ETUDE DE LA RESONANCE GEANTE DANS LA REGION DE TRANSITION DE N = 82 A N = 90

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Submitted on 1 Jan 1971

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ETUDE DE LA RESONANCE GEANTE DANS LA REGION DE TRANSITION DE N = 82 A N = 90

A. Veyssière, H. Beil, R. Bergère, P. Carlos, A. Leprêtre, M. Sugawara

To cite this version:

A. Veyssière, H. Beil, R. Bergère, P. Carlos, A. Leprêtre, et al.. ETUDE DE LA RESONANCE

GEANTE DANS LA REGION DE TRANSITION DE N = 82 A N = 90. Journal de Physique

Colloques, 1971, 32 (C5), pp.C5b-229-C5b-230. �10.1051/jphyscol:19715131�. �jpa-00214708�

ETUDE DE LA RESONANCE GEANTE DANS LA REGION DE TRANSITION DE N=82 A N=90

A. V e ~ s s i è r e , H. B e i l , R. Bergère, P. C a r l o s , A . L e p r ê t r e e t M . ~ u ~ a w a r a *

Centre d ' E t u d e s N u c l é a i r e s de S a c l a y , 91 - Gif-sur-Yvette, France.

* U n i v e r s i t é de S e n d a i , Japon.

Résumé.- L ' é l a r g i s s e m e n t de l a résonance g é a n t e d i p o l a i r e au f u r e t à mesure que l e s no- yaux d e v i e n n e n t moins r i g i d e s , p u i s son dédoublement e n deux modes d i s t i n c t s pour 150Nd, o n t é t é o b s e r v é s à p a r t i r d e s r é a c t i o n s p h o t o n u c l é a i r e s s u r l e s i s o t o p e s du néodyme. Un e s s a i d ' i n t e r p r é t a t i o n de c e s r é s u l t a t s p a r l e modèle dynamique c o l l e c t i f e s t p r é s e n t é .

Pbstract.- Spreading of t h e d i p o l e s t r e n g t h a s n u c l e i become s o f t e r followed by s p l i t t i n g i n t o two d i s t i n c t d i p o l e modes f o r l5OIld was observed £rom p h o t o n u c l e a r r e a c t i o n s on neodymium i s o t o p e s . An i n t e r p r e t a t i o n u s i n g t h e extended c o l l e c t i v e mode1 t h e o r y i s a t - tempted .

Cet a r t i c l e p r é s e n t e l e s r é s u l t a t s d'une é t u d e s u r l ' é v o l u t i o n de l a résonance g é a n t e d i p o l a i r e (R.G.D.) dans l a r é g i o n de t r a n s i t i o n a l l a n t de

(N=82) à I5ONd (N=90). Les s e c t i o n s e f f i c a c e s p a r t i e l l e s ( a + o ) e t o o n t é t é mesurées

Y," Y , P ~ ~ , 2 n

séparément e n u t i l i s a n t d e s photons monochromatiques o b t e n u s p a r a n n i h i l a t i o n e n v o l de p o s i t o n s Cl].

Puisque u e s t n é g l i g e a b l e pour l e s noyaux l o u r d s , Y ,P

nous obtenons d i r e c t e m e n t l a s e c t i o n e f f i c a c e d'ab- s o r p t i o n p h o t o n u c l é a i r e :

o T = o + v +

( f i g . 1 )

y , n Y , P ~ ~ , 2 n

PHOTOnUCLLAR CROSS-SECTIONS

1

N d 146

-Nd 144

- N d l S J

O ; : .

. . : . .

b

i~

i o n.Y

F i g . 1

V a s s i l i j e v e t a l . [21 o n t récemment é t u d i é l e s r é g i o n s de t r a n s i t i o n s b r u s q u e s 1 4 8 ~ d + 150Nd, 1 5 0 ~ p + 3 5 2 ~ m e t 1 5 2 ~ d

1 5 4 ~ d . Leurs r é s u l t a t s montrent un p e t i t p i c d a n s 1 4 8 ~ d à 1 1 , 3 MeV, c ' e s t -

à - d i r e exactement à l ' é n e r g i e q u ' i l s o b s e r v e n t pour l ' o s c i l l a t i o n d i p o l a i r e l e long du grand axe de I5ONd. Dans l e c a d r e de l a t h é o r i e d e l a t r a n s i t i o n de phase (T.T.P.) , Semenko e t a l . 131 e x p l i q u e n t c e p i c e n s e fondant s u r l a c o e x i s t e n c e à b a s s e éner- g i e d'un é t a t O+ s p h é r i q u e e t d'un é t a t O+ déformé observée p a r S h e l i n e e t a l . [4] pour l e s noyaux à N=88. En f a i t , n o s r é s u l t a t s s u r f 4 8 ~ d ne montrent aucun p i c de r é e l l e importance v e r s 11,3 MeV mais simplement de p e t i t s r e n f l e m e n t s c o r n e on p e u t e n v o i r s u r l e s a u t r e s i s o t o p e s du néodyme. De p l u s , l e p r e m i e r mode d ' o s c i l l a t i o n d i p o l a i x e daas I 5 O ~ d a l i e u à 1 2 , 3 MeV ; o r , à c e t t e é n e r g i e , aucune s t r u c t u r e n ' e s t vue dans 1 4 8 ~ d .

Nos r é s u l t a t s , au c o n t r a i r e , e t e n p a r t i c u l i e r l ' é v o l u t i o n de l a forme d e s c o u r b e s o de à 1 4 ' ~ d , s o n t conformes aux p r é d i c t i o n s du modèle c o l l e c t i f dynamique (M.C.D.) [53 q u i t i e n t compte du couplage e n t r e l e s o s c i l l a t i o n s d i p o l a i r e s e t l e s v i b r a t i o n s d e s u r f a c e . Les p a r a m è t r e s d e s r a i e s de Lorentz pour l e s c o u r b e s oT d e s néodymes, a i n s i que du cérium e t de l ' e r b i u m 161 ( c e s deux d e r n i e r s provenant de mesures a n t é r i e u r e s ) montrent que

( t a b l e a u 1) :

a) l e s p a r a m è t r e s d e s R.D.G. pour 14'Nd e t 140ce s o n t p r a t i q u e m e n t i d e n t i q u e s , c e q u i e s t en accord avec l e M.C.D. puisque c e s deux noyaux à N=82 o n t un paramètre de d é f o r m a t i o n Bo f a i b l e de l ' o r d r e de 0 , I e t une grande é n e r g i e de v i b r a t i o n E ~ + _{1 , 6} MeV.

b) l a l a r g e u r Ti s ' a c c r o î t de I4'Pld à 1 4 8 ~ d .

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:19715131

A . VEYSSIERE ET A L .

Ceci correspond à une augmentation du couplage en- tre l'état dipolaire et les vibrations de surface au fur et à mesure que le noyau devient moins rigi- de (8, = 0,197 et E2+ = 0,3 MeV pour 148~d). Les structures vues aux sommets de 1 4 4 ~ d à 1 4 8 ~ d pour- raient être associées aux états collectifs intermé- diaires du M.C.D. bien que les écarts d'énergie mo- yens entre ces structures (750 keV) soient incompa- tibles avec les largeurs (2 MeV) généralement admi- ses pour ces états dans le M.C.D.

c) le dédoublement de la résonance géanee, ob- servé pour 150~d,est caractéristique des noyaux déformés (cf. par exemple nos résultats sur l'er- bium). Le moment quadrupolaire intrinssque calculé

pour I5ONd à partir des paramètres des raies de Lorentz est 6

1 barns, en bon accord avec la va- leur donnée dans la référence [ ] 7 (5,15 barns).

Rezvani et al. ] 8 [ ont récemment publié une ver- sion "unifiée" du M.C.D. en utilisant le concept d'énergie potentielle de Baranger et Kumar 191 et le formalisme de Gneuss et al. [IO] qui rend corr,pte des interactions "vibration-rotation" et des vibra- tions anharmoniques. On peut alors appliquer le M.C.D. à la R.D.G. des noyaux de transition. Mal- heureusement, les calculs précis de R.D.G. dans ce modèle unifié n'ont encore été effectués que pour des noyaux fictifs présentant des spectres types à basse énergie.

Tableau 1

BIBLIOGRAPHIE

[II BEIL (H.1 et ai., Nucl. Instr. Methods, 1969, 151 HUBER (M.G.) et al., Phys. Rev. 1967, 155, 1073.

67, 293.

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[ 2

] VASSILIJEV (0.V.) et al., ~ h y s . Letters, 1969, [6] BERGERE ( R a ) et al.7 Nucl. PhYs. l9693 A-, 417 30B, 97.

[ 3

] SEMENKO (S.F.) et al., Phys. Letters, 1970, ] [ 7 Nuclear Data Tables, 1970, 7,s.

31B, 429.

- [ 8 ] REZVANI (V.) et al., Phys. Rev. Letters, 1970,

[4] SHELINE (R.K.) et al., Phys. Letters, 1965, -25, - ^1967.

18, 330.

cg] KUMAR (K.) et BARANGER (M.), ~ u c l . P h ~ s . 1968, A110, 529.

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