Recherches sur les spectres d'étincelle de l'iode dans l'ultraviolet extrême

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Recherches sur les spectres d’étincelle de l’iode dans

l’ultraviolet extrême

Léon Bloch, Eugène Bloch, Noël Felici

To cite this version:

RECHERCHES S U R LES SPECTRES

D'ETINCELLE B E L'IODE DANS L'ULTRAVIOLET

EXTRBME

Par RlI\i. L i o ~ IJLtJCII,

E U G ~ N I ~

I1LC)CII cl h'mli~ FELICI.

SommniYe. - Le spnclre d c l'iode n'r? 6th observ6 jusqu'ici qu'au-dessus d e l a longucur d'oude is0 A.

NOUS ~ ' ~ V O I I Y 1)[101n~1'~1~1li& entce 2 000 e t 200 A, e t olrlenuune gr:rnde quanfili. d e lkaie!: hooselles.

Au Inoyen d'excitations gmduees, hous somlnes. a r r i r e s h rcconnaitl.e p a r ~ u i cea r a i e ~ , trois g~'oupcs tlistincts correspontla~ll h des ortlres d ' i o ~ ~ i s a t i o n croissants. Kous di.signons provisoirement ces groupes par les indices 2,

3,

4. Le groupe P comprenrl en particulirr loutes les roies apparlellanl a u spectre I l l , coinmc nous uous cn dommes nssurCs cn nous r6lErant :LUX d o n n P e ~ publiPes (l) et (1 cerlaines dounees inedites q u i i ~ o t t s oh1 kti. commuaicludr:: par 1'. Lnc~*oute. Le grorlpc 3 s e m l ~ l e consLltt18 sulLtnut l1nr les rnics (111 spcc11.e I 111, I ~ i o t ~ que 1'al)scuce ti'annlyse coruplfile de ce spectre n'ait pas p e ~ ~ m i s cle contrli1t.r rigourous~!metil ce11e liygolll~se. Le glkoupe !t comprend loutes los rsies d e h a u t c excilnliou, h ~ n v o i r I II', I l., I 1'1. I trll, parrni lesc~uelles nous n'avons pas pu I'aire dc discrimioation pr6cise.

d u x escitalions Ics plus Iorlcs clue nous avorls ri.alis6es nous avons ohlenu les d e u l rai1.s lontliln~cr~- tales 'S,,-'lJ,

et

IS,,- 3U1 d ~ ~ s p e ~ l r t ! I I'll/, ( ~ u i co~upli.lent In &ri8 isok~eclrouiyuc I'tl 1, ... SIJ I'1,l'o I'll, don1 les deux d c r ~ i i e r s lermes onl, 611; I ~ C C O I I ~ I ~ S t'i'cemmet~l (g).

Parmi les raies d'rxcitalion f a i l ~ l e , nnos avnus reconnu u n e douxai~le ile raias nourell~:s appar1en;~nt nn spectre I II e t qni reulrenl Lieu dims l r scli6ma de ce spcctre Ctal~li par Lacroute.

I .

Introdtictiotl.

-

Le spectrr clo l'iorle, tel rlu'il

esl tlmis p a r

In

rlkclinrgr cle haulc frt~queace ilnlts

un tube sans Blectrode.

a

Ct6 oblenu et

U ~ C S U P ~

par

L.

et

E.

Bloc11

(.l)

r1ttas toute 1s rGgion vi.;il~lc r t tlans

l'nltra~iolet

ordinaire. Ues mrsurcs

I ~ i e a

concordante.;

avec les pr6cetlelltes

0111

Bt8 publidcs ullericuremeltl

pur Iierris

('1,

ilorit les listes s'alBa6tellt

all

dkbttl de

l'ultraviolet. Ceg mesures oilt

B t B

prolongt'es tlnlls

In

rdglon ultlaviolette extrGme par le travail ile Larroultt,

eIfectu6 au nioyan d'nn spectrogrnplic

h

r6sent1 11orm:ll

clans le \ride, et comporlant une teiltntive dc sdl~arntion

des raies

I

ff

et

I I [ / .

La li~nile extr81ne tlltei~lle pap

Lncroutr est 'iGG,22

A,

nlais les tlernikrcs raies ile sn

lis

te

solit eutrapol4es

c

t

manclucnt de pr6cisiolr. Un

trnv:~il

plm

rdce~lt

e t

Iln

peu p l t ~ s

prCcis d c Rlnc Leod

('l)

vient num6ricluemen

t

I'appui cles 1.Csultl1

ts

de

Lacroute, sans chercl~er

B

proctklcr

h

In

sPparation cles

ortlres.

All point cle vue thi.oricpe, liannlysc tlu spectrr I

11

a

6th pcruss6e assez loin par Lacroulr, clui a Eontl6 sa

classificrrtion sul.rle llombreuses mcsures d'elIel Zccman

et

cuntrdl6 syst6maticluemetrt

la

realit8 des lerrues clu'il

propose.

Pear

le spectre I

111,

on n c~uclclues terlnes

rclalive~nant 61ev8s qui oat

6 t h

Irob\76s 1JtLr Set11

(C)

et

( p i prrrnettei~l

d'in

tcrprkter r~il

prtit 11omLre tle raies

dnnc;

la

r6gion vislble. Pour le speclrc I

I

l',

on connail

de

rn611ie cluelques termes dus

ii

Iirislluamurty

('1

c~ui

rlonnent naissancc

h

divtbrs nlultiplcts dans

l u

r6rion

tlllraviolcttc ortliaaire. Mais ni pour

I 111

ni pour

I

/ V

O n

ne connnit les termt2s lo~ldamentaus clui inlcr-

~ i e n n c n t

clails

In

strnclure du spectre. C'est rll -\we ile

l~ermettrc

l:t

iecherche de rcs termcs quc nous itvons

wngd

h

dtentlre le speclrr: d181incelle de l'iode tlnns la

rEgion des LrBs cnurtcs longucurs tl'onilcs cn essnyanE

(l)

P.

L~ccotrra. Atuz. rle lJ/tys., 21. s i d e , 4939, 3, p. 5 . ( 2 ) V ,I. de

~'/lY~iq~l~!

a1 lc l t n d . ,

]uiu

i a r 7 .

(:;) L. e t E. UI.OCII. ,4rul. d? IJl~!lsirl~ie, 4029, 2,

p.

75 ns4.

( 4 ) I<EILRIJ. Zf!L'il. fiir IJli!lsik, i'J:;O, 60, p 20 e t 61, p. 811.

(9

hf.tc Leuo iJ/ty$. Rvu., .1!19ti, 49, p. 804.

(l:) SFI'II. Nal~ird, 19:15, 135, p. 969.

likis~~nnluu~at. IJrue. lJlfys. Soc., Londoh, 1 ! 1 3 ~ , 48, p. 277.

de stiparrr tlans Ia mesure du possil~le

les rnies appar-

tenill11 a u s divers ordres d'io~lisalion.

El1 m@rne l?rnl,s, nolls nvons voulu vkrifitlr les prC-

visions lir6cs d e la tll6orie dcs spectres isodleclroniques

cn rcclierchant si l'ioile pouvait fitre escilB assez rorte-

mc111t par In ddclinrge sans Blcctrode pour Blncttre 1 ~ s

rnies fonilan~entales

de

I lrJ1/.

On connait par

U I I

trn-

\rail rCcent la position des raies IS,,

-

J P I , l S , , , -

'P,,

'.S,,

-

:?D1

110ur les speclres Sb

V /

et Te

I'II,

et

ccs raies sc placent bien dans la aCric iso6leclronique

clui par1 rle I'd

J.

Ainsi qu'on le vcsra l)lus loin,

les

.~leus

rnirs llomologr~cs

les plus Iorles tle

1

J'II

f

ont

dtP

trou\4es h

In

place prdvue par la thi.orie.

-

2..

S b u r c e d e Iurnikre.

-

Lc spectcdgraplle utilise

est le s l ~ e c t r o ~ r a p h r

h r6seiu tangent clans le vide q u i

cst en service tlepuis pluaieurs annkes au Lal,oratoire

de I'liysiclue dc 1'Ecole Normale Suptkieure et qui a

d(j8 pepmis

h MM.

L.

et

E.

BIoch, aitlCs par diflkre~lls

colloljori~leurs. d'obtenir un gritncl nombre tlo sl~ectres

nonveilus tlans la rPgion ultritviolette cstr21nc.

A

la

suite de (livers ttssnis ljeu salisiaisants, nous ayons Pt8

amends

h

in trocluire quelques modifica.tions clans l'eln-

ploi de cet inslrumcnt et dnils le lilolllngc cle 13 source

luinineuse.

' t b

Nous avons co~n~ncncB

par realiser cel'te source,

comlutl cela nvnit

CtB

fait prilokdrmment, en emplu yanl

ull

long lube tle Vorre pyres, dc

30

111111

cle 1liam0tr~e

ouvirol~,

l ~ o r t a n t un enroulement. d'une douzaine cle

fillircs

r1.e

grog Iil de cuivre, lrai.erscr! par

la

il6cl1i~ge.

A

1'itilt;lrieur tlu tube el hu nivettu ilc l'enroulement, on

rCp:lllti

t uri

peu tl'iotlurt~

ile sodium

ULI

de l~olnssium

clii-

~niquemelit

piif cltl'od a'aoigfleusemcnt ilessEcll8

et

line-

~ i i c ~ i l

pt1lv6~isil. Lurstllle Ic vltlt?

:I.

altcint

n n c

vnleur

convcnal~le,

In

tl6cli11rg(!

snns Electrotlc s'alluIne brillam-

mt:nt

d a d s

l h i r rksitluel. Celtc dGchargc dticompose

I'iodure ai7ec 1ll~d1'alion

d'iorlc ct tldphl visii~le

tlc

ri16tol

i~lcnlio.

Ail

IJOU

t

cle q u c l q ~ i e ~

instaills, la lio11ipt1

~ ~ l l l i -

l l ~ a i i t

51

[ ~ g i r ,

les ilenli6res traces tl'nir son1 6\-:tcu&cs et

la tllcllitrge se tuninlien1 tl'elle-11161uotla11s

la vapeur de

l'lialog&ne qui sc cltighge. Tcllo esl du ~ n o i ~ i s

l a succes-

356

sion des

_phénomènes

_qu’on

observe

_lorsque

le tube

source est isolé du

_{spectrographe}

et

_qu’on

fait le vide

indépendamment

dans les deux

_parties

de

_{l’appareil.}

Présentement nous devions faire le vide à la fois dans

le

_{spectrographe}

et dans la source,

qui communiquent

librement par une

_large

ouverture. Dans ces

_conditions,

on rencontre de très

_grandes

difficultés à alimenter la

décharge

d’une

_façon

stable sans être

_gêné

par les gaz

pénétrant

dans le

_{spectrographe.}

En

fait,

si les pompes

fonctionnent en _permanence, on arrive

_rapidement

à

éteindre la

_décharge

par excès de vide, et si on les

arrête

_quelque

_temps,

il se rétablit une

_pression

suffi-sante _{pour que}

_{l’amorçage}

de la

_décharge

entraîne une

lueur

_parasite

dans le corps du

spectrographe,

avec

voile

_général

des _{clichés. Nous n’avons pas réussi à}

maintenir à coup sûr un

_régime

favorable

_{pendant plus}

de

_quelques

_minutes,

et comme nos _poses

_s’étagent

en

général

entre 10 et 30

_min,

nous avons dû modifier la

manière de

_produire

les

_spectres.

Un artifice

_qui

réussit très convenablement consiste

à

_{remplacer l’iodure}

alcalin

_{par de}

_{l’iode pur bisublimé.}

Cet iode est

_placé

dans une

_petite

boule de pyrex, de

10 mm de

_diamètre,

soufflée à l’extrémité d’un tube

capillaire

de 1 mm de diamètre environ et dont on fixe

la

_longueur

_{après quelques}

tâtonnements. La

_longueur

adoptée

finalement a été voisine de 50 cm. On fait une

ouverture dans le fond du tube à

_décharge

et on

mas-tique

dans cette

_ouverture,

sensiblement

_[suivant

l’axe

du

tube,

le

_{capillaire qui}

_porte

la boule à iode Le mastic

«

_vacoplaste

n se trouve

_placé

assez loin de

l’enroule-ment _{excitateur pour n’avoir pas à souffrir des effets}

thermiques

de la

_décharge,

et

_permet

de

_régler

aisé-ment la distance

_{qui sépare}

l’iode de

_{l’enroulement,}

jusqu’à

ce

_qu’on

ait réalisé

_{l’optimum correspondant}

à

une

_{décharge parfaitement}

stable

_quand

les pompes

demeurent en fonctionnement. Dans le

_montage

défini-tif,

l’extrémité libre du

_capillaire

_{vient déboucher à peu}

près

au milieu des

_spires,

et la

_décharge

se maintient

très brillante et très stable aussi

_longtemps

_qu’on

le

veut.

Toutefois pour que ce

_dispositif

soit à l’abri des voiles

de

_décharge,

il est nécessaire que l’iode constamment

aspiré

par les pompes ne

_pénètre

_{pas dans le corps du}

spectrographe.

A cet

_effet,

on installe entre le

tube-source et la fente du

_{spectrogrophe}

un

_{réfrigérant spécial}

à air

_{liquide, qui}

a

_déjà

été utilisé au cours d’autres

recherches pour obtenir la condensation de substances

volatiles

_(mercure,

_soufre,

_etc.).

Ce

_{réfrigérant}

cylin-drique

a _{même diamètre intérieur que le tube-source} et

la lumière de la source le traverse sans obstacle.

Lors-qu’il

est

_garni

d’air

_liquide,

on voit l’iode se condenser

peu à peu sur les

_parois

du

_{réfrigérant,}

dont il ne

dépasse

jamais

l’exurémité. On

_supprime

ainsi toute

lueur

_parasite

dans la

_partie

de la source

_qui

va de

l’enroulement

_jusqu’à

la fente et à

_plus

forte raison dans

le

_{spectrographe}

lui-même. Tous nos clichés ont été faits

en

_présence

d’air

_liquide

et se montrent alors

totale-ment

_exempts

de voile de

_décharge,

3.

_Emploi

d’un réseau de verre. - Nos

première

tentatives ont été faites avec le réseau

métallique

con-cave de 1 m _{de rayon}

_qui

a servi récemment pour

l’étude du

_spectre

de l’antimoine. A ce réseau est

a,o-cié un châssis

_{photographique}

_pour

_plaques

courba

dont la courbure

_épouse

exactement celle du cercle de

Rowland. Les

_premiers

clichés

_ayant

été

_fréquemment

souillés par des voiles de

décharge,

nous avons craint

de mettre hors

_d’usage

notre réseau

_métallique

en

l’exposant

à _{l’action de la vapeur d’iode} et nous lui

avons substitué un réseau sur verre, construit

spécia-lement par M.

Wood,

et _{dont le rayon est}

_légèrement

supérieur

à celui du réseau

_métallique.

Par

ailleurs,

ce réseau

_porte

un nombre _{de traits par} mm

notable-ment

_supérieur

à celui du réseau

_métallique,

ce

_qui

lui

donne une

_dispersion

au moins

_1,5

fois

_plus

_grande.

Nous avions donc toutes raisons de lui donner la

pré-féren ce.

Afin d’utiliser au mieux le réseau de verre, nous

avons tenu

_compte

des indications

_{aujourd’hui}

clas-siques

d’Edlén sur la nécessité d’un

_diaphragme

de

largeur optimum adapté

à la distance focale et à

l’inci-dence modérée sous

_laquelle

nous

_{opérions (10,~°}

envi-ron).

Un tel

_diaphragme

avait

_déjà

été mis en oeuvre

dans nos études sur divers

_spectres

_{métalliques,}

mais

le

_réglage

_{n’en avait pas été fait} assez _{exactement pour}

supprimer

tout défaut

_optique.

Présentement nous

employons

un

_diaphragme

très étroit

₍₁

à 2 mm de

largeur), placé

à peu

près

à mi-distance entre la fente

et le

réseau,

et

_qui

_permet

de couvrir encore la

_plus

grande

partie

de ce dernier. Dans ces

_conditions,

les

clichés se sont montrés

_{particulièrement}

_nets,

tout à

fait

_exempts,

_lorsqu’ils

sont bien au

_point,

de

dédou-blement,

d’ailettes ou de fantômes.

4.

_Emploi

de

_plaques

Schumann

planes. -

Une

difficulté

_{particulière}

inhérente à la très

_grande

cour-bure du cercle de Rowland

_provient

de la nécessité

d’avoir recours aux

_plaques

Schumann

extraminces,

dont la

_fragilité

et

_{l’irrégularité}

rendent

_l’emploi

très

délicat. Le défaut de

_planéité

de ces

_plaques

_est,

ainsi

que nous l’avons

_{dejà signalé,}

le

_principal

obstacle aux mesures de

_précision

dans la

_région

ultraviolette.

Nous avons

_songé

alors à travailler avec des

_plaques

Schumann

ordinaires,

dont la

_qualité

est bien

supé-rieure,

mais dont

_{l’épaisseur}

ne tolère aucune courbure.

Il fallait _{pour cela} renoncer à couvrir avec une

_plaque

unique, appliquée

sur le cercle de

_Rowland,

la totalité

de la

_région

utile

_{(850-200 A).}

Divers essais nous ont

convaincus _que l’on

_pouvait

couvrir cette

_région

à l’aide

de trois

_plaques

_planes

_contiguës

_disposées

suivant une

ligne

brisée

_qui

suit de

_près

le cercle de Rowland

Chaque

plaque s’adapte

à une

_région

de 200-250

environ. I1n châssis

_spécial

_comportant

3

_porte-plaque

réglables indépendamment

par

glissement

et rotation a

été construit au Laboratoire et a donné des résultat,

satisfaisants.

_{Chaque porte-plaque}

est

_réglé

une ioi,

pourtoutes

pour les longueurs

d’onde

_grandes,

_moyenme

pratiquement

bonne sur toute l’étendue de

chaque

plaque.

Les clichés sont

_{beaucoup plus réguliers}

et

conviennent mieux aux mesures _{que les clichés} sur

plaques

extraminces.

L’n

léger

inconvénient de

_l’emploi

des

_plaques

_planes

réside dans la variation

brusque

de

_{dispersion lorsque}

l’on passe d’une

plaque

à la suivante. Mais il est

remar-quable

que sur une même

_plaque

les mesures

_puissent

se faire par

interpolation parabolique

avec une

exacti-tude

_qui

nous a semblé

_supérieure

à celle

_qu’on

_obtient,

sur la même étendue

spectrale,

avec des

_plaques

courbes. Une autre différence entre les

_plaques

_planes

et les

_plaques

courbes réside dans le fait

_qu’à

l’intérieur

d’une

_{plaque plane}

la

_dispersion

linéaire décroît avec

la

_longueur

d’onde,

tandis

_qu’elle

croît

_{régulièrement}

sur les

_plaques

courbes. Cette différenee

_s’explique

sans doute par la circonstance que

_chaque

_plaque

plane

est

_plus

voisine de _{la corde que de l’arc du}

cercle de Rowland. Bien

entendu,

lorsque

l’on _{passe de}

la

_région

des

_{grandes longueurs}

d’onde aux

_longueurs

d’onde

_{moindres, puis}

aux courtes

_{longueurs d’onde,}

la

_dispersion

_moyenne va en

_augmentant

notablement.

Il est

facile,

en

_déplaçant

très

_légèrement

l’une ou

l’autre des trois

_plaques,

d’obtenir des clichés de

recouvrement

_{qui permettent}

le raccord exact d’une

région

à l’autre.

De

_même,

en laissant déborder les

_{plaques planes}

du

côté des très

_grandes

ou des très

_{petites longueurs}

d’onde,

on

_{peut augmenter sensiblement,}

au

_prix

il est

vrai d’un

_petit

défaut de mise au

_point,

la

_région

acces-sible au châssis à

_plaques

courbes.

5. Mesure des clichés. - La _mesure des clichés

suppose la connaissance d’un certain nombre de

repères

ou raies-étalon suffisamment

_rapprochés.

Nous avons

utilisé comme

_longueurs

d’onde étalon les

_longueurs

d’onde

_publiées

par Edlén pour les raies de

l’oxygène

et de l’azote. Le carbone n’est

_présent

sur nos clichés

que d’une

façon

tout à fait subordonnée et nous n’avons

pas eu à recourir aux raies de cet élément.

Dans des clichés aussi riches en _{raies que les clichés}

de

l’iode,

il n’est pas

toujours

facile de reconnaître

immédiatement les raies

_{d’impuretés.}

Afin de les isoler

avec

_sécurité,

nous avons

_songé

à superposer sur la

même

_plaque

un

_spectre

de l’iode et un

_spectre

de

l’oxygène.

Ce dernier

_spectre

est obtenu

_{après qu’on}

a

chauffé très

_légèrement

un _{peu de}

_permanganate

de

potassium

finement

_{pulvérisé qui}

a été

_disposé

dans

une

_{petite ampoule}

latérale. La

_{juxtaposition}

exacte des

deux

_spectres

est _{réalisée par le}

_jeu

d’un

_opercule

manoeuvrable à la

_main,

_qui

est installé devant les

plaques

et

_permet

_{de masquer successivement} une

moi-tié ou l’autre de celles-ci dans le sens de la hauteur. Il

faut naturellement ouvrir le

_{spectrographe chaque}

fois

qu’on

a à manoeuvrer

_{l’opercule,}

mais avec une _pompe

rapide

comme _{la pompe ol,veck} cette

_opération

n’a

rien de

_prohibitif,

_{les deux clichés à comparer}

_pouvant

être

_pris

en moins d’une heure.

La

_dispersion

obtenue avec le réseau de verre est

voisine de 4 A par mm vers 900 -1, de 3 À _par mm vers

500

À,

cl2 9- À _par mm vers 200 1. La machine

Beau-douin à mesurer les

_{spectres permet}

de faire les lectures

à

1/1000

de mm et sa

_précision

absolue est de

de mm. Dans ces

_conditions,

on

_{peut espérer}

détermi-ner la

_position

d’une raie à 1 ou 2 centièmes

_d’

Angs-trôm

_près.

Si l’on tient

_compte

des erreurs dues au

défaut de

_qualité

de certaines

_raies,

des erreurs dues

à

_{l’interpolation}

et des erreurs absolues sur les

_repères,

on

_peut

_{admettre que les}

_longueurs

d’onde calculées

sont exactes à un

_petit

nombre de centièmes

d’Angs-trôm

_près.

De fait la

_comparaison

de

_plusieurs

clichés

donne bien des écarts de cet

_ordre,

et les valeurs

moyennes que nous avons déterminées

_{généralement}

sur 3 ou 4

_{clichés, peuvent}

être

_regardées

comme

exactes à 2 centièmes

_{d’Angstrôm}

_près.

On est confirmé

dans _{l’idée que} cette

_précision

est souvent atteinte

lorsque

l’on compare les valeurs de ~, _{calculées pour} une

même raie en

_premier

_ordre,

en second ordre et en

troisième ordre. Pour les raies observées dans ces

con-ditions,

nous avons donné un

_poids

_{plus grand}

à la

valeur de À déduite des mesures d’ordre

_supérieur.

Dans la

_région

commune à nos mesures et à celles de

Mac

Leod,

les

_longueurs

d’onde se contrôlent d’une

façon

satisfaisante.

Les _{listes que} nous

_publions

ci-dessous contiennent

toutes _{les raies de l’iode que} nous avons reconnues sur

nos

_{clichés, après}

_{que ceux-ci ont été débarrassés des}

raies

_{d’impureté}

_{ainsi que des raies du second et du}

troisième ordres. Il est

_probable

_{que la presque totalité}

des raies conservées

_appartient

effectivement au

_spectre

de l’iode. Les intensités

_portées

en

_regard

des raies

correspondent

à une série de clichés

_pris

dans des

con-ditions d’excitation moyenne. Ces

_intensités,

estimées

d’une

_façon

_qualitative,

n’ont de

_{signification}

_{que pour}

les raies

_appartenant

à

_chaque

_spectre

d’ordre

déter-miné,

et doivent être considérablement

_{changées quand}

l’excitation

_augmente

ou diminue

_beaucoup.

6. Résultats. - .~.

Séparation

des ordres. - Le

dispositif spectroscopique qui

a été décrit

_plus

haut se

prête

bien à des

_comparaisons

entre

_spectres

_pris

à

différentes excitations. Sans rien

_changer

au

_régime

de pompage ni par suite à la

pression

moyenne,

cer-tainement très faible, de la vapeur d’iode dans

l’enrou-lement,

on

_peut

faire varier la distance

_explosive

et le

potentiel

de

_décharge,

la

_fréquence

demeurant

cons-tante. Par le

_jeu

de l’obturateur décrit

_ci-dessus,

on

obtient sur la même

_plaque

deux

_spectres

_juxtaposés,

dont l’un est

_pris

sous excitation

_faible,

l’autre sùus

excitation forte, l’une et l’autre de ces excitations étant .

susceptibles

elles-mêmes de

_gradation.

Un

_grand

nombre

de clichés ont été faits dans ces

_conditions,

soit en

gar-nissant un seul des trois

_{porte-plaques}

soit en _les

gar-nissant tous trois simultanément La

_comparaison

de

ces clichés

_permet

de contrôler les indications fournies

par chacun d’eux. Le résultat

principal

de cette

com-paraison

est le suivant :

d’étin-358

celle de l’iode en

_plusieurs

_{groupes nettement délimités.}

Le

_premier

_{groupe contient les raies}

_qui

d’intensité

_lorsque

l’excitation

_augmente.

Sur les

cli-chés bien réussis cette diminution est

_{généralement}

très

_notable,

sur d’autres elle

_{est plus faible;}

exception-nellement,

si le

_temps

_{de pose} a été

_{plus long}

sous

excitation faible que sous excitation forte, les raies du

premier

groupe

paraissent

ne _{pas varier d’intensité.}

Le _{second groupe contient les raies}

_qui

_augmentent

d’intensité avec

_{l’excitation,}

_{l’augmentation}

étant en

général

notable mais

_pouvant

ici encore être

_beaucoup

réduite si la différence des

_temps

_{de pose est par}

_trop

défavorable.

Un troisième groupe

comprend

les raies

_qui

sont

absientes sous excitation faible et

_apparaissent

sous

forte excitation. Dans certains clichés où ces raies sont

déjà

visibles à l’état de traces sous la faible

excitation,

elles

augmentent

d’intensité d’une

_façon

considé-rable

_lorsqu’on

_passe

à la forte excitation.

Ajoutons qu’aux

excitations les

_plus

_{fortes que} nous

ayons pu réaliser et

qui atteignaient

la limite de

puis-sance de notre

_{transformateur,}

nous avons obtenu dans

la

_région

la

_plus

lointaine de l’ultraviolet deux raies

nouvelles,

sur

_lesquelles

nour reviendrons

_plus

loin,

qui

constituent un

_quatrième

_groupe dans notre échelle

d’excitation.

Il faut noter que la

séparation

des _groupes se

pro-longe

sans

_ambiguité

d’une

_{plaque plane}

à la

suivante,

soit que l’on utilise une méthode

_{d’empiètement,}

soit

qu’on

se réfère aux raies d’ordre

_supérieur.

Est-il

_possible

de faire

_correspondre

les

_quatre

groupes dont nous venons de

_parler

avec les

_spectres

d’étincelle d’ordres successifs

_{1 Il, 1 111,}

1

_IV...,

etc~

Une

_réponse

définie

_peut

_{être donnée pour les deux}

raies du

_quatrième

_groupe,

_{qui appartiennent,}

ainsi

qu’on

le verra

_{pl ns loin,}

au

_spectre

1 VIII.

Quant

aux trois

_premiers

groupes, nous nous

conten-terons de les

_désigner

_{provisoirement}

par les indices

2, 3, i,

qui

ne

_préjugent

_{pas d’une}

_façon

absolue de leur

correspondance

avec les notations

_{spectroscopiques.}

IL nous

_paraît

toutefois très

_probable

_{que le groupe 2}

coïncide

_pratiquement

avec le

_spectre

d’étincelle 1 II.

Deux

_arguments

militent en faveur de cette manière de

voir. D’une

_part,

_pour

_beaucoup

de

_spectres

étudiés

précédemment

par Léon et

Eugène

Bloch,

et

par-ticulièrement pour le

spectre

de l’iode dans la

_région

visible,

on a constaté un affaiblissement du

_spectre

d’étincelle du

_premier

ordre

_quand

_{l’excitation}

aug-mente. D’autre

_part,

_l’analyse

du

_spectre

1 _{II par}

Lacroute

₍₁₎

_s’applique

à un certain nombre de raies

situées dans la

_région

ultraviolette

_extrême,

et toutes

ces _{raies ont été trouvées par} nous avec le caractère 2.

Enfin,

ainsi

_qu’il

sera dit

plus loin,

nous avons reconnu en nous fondant sur ce même caractère une dizaine de

raies nouvelles

_qui

_{appartiennent}

certainement au

spectre

I II.

Il _{y a} lieu de noter ici

_qu’à

l’intérieur de notre

_{groupe 2}

(1) LACROUTE. Goc. Cit., p. 10.

toutes les raies ne se

_comportent

_pas t

de la même manière.

_Lorsqu’on

_{passe d’une excitation}

faible à une excitation

forte,

deux raies voisines

dimi-nuent

_parfois

d’intensité dans des

_proportions

_iné-ales.

Parfois aussi la diminution d’intensité est si peu

mar-quée

qu’on

serait tenté de classer la raie dans le group(, 3.

Ces

circonstances,

malgré

tout

_{exceptionnelles,}

noti,;

ont amenés à introduire dans nos listes les notation

2- et

₂₊

dont la

_{signification s’explique}

d’elle-même.

Des circonstances semblables ont

_déjà

été

rencontrées,

par

exemple

dans le cas du mercure

_(1).

Il est

_possible

que les sous-groupes ainsi

esquissés correspondent

aux

différentes « familles » de termes constituant le

_spectre

I II.

Notre groupe 3 contient certainement les raies de

I III. Nous avons ici encore un commencement de

con-trôle dans les attributions de

Lacroute,

attributions qui

paraissent

certaines bien

_qu’on

ne

_possède

aucune

ana-lyse

satisfaisante du

_spectre

I lll dans la

_région

ultra-violette.

_Quelques

raies du groupe 3 ont ici encore été

marquées

3- ou

₃₊

_pour

_indiquer

_qu’elles

se

com-portent

comme raies I III d’excitation un _peu faible ou

un _{peu forte.}

Le groupe

4,

ou _{groupe de haute}

_excitation,

est très

probablement

formé des

_spectres

I

_{I V,}

1

_V,

1 VI et

1

_VII,

les deux

_premiers

étant sans doute

_{prédominants.}

D’après

les résultats de L. et E.

Bloch,

le

_spectre

I l V

est

_déjà

assez bien

_représenté

dans la

_région

visible et

dans l’ultraviolet

_ordinaire,

où

_quelques

raies ont été

classées par

Iirishnamurty

jusqu’à

la

_longueur

d’onde

2

~~~,~3.

Au delà de cette

_longueur

_d’onde,

Lacroute

n’a obtenu aucune raie de 1 I V

_jusque

vers 800

_A,

_région

où il

_{signale quelques}

raies très faibles de 1 111

qui

pourraient

éventuellement

_appartenir

à 1 1 V. Nos

observations

_indiquent

en effet

_quelques

raies assez

clairsemées

_appartenant

au

_{groupe 4}

dans cette

_région.

Ces raies

_angmentent

_rapidement

en nombre et en

intensité

_lorsqu’on

_s’approche

de la

_longueur

d’onde

450

_.1,

et au delà de cette limite elles semblent

consti-tuer à elles seules la totalité du

_spectre.

Mais nous

n’avons pu

procéder

à l’intérieur du groupe 4 à aucune

discrimination certaine entre

_{1 7 P,}

1

V’,

1 VI et 1 Yll.

C’est la raison

_principale

_pour

_laquelle

nous avons

gardé

dans les listes que nous

_publions

la

désignation

des groupes par les chiffres

2,

3,

4.

Au-dessous de À 400 ~~ nous avons

_{éprouvé quelque}

difficultés à faire une

_{séparation précise}

des

ordres,

il

nous a _{semblé que}

_pratiquement

toutes les raies

appar-tiennent au _{groupe 4. Aussi} n’avons-nous _pas

_juge

nécessaire de

reporter

sur notre liste aucune indication

d’ordre à

_partir

de 400 A. On remarquera d’ailleurs

qu’au voisinage

de 400 À _{il y} a un intervalle

étendu où il ne semble exister aucune raie de l’iode.

B. Raies nouvelles de I II. - Un contrôle très

pré-cis de notre classification a _{pu être obtenu dans le} ca,

du groupe ’2

grâce

aux données inédites

_qui

nous ont

362

été

_obligeamment

fournies _{par P. Lacroute} sur certains

termes élevés de ce

_spectre,

termes

_qui

en se combinant

avec les termes fondamentaux

_peuvent

donner

nais-sance à des raics situées dans la

_{région qui}

nous

occupe. Nous avons _pu classer ainsi 12 raies nouvelles

du

_spectre

Il et en confirmer

_plusieurs

autres

_déjà

reconnues _{par Lacroute. Le tableau suivant contient}

seulement les 12 raies nouvelles _que nous avons

observées sur nos clichés.

Il est

_remarquable

_{que toutes les raies ci-dessus}

aient été classées dans le

_{groupe 2}

avant que nous

ayons eu connaissance des termes

_qui

_permettent

de

vérifier

_{qu’elles appartiennent}

à 1 11. Nous voyons là

une confirmation heureuse de la classification

_proposée

par Lacroute

cumme aussi de la méthode de

_séparation

que nous avons utilisée.

C. Raies fondamentales de 1 VIII. - On

connaît par

le travail récent de L. et E. Bloch les trois raies de

base

_3D1,I,Sü

- des

spectres

Sb y’I

et Te

VII,

raies

_qui

viennent bien se

_placer

_{à leur rang}

dans la série

_{isoélectronique}

des

_spectres

_partant

de

P d I..

Il était intéressant de se demander si les trois raies

homologues

de I V1 JI

_apparaissent

sur nos clichés. Les

premiers

essais faits sous une excitation

_déjà

assez

forte _{n’ont pas fourni les raies cherchées. Mais} en

pous-sant l’excitation au maximum de ce _que

_pouvait

don-ner notre

_{transformateur,}

nous avons obtenu deux raies

d’intensité modérée

_qui

_peuvent

_{s’interpréter}

avec une

grande probabilité

comme étant les raies

₁₈₀

-1

Pi

et

180 -

JD1 de I

VIII. La raie

_{1 S,)}

-

’JP1, qui

est

_déjà

sensiblement

_plus

faible _{que les}

_{précédentes}

dans les

spectres

Sb VI et Te

VII,

n’a pu être reconnue avec

certitude dans le cas de 1 VIII.

Les raies en

_{question, qui}

sont les deux dernières de

la liste que nous

_publions,

ont été rassemblées en un

Tableau avec les raies

_{correspondantes}

de Sb Y,~ et de

Te

_Vll,

de

façon

qu’on puisse

vérifier immédiatement

qu’elles

suivent de très

_près

la loi

_d’analogie

des

spectres

isoélectroniques.

TABLEAU.