E.-H. HALL. — On the « rotational Coefficient in nickel and cobalt » ( Coefficients de rotation du nickel et du cobalt); Philosophical Magazine, 5 e série, t. XII. p. 157; 1881. E.-H. HALL. — Rotational coefficients of various metals (Coefficients de rota

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Submitted on 1 Jan 1883

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E.-H. HALL. - On the “ rotational Coefficient in nickel and cobalt ” ( Coefficients de rotation du nickel et du cobalt); Philosophical Magazine, 5 e série, t. XII. p. 157;

1881. E.-H. HALL. - Rotational coefficients of various metals (Coefficients de rotation de différents métaux);

Philosophical Magazine 5e série, t. XV, p. 341; 1883

A. Leduc

To cite this version:

A. Leduc. E.-H. HALL. - On the “ rotational Coefficient in nickel and cobalt ” ( Coefficients de rotation du nickel et du cobalt); Philosophical Magazine, 5 e série, t. XII. p. 157; 1881. E.-H.

HALL. - Rotational coefficients of various metals (Coefficients de rotation de différents métaux);

Philosophical Magazine 5e série, t. XV, p. 341; 1883. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1), pp.509-512.

�10.1051/jphystap:018830020050900�. �jpa-00238158�

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E.-H. HALL. 2014 On the « rotational Coefficient in nickel and cobalt » ( Coefficients de rotation du nickel et du cobalt); Philosophical Magazine, ^{5e série, t. XII.}

p. 157; 1881.

E.-H. HALL. 2014 Rotational coefficients of various metals (Coefficients de rotation de différents métaux); Philosophical Magazine ^5e série, ^t. XV, p. 341; ^1883.

:1B1. Hall ^a fait connaître en 1880

(’)

^une modification très ^ren1ar-

quable

que subit ^{un courant}

électrique place

^{dans un}

champ magnétique puissant.

Pour observer le nouveau

phénomène

^on

prend

^{comme conduc-} ~

teur une lame

métallique

^très mince que l’on

place

^{entre les}

pôles

d’un fort électro-aimant

[dont

^le

pôle

^{austral se}

projette

^en

A (jig’ . 1) ¹

perpendiculairement

^aux

lignes

^{de force. Tout se} passe ^comme s’il se

développai t

^une nouvelle force électromotrice normale ^aux

lignes

^de

force

^{et à} la direction du courant dans la

lame,

^tendant

à

produire

^{un courant} transversal de sens contraire, _{pour la}

plupart

des

métaux,

^au

déplacement

que subirait ^un conducteur mobile

placé

^{dans les mêmes}

conditions,

^{et de même sens} pour

quelques

métaux fortement

magnétiques :

^le

^fer,

le cobalt et le zinc.

La feuille de

métal, quelquefois

^assez mince pour ^être

transpa-

rente, ^et dont

l’épaisseur

^ne

dépasse pas @

de millimètre pour l’or et pour

Fardent,

^o pour le

fer,

^{est fixée sur une lame dc}

verre

( f ~-. 1);

^{elle est}

rectangulaire

^{et ses} dimensions varient de

o~Bo6

^à o III ) og ^en

longueur,

^{om, 01 i à} 0~1, ^{03 en}

largeur.

^Les

pôles P,

P’ d’un élément l3unsen sont fixés sur deux

plaques

^{de laiton}

(1) YOil’ ^{Journal cde} I’lysi~jtce, n’~ série, ^t. LB., p. et ^t. ’_~, p. 132.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020050900

appliquées

^aux extrémités et maintenues par des écrous. Du mi- lieu de la feuille

partent

^deux

appendices

^{on sont}

^attachés,

par l’in- terimédiaire de

pinces, les

^fils

^G,

^{C’~ d’un}

galvanonlètre

de Tliomsoil à faible résistance. On enlève peu ^à peu ^une

partie

^{de ces} appen-

dices, jusqu à

^ce que le

galvanomètre

^{se tienne au ~éro ; -,}

puis,

^la

lame étant

placée

^{entre les}

pôles

^de

1"élecLro-ain>ant,

^on fait passer dans celui-ci le courant d’une

pile comptant jusqu’à ⁴⁸

^éléments

Bunsen associés ^en batterie. On observe ^au

galvanomètre

^une

dérivation

permanen te qui change

^{de sens}

lorsqu’on

^{renverse le}

courant dans l’électro-aimant.

Débignant

par ^M l’intensité du

champ magnétique, par E

^la

différence de

potentiel,

par centimètre de

largeur

^{de la}

feuille,

^née

sous l’action de

l’électro-aimant,

par ^c l’intensité du courant lon-

gitudinal,

par S la section transversale de la feuille ^et par V le

c

-i

Lc ,

^{.. E E .}

quotient S’

^{M. Hall trouve que la}

foncLion à 1

^est sensiblement

s INI B’

constante pour ^{un même} métal. Elle est la

plus grande

pour le

fer,

le

nickel, l’argent, l’or,

^le

cobalt, l’aluminium,

^le

magnésium;

l’effet est bien moindre pour le zinc ^et le

enivre,

presque nul pour le

platine,

^l’étain

et le plomb.

Les déterminations

numéricrues présentent

^de

grandes

^difficul-

tés,

^{surtout à cause de} l’incertitude de la mesure de

l’épaisseur

des feuilles

métalliques employées;

^{d’autres erreurs}

peuvent

pro- venir de la variation de sensibilité du

galvanomètre

^{de Thomson.}

Aussi les nombres trouvés par ^M. Hall diffèrent-ils souvent de 3 ii

10 pour ^100,

quelquefois

^même de 25 pour ^ioo.

Cependant

^les

résultats sont assez constants pour

qu’on puisse

affirmer que le

sens du

phénomène

^est différent pour le

fer,

le cobalt et le

zinc,

métaux

magnétiques

^d’une

part,

^{et les métaux}

diamagnétiques

d’autre

part. L’exception présentée

par le

nickel, qui, quoique

très

puissamment magnétique,

^se

comporte

^{collme l’or et}

l’argent,

et aussi par le

platiné, permxet

^d’élever

quelques

^{doutes sur l’exis-}

tence d’une relation intime entre le nouveau

phénomène

^{et la} pro-

priété magnétique.

^{En vue} d’éclaircir ce

point,

31. Flall fit ^une série

d’expériences

^{sur une}

lame

de nickel très

mince,

^traversée

par ^{un courant} sensiblement constant et

placée

^{dans lill}

champ

,.. d F>,

cr’ S L f ^{. E} el,

magnétique

^{variant de 1600 à 10000 G.~.~.~. La fonction}

-~3

^dé-

ilia,,-t-iéuiqt-ie

^{variant de I{)OO à} ioooo C.G.S. La foncuioii

V)

^dé-

511

signée

^{sous le nom de}

coe~f’ficiet2t

^de

ootatLO~2,

^s’est montrée pro-

portionnelle

^{à M}

jusque

^vers

^{iooo ;}

^{mais elle augmente ensuite}

bien moins

vite,

^{et tend à devenir constante vers 10000 C.G.S.}

De la

compar aison

^{de ces résultats avec ceux des}

expériences

^de

E . 1

M. Rowland ^sur le

magnétisme,

il résulte

que ~

%’ ^{varie à peu}

^près

comme l’intensité de l’aimantation.

Une semblable

expérience

^{fut faite sur} le fer doux dans un

champ magné tiqu e

varian t de 100o

à 7500

environ . Le coefficien t de rotation fut ^trouvé

plus

faible dans le

premier

^{que dans le}

^second, quoique,

par

analogie

^{avec le}

nickel,

^on

puisse

s’attendre à le trou- ver

supérieur

d’au moins ²⁰ pour ^{1 üü.}

Opérant

^{ensuite sur} l’acier fortement

trempé,

^{81. Hall a constaté}

que les

lignes équipotentielles

^sont modifiées d’une

façon

perma-

nente dans ^ce métal par l’aimantation. Un ^ressort de montre réduit à

l’épaisseur

^de

omm ,06

^{et fixé sur verre fut}

placé

^{comme de coutume}

dans le

champ magnétique,

^{et le}

galvanomètre

^{amené au zéro.}

Après

avoir actionné l’électro-aimant et enlevé la lame du

champ

pour éviter l’effet du

magnétisme ^rémanent,

^{on constate un}

déplace-

ment de

plusieurs

centimètres sur l’échelle du

galvanomètre ;

celui-ci

change

^{de sens en même}

temps

que le ^courant dans lgélectro-ai~nant. La force électromotrice

permanente

^observée

parait

^{être 2} pour ^{1 ao} environ de celle

qui

^se

développe

^{dans le}

champ

de l’électro-aimant. D’ailleurs l’effet

dépend

^{de la}

trempe :

il est environ

quatre

^fois

plus grand

dans l’acier très fortement

trempé

que dans le fer doux.

Il est donc bien démontré que le

phénomène

^{observé est du à}

l’aimantation et non à une

pression analogue

^{à celle}

qui

^détermine

le mouvement d’un conducteur mobile.

Dans toutes ces

expériences

^{il v a lieu de tenir}

compte

^{de la tem-}

pérature

^{et de la} rendre sensiblement constante, ^afin d’obtènir des résultats

comparables.

^{On ne}

peut cependant

pas évi ter

complè-

tement l’échauffement de la lame

métallique

par le passage ^{du cou-}

rant. Il serait donc nécessaire de savoir comment

varient,

^{aBec la}

température,

^la

perméabilité magnétique

^{et le} coefficient de rota-

tion. M. Hall a

fait,

relativement à

celui-ci, quelques expériences

sur le

fer,

^{le nickel et l’or. Pour le}

fer,

^le coefficient de rotation varie

de §

pour ^oo pour

chaque degré

^{C. Pour}

^l’or,

^{au con-}

contraire,

^aucune variation n’a pu être constatée. La conductibi- lité

électrique a~ant cependant changé notablement,

^{il en résulte}

que l’effet

dépend

de l’intensité du courant dans la feuille

plutôt

que de ^la chute de

potentiel

^le

long

de celle-ci. C’est là une des raisons pour

lesquelles

^{M. Hall}

adopte

^{la fonction}

~;

^de

^préfé-

E ’°1’ d.. ci’ b d ^¡B

rence à

lB1E’ ,

qu’il indiquait

^{d’abord comme}

pouvant

^{être constante} pour ^{un même} métal

( E’

^{est t la}

d ifférence

^de

po tentiel

par centi- mètre le

long

^{de la}

^feuille).

^{A. LEDUC.}

SUR LE PHÉNOMÈNE DE HALL;

PAR M. AUG. RIGHI.

Des recherches sur cet

important phénomène

^{111’ont conduit a}

deux

résultats,

^dont

je

crois utile de

donner,

^{dès à}

présent,

^con-

naissance.

Le

premier

^{résultat se}

rapporte

^{à la forme} de la lame en

expé-

rience. Au lieu d’avoir la forme de croix avec quatre électrodes.

elle a une forme absolument

quelconque

^et

porte

trois électrodes.

Le courant entre ou sort par l’une des

électrodes,

^{et sort ou entre}

par les deux ^autres. Les deux courants

partiels

^{circulent en di-}

rection

opposée

^{dans les} dezz~ circuits de chacune cles bobines d’un

galvanomètre

^de

"Tiedernann;

^une résistance convenable in-

troduite,

^{ou deux au tr es} bobines parcourues par le ^courant

total, permettent

^{de maintenir}

l’aiguille

^{au zéro ou} presque ^{au zéro.}

L’instrument accuse des variations

opposées

dans l’intensité des deux courants

partiels,

dès que l’on ferme le circuit de l’électro- aimant entre les

pôles duquel

^{la lame est}

placée.

^{Le sens de la dé-}

viation montre que les

lignes équipotentielles

^{sont tournées en}

sens contraire du courant

magnétisant,

pour l’or ^et les autres mé-

taux où le

phénomène

^{de Hall a le même sens, et dans le même}

sens que le ^courant

111abLWtlsant

pour ^le fer. En

changeant

^{la di-}

rection du courant

qui parcourt

^la

lame,

^on obtient des déviations

galvanomélriq-uies qui

démontrent que l’effet ^ne peut pas

s’expli-

quer par ^une action directe du

magnétisme

^{sur le courant. Tout}

cela sera

expliqué

^{dans un} Mélnoire ultérieur.