Sur le principe de Pauli dans les noyaux - III.

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Sur le principe de Pauli dans les noyaux - III.

W.M. Elsasser

To cite this version:

SUR

LE PRINCIPE DE PAULI DANS LES NOYAUX. III

₍₁₎

Par W. M. ELSASSER.

Sommaire. 2014 Les nouvelles mesures d’Aston sur la _{composition isotopique} des terres rares ont

permis de _compléter le _système des couches neutroniques indiqué dans _Il, de sorte qu’il comprend maintenant tous les noyaux. Une étude des énergies des _{désintégrations} 03B1 dans le domaine des corps

radioactifs rend quantitativement compte du fait que sur certaines droites N = const. et P = const. les

énergies de liaison subissent un changement discontinu. On vérifie l’existence d’une discontinuité pour

les droites N = 126 et P = 82. 2014 On examine la variation que subit la répartition des isotopes _quand,

en partant des éléments légers, on progresse vers les éléments plus lourds. On est alors conduit à sup-poser l’existence d’un changement du type de la structure intérieure des noyaux.

1. Continuation du

_système

des couches

_(2).

-L’identification des couches de neutrons effectuée dans II devait s’arrèter au

_voisinage

de P --- 60

_{(P désigne}

toujours

le nombre de

_protons

_{= charge,}

A le nombre de

neutrons)

faute d’un matériel

_{expérimental}

suffi-samment

_précis.

Cette lacune a dernièrement été

com-blée

par les

nouvelles mesures

_{d’Astan (3)}

_qui

a

réussi à obtenir les

_spectres

de masses des terres

rare. Cette recherche a donné les

_espèces

_d’isotopes

existant dans ce domaine avec leurs

_proportions

rela-tives,

elle a au

_surplus

_{montré que les}

_poids

atomi-ques

chimiques

des terres rares admis par les

chi-mistes

sont _{presque tous}

_plus

ou moins en défaut. Des =écarts

_{particulièrement grands apparaissent}

_{pour le}

néodyme (143.5,

chim.

_144.27)

et le holmium

_(164.9,

éhim.

_163.5).

_{D’ailleurs,}

il existe

_également

deux élé-ments

_qui

ne _{sont pas des} terres rares et _pour

les-quels

l’écart entre les valeurs des chimistes

_(*)

et les mesures d’Aston

(5)

est considérable. Ce sont le tantale

(180.89 :

chim.

_181.4)

et l’osmium

_{(190.31; chim. 190.8),}

En

admettant

_partout

les valeurs d’Aston on obtient

la

courbe de la

_fig.

1

_qui

est la continuation de la

bourbe

donnée dans

_11,

_fig.

3 et

_qui

_{montre bien que}

le caractère

_général

de cette _{courbe observé pour les}

éléments légers

se continue

_jusqu’aux

éléments les

plus

lourds. La courbe se _{compose de}

_plusieurs

sec-tions très

_{approximativement}

_{rectilignes interrompues}

par des endroits où ces sections

_{changent plus}

ou

moins

de direction et sont décalées _{chacune par}

rap-port

à la

_précédente

dans le sens des P croissants.

Tandis

que le

changement

de direction devient moins sensible pour les éléments

plus lourds,

le

_décalage

est

(1) Voir J. _Phys., 1933, 4, ~!~9, et 1934, 5, 389, cités comme

1 et !i.

1

(2; L’existence de périodicités du genre faisant l’objet de il a

indépendamment été _signalée par Gamow

(Rapport

du _Congrès Internattonal de _Physique, Londres 193.4, sous _{presse) qui} conclut également sur la _présence de couches nucléaires, sans cependant

qq ) préciser les limites.

(~) F. ’V. Proc. _Roy. Soc. _{1934, 146, 46.}

’

(4) F. HAHN, Ber. deutsch. chem. Ges, 1933, 22.

(~) F. ~V. ASTOY. Mass _Spectra and _{Isotopes, London,} 1933.

encore _{suffisamment accentué pour}

_indiquer

la limite

d’une couche de neutrons. Les flèches

_portées

dans la

figure signalent

des fins de couches pour ~V= 98 et

Fig 1. - Poids

atomiques chimiques (continuation) é éléments _{impairs, --- éléments pairs.}

1 pour N On

peut

d’abord se demander, si les

droites ..BT = 100 et LV ~ i18 ne

_pourraient

_servir

aussi

bien;

la décision se _{fait par des}

_arguments

_reler

vant de l’abondance des

_isotopes.

Nous avons constaté

dans II que les

isotopes

les

_plus

_fréquents

ont une

636

tendance à se _grouper sur certaines droites const.

(règle

de

_Harkins)

et _que ces droites sont _presque

tou-jours identiques

à celles

_{qui correspondent}

à la fin des couches

_{neutroniques, Or,}

le

_dysprosium

montre une

augmentation

de l’abondance des

_isotopes

de bas en

haut ;

l’isotope

le

_plus

lourd étant le

_{plus fréquent}

est

situé sur la droite IV = 98.

L’erbium,

par contre, pos-sède une

_répartition

des

_isotopes,

où la

_proportion

diminue de bas en

_{haut ;}

_l’isotope

le

_{plus léger}

étant le

plus

fréquent

est

_également

situé sur N = 98.

L’os-mium montre une

_augmentation

_{continue de la}

pro-portion

des

_isotopes

de bas en

_haut;

_l’isotope

le

_plus

lourd

_qui

est en même

_temps

le

plus

fréquent est

situé sur 1V = it6. La série des

_isotopes

du mercure

s’étend assez loin vers les

_isotopes

_{légers, l’isotope}

le

plus

léger

est situé sur 7V = 116. Dans la

_{figure t,}

une

_paire

de flèches se trouve sur la droite lV = 126

qui

a été identifiées comme _{droite de discontinuité par}

l’étude des

_{désintégrations}

radioactives donnée dans le

_paragraphe

suivant. Dans la

_figure

1,

sont

égale-ment

_disposés

de

_petits

carrés comme dans

_{II, figure}

_3;

ces carrés arbiÜ’airenlent choisis sur les droites 1%’- const. sont

_arrangés

de telle manière

_qu’ils

per-met’tent une

_projection

sur l’axe des

_protons

des

dis-continuités

provenant

des couches des neutrons

_{(~ ).}

11’jg. 2. -

Pourcentage des _{isotopes impairs}

,

dans les éléments pairs et excentricité _{(continuation;.}

Notre

_{figure 2}

est une continuation des

_{figures 4}

et 5 de

_II,

nous nous _{passons donc ici d’une}

_explication

détaillée

_~2).

Ces

_figures

montrent _{ainsi que la}

_{figure 2}

de II que les

propriétés

considérées comme étant

caractéristiques

des

_périodes

des neutrons se

dessi-(1)

Pour _simplifier, le carré qui se trouve à P = 56 dans la figure 3 de II a été _supprimé dans la _{partie correspondante} de la

figure i ci-dessus. Les flèches situées à P = 56 dans les figures 4

et 5 de II ont été transportées à P = 58 dans la _figure 2

ci-des-sus.

(2) Les valeurs du Hf inàdites, m’ont été aimablement

com-muniquée5

par Aston.

nent encore assez distinctement dans la

_{période qui}

finit avec N

_{-- 98,}

tandis

_qu’ils

ne sont

_guère

recon-naissables dans les

_périodes

ultérieures.

Nous allons essayer maintenant

d’interpréter

ces

phénomènes

à l’aide de notre modèle des couches. Entre N = 82 et N = 98 se trouvent 16

neutrons ;

on

pourrait

les _{attribuer par}

_exemple

à une combinaison

d’un

terme s,

d’un

_{terme p}

et d’un terme d. Une autre

interprétation

est

_plus

_probable.

Nous avons vu _que

les couches « intérieures » sont moins stables que les

autres.

_Ainsi,

les termes

_{2 s et 3 p sont}

absents et le

terme

_{4 d (entre}

~V= 50 et 7V=

₆₀₎

montre une

stabi-lité

_{diminuée (’).}

Si l’on admet que la couche

corres-pondant

au terme 4 d est moins stable dans les

noyaux lourds

qu’une

couche dont les

_particules

se

trouvent

_plus

à l’extérieur et _{que la couche 4 d}

_peut

être dissoute en faveur d’une couche

extérieure,

on

dispose

d’un ensemble de 10

+

16 = 26

particules,

remplissant justement

une couche 7 i

_(avec

1 =

_6).

Cette couche se rattacherait alors immédiatement à la

précédente

6 h

_qui

finit avec N = 82. Les neutrons

entre N = 98 et IV =1 ~ 6

_peuvent

être attribués à une

couche

_{6 g,}

_cependant

dans ce domaine les indications

expérimentales

sont tellement réduites

_qu’une

inter-prétation théorique

repose sur des bases si douteuses

qu’elle

ne

_{présente guère}

d’intérêt.

2. Discontinuités des

_énergies

de liaison.

-Dans tout ce

_{qui précède,}

l’existence des couches de neutrons et de

protons

a été

_dégagée

de

_{l’expérience}

d’une manière

_plus

ou moins indirecte. Pour avoir une

preuve

directe,

il faut connaître les

énergies

de liaison des neutrons et des

_protons

_{à l’intérieur du noyau.} Si

l’on étudie les

_éneigies

de liaison en fonction de N et P elles doivent montrer des chutes

brusques

à l’en-droit de certaines l’en-droites !V = const. et P = const. Les discontinuités

_qui

interviennent sur une droite N = const. doivent en

_première

_{approximation}

être

indépendantes

du nombre P et vice _versa; c’est un

point

sur

_lequel

a insisté

_{Guggenheimer (2).}

Nous pouvons vérifier ces idées dans le domaine des éléments radioactifs en étudiant les

_énergies

des

désin-tégrations

a. On obtient

_l’énergie

d’une telle

désinté-gration

en

_soustrayant

de

_l’énergie

_intrinsèque

d’une

particule

x

l’énergie

de liaison d’une

_paire

de neutrons et d’une

_paire

de

protons

liés à l’intérieur du noyau. Par

_conséquent,

une diminution de

_l’énergie

de

désin-tégration

correspond

à une

augmentation

de

_l’énergie

de liaison et vice versa. La

_figure

3 contient toutes les

désintégrations

a connues. Les

_énergies

sont

_portés

en

ordonnées et sont

_{exprimées (comme}

toutes les

éner-gies

dans ce

_paragraphe)

en millions d’électron-volts

(e.m.v.).

Les abscisses

_{représentent}

le nombre de neutrons du noyau

produit.

Les courbes relient entre

eux des noyaux

_isotopes

et les chiffres

_apposés

indi-(1) Cf. par exemple II, figure 3. Aussi, la courbe des défauts de masse d’Aston montre-t-elle à cet endroit un abaissement irrégulier.

-quent

le nombre de

_protons

_{du noyau}

_produit.

_Quand

nous considérons d’abord les

_points

du

_diagramme

qui

ont

_{N ~}

126 et

_{P ~}

82,

nous _pouvons constater _que

pour ces _corps,

_l’énergie

de

_{désintégration}

varie d’une

façon

très

_{approximativement}

continue et monotone

enfonction de N et de P.

_(Seul,

le

_{point (’) (86, 133)}

fait

,exception, étantdéplacé

en bas d’environ

_0,5

e. m.

_v.).

On

_peut

en _{conclure que les}

_énergies

de liaison des

_{particules primitives}

varient

également

d’une

_façon

continue et

mono-tone à l’intérieur du domaine

_indiqué.

On

a _{pu construire} un tableau

₍₂₎

des

_énergies

de liaison pour les noyaux

pairs

qui

mon-tre en effet la variation

_prévue.

Mais

si, ,

1

~en

_descendant,

on franchit les droites

N = 126 et P =

_82,

les

_énergies

de

désin-tégration

diminuent,

c’est-à-dire les

éner-gies

de liaison

_augmentent.

Nous allons évaluer cet effet de manière

_{quantitative.}

Parlons,

pour

simplifier

le

_langage,

d’une

1

couche inférieure et d’une couche

supé-rieure de

_protons

et de neutrons.

La courbe P = 8i sur la

_figure

3 est

déplacée

par

rapport

aux autres

courbes.

Pour l’élever à une

_place

_{obtenue par} une

extrapolation

des autres

_cuurbes,

il faudra

ajouter

une

_énergie

d’environ e. m. v.

Un des

_protons

de la

_{particule a}

émise dans la transformation conduisant a

P = 81,

appartient

à la couche

_supérieure.

Cette

_énergie

_représente

donc le

change-ment _{que subit}

_l’énergie

de liaison d’un seul

_proton

_{lors du passage} d’une couche

"à l’autre.

_Remarquons

_{d’ailleurs que la} courbe f’ = 81 _est

_{approximativement}

parallèle

aux autres

_courbes,

ce

_qui

signi-fie que le

changement

d’énergie

ne

_dépend

que de P

et non de Fia. 3. -

Ener

Considérons les neutrons. Le

_point

_(h2,

noyau produil Considérons les neutrons. Le

_point

_{(b9 ,}

_de

125)

a subi un

_déplacement

_par

_rapport

à

le nombre de

la situation

_qu’il

aurait sur la branche

droite

_extrapolée

de la courbe P = 82. La

_dépression

s’évalue à environ

2,2

e. m. v. Un des neutrons de la

particule a correspondante

appartient

à la couche

infé-rieure,

l’autre à la couche

_supérieure.

C’est donc la discontinuité en

_l’énergie

de liaison d’un seul neutron

que

représente

ce chiffre. Le

_{point (82, 124)}

a subi une

dépression

par

rapport

à sa situation

_{extrapolée qui}

est d’environ

5,3

e. m, v. Dans ce _cas, les deux

neu-trons

_{appartiennent}

à la couche inférieure. Si les

neu-trons étaient

_{indépendantes}

l’un de

_{l’autre, chaque}

neu-tron subissant la même

discontinuité,

le dernier chiffre devrait être le double du

_premier,

_{tandis que le}

_rapport

actuel est de

2,4.

Aux

_{points signalés}

dans la

_{figure 3,}

on devrait

(1) Nous utilisons _pour un _{noyau le symbole (P, N;,} introduit par Guggenheimer.

(2) W. M. ELSASSER, C. R., 1934, 199, 46.

ajouter

un

_autre

_{qui correspond}

à

l’isotope

(81,

124)

du thallium. La

_{particule a}

_{correspondante}

doit être

émise par le noyau

(83, 126)

du bismuth. Ce noyau

est sans douté

expérimentalement

stable. Si l’on

ex-trapole

la courbe P =81

_jusqu’à

l’abscisse N=

_124,

on trouve une

_énergie

de

_{désintégration}

de 8 e. m. v.

Les deux neutrons émis

_{appartiennent}

à la couche

;ies des désintégrations «. En abscisses nombre de neutrons du

t. Les courbes relient des noyaux isotopes (le chiffre _apposé indique

protons du noyau produit).

inférieure. En retranchant de ce chiffre la valeur de

5,3

e. m. v. trouvée tout à l’heure _pour

_deux

neu-trons,

on aboutit à une

_énergie

de

_{désintégration}

de

_2,7

e. m. v.

_D’après

la loi de

_{Geiger-Nuttall,}

cela

correspond

à une durée de vie d’environ 1025 ans. Une

telle

_{désintégration}

peut

être considérée comme inob-servable.

Signalons

maintenant les énoncés suivants

_qui

ré-sultent de notre exemen des

_énergies

de

_{désintégration :}

1. _{La discontinuité pour les}

_protons

est

approxima-tivement

_{indépendante}

du nombre des neutrons et

vice versa - et _en

particulier

2. Les effets des couches

_neutroniques

et

_protoniques

se

_superposent

en

_{première approximation.}

3. Les discontinuités dues aux couches de neutrons

est sensiblement

_{plus grandes}

_{que celles dues} aux

638

1 Faisons une remarque sur le dernier

_point.

La dis-continuité

_d’énergie

due aux neutrons dans notre cas

est environ

1,5 fois

plus grande

que celle due aux

pro-tons. Mais les deux couches ne sont _pas immédiate-ment

_comparables.

La couche

_neutronique

entre

== 116 et N = 126 est

probablement

une couche

intérieure,

peu stable et donnant lieu à une disconti-nuité relativement

_{faible, comparable}

_par

_exemple

à celle observée pour N = 60. Par

contre,

le chiffre 82

correspond

pour les neutrons à une discontinuité

qui

est de loin la

_plus

forte de toutes. Par

analo-gie,

on

_peut

_{admettre que P - 82}

_représente

une

discontinuité

_protonique

relativement assez forte et

que les autres discontinuités

_protoniques

sont en

général

moins

_grandes.

On

_peut

donc estimer que la

quantité

d’énergie

représentant

une discontinuité

neu-tronique

est

_plusieurs

fois

_plus

_grande

_que

_l’énergie

de la discontinuité

_{protonique correspondante.}

Il est _{intéressant de comparer les chiffres}

_précédents

à ceux _{que l’on obtient à}

_partir

de notre modèle du

potentiel

nucléaire. Dans ce

_modèle,

la

_grandeur

des valeurs propres

dépend

du rayon du noyau.

Supposons

comme on

_peut

le faire que la densité moyenne de la

matière nucléaire soit constante. Soit donc le rayon du noyau Ro : où

_{1V1= P -f- N}

est le nombre

de

_partieules

et p une constante. Une valeur de p = 1.5.10-i3 cm est en assez bon accord avec les

expé-riences. On a d’abord

où

_Xn,

_Xm

sont des zéros des fonctions de Bessel

_(cf.

_I,

tableau

_III).

Si les

_énergies

sont

_exprimées

en e. m. v.,

on a alors

_{numériquement}

Le tableau suivant donne la

_grandeur

de la disconti-nuité en e. m. v. due au _{passage d’une couche}

neutro-nique

à la

suivante,

évaluée pour certains noyaux choi-sis

_(ce

sont _{les noyaux}

_marqués

_par un carré dans

II,

fig. 3).

Pour les discontinuités des

_protons

on obtient

des résultats

analogues.

Le tableau montre que

pour les

noyaux

légers

les dis-continuités ainsi calculées sont

_{beaucoup trop}

_grandes

pour être réelles. Cela

signifie

que notre modèle du po-tentiel

_global

et des couches donne une assez mauvaise

approximation

pour les noyaux

légers.

D’autre

_part,

pour les noyaux moyens, p. ex. _{pour les discontinuités}

l~

_-’50,

li~ --- 60 et ~l’ ‘

82,

les chiffres du tableau

paraissent

représenter

une

_{approximation raisonnable ;}

dans ce domaine notre modèle décrit suffissamment

la

structure _{des noyaux. Pour les}

_protons,

les

_valeurs

cal-culées sont

_toujours

_plusieurs

fois

_{plus grandes}

_{que le,s}

valeurs que l’on

peut

estimer

_d’après

les

expériences.

Comme nous l’avons

_déja

dit,dans

II,

on doit

_supposer

que les

protons

sont surtout soumis à des liaisons

indi-viduelles

_{(sous-groupes~,}

l’action

_globale

des

_autres

particules

sur eux étant moins

_importante.

~ ~

3.

_{Regroupements. -}

Un

_regard

surlafigureJ

de-II nous montre tout de suite

_qu’on

_peut

_distinguer

deux

domaines différents de stabilité. Le

_premier

est

celûk

des noyaux

légers

et «

_diagonaux

»

_(P

=

_7V),

l’àutre

l’e

domaine où se dessinent dans le

_diagramme

les

_grandes

couches

_{neutroniques.}

Il n’est que naturel de

conélure

que cette distinction

d’apparence correspond

à une

dif-férence dans la structure intérieurc des noyaux. ₁ 1

4.

_

Dans le

_premier

domaine la

_répartition

des _noyaux

est très

_régulière.

_{Les noyaux situés} sur la

_diagonale

sont

_toujours

_beaucoup

_plus

_fréquents

_{que les}

_autres,

fait

_{qui indique}

que la structure intérieure reste sensi-blement la même le

_long

de cette série. Il est difficile

d’interpréter

plus

exactement ce

_phénomène

étant donné notre connaissance restreinte des forces

_agissant

entre les _{constituants du noyau. Il} est

_cependant

quatre

classes selon leur abondance relative dans la série des

_isotopes

d’un élément. La

_figure

contient seu-lement les noyaux

pairs.

Dans la

_partie

inférieure on

reconnaît la fin du domaine

_diagonal.

Dans la

_partie

supérieure,

la couche entre 1V = 3 ~ et :1r ~ 50

_possède

déjà

un

_arrangernent

très

_régulier

avec concentration

des

_{isotopes fréquents}

sur aV = 50. Mais la couche

intermédiaire,

entre V’ = I8 et lV =

là2,

montre un

aspect

assez

_irrégulier,

ce

_qui

i

_signale

la

_présence

de fortes

_{perturbations}

dues

_probablement

à un «

regrou-pement

» des

_particules

constituantes.

Remarquons

le cas du calcium

_{(20, 20).}

On observe

qu’à

partir

de P = 18 les noyaux les

plus fréquents

s’arrangent

de

_préférence

sur la droite P

₊

4. Le calcium fait

_exception,

son

_isotope

le

_{plus fréquent}

se

trouve sur la

_diagonale

et ce noyau est même le dernier pour

qui

P = IV.

_Rappelons

d’autre

_part

_que,

_d’après

notre modèle du

_potentiel,

la couche ;id finissant avec

A~= 18 devrait ètre suivie d’une couche 2s. Il est

plau-sible

_qu’une

couche fermée 2s de

_protons

et de

neu-trons existe dans le calcium

_(20,

_{20) produisant}

la

grande

stabilité de celui-ci. Dans _{les noyaux}

_plus

lourds

cette couche sera ensuite

_dissoute,

étant moins stable que les couches extérieures suivantes. Nous rappro-chons cette

_suggestion

de celle que nous avons donnée dans

_{le ~}

1 où nous avons admis comme

_probable

_que

la couche 4d formée entre ~1~’= 50 et 1V= 60 se dissout dans les noyaux

plus

lourds.

4.

_Remarque

sur le

_{potentiel global.}

-

Reve-nons encore un instant sur le

_problème

des « couches

intérieures ». S’il

n’y

avait pas en faveur de l’existence de la courbe .4 d mentionnée tout à l’heure des indica-tions nettes et d’autres indications en faveur d’une

existence

_passagère

d’une

couche 2s,

la succession des couches nucléaires serait

_{simplement réglée}

par la suite des nombres

_quantiques

azimutaux. La structure du noyau serait t alors semblable à celle d’un

_oignon

dont chacune des

_enveloppes

successives s’attache à l’extérieur de la

précédente.

Nous avons étudié dans

_II,

quelle

forme du

_potentiel

_global

_correspond

à cette succession. Afin que les niveaux intérieurs soient

déplacés

au delà de la succession des niveaux

_{profond s,}

le

_potentiel

doit

_comporter

un relèvement au centre et

il doit méme y atteindre des valeurs positives assez

considérables. Le

_potentiel

_prend

donc une forme

annulaire. Bien que ce résultat soit un _peu

_surprenant,

il semble valoir la

_peine

de

_{l’interpréter}

tel

_quel

et d’en déduire

_quelques

conclusions.

_D’après

cette

_image,

une

particule

qui pénètre

dans la

_région

_{centrale du noyau} y subit une forte

_répulsion.

A

_quoi

attribuer cette

for-ce ? Elle

_{provient peut-être}

des couches fermées et en

particulier

des

_premières

couches où ~1l = P et où les liaisons sont très stables. On sait que des molécules

chimiques

aux valences saturées exercent t une telle

répulsion

sur un atome assez

_voisin,

_{mais que la}

répul-sion se

_change

en attraction

_{(de polarisation}

ou de van der

_Waals)

_pour des distances un _peu

_plus

gran-des. Nos connaissances actuelles ne nous

_permettent

pas d-affirmer que cette

image

d’une force

_répulsive

au

centre est

_exacte;

il semble

_cependant

utile de la

pré-senter comme une déduction

_simple

et assez directe des

_{expériences.}

5. Abondance naturelle des _{noyaux. - Pour}

terminer,

il convient de

_signaler

certains

rapports

entre les recherches actuelles et un travail récemment paru de

Guggenheimer

(’)

sur l’abondance _{des noyaux.} En

effet,

presque toutes les

régularités

que nous avons

pu trouver, surtout dans

11,

relèvent de l’abondance des noyaux et seraient

_{profondément}

_changées,

si la

répartition

des noyaux de différentes

catégories

était différente.

Or,

Guggenheimer

a montré

_qu’on

_peut

dégager

des

_{régularités}

assez nettes

_quand

on cherche comment l’abondance des noyaux

dépend

de P et de 1V. Il a

_interprété

ces

_{régularités}

en les termes d’un

_équilü

bre

_{thermodynamique ;}

même dans le cas où l’on devait

modifier

_quelque

_peu cette

_conception,

il reste désor-mais _{certain que la}

_{répartition actuelle}

_{des noyaux} a

pris

naissance sous des conditions

_physiques,

où il existait une relalion étroite et très sensible entre les abondances _{relatives des noyaux} et leur stabilité

éner-gétique. Guggenheimer

a

_remarqué

_{que si l’on}

décou-vrait un

_grand

nombre

_d’isotopes

_jusqu’ici

_inconnus,

ils devraient être extrêmement rares et ne

_changeraient

rien à nos considérations. De telle

sorte,

le

_{procédé qui}

consiste à étudier des valeurs moyennes où

chaque

noyau est

pesé

avec sa

_fréquence

relative

_(p.

ex.

_poids

atomique chimique, excentricité, etc.~

semble

entière-ment

_justifié.

Certains auteurs ont

_essayé

de

_prédire

de nouvelle

_espèces

_{d’isotopes.}

_{De telles tentatives} pren-draient leur vraie valeur au moment où l’on serait

ca-pable

de dire

_quelque

chose sur les

_proportions

en

lesquelles

ces

_isotopes

_peuvent

exister.

(1) K. GUGGEHEIMER, J. _Phys., 1934, 5, 475.

Institut Henri Poincaré.