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Submitted on 28 Dec 2019
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Lois gaussiennes inverses (généralisées), lois de Kummer et méthode de Stein
Essomanda Konzou
To cite this version:
Essomanda Konzou. Lois gaussiennes inverses (généralisées), lois de Kummer et méthode de Stein.
Journée d’automne de l’Ecole Doctorale IAEM Lorraine - Annual PhD students conference IAEM Lorraine, APIL 2019, Dec 2019, Nancy, France. �hal-02424812�
Lois gaussiennes inverses (g´en´eralis´ees), lois de Kummer et m´ethode de Stein
Doctorant: Essomanda KONZOU
Directeur de th`ese: Efo´evi KOUDOU, MC, HDR
co-Directeur de th`ese: Prof. Kossi Essona GNEYOU
Universit´e de Lorraine / Universit´e de Lom´e Institut ´ Elie Cartan de Lorraine
R´esum´e
Nous apportons une contribution `a l’´etude des propri´et´es des lois gaussiennes inverses g´en´eralis´ees (GIG) et de Kummer ainsi qu’`a l’´etude de la vitesse de convergence dans des th´eor`emes limites impliquant ces lois par la m´ethode de Stein. Il s’agit de :
− contribuer `a la mise en place des outils math´ematiques n´ecessaires `a l’application de la m´ethode de Stein au cas o`u la loi cible est l’une des deux lois pr´ecit´ees,
− appliquer la m´ethode de Stein pour estimer une vitesse de convergence de ces deux lois vers la loi gamma.
Introduction
La m´ethode de Stein a ´et´e initialement introduite dans [4] pour estimer une vitesse de convergence dans le th´eor`eme central limite. C’est une technique utilis´ee en probabilit´es et en statistique pour :
1. caract´eriser la loi de probabilit´e d’une variable al´eatoire,
2. borner l’erreur dans l’approximation de la loi d’une variable al´eatoire par une loi cible.
Cette technique est bas´ee essentiellement sur la d´etermination d’un op´erateur dit de Stein, la r´esolution de l’´equation diff´erentielle correspondante et la majoration de la norme de la solution obtenue ainsi que celle de ses d´eriv´ees successives.
Stein [4] a ´etabli qu’une variable al´eatoire X suit la loi normale centr´ee r´eduite (X ∼ N (0, 1)) si et seulement si pour toute fonction absolument continue f telle que E
f
0(Z )
< ∞ avec Z ∼ N (0, 1), E
f
0(X ) − Xf (X )
= 0.
L’´equation diff´erentielle de Stein correspondante est
f
0(x) − xf (x) = h(x) − E h(Z ). (1)
Par cons´equent pour toute fonction born´ee h et toute variable al´eatoire X ,
| E h(X ) − E h(Z )| ≤ E
f
h0(X ) − Xf
h(X ) avec f
hla solution de l’´equation (1).
Principaux objectifs
1. Mise en place des outils math´ematiques indispensables `a l’application de la m´ethode de Stein dans le cas o`u la loi cible est une GIG ou Kummer.
2. Sous certaines hypoth`eses sur leurs param`etres, les lois GIG et Kummer convergent vers la loi gamma.
Nous avons utilis´e la m´ethode de Stein pour estimer une vitesse de convergence de la loi GIG (resp. la loi de Kummer) vers la loi limite gamma.
Principales ´etapes de la m´ethode de Stein
Caract´erisation −→ Equation diff´erentielle ´ −→ Solution f de l’´equation diff´erentielle −→ bornes de f , f
(n)↓
Majoration d’une distance probabiliste
R´esultats sur la mise en place des outils n´ecessaires `a l’application de la m´ethode de Stein aux lois GIG et Kummer (voir [1])
h est une fonction continue et born´ee.
I Cas de la loi GIG (p, a, b) de param`etres p ∈ R , a > 0, b > 0 de densit´e g
p,a,b. W ∼ GIG(p, a, b).
Caract´erisation E
h
X
2f
0(X ) +
b2
+ (p + 1)X −
a2X
2f (X ) i
= 0 Equation diff´erentielle ´ x
2f
0(x) +
b2
+ (p + 1)x −
a2x
2f (x) = h(x) − E h(W )
Solution f (x) = 1
x
2g
p,a,b(x)
Z
x0
g
p,a,b(t) [h(t) − E h(W )] dt
= −1
x
2g
p,a,b(x)
Z
+∞x
g
p,a,b(t) [h(t) − E h(W )] dt
Borne de la solution et celle kf k ≤ M ;
f
0≤ M
0;
f
00≤ M
00de sa d´eriv´ee premi`ere et seconde M , M
0et M
00sont des constantes (voir [1])
| E h(X ) − E h(W )| ≤ E
h
X
2f
0(X ) +
b2
+ (p + 1)X −
a2X
2f (X ) i
I Cas de la loi de Kummer K(a, b, c) de param`etres a > 0, b ∈ R , c > 0 de densit´e k
a,b,c. W ∼ K(a, b, c).
Caract´erisation E
X (X + 1)(f
0(X ) + ((1 − b)X − cX (1 + X ) + a) f (X )
= 0 Equation diff´erentielle ´ x(x + 1)f
0(x) + [(1 − b)x − cx(1 + x) + a] f (x) = h(x) − E h(W )
Solution f (x) = 1
x(1 + x)k
a,b,c(x)
Z
x0
k
a,b,c(t) [h(t) − E h(W )] dt
= −1
x(1 + x)k
a,b,c(x)
Z
+∞x
k
a,b,c(t) [h(t) − E h(W )] dt
Borne de la solution et celle kf k ≤ K ;
f
0≤ K
0;
f
00≤ K
00de sa d´eriv´ee premi`ere et seconde K , K
0et K
00sont des constantes (voir [1])
| E h(X ) − E h(W )| ≤ E
X (X + 1)(f
0(X ) + ((1 − b)X − cX (1 + X ) + a) f (X )
R´esultats sur la vitesse de convergence des lois GIG et Kummer vers la loi gamma (voir [2])
Dans le cas o`u la loi limite est la loi gamma γ (θ, λ), pour h continue et born´ee,
| E h(X ) − E h(Λ)| ≤ E
Xf
0(X ) + (θ − λX ) f (X )
avec f la solution de l’´equation diff´erentielle de Stein de la loi gamma et Λ ∼ γ (θ, λ), voir [3].
I Convergence de la GIG vers la loi gamma
Pour p > 0 a > 0, n ∈ N
∗, soit (W
n)
n≥1une suite de variables al´eatoires telle que W
n∼ GIG
p, a, 1 n
pour chaque n ≥ 1. Alors la suite (W
n)
n≥1converge en loi vers une variable al´eatoire Λ telle que Λ ∼ γ p,
a2. Notons C
b3la classe des fonctions born´ees h: R
+→ R pour lesquelles les d´eriv´ees h
0, h
00, h
(3)existent et sont born´ees. On a
| E h(W
n) − E h(Λ)| ≤
1
n
p× C
1si 0 < p < 1 ln n
n × C
2si p = 1 1
n × C
3si p > 1 C
1, C
2et C
3sont des constantes.
Nous obtenons alors une vitesse de convergence de l’ordre n
−1pour tout p > 1; de l’ordre ln n
n pour p = 1 et de l’ordre n
−ppour 0 < p < 1.
I Convergence de la loi de Kummer vers la loi gamma
Pour a > 0, c > 0, soit (V
n) une suite de variables al´eatoires telle que V
n∼ K
a, −a +
n1, c
pour chaque entier naturel n ≥ 1. Lorsque n → ∞, la suite de variables al´eatoires (V
n)
n≥1converge en loi vers une variable al´eatoire Λ de loi γ (a, c). De plus, pour h ∈ C
b3,
| E h(V
n) − E h(Λ)| ≤ 1
cn ||h
0|| + F
c × 1 n
ψ(a, a −
n1; c)
ψ(a, 1 + a −
n1; c) + H
c
2× 1 n
1 + 1 n
ψ(a, −1 + a −
n1; c) ψ(a, 1 + a −
n1; c) avec F et H des constantes, ψ est la fonction hyperg´eom´etrique confluente de deuxi`eme esp`ece.
ψ ´etant continue, nous obtenons une vitesse de convergence de l’ordre de n
−1.
Conclusion
Il est maintenant possible d’approcher la loi d’une variable al´eatoire X par la loi GIG ou la loi de Kummer par la m´ethode de Stein en d´eterminant un majorant ad´equat de :
? E
h
X
2f
0(X ) +
b2