

de chauffer les

_parois

extérieures de la _{chambre pour} en faire

_disparaître

le

_givre

dont elles se couvrent et

_qui

rend

souven-impossible

toute

_photographie

des

_{trajectoires.}

On obtient un effet

_optimum,

en maintenant la

tem-pérature

Tj de la

_plaque

_supérieure

autour de + 20 o C

et celle de la

plaque

du fond entre - 6o) et - 55a C.

La hauteur de la zone sensible ainsi obtenue atteint 5-6 cm pour les électrons et

_plus

de 6 cm _pour les

particules

lourdes. Il est

_possible

d’obtenir des haut

teurs sensibles encore

_plus

_grandes

en

augmentant

la valeur de

Ts,

mais ceci a _{pour effet} de rendre les

trajectoires

trop

diffuses. Par _contre, en diminuant T,

jusqu’à

environ + 100

_C,

on réduit la zone

_sensible,

mais les

_trajectoires

deviennent alors d’une finesse

remarquable

et

_présentent,

de

_plus,

une vitesse de chute très lente. Nous avons pu observer dans ces

conditions des

_trajectoires

de

_particules

cc conservant

une cohérence

_{parfaite pendant}

und dizaine de secondes. Pour des

_{températures}

_Ts encore

_plus

basses,

on observe un effet

_prononcé

de discrimination entre différentes

_particules,

car, par suite de l’insuf-fisance du flux de vapeur

(d’alcool méthylique)

qui

traverse la zone

sensible,

les

_trajectoires

des

électrons cessent

_d’y

être

_{perceptibles;}

seules les

particules

oc donnent encore des

_{trajectoires, qui}

sont, celles-ci,

d’une

_grande

finesse.

Il convient enfin de

_signaler

l’absence presque totale de tourbillons dans une chambre munie d’un berceau en verre.

Manuscrit reçu le 12 février _1954.

[1] vOISIN A. - J.

Physique Rad., 1953, 14, 459. Depuis

cette

publication, la

chambre à fait _l’objet d’un certain nombre de _{perfectionnements,} qui seront décrits dans