Observation optique d'un changement de phase du fluosilicate de manganèse hexahydraté

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Submitted on 1 Jan 1955

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Observation optique d’un changement de phase du fluosilicate de manganèse hexahydraté

Ikuji Tsujikawa, Lucienne Couture

To cite this version:

Ikuji Tsujikawa, Lucienne Couture. Observation optique d’un changement de phase du fluosili-

cate de manganèse hexahydraté. J. Phys. Radium, 1955, 16 (5), pp.430-431. �10.1051/jphys-

rad:01955001605043001�. �jpa-00235185�

430

et paur la partie remplie d’ébonite, respectivement,

I o, 2 et 7,7 Sem; ^l’onde Hii ^se propage ^{donc sans atté-} nuation notable dans celle-ci; par contre, ^{les modes} supérieurs indésirables (en particulier EQl) ^{y sont}

atténués. Par ailleurs, ^la longueur de l’élément de

guide rempli ^{d’ébonite est} ajustée ^de manière ^{à former}

un volume résonnant pour le mode Hl1, ^{sur la fré-}

quence nominale, ^{de manière à} augmenter ^{la sensi-}

bilité de l’appareil.

A la fréquence nominale, la constante d’atténuation est de i i,go5 dB /cm, d’où il résulte que le pas de la vis qui entraîne le piston ^mobile doit être de 0, 8 40 mm, si l’on veut que l’affaiblissement soit ^{de I} dB par tour de vis; ^ce pas est facilement réalisable ^{sur un}

tour dont la vis mère a un pas de 3 mm, ^{avec un} train d’engrenages ^{dont les} rapports ^de dents sont £

et 40 ^5o

et ’° .

100

La ^{vis de} commande, munie d’un bouton, ^entraîne

un petit compteur ^{de tours} qui indique ^{donc direc-}

tement le nombre de décibels et dixièmes de décibels.

3. Linéarité, précision ^et gamme de fréquence.

-

Les atténuateurs de ce type sont linéaires en déci-

bels, ^sauf lorsque la longueur ^du guide à la coupure devient très petite, c’est-à-dire quand, ^d’une part,

la distorsion du champ ^à proximité ^{de la boucle}

d’excitation se fait sentir à la sortie du guide et que, d’autre part, l’impédance ^{de sortie} réagit ^sur l’impé-

dance d’entrée. Les effets de la distorsion du champ

sont ici fortement atténués en raison de la présence

de l’élément de guide rempli ^d’ébonite qui fait office de filtre d’onde pour les modes parasites créés par la boucle d’entrée; ^{la course du} piston ^vers les atténua- tions faibles n’est alors pratiquement limitée que par la réaction du circuit de sortie de l’atténuateur sur le circuit d’entrée, réaction ^dont l’importance dépend

des’ conditions d’adaptation ^de l’atténuateur ^au géné- rateur. La distance minimum entre la face avant de l’ébonite et la face du piston, au-dessous de laquelle l’atténuateur n’est plus ^{linéaire en} décibels, ^est

d’environ I o mm.

La précision ^sur la constante d’affaiblissement ^ex est liée à la précision ^de l’alésage ^du guide ^{et du} pas de la vis de commande; ^un calcul rapide ^donne

d’où il ressort qu’une précision ^de -o- 0,02 ^{mm sur}

l’alésage correspond ^{à une} précision ^{de ±} i / i ooo ^sur l’affaiblissement.

Par ailleurs, ^une variation de ± 0,02 ^mm du pas de la vis de commande entraîne une erreur de ± o,o2dB Enfin, ^notons qu’un écart relatif - _{de la longueur}

d’onde par .rapport ^{à la} longueur d’onde nominale provoque ^{une erreur} relative ^sur l’affaiblis sèment

L’erreur est donc inférieure à ± o,5 pour ^{100 dans} la bande 8,92 ^à 9,28 ^cm.

4. Étalonnage d’un cristal. - L’allure de la

caractéristique de détection d’un cristal diffère selon

que celui-ci ^est chargé par ^une faible ou une forte

résistance; lorsqu’on ^{utilise un} galvanomètre, ^{il est}

nécessaire d’équiper celui-ci d’un affaiblisseur ^à résistance d’entrée constante, quelle que soit la posi-

tion du commutateur de sensibilité.

Fig. 2.

Nous avons reproduit ci-joint (fig. 2) ^les caracté- ristiques de détection d’un cristal 1 N21B, pour différentes valeurs de la résistance de charge. ^On

remarque que ^ce cristal est parfaitement quadratique

dans une gamme de 4o dB, lorsqu’il ^est chargé ^sur

une résistance supérieure ^{à Io ka.}

Manuscrit reçu le ²⁸ février 19 55.

OBSERVATION OPTIQUE ^D’UN CHANGEMENT DE PHASE DU FLUOSILICATE DE MANGANÈSE HEXAHYDRATÉ

Par Ikuji ^TSUJIKAWA (1) ^{et Lucienne} COUTURE,

Laboratoire A. Cotton, C. N. R. S., ^Bellevue (Seine-et-Oise).

Le cristal de fluosilicate de manganèse ^fait partie

d’une série de cristaux rhomboédriques ^{de fluo-} silicates, fluozirconates, fluostannates, chlorostan- nates, fluotitanates, chloroplatinates ^de magnésium, manganèse, fer, nickel, cobalt, cuivre, ^zinc.

Il est probable que ^ces cristaux ont la même struc- ture cristalline que le chlorostannate de nickel étudié par Pauling [1]. ^Ce cristal, ^de symétrie C5i- R 3,

(1) Université de Tohoku, Japon.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01955001605043001

431 contient une fois la formule par maille élémentaire.

Les groupes octaédriques [SnCI6]-- ^et [Ni(H20)e]++

sont arrangés ^{en colonnes} compactes, neutres, paral-

lèles à l’axe ternaire. Les liaisons électrostatiques

entre colonnes sont relativement rares, ^ce qui explique

le clivage facile du cristal suivant les faces (110)

parallèles ^à l’axe ternaire.

Le cristal de MnSiFg, 6H,O reste entier et transpa-

rent quand ^la température ^s’abaisse jusqu’à ^{la tem-} pérature de l’hélium liquide.

Nous avons observé deux plaques cristallines, ^entre polariseurs croisés, ^{en lumière} parallèle ^{et en lumière} convergente. L’une des plaques était taillée per-

pendiculairement, ^l’autre parallèlement ^à l’axe ^ter- naire. Les phénomènes optiques ^{sont normaux,}

pour ^un cristal rhomboédrique, au-dessus de -400 ^C.

A basse température le cristal est composé de cristal- lites en forme de plaques ^minces parallèles ^aux plans

de clivage. ^Ces cristallites, observés dans la lame

perpendiculaire ^à l’axe ^du cristal, ^sont biréfringents ;

une de leurs lignes ^neutres est orientée à ₁₇ ± 30 des

plans ^de clivage; ^on trouve pour ^ces lignes neutres, selon le cristallite considéré, les trois orientations

se déduisant l’une de l’autre par symétrie ^autour

de l’axe ternaire. On peut donc penser qu’à ^basse température ^la symétrie du cristal est inférieure à la

symétrie rhomboédrique.

Le changement ^de phase ^se produit ^{à une} tempé-

rature de

50 40 C ^au refroidissement, et, ^au réchauffement, ^{à une} température ^de

^{40 ± 20 C. Les}

limites des domaines cristallins, de même que l’orien- tation des lignes neutres sont différents à chaque

refroidissement.

Il est probable que les colonnes qui ^{forment l’unité}

de structure dans le cristal rhomboédrique ^sont conservées, puisque les faces de séparation ^entre

cristallites sont parallèles ^{à ces} colonnes; ^{le chan-} gement ^de phase peut s’effectuer par rotation de ^ces colonnes net réarrangement des liaisons les unissant, liaisons qui dépendent ^en particulier de l’orientation des molécules d’eau.

Il est possible que d’autres sels de 1a même série

présentent également ^un changement ^de phase. ,

Manuscrit _reçu le 4 ^mars 1955.

[1] PAULING L.

Z. Kristall., 1930, 72, 482.

A PROPOS DE LA THÉORIE CINÉTIQUE

DES PLASMAS HOMOGÈNES Par Michel BAYET,

Faculté des Sciences de Toulouse, Jean-Loup DELCROIX,

Laboratoire de Physique ^{de l’E. N. S.}

et Jean-François DENISSE,

Observatoire de Paris, Section d’Astrophysique.

Nous venons d’avoir connaissance d’un article de H. Kober [1] qui ^{traite un cas} particulier ^{de notre}

formule générale ^donnant J( f ) [2], ^{celui où m}

^o (pas

de champ magnétique) et où ^les particules qui ^se

heurtent ^sont des sphères rigides élastiques de rayons

respectifs ^{r et R} (on pose : ^r + R = cr), ^{sans inter-}

action à distance.

Dans ce cas, les relations (131) ^{de notre} article [2]

se réduisent à la seule égalité

tandis que la relation (37) ^donne

puisqu’alors

Par suite,

(q désigne ^{la « section de choc} », ), le ^« libre parcours moyen », quantités ^{toutes deux} indépendantes ^{de v}

dans cette hypothèse).

Les Ci,Õ ^étant identiques ^aux polynomes ^de Legendre P il ^{on retrouve} donc, ^en désignant par ^ai

une fonction isotrope de la vitesse v et du temps t,

la formule (9) ^{de Kober}

Donc, pour des sphères rigides ^sans interaction,

toutes les fréquences de relaxation sont égales ^et

s’identifient à la fréquence de collision des particules, qui est alors bien définie et proportionnelle ^{à la}

vitesse.

Manuscrit reçu le 28 février 1955.

[1] ^{KOBER H.}

Ann. Physik, 1952, 11, ^I.

[2] ^BAYET J., DELCROIX J. L. et DENISSE J. F.

J. Physique Rad., 1955, 16, 274.

ÉCLAIRCISSEMENTS SUR LES CATAPHORÈSES DE P. JOLIBOIS

ET L’INVERSION DU PHÉNOMÈNE D’HITTORF Par M. L.-H. COLLET,

Laboratoire de Physique-Enseignement, ^Sorbonne.

Nous montrerons ailleurs pourquoi ^la théorie de

l’Électrolyse, proposée par P. Jolibois [1] ^nous paraît inacceptable et comment les quelques expériences qui lui avaient semblé cruciales s’expliquent ^bien

dans la théorie classique.

L’une de ces expériences que P. Jolibois a nommée

Cataphorèse des acides et des bases [2], ^est originale.

Lorsqu’en solution aqueuse, ^on électrolyse ^{un acide} fort, le courant électrique étant maintenu constant par ^une augmentation suffisante de la tension, ^on

observe qu’à partir de la cathode se développe ^une

couche d’eau pure dont la frontière acide, très nette

si l’on prend quelques précautions, progresse ^à la

vitesse de l’ion radical vers l’anode où se concentre