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Submitted on 1 Jan 1958
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Remarques sur notre connaissance actuelle de l’interaction β
R. Nataf
To cite this version:
R. Nataf. Remarques sur notre connaissance actuelle de l’interactionβ. J. Phys. Radium, 1958, 19 (1), pp.32-33. �10.1051/jphysrad:0195800190103200�. �jpa-00235756�
32.
REMARQUES SUR NOTRE CONNAISSANCE ACTUELLE DE L’INTERACTION 03B2
Par R. NATAF,
Collège de France, Orsay.
Résumé. - On montre qu’une interaction VAST où : ST est associé avec un neutrino droit ;
VA avec un neutrino gauche ;
qui conduit à la polarisation « longitudinale » maximum des 03B2 émis s’accorde avec toutes les données
expérimentales sûres actuelles sur la désintégration 03B2 des noyaux.
Abstract. 2014 It is shown that a VAST interaction, where :
ST is associated with a " righ-handed " neutrino ;
VA with a " left-handed " one ;
which leads to the maximum " longitudinal " polarization of 03B2 particles, agrees with all the
present conclusive experimental evidence on 03B2-decay of nuclei.
LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 19, JANVIER 1958,
Quand nous’avons connu le résultat de l’expé-
rience de Mme Wu sur 6°Co, nous avons essayé d’obtenir, à partir des données expérimentales
connues, des relations entre les différentes cons-
tantes de couplage de l’interaction qui permettent d’abréger les calculs et de donner rapidement
certains résultats aux expérimentateurs [1].
Les résultats récents sur la polarisation des élec- trons g confirment le modèle ainsi obtenu pour
l’interaction, qui a été retrouvé par plusieurs autres auteurs [2].
Nous avions pris la densité d’Hamiltonien :
de Lee et Yang [3], supposant seulement la conser-
vation des leptons (hypothèse A).
Les Jg et Jx. sont les dix invariants et pseudo-
invariants usuels construits avec les quatre champs spinoriels, l’indice X correspondant à S’, V, T, A, P.
En fait, nous avons exclu P de cette analyse, puisque, dans la désintégration p des noyaux, les
petits termes P, lorsqu’ils interviennent, sont infé-
rieurs aux erreurs expérimentales. Les Cx, Ci sont
les constantes de couplage définies à un facteur de phase près.
1) Les formes expérimentales des spectres pour les transitions permises Gamow-Teller pures
(AI = 1, non) conduisent à la condition de Fierz :
Plus exactement, d’après l’analyse de Davidson
et Peaslee [4] .
Nous avons postulé :
F 2 = 0,
dans l’expérience de Mme Wu, l’asymétrie maxima
a été obtenue.
On peut alors en déduire :
2) D’autre part, les formes des spectres permis
Fermi + Gamow-Teller (AI = 0, non) conduisent
à :
d’après [4], les seconds membres de (1) et (3) étant,
comme on sait [5], approximativement égaux.
Les spectres interdits du premier ordre AI = 0
ou 1, oui conduisent à la condition de Mahmoud-
Konopinski :
avec environ la même précision que (t3)
Si nous postulons encore :
et si nous faisons l’hypothése B d’invariance par
renversement du temps, qui permet de prendre
les Cx, Cx réels, on en déduit :
Bien que l’interaction ainsi obtenue, vérifiant (2)
et (4), soit du type YAST, les calculs sont très
simples avec elle ; en particulier, celui de la polari-
sation « longitudinale » des particules p, donnant :
P == T- v ic pour p + (spin en arrière pour 3’,
en avant pour +). La simplicité du calcul algé- brique est surtout due au fait que la fonction d’onde de l’électron n’intervient dans H que par la combi- naison (1 + y5) 03C8. ,
Maintenant si, réciproquement, nous postulons :
(c) FI = o.
(e) P = 1= v ic pour 9 T- , avec les transitions permises
Î
Fermi pures ,Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:0195800190103200
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nous obtenons (4) de la même manière que (2), (l’’ étant alors maximum, et l’hypothèse B est
inutile : elle peut ne pas être vérifiée.
Les expériences donnent actuellement le résul- tat (e) (cf. [6]) pour toutes les transitions permises.
3) Pour obtenir la signification de (2, 4), notons
les deux groupes de relations :
1. - Si H ne contient que S et T, la particule
. neutre émise avec un 9+ a une «hélicité » + 1.
L’interaction est alors la même qu’avec la théorie
du neutrino asymétrique (de Weyl) droit.
2. -- Si H ne contient que V, A elle est la même
que donne le neutrino de Weyl gauche.
3. -r- Pour VAST, les deux types de neutrino sont émis, mais à cause de (2,4), l’interaction se
divise en :
ST associé au neutrino droit ;
VA associé au neutrino gauche,
ce qui explique aussi la simplicité des calculs, et
l’annulation des termes d’interférence F1, F 2, K entre
ST et VA.
Dans ce dernier cas, il est plus naturel d’énoncer les propriétés de H en fonction de l’électron p émis :
H favorise au maximum la polarisation « longi-
tudinale » des p.
On pelant aussi réinterpréter 3, avec l’Hamiltonien de Pauli [7], qui rejette t’hypothése A de conser-
vation des leptons :
(1) Dans la notation de Kahana et Pursey à qui nous
sommes redevables de la communication de leur travail avant publication dans Nuovo Cimento [7b].
Un neutrino de Weyl droit v est émis avec ST,
son « antiparticule » v (gauche) avec VA, c’est-à- dire que : .
4) Les expériences de corrélation angulaire 9-
noyau de recul devraient permettre de décider si l’on a 1., 2. ou éventuellement 3., la relation de corrélation dépendant des valeurs KTT. KA.A., KS8,
Ki,j, [8], ûù: KXX = ICZ12 + ICI x 2+ IDZ 2 + IDi 2
en général avec (5) ; les Kxx remplacent les
jcx 2
des anciennes formules suivant le résultat général
de [7b].
Malheureusement, les expériences sur les élé-
ments 6He et 23Ne (transitions Gamow-Teller pures)
donnent des résultats contradictoires : avec 6He, KAA. 0 [9] ; avec 23 Ne : Kdj - KTT. [2].
En tenant compte des autres expériences sur 35A,
l9Ne et n, M. Vinh-Mau [10] a obtenu, compte tenu
de Kdd + K T T - KSs + Kyy [5], les rapports suivants, peu simples ;
Des expériences plus précises de corrélation 9 - v
sont donc nécessaires pour une meilleure compré-
hension de l’interaction fi. -
BIBLIOGRAPHIE
[1] NATAF (R.), C. R. Acad. Sc., 1957, 244, 884 ; 244, 1031 ; 244, 1187 et 1917 ; 244, 3144 (et Communi-
cation au Congrès de Padoue, Venise).
[2] CAVANAGH (P. E.), COLEMAN (C. F.), RIDLEY (B. W.)
et TURNER (J. F.), Nuclear Physics (à paraitre).
AIDER (K.), Rapport au Congrès de Rehovoth.
GATTO (R.), Communication au Congrès de Padoue, Venise.
[3] LEE (T. D.) et YANG (C. N.), Phys. Rev., 1956, 104,
254.
[4] DAVIDSON (J. P.) et PEASLEE (D. C.), Phys. Rev.,
1953, 91, 1232.
[5] BOUCHEZ (R.) et NATAF (R.), C. R. Acad. Sc., 1952, 234, 86.
KOFOED-HANSEN (O.) et WINTHER (A.), Phys. Rev.,
1952, 86, 418 (L). ,
[6] LANGEYIN-JOLIOT (H.) et MARTY (N.), C. R. Acad. Sc., 1957, 245, 670 et Communication à la présente
Conférence.
[7] PAULI (W.), Nuovo Cimento, 1957, 6, 204.
[7b] KAHANA et PURSEY (D. L.), Prépublication.
[8] ENZ (C. P.), Nuovo Cimento, 1956, 6, 250.
[9] RUSTAD (B. M.) et RUBY (S. L.), Phys. Rev., 1955, 97, 991.
[10] VINH-MAU, C. R. Acad. S.c (à paraître).
