Appareils magnétiques de M. Lamont

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Submitted on 1 Jan 1872

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C. André

To cite this version:

C. André. Appareils magnétiques de M. Lamont. J. Phys. Theor. Appl., 1872, 1 (1), pp.345-349.

�10.1051/jphystap:018720010034500�. �jpa-00236798�

345

APPAREILS MAGNÉTIQUES DE M. LAMONT;

PAR M. C. ANDRÉ.

1~I. Lamont ^a

imaginé, il y

^a

quelques ^années,

^{une méthode ex-}

périmentale qui

permet ^aux voyageurs de déterminer commodé-

ment et avec

précision,

^au moy en ^d’un seul

instrument,

^{la décli-}

naison, l’inclinaison ^{et la} composante horizontale du

magnétisme

terrestre.

1° Déclinaison. - Un aimant

c~b~ suspendu

par ^un paquet ^de fils sans torsion

(fig.

^{i ct}

2 )

^all milieu d’une _{cage de} verre V

qui

^le

protège

^{contre les}

agitations

^de

^l’air,

porte, ^au moyen d’un gros fil de

cuivre,

^{un miroir}

plan

^{l~I sur}

lequel

^on

pointe

la lunette L d’un théodolite à travers l’ouverture 0.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018720010034500

La cage de

portée

par

disque

bile dans son

plan

^{autour d’un axe fixé au}

picd

^{A de}

l’alyarcil ~

au-dessous de ce

disque

^{C en est un second}

également

mobile dans

son

plan, qui

^porte le théodolite _par ^un

prolongement latéral,

^et

dont la

position,

par rapport ^{au cercle divisé}

B,

^{est donnée à}

chaque

instant par des v erniers . Ces deux

disques

peuvent ^être fixés l’un il l’autre au moyen ^des vis

qui,

^{dans la}

figure,

^se voient au-dessus de C .

Pour faire une

observation,

on commence par

s’assurer,

^au moyen de

niveaux,

de la verticalité de l’axe de rotation des

disques C; puis,

rendant libres les deux

disques C,

^{on fait tourner le}

disque supérieur jusqu’à

^ce que l’aimant ~b oscille librement ^dans la

cage Y

^{sans en}

toucher les

parois ; après quoi,

^{on tourne le}

théodolite,

^de

façon

^à

apercevoir

^{à la}

fois,

^{dans la}

lunette,

les fils du réticule et leur

image réfléchie;

rendant alors les deux

disques solidaires,

^{on serre la}

vis de

pression S,

^{et avec la vis de}

rappel

^{R on fait mouvoir lente-}

ment le théodolite de

façon

^{à faire coïncider} exactement la croisée du réticule avec son

image

^réfléchie.

L’axe

optique

de la lunette est alors

perpendiculaire

^au

miroir,

et si celui-ci est normal à l’axe

magnétique

^{de l’aimant}

ab,

^les

verniers donneront la

position

^{de cet axe}

optique.

347

, Après

^ces

opérations,

^{on enlève le}

disque supérieur

^{C avec tout}

l’ensemble des

appareils qu’il

^{porte, et l’on se sert de la lunette}

pour

déterminer,

^{comme on le ferait avec un} théodolite

ordinaire,

la lecture du cercle B

qui correspond

^{au méridien}

géographique.

La dii1ërence entre cette lecture et la

prmnière

^{donne la valeur de}

la déclinaison. Nous

ajouterons

^deux remarques

importantes :

1 ° Pour que ^les observations soient

précises,

il faut que le ^réti- cule de la lunette soit bicn

éclaire ;

^{on obtient ce résultat en ouvrant}

le

porte-oculaire

^comme

l’indique

^la

figure,

^{et en} y introduisant ^un

plan

^{de verre à}

⁴⁵ degrés, qui

^{renvoie sur les fils} la lumière du ciel.

20 Le miroir n’est

jamais perpendiculaire

^{à l’axe}

magnétique

^du

barreau aimanté. Il en résulte une erreur constante, ^{dite erreur} de

colli~nc~~ion,

_{que l’on} déterl11.ine une fois pour toutes, ^en compa- rant, dans ^un observatoire

magnétique,

^les indications du théodolite à celles d’un

appareil fixe,

^{boussole de}

Gambey, Inagnétolnètr~.

2° Inclinaison.

Après

^avoir

déterminé,

comme nous venons

de le

dire,

^la

position d équilibre

^{du barreau}

ab,

^on

fixe,

^dans

son

plan

^et

concentriquement

^{au fil}

qui

^le porte, un anneau de laiton R

(fig. 3 ~,

portant, ^{dans un}

plan perpendiculaire

^{au méri-}

dien

magnétique,

deux barreaux de fer doux F et ]?’

symétriques

par rapport ^{au sien.} Sous l’influence de la terre, ^{ces deux} bar-

reaux deviennent des

airnants ,

^et font dévier l’aimaant

c~b ;

^{on dé-}

termine,

^{comme tout à}

l’lleurc,

la nouvelle

position

du barreau ~&:

la déviation à de l’ainmant cch suffit pour faire ^connaître la valeur 1 de l’inclinaison.

En

effets,

^la

quantité

^de

magnétisme développée

^{sur h et F’ est}

proportionnelle

^{à la} composante verticale V du

magnétisme

^ter-

restre ; ^de telle sorte que le ^{moment du}

couple qui

fait dévier l’ai-

guille

peut ^ètrc

regardé

^{lui-même comme}

proportionnel

^à

V ;

^de

méme le moment du

couple qui

^{tend à ramener le barreau dans le}

plan

^{du méridien}

magnétique

^est

proportionnel

^{à la} composante horizontale Ii de l’action terrestre; de telle ^sorte que, ^{a étant une} constante, ^on peut ^écrire

et comme

on a

que

obtiendra,

fois pour toutcs , comparant les indications du théodolite à celles d’une boussole d’in- clinaison.

Fig.3.

En

réalité,

le nombre 1 que l’on inscrit ^est la moyenne de huit

opérations analogues

^{à la}

précédente.

^En

effet,

^des retournements sont nécessaires pour éviter les défauts de

symétrie

^de

l’appareil

et l’influence du

magnétisme

permanent que peuvent

posséder

^les

deux barreaux.

3° Intensité. On fixe sur le support ^{de la} cage de

l’aiinant,

^et

perpendiculairement

^au

plan

du méridien

magnétique,

^une

longue règle

de bois dont les deux extrémités sont travaillées comme l’in-

dique la~~.

^{4. A l’une}

^d’elles,

^on

place

^un ainian_t AB aussi normal-

lement que

possible

^{à la}

position d’équilibre

^de

ab,

^{et l’om mesure}

la déviation m

produite

^sur

l’aiguille AI3 ;

^{on retourne} alors l’ai-

mant

AB,

^de

façon

^{à mettre en B le}

pôle A,

^{et vice versâ;}

puis

^on

porte l’aimant ^{AB à} l’autre extrémité de la

règle,

^{et l’on y}

répète

^les

349 deux

opérations précédentes.

^Soient

ca~, W",

^{W’ll les trois déviations}

nouvelles. Nous

prendrons

^la

moyenne A

pour valeur ^de la dé- viation vraie

qu’aurait produite

^{F aimant}

AB,

^{s’il eût été réellement}

Fig. 4.

perpendiculaire

^{à ab . Or soient M le moment}

magnétique

^{du bar-}

reau

déviant ,

^{11 la} composante horizontale du

magnétisme

^ter-

restre, a ^une constante; ^{on sait} que l’on ^a

d’où

Quand

^{on aura} déterminé la constante b par des observations

comparatives

faites dans un

observatoire,

^{il su~ra de mesurer}

la déviation A pour ^obtenir la valeur de la composante ^hori- zontale H.