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Submitted on 1 Jan 1970
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ANALYSE DE LA DIFFUSION DES PROTONS DE 156 MeV PAR DES ISOTOPES PAIRS DE L’ETAIN
V. Comparat
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V. Comparat. ANALYSE DE LA DIFFUSION DES PROTONS DE 156 MeV PAR DES ISO- TOPES PAIRS DE L’ETAIN. Journal de Physique Colloques, 1970, 31 (C2), pp.C2-83-C2-84.
�10.1051/jphyscol:1970210�. �jpa-00213767�
Session IA C2-83
ANALYSE DE LA DIFFUSION DES PROTONS DE 156 MeV PAR DES ISOTOPES PAIRS DE LIETAIN V. Comparat
Institut de Physique Nuclkaire B
.
P. n9 1, 91-
OrsayL'interprktation de la diffusion inklastique des protons de 156 MeV e s t faite ?L llaide de la DWIA. Nous avons amkliork la mkthode classique en introduisant l e s effets de portke finie de l'interaction nuclkon-nuclkon prise compl'etement.
Results for inelastic scattering of 156 MeV protons a r e interpreted by DWIA. Finite range calculations improve the agreement when compared with usual method. Complete nucleon-nucleon interaction i s considered.
Nous avons mesurk les sections efficaces diffk- rentielles de diffusion des protons de 156 MeV par l e s isotopes A = 116, 118 e t 120 de l'ktain, en nous limitant au fondamental e t aux premiers ni- veaux 2 e t 3- de chaque isotope t
['I.
L'analyse dla diffusion klastique e s t faite par le potentiel optique suivant :
V ( r ) = VC ( r )
-
U r (1+
exp ( r-
RrA r r - R i A I/ 3 - 1
-
i Wv (1 + exp ( 1 le rayon de*i
charge vaut : Rc = 1,2 fm, U = 21,3 MeV, R = 1 , 2 5 f m , A = 0,51 fm, W = 10,7MeV,
v
R. = 1,47 fm, A. = 0,423 f m . Le mod'ele collectif trait6 en DWBA avec ce potentiel optique donne l e s valeurs des deformations P 2 e t P3. P a r exem- ple pour 1'Ctain 120 on trouve : P = 0.12 e t
2
p = 0,145 B comparer aux vaIeurs obtenues par 3
d'autres rgactions (d, d' ; aa'
. . .
) qui vont de 0, 1 1 B 0 , 1 3 p o u r f 3 e t d e 0 , l l B 0 , 1 7 p o u r p C e t r ' e s2 3'
bon accord e s t d3 aux faibles valeurs des dkfor- mations.
L'analyse microscopique de la diffusion inklasti- que s e fait dans le cadre de l'approximation d'impulsion en incluant l a distorsion due au poten- tie1 optique (DWIA). La matrice nuclkon-nuclkon antisymktriske responsable de la transition e s t tirke des dkphasages de Yale. Les diffkrents m e d'eles nuclkaires microscopiques existants ont &6 employes
c2'
3y 4! Les calcds faits en ernployant l'approximation cla s sique de la pseudo-portke nulle montrent certaines insuffisances de l a mk- thode : l a section efficace calculke dkcrofi tropvite e n fonction de l'angle de diffusion e t la posi- tion des oscillations n l e s t pas bonne. Des calculs antkrieura faits s u r dlautres corps (51rnontrent b s m&mes carences. La cause de c e s insuffisan-
ces peut & t r e recherchke au niveau de ltapproxi- mation de pseudo-portke nulle qui neglige compl'e- tement l e s effets de refraction dus au potentiel optique e t nkcessite une cinkmatique liant le choc nuclkon-nuclkon, au choc nuclkon-noyau. I1 e s t possible '6'de supprimer la rnajeure partie de cette approximation en tenant compte de l a portke finie de llintkraction nuclkon-nuclkon, par intk- gration sur le moment de transfert du choc local nuclkon-nuclkon e t non pas en le prenant kgal au transfert asymptotique comme prkckdemment.
(contrairement aux calculs de la rkf. 6, nous em- ployons l a matrice nuclkon-nuclkon compl'ete e t antisymktriske). Les calculs en portke finie s u r l'ktain donnent une dkcroissance de la section effi- cace en fonction de llangle s e rapprochant de la dkcroissance expkrimentale, et l a position des oscillations e s t t r'es bonne. La valeur absolue de la section efficace au premier maximum e s t peu changke. (figure).
Le mkcanisme de rkaction semble donc suffisam- ment bien dkcrit pour permettre de t i r e r des informations qualitative s e t quantitatives s u r le s diffkrents mod'eles nuclkaires. I1 existe une liai- son ktroite entre l e s valeurs des B (E2) calculkes et les valeurs des sections efficaces calculkes en tenant compte que des configurations de protons.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1970210
Session 1A
On renormalise c 7 1 e s mnfigurations de protons
par un facteur ?) P kgal p = ~ ~ ~ x p 6 r i m e n t a \ 1 / 2 calculk on en dkduit le facteur de renormalisation pour
l e s neutrons
In
afin que l a section efficace cal- culke coihcide avec l a valeur expkrimentale.
Pourllktain 120 on trouve : mod'ele I : 'r3 = 5,2 ;
In
= 2 , s e t mod'ele 11*
:Xp
= 2, 2 ;An
P = 1, 8. Le modkle I1 e s t donc meilleur, m a i s le melange de configuration e s t encore insuffisant, il reste un facteur 4 entre l a section efficace expgrimentale e t l a section efficace thCorique.La DWIA e s t actuellerne nt la seule mkthode per- mettant de dkcrire le mkcanisme de la diffusion inklastique des protons de moyenne Bnergie (150
$. 200 MeV) de fason suffisamment correcte pour permettre une ktude sy stkmatique de s mod'ele s nuclkaires existants. Avec la portke finie, la mk- thode s'apparente & la DWBA, tout en employant la matrice nuclkon-nuclkon complkte e t antisymB- triske
.
1 Gomparat (V.), F r a s c a r i a (R. ), Geoffrion (B .) Marty (N. ), Morlet (M. ), Tatischeff (B
.
) etWillis ( A , )
2 Arvieu ( R . ) et al. Phys. Letters, 4 (1963) 119, Th'ese d'Etat Orsay (1963)
3 Gillet (V
.
), communication privke4 Clement (D. M. ) and Baranger (E. ), Nuclear Physics, A 120 (1968) 25
5 Willis (A. ), th'ese dtEtat, Orsay (1968)
-
ne GNRS A 0 2.231
6 Haybron, (R.M.), Phys. Rev. m ( 1 9 6 7 ) 756 o 40 2m 80 C 7 Schaeffer (R.), thkse dlEtat, Orsay (1969)
