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Submitted on 1 Jan 1968
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MODÈLE OPTIQUE DE LA DIFFUSION DES DEUTONS SUR 58Ni, 60Ni
P. Kossanyi-Demay, B. Mayer
To cite this version:
P. Kossanyi-Demay, B. Mayer. MODÈLE OPTIQUE DE LA DIFFUSION DES DEUTONS SUR 58Ni, 60Ni. Journal de Physique Colloques, 1968, 29 (C1), pp.C2-139-C2-140. �10.1051/jphyscol:1968142�.
�jpa-00213372�
MODÈLE OPTIQUE DE LA DIFFUSION DES DEUTONS C 1 - 139
Bibliographie [4] RAYNAL (J.), Thèse, Rapport CEA no R-2511.
r51 BEURTEY (R.), Thèse, Rapport CEA no R-2366.
[6j BEURTEY kt al., C. R. ~ c a d . Sciences, 1963,256, 922.
BEURTEY (R.1, PAp1NEAU (A.), T ~ ~ (J.), Helv. P h ~ s . ~ ~ O N [Tl B E u R ~ ~ y (R.) et al., C. R. Acad. Sciences, 1963, 257,
Acta, Supp. VI, 1960. 1477. - .. ..
121 BEURTEY (R.) et al., J. Physique Rad., 1961, 22, 141. [8] BEURTEY (R.) et al., J. Physique Rad., 1963, 24, 1038.
[3] SATCHLER ( G . R.), Nucl. Phys., 1958, 8, 65. 191 ARVIEUX (J.) et al., Phys. Lettevs, 1965, 16-2, 149.
MODÈLE OPTIQUE DE LA DIFFUSION DES DEUTONS SUR 58Ni, 6oNi
P. KOSSANYI-DEMAY et B. MAYER Centre d'Etudes Nucléaires de Saclay
Résumé. - L'analyse des sections efficaces et polarisations vectorielles pour les diffusions élas- tiques ssNi(d, d) 58Ni et GONi(d, d) 60Ni a 21,6 MeV a été faite à l'aide du modèle optique. 11 est apparu une ambiguïté due à la normalisation de la polarisation.
Abstract. - Cross sections and vector polarizations of deuterons elastically scattered from 5sNi and GoNi, at 21.6 MeV, have been analysed by the optical model. An ambiguity due to the normalisation of the polarization has appeared.
De nombreux calculs de modèle optique concernant la diffusion élastique de deutons par divers noyaux ont été faits ces dernières années [l].
Cependant, dans tous ces calculs, la partie spin-orbite d u potentiel n'était pas déterminée par manque de données expérimentales, sauf dans le cas de 40Ca [2].
L'analyse des sections efficaces différentielles [3] et polarisations vectorielles [4] dans les diffusions 60Ni(d, d) 60Ni et 58Ni(d, d) 58Ni a été faite avec le modèle optique dans lequel l'interaction V,(r) entre le deuton incident et le noyau cible a la forme suivante
f (r, rO, ao) = [l + exp(r - r, ~ " ~ ) / a ] - ' est le facteur de forme de Saxon-Woods de rayon r, et d'épaisseur a,. Le critère d'ajustement est la valeur de la quantité x2 définie par
lof sect. eff.
1 (A' Pi(Q) exp - ~ i ( 0 ) c a l ) ~
+ N'
I
= xb + xP" FIG. 1. -Ajustement par le modèle optique de la sectionefficace de diffusion élastique de deutons de 21,6 MeV sur 5sNi où Â. et A' sont des coefficients de normalisation. et 60Ni.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1968142
C 1 - 140 P. KOSSANYI-DEMAY ET B. MAYER
Les amplitudes de diffusion sont celles définies dans le formalisme de Buck [5]. Un exemple de l'accord obtenu entre les distributions angulaires calculées et expérimentales est représenté sur les figures 1 et 2.
La principale ambiguïté de cette analyse vient de la valeur du coefficient de normalisation A' relatif à la pola- risation. La recherche s'est effectuée dans deux direc- tions : recherche de la valeur de 1,' conduisant au x2
minimal, ajustement des paramètres pour des valeurs de A' fixées.
Curieusement il apparaît que s 8 ~ i et 6 0 ~ i condui- sent à des résultats différents; en effet, pour 60Ni le X 2 est minimal pour une valeur de À' d'environ 1,15 alors que pour 60Ni c'est 2.'
-
2,2 qui donne le plus petit 'X2. Ces comportements différents sont difficiles à expliquer. En outre il semble, expérimentalement, que le coeficient de normalisation 1,' ne doive guère dépas- ser 1,5 compte tenu de l'efficacité de polarisation du faisceau au cyclotron de Saclay.Dans le cas de 60Ni, le x 2 diffère peu quand on
-.
change la normalisation 1' ; d'une manière générale, tous les paramètres varient peu avec la normalisa- FIG. 2. - Ajustement par le modèle optique de la polarisation
vectorielle dans la difision elastique de &"tons de 21,6 MeV tien 2'. Pour 6 0 ~ i , on a obtenu un ajustement avec les
sur 5aNi et 60Ni. paramètres suivants :
Dans le cas de 58Ni au contraire, les paramètres du normalisation 1,'. Pour différentes valeurs de A' o n a modèle optique et le X 2 varient sensiblement avec la obtenu les ajustements suivants :
L'ajustement pour une normalisation A' = 2,16 a été obtenu en faisant une recherche sur tous les para- mètres, ?.' compris.
Cet ajustement mis à part, on a toujours obtenu pour r,-, une valeur de l'ordre de 1,3. De même ri est toujours de l'ordre de 1,3, donc nettement supérieur à r,. Malgré l'ambiguïté sur la normalisation l.', la valeur de VLs se situe de façon constante à 4-5 MeV.
Mais il est évident qu'une mesure absolue de la polari- sation faciliterait ce genre de calcul.
Bibliographie
[Il HODGSON (P. E.), Advances in Physics (Philosophical Magazine, supplément), 1966, 15, 329.
[2] SATCHLEK (G. R.), non publié, RAYNAL (J.), Thèse, rapport CEA 25 1 1.
[3] YNTEMA, Phys. Rev., 1959, 114, 3.
[4] ARVIEUX (J.) et al., Phys. Letters, 1965, 16, 149.
[5] BUCK (B.), Nucl. Physics Computing group report (Oxford), 1960.
