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MESURE DE LA SECTION EFFICACE 12C(γ, xn) DU SEUIL JUSQU'A 33 MeV.

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Academic year: 2021

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HAL Id: jpa-00214705

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00214705

Submitted on 1 Jan 1971

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MESURE DE LA SECTION EFFICACE 12C(γ, xn) DU SEUIL JUSQU’A 33 MeV.

R. van de Vijver, H. Ferdinande, G. Knuyt, R. Carchon, J. Devos

To cite this version:

R. van de Vijver, H. Ferdinande, G. Knuyt, R. Carchon, J. Devos. MESURE DE LA SECTION EFFICACE 12C(γ, xn) DU SEUIL JUSQU’A 33 MeV.. Journal de Physique Colloques, 1971, 32 (C5), pp.C5b-225-C5b-226. �10.1051/jphyscol:19715129�. �jpa-00214705�

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MESURE DE 14 SECTION EFFICACE 12~(b-,xn) DU SEUIL JUSQUIA 33 MeV.

R.Van de Vijver, H.Ferdinande, G.Knuyt, R.Carchon et J.Devos

Natuurkundig Laboratorium, I.N.W., Rijksuniversiteit te Gent (~elgique) La réaction 12~(J,xn) a été produite dans une cible de carbone naturel par le rayonnement de freinage du linac. Les photoneutrons sont détectés par un système du type Halpern. La méthode d'analyse de Penfold et Leiss et celle de Cook ont été appliquées. La forme de la résonance géante est con- forme à celle observée dans les dernières expériences.

The '2~(l,x~)-reaction uas produced in a natural carbon target by the bremsstrahlung beam from the linac. The photoneutrons are detected by a Halpern-type system. Penfold and Leissl analysis method as well as Cook's method were applied. The shape of the giant resonance is in good agreement with that observed in previous experiments.

La connaissance détaillée de la struc- 4,5). Néanmoins, une expérience récente par ture dans la résonance géante est indispen- Baciu et al. (5) à l'Institut de Physique sable pour une interprétation théorique des Atomique de Bucharest montre une structure réactions photonucléaires. Pour le noyau fine très prononcée dans la résonance gé-

"C il existe plusieurs mesures très préci- ante, qui n'a jamais été observée avant.

ses de la section efficace photoneutronique Pour éliminer ou confirmer cette contradic- cl,2). Les différentes techniques utilisées tion entre la mesure avec détection directe pour ces mesures sont basées sur l'emploi des neutrons et les autres résultats, nous du rayonnement de freinage oudu faisceau avons remesuré la section efficace I2c($,Xn) de photons monochromatiques d'un linac et avec une r4solatlon assez prononcée de 250 sur la détection directe des neutrons pro- keV (500 keV pour les énergies au dessus de duits ou la mesure de l'activité résiduelle. 27 M ~ v ) et avecVprécision de 3 une %.dans le

Les différents résultats pour chaque métho- rendement de la réaction.

de utilisée sont à peu près similaires ( 3 , Nous utilisons comme source de photons

--- COOK,B. et ai.

--- BACIU,G.et al. - f CETTE EXPÉRIENCE .

8 - -

O -

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:19715129

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C5b-226 R . VAN DE VIJVER ET AL.

le rayonnement de freinage produit par les électrons, issus du linac (50 Hz, 1 ps) de l'Université de ltEtat à Gand (~elgique).

La résolution totale en énergie pour les électrons est de 6 $ 0 , conditionnée par la fente réglable placée entre les deux

aimants de déflection. L'étallonage en éner- gie est obtenu avec une précision de & 3 '$0.

Le convertisseur électrons-photons est une cjble d'or de 180 mg/cm2; les électrons passant par la cible sont éliminés des pho- tons de freinage par un électro-aimant. Le dispositif de mesure des neutrons est situé à 2,7 m du cjble-convertisseur. Il est con- stitué d'un ensemble de 6 compteurs BF 3 (Centronics) incorporés dans un bloc de pa- raffine avec un trou central de 6 cm dans lequel est placée la cible de photoneutrons.

La stabilité de l'effjcacité des compteurs est controllée chaque jour avec une source de neutrons. Un collimateur anti-diffusion de fer et ensuite un collimateur de plomb ((8 = 15 m m ) , situé à S,2 m derrière le con- vertisseur limite le faisceau de photons in- cidents de façon à éviter qu'il vienne lé- cher les bords du trou central du détecteur.

Nous effectuons le comptage des neutrons pendant un temps de 300 ps au moyen d'une porte qui s'ouvre 35 ps après llimpul-sion de l'accélérateur. Une copie de la chambre d'ionisation NPS-P2 eat sjtueea 4,5 m der-

rière la cible photoneutronique ; elle est couplée à un intégrateur (~rookhaven Instr.

Comp.) et sert à mesurer l'intensité des photons de freinage. On a tenu compte de l'atténuation du faisceau gamma dans chaquf une des deux cibles (0,693 g/cm 2 ; 3,418 g/cm 2 ) en graphite de réacteur.

La courbe de rendement a été mesurée3 fois (1 8 - 27 MeV en intervalles de 1 /4 MeV 27 - 33 MeV en intervalles de 1/2 M~v). La reproducibilité des mesures était masquée par la faute statistique. Le rendement ré- duit a été corrigé pour le bruit de fond et pour la contribution en 13~(4,~n), ce qui est très important dans la région du seuil.

La courbe moyenne du rendement net a été analysée par la méthode de moindre structu- re de Cook (6) et par la méthode de Penfold et ~ c i s L ~ 2 ~ e . s résultats relatifs, obtenus par ces deux méthodes, sont similaires et c e u x selon la méthode de Cook sont repré- sentés sur la figure. La structure observée par Fultz et al. (3) et par Cook et al. C4) est retrouvée, tandis que la structure fine de Baciu et al. C5) n'est pas confirmée.

BIBLIOGRAPHIE

Toms (M.), Bibliography No. 31 (1967) C5) Baciu (G.) et al., Z. Physik, 1969, 227,

NRL, Washington D.C. 336.

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790. of Photo Cross Sectionsv; University

Cook (B.) et al., Phys. Rev., 1966, s, of Illinois. (1 958).

724.

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