Formation du corps solide par les radioéléments

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Formation du corps solide par les radioéléments

C. Chamié

To cite this version:

LE

JOURNAL

DE

_PHYSIQUE

-

ET

LE

RADIUM

FORMATION DU CORPS SOLIDE PAR LES

RADIOÉLÉMENTS

Par Mlle C. CHAMIÉ.

Institut du Radium.

Sommaire. - Les atomes et les molécules des radioéléments

qui prennent naissance dans les gaz et les

liquides

et _{qui appartiennent} à la _catégorie des solides ont la _propriété de s’associer en groupements

ou d’adhérer aux solides étrangers pour sortir de la phase non solide. C’est une _{propriété générale} des atomes _métalliques et des molécules de leurs composés.

La formation du solide obéit à _{l’équation}

$$ du/dx

_{= c u/x,}

où x est le nombre d’atomes ou de molécules présents et u est _{respectivement égal} au nombre de _{groupes y} avec c = I _{- m, et} au nombre d’atomes

ou de _{molécules par groupe z} avec c = m. Le cas _général o m I _s’applique à l’effet Chamié de la formation des groupements. Le cas limite m = o _s’applique à la _{répartition monoatomique} ou

mono-moléculaire _{explicable par l’hypothèse} de P. Langevin généralisée de l’adhésion des atomes aux surfaces.

SÉRIE VIII. - TOME VII. N° 12. DÉCEMBRE 1946.

Les radioéléments

_permettent

d’observer la

for-mation

du _{corps solide à l’échelle}

_{microscopique}

et

de mettre en évidence les

_propriétés

des atomes et

des molécules

_appartenant

à la

_catégorie

des solides.

A ce

point

de vue, nous

_{rapprocherons}

nos

expé-riences sur les

_groupements

d’atomes dans les _gaz

et les

_liquides

des

_expériences

sur la diffusion du

recul

_pour

tirer des conclusions.

1. Méthode

_{photographique. -}

Pour étudier la

répartition

des radioéléments dans des milieux

différents,

nous avons

_employé

la méthode

photo-graphique [ 1 ].

Si un

_{radioélément,}

émetteur de

rayons oc, forme un

_assemblage

d’atomes ou de

molécules de son

_composé

et _que ce

_grain

infiniment

petit

se trouve

_pressé

contre la

_gélatine

de la

_plaque

photographique,

on

_obtient,

_après

_{développement,}

l’image

d’un

_point

noir

_qui,

au

_microscope,

_apparaît

comme une étoile dont _{les rayons} ont _pour

_longueur

le parcours des rayons ce du radioélément dans la

gélatine.

Si un radioélément émetteur de rayons ac

se forme à la suite de la

_{désintégration}

d’un autre, l’étoile montre les deux _{parcours des rayons} oc des

deux éléments. Avec un

_grand

nombre de rayons, l’étoile devient une tache circulaire. La méthode consiste à presser par un

_poids

la surface active

contre la

_gélatine

de la

_plaque

_{photographique}

_pour

un certain

_{temps de}

_pose

_pendant

_lequel

les rayons oc

font leurs

_trajets

dans la

_gélatine.

On a soin d’éviter

le

_balayage

de la

_plaque

_{par les rayons}

_pénétrants

ainsi que d’éviter un excès d’activité oc

_qui

voile les

images.

On

_peut

_également

verser du

_liquide

actif

sur la

_gélatine

en la

_protégeant

contre

_l’attaque

_par

le

_liquide,

ou

_plonger

la

_plaque

_{photographique}

verticalement ou

obliquement

dans la solution

active;

on

_peut

aussi

_projeter

des _{gaz actifs} sur la

gélatine

et la recouvrir immédiatement

_après

_{par la}

gélatine

d’une autre

_plaque

témoin et tenir ces

plaques

sous

_pression

_pendant

le

_timps

de _pose

nécessaire.

Si le radioélément dans le milieu étudié est

réparti

en

_grains

_que nous avons

_désignés

_{par le}

terme «

_groupements

d’atomes » sans

_présumer

d’hypothèse

sur leur nature, la méthode

photogra-phique

mettra en évidence les

_images

en étoiles.

Cependant, l’interprétation

des résultats obtenus

par la méthode

photographique

n’est pas

toujours

simple.

Pour les radioéléments à vie courte, il suffit

de

_quelques

atomes _par

_grain

_{pour avoir les}

_images

en étoiles des

_groupements,

_{mais pour} les

radio-éléments à vie

_longue

le _{nombre d’atomes par}

groupe doit être très

grand. Ainsi

pour le

Po,

dont

346

la

_période

est de

_I4o

_jours,

des

_groupements

avec

Ioo atomes _pour un

_temps

_{de pose d’un}

_jour

donne-raient un noircissement uniforme de la

_plaque

photographique

où l’on

_{distinguerait}

au

_microscope

les

_trajectoires

_{des rayons} oc comme s’il

_s’agissait

d’atomes individuels non

_groupés.

A cause de cette

incertitude,

nous avons eu recours aux éléments à

vie courte et à d’autres méthodes comme, _par

exemple,

la

_{centrifugation}

et l’étude de la diffusion

du recul radioactif.

2.

_Groupements

d’atomes du

_dépôt

actif

dans l’air. - P. et M. Curie

[2]

avaient ohservé _que

le

_dépôt

actif formé à

_partir

de l’émanation dans

l’air,

tombe par

pesanteur

comme le feraient des

petits

grains

solides

_{polyatomiques.}

Nous avons mis

en évidence ces

_grains

des

_dépôts

actifs des trois

’

familles radioactives en

_appliquant

la méthode

.

photographique

aux surfaces activées _{par les}

émana-tions. Pour montrer _{que les}

_groupements

des

_dépôts

actifs se forment dans

l’air,

nous avons

_pompé

dans

une

_seringue

l’air actif au-dessus d’une

_préparation

de Rd Th et nous l’avons

_projeté

directement sur

la

_gélatine;

la même

_expérience

a été faite avec un

mélange

d’air et de radon. Dans les deux cas, nous

avons retrouvé les

_groupements

d’atomes des

_dépôts

actifs

_{( fig.}

I et

2).

E. L.

Harrington [3]

a

_centrifugé

Flg. I. -~lg. 2.

Nlicrophotographies des _groupements d’atomes dans l’air actif projeté sur la gélatine de la _{plaque photographique} Fig. I. - Th C et Th C’. -

2. Rn, Ra A et Ra C’. ,

les

_groupements

du

_dépôt

actif dans un

_mélange

d’air et de radon. La formation des

_grains

se fait

très

_rapidement,

ce

_qu’a

montré

_{l’expérience}

sui-vante : la

_{seringue pompait}

l’air avec l’émanation

’

se

_dégageant

d’une forte

_préparation

d’Ac

équi-valente en _rayons

_{y à 5}

_mg Ra. Avant d’entrer dans

la

_seringue,

_{le gaz actif traversait} un barboteur avec

de l’eau

_qui

_purifiait

le _gaz. L’examen

_{microscopique}

de l’effet

_{photographique}

du _gaz

_projeté

donne des étoiles formées par les rayons oc d’An et

AcA;

_ si la

projection

du gaz ne se fait pas immédiatement,

on trouve les

_groupements

d’Ac G

( fig.

3 et

4).

Nous avons obtenu

_également

les

_{photographies}

des

groupements

de Rn + RaA par filtration du radon à travers le coton et _par sa

_{projection rapide.}

Fig. 3. - An et Ac A.

Fig. 4. - Ac C.

Nous avons _{pu obtenir des}

_impressions

photogra-phiques

des _rayons ce du Rn sans

_groupements

en

faisant sortir l’émanation par ébullition d’une solu- tion de sel de Ra dans l’eau et en

_opérant

très

rapi-dement pour la

projeter

sur la

_gélatine

et _pour

développer

la

_plaque

aussitôt

_après.

Le radon

_vierge

dans un

_grand

volume où la

_probabilité

de rencontre

des atomes est

faible,

donne aussi des

_impressions

photographiques

sans

_groupements.

Par _contre, le

radon contenu en

_quantité

_importante

dans de

petites ampoules

et y

séjournant-

quelques

jours,

entre à l’état d’occlusion dans les

_groupements

formés

par le

dépôt

actif sur les

_parois.

On

_peut

s’en rendre

compte

en chassant l’émanation de

_l’ampoule

et en

examinant par le

_procédé

_{photographique}

ou _{par les}

mesures du courant

d’ionisation,

l’activité restée sur

les

_parois.

-Ces

_expériences

montrent _{que les} atomes de la

catégorie

des solides formés dans l’air à

_partir

des

émanations _gazeuses s’associent dès leur naissance

s’ils ont la

_possibilité

de se _{rencontrer, pour} former

des

_groupements

d’atomes.

3.

_Passage’

des radioélément de la

_phase

liquide

à la

_phase

solide. - Ces

expériences

comprennent

les cas

_principaux

suivants :

1.

_{Précipitation}

_par un

_{réacti f .}

- Un radioélément

à l’état de

_grande

dilution

_précipite

sous l’action

d’un réactif

_approprié

et sans entraîneur : le réactif

forme dans la solution des molécules du

_composé

et,

de

_plus,

ces molécules s’associent en _groupes

_qui

tombent _par

_pesanteur

comme les

précipités

cris-tallins,

amorphes

ou colloïdaux en Chimie ordinaire.

Or,

les

_grains

étant très

_petits,

la chute est de

_longue

durée. La méthode

_{photographique}

permet

d’opérer

avec des

_petites

_gouttes

de solution et met en

évi-dence les

_groupements

formés _par le

_précipité.

Pour

centri-fugation

[4]. Après

une heure de

_{centrifugation,}

par

exemple,

de 2,5 cm3 d’une solution

conte-nant 2. Io-~° g de Po à

_laquelle

on a

_ajouté

de

l’ammoniaque,

le

_précipité

se

_sépare

et tombe au

fond du

tube;

après

décantation,

on

_peut

_disposer

du

_précipité

et le mesurer _par le courant d’ionisation

qu’il

provoque.

Si le radioélément en solution est à l’état d’extrême

dilution,

les molécules formées ne se rencontrent _pas

facilement et sont adsorbées _par les

_parois

et _par les _corps

_étrangers

dans le

_liquide;

_par

_exemple,

si l’on

ajoute

S04H2 à une solution extrêmement

diluée de

Ra,

les molécules de S04 Ra collent aux

parois

ou sont entraînées dans la

_{précipitation}

d’autres éléments

_quelconques

en

_quantités

pondé-rables,

par

exemple

avec le Fe

_{précipité par}

l’ammo-niaque.

2.

_Evaporation

des solutions. - On

évapore

à sec

à l’air libre ou au bain-marie un radioélément en

solution

_ionique

sur une lamelle de verre ou de

mica. La méthode

_{photographique}

montre _{que le}

radioélément,

en

_général,

sort de la

_{phase liquide à}

l’état de

_groupements.

Des

_expériences

ont été

faites avec les

_dépôts

actifs en solution

_nitrique

et

avec le Po. Par contre, si l’on fait la même

expé-rience avec une surface en

_argent,

le Po

_s’y

fixe

intégralement

et

_{indépendamment}

de

_{l’évaporation}

Fig.5. Fig.6.

Ellet _{photographique} d’une surface d’argent activée par le Po : Fig. 5. - Attaque del’argent parle Po en solution HCI normale. Fig. 6. -

Dépôt du Po sur _l’argent en milieu neutre.

de l’acide ou de son _{déversement,} de manière à ne

plus

être

_séparable

de

_l’argent

_{ni par}

_lavage,

ni

même _par

_frottement;

_{l’impression photographique}

de la surface

_d’argent

activée au Po en solution HCI normale donne un noircissement uniforme montrant

que le Po a

attaqué

l’argent.

Si l’on

_opère

de la même manière avec une solution neutre de Po

_qui

contient des

_agrégats

d’un

_composé

de Po en

sus-pension,

ils tombent sur

_l’argent

comme sur toute

autre surface à l’état de

_grains

et donnent les

images

photographiques

des

_groupements

_{(fig. 5}

et

_6).

On

_peut

_{conclure que} si le radioélément ne

_réagit

_pas

chimiquement

ou

électrochimiquement

avec la

sur-face, si la surface n’est _pas une électrode

_{chargée qui}

attire les ions par

électrolyse,

ou si les conditions

d’évaporation

ne favorisent pas

_{spécialement}

l’adhé-sion du _{corps dissous} à la

_surface,

les molécules du sel

dissous se reconstruisent

_quand

le

_{liquide s’évapore}

et, de

_plus,

s’associent en

_groupements

_qui

restent

attachés à la surface. La même surface

_peut

donner une série de

_{photographies}

avec un dessin

_identique

des constellations des

_groupements

_qui

restent

fixés à la surface et ne

_passent

_pas sur la

_gélatine

malgré

le contact sous

_pression.

Nous avons

_préparé,

à

_partir

d’une solution de

Po,

une série d’autres dont la teneur en Po diminuait

en

_progression

_{géométrique}

de raison

_1/4.

On

prépa-rait une série de

_{gouttes évaporées}

à sec dont la

première

contenait 16 U. E. S. de Po

₍₁₎

et la

dernière

u.

E. _{S., limites} extrêmes _pour un

_temps

é° ,

,

de _pose de

₂₄

h. On

_pouvait

observer la décroissance

du nombre de _{groupes y} et du nombre d’atomes

de _{Po par groupes} z en fonction du nombre total d’atomes x de Po

_présents.

On

_voyait

que y et z

augmentent

moins vite avec x _{que s’il}

_s’agissait

d’une

_simple

_{proportionnalité.}

3. ~’ixation des radiocolloïdes en solution par

certaines

_{sur f aces.}

- On

sait que les radiocolloïdes

se fixent sur certaines surfaces. Nous avons

éga-lement

_remarqué

_[5]

_qu’un

_petit

_pourcentage

de Po

en solution

_ionique

HCI est _{retenu par la}

_paraffine;

ce Po sortant de la

_phase

_liquide

se

_présente

en

groupements.

En solution faiblement

_{chlorhydrique,}

le I~o se

_comporte

comme un

colloïde;

en

_augmentant

l’acidité,

il se dissout de

_plus

en

_plus

mais,

d’après

mon

_{hypothèse, garde}

une certaine

_probabilité

de

former des micelles alors _{que pour les cristalloïdes}

la

_probabilité

de former des cristaux à

_partir

d’un

_pH

déterminé devient nulle.

_Cependant,

il faut un

deuxième facteur favorable par

exemple,

la

_paraffine,

pour que la formation

probable

des micelles

se réalise à son contact. Une étude

_quantitative

complète

de ce

_phénomène

vient _{d’être faite par}

Mme B. E.

_lVlarques.

Ces

_expériences

montrent

_qu’un

radioélément à

l’état de

_grande

dilution dans la

_phase

_liquide

en

sort à l’état de

_groupements

d’atomes

caractéris-tiques

pour l’état

solide,

sauf le cas d’extrême

dilution

_quand

la rencontre des molécules n’est

_plus

probable

et sauf les cas d’attraction

_spéciale

aux

surfaces solides. _

4. Discussion des résultats. -La formation des

groupements

pour les radioéléments à l’état de

grande

dilution dans les

_liquides

et les _gaz semble

paradoxale.

D’après

H. Herszfinkel et H.

Jedrze-jowski,

0. Hahn

_[6]

et 0. Werner des

_impuretés

348

dans les

_liquides

serviraient de centres

_auxquels

s’associent les molécules du

_composé

radioactif _peu

soluble. Les

_{objections à}

cette

_hypothèse

sont les suivantes :

_quand

un radioélément adhère à un

assemblage

inactif,

l’image

photographique

du

grou-pement

a un centre clair et son diamètre est alors

supérieur

au _{double parcours} des _rayons oc dans la

gélatine,

tandis que les

groupements

homogènes

des

radioéléments ont un centre

_{particulièrement}

noir

et leur diamètre

_égal

au double parcours; d’autre

part,

la filtration des _gaz et la

_{centrifugation}

préa-lable des

_liquides

devraient

_empêcher

la formation

des

_groupements,

ce

_qui

_{n’a pas} été observé; de

même,

le nombre de

_groupements

ne

_dépend

_pas de

la

_quantité

de matière

_étrangère

introduite en

solution. La chimie des radioéléments ne se

_distingue

pas de la chimie ordinaire

qui

n’a pas besoin de

recourir à la

_{présence, de}

_corps

_étrangers

en solution

pour

expliquer

la

_{précipitation}

_{par association} des

molécules. Certains auteurs se sont bornés à chercher les causes

_qui

_pourraient

intervenir dans

_chaque

cas

particulier.

Ainsi,

E. L.

_Harrington

_suppose la

formation d’ions radioactifs dans le

_mélange

d’air

et de radon

_auxquels

s’associent des molécules

polaires

et forment des centres _{d’attraction pour}

d’autres

atomes,

ce

_{qui expliquerait}

la formation

des

_groupements

du

_dépôt

actif dans l’air. D’autre

part,

M.

_Haïssinsky

et I. Starik

_[7]

font intervenir

les

_propriétés

colloïdales de certains

radioéléments,

ce

_{qui pourrait expliquer}

la formation des

_agrégats

dans certaines solutions.

L’analogie

des effets

_{photographiques}

des

grou-pements

quelle

que soit leur nature a conduit certains

auteurs, notamment 0. Hahn et Mme I. Joliot-Curie

_[8],

à

_désigner

par

effet

Chamié la

répartition

discontinue

des radioéléments en

_agrégats.

Nous

pensons que cet effet met en évidence dans des cas

variés la construction de la matière solide à

_partir

des atomes et des molécules individuels

_qui

_prennent

naissance dans _{les gaz} ou

_qui

se forment dans les

liquides.

Ce que les radioéléments

_permettent

d’observer doit

_{s’appliquer}

à tous les éléments dans des conditions semblables.

Soit x le nombre d’atomes ou de molécules de la

catégorie

des solides formés dans un _gaz ou un

liquide;

ils ont la

_propriété

de se

_répartir

en _y

groupes avec z atomes ou molécules _{par groupe.}

Nous

_supposerons

_pour

_simplifier

_que tous _les

grou-pements

ont le même nombre z d’atomes ou de

molécules,

ce

_qui

est à _peu

_près

vérifiable

_quand

les

conditions ne _{varient pas}

_pendant

la formation du

solide,

les écarts _{de la moyenne n’étant pas}

_grands.

y et z sont des fonctions croissantes de x telles

que leur

produit

est

_égal

à x. Ces fonctions

qui

interprètent

la formation du solide

_dépendent

d’un

paramètre

m variable suivant les conditions de cette

formation. Le

_paramètre

est

_compris

entre deux

valeurs limites o à m ! _~, de telle manière _{que, pour}

le cas limite m = _{o, on} ait z =1

_{et y}

=

x, e’est~à-dire

il

_n’y

a _pas de

_groupements

et _{le corps} solide formé

se

_présente

sous forme

_monoatomique

ou

mono-moléculaire,

tandis que pour m =

i, on ait = x

et _rg ~ _i, c’est-à-dire le _{corps solide forme un} seul

groupement,

un bloc

_unique

de matière solide.

En

_{première approximation,}

nous _{poserons ==} x,

et y==

xl-m, parce que ces fonctions obéissent aux conditions

_imposées

et sont en accord avec nos

, .

t, - t 1" -L- du u

expériences; z

et y vérifient

1 équation ,

= c u

dx x

avec

respectivement

u = z et c = _m; ainsi que u .=

y et c = I -- m. Cette

_équation

montre

_{que la}

variation

du _{nombre de groupes} et du nombre d’atomes ou de molécules par groupe est

_{proportionnelle}

à leurs

rapports

au nombre d’atomes ou de molécules

_présents.

Application numérique :

nous trouvons sur une

photographie

102

_groupements

de Po avec 106 atomes

de Po _{par groupe :} on a donc

_{x = 108; Y =}

_(I08)l-m;

B

3

z =

(108)’",

d’où m

==;

ainsi,

_pour

_{l’expérience}

i

donnée : _y =

"Jx

et z =

’x3,

_ce

qui

se vérifie

approxi-mativement en faisant varier x.

Pour étudier le cas limite m = _{o, nous avons eu}

recours à la diffusion du recul radioactif.

5. Diffusion du recul radioactif. -

Quand

un

atome de

ThX,

par

exemple,

émet une

_particule

_oc,

l’atome

_{désintégré}

et

_expulsé

_{par recul} est l’atome

d’émanation Tn

_qui

difiuse dans l’air comme tous

les _gaz.

_Quand

un atome de ThC émet une

parti-cule o~, l’atome

désintégré

et

expulsé

_par recul est le

ThC",

isotope

du

Tl,

appartenant

à la

_catégorie

des métaux,

qui

dès sa naissance ne se

_comporte

pas comme un atome

_gazeux,

_quoique

la

_quantité

de mouvement des atomes de recul des deux

_espèces

soit du même ordre de

_grandeur.

Nous avons

montré

_[9]

_{que la}

_quantité

de ThC" recueillie _par le

disque récepteur

à des distances très faibles de la

plaque-source

ne

_dépasse

_pas 8 _pour 100 de la

quantité

totale de ThC"

_présente.

En

_éloignant

le

récepteur,

la

_quantité

de ThC" recueillie décroît

avec une

_grande

_rapidité

suivant une courbe

_qui,

pour des

petites

distances,

mais

supérieures

au

parcours du

recul,

est une

_hyperbole.

Pour

_expliquer

ces

_faits,

P.

_Langevin

a

_supposé

_que les atomes de ThC" sont adsorbés _par la

_{plaque-source}

ou _par

le

_{disque-récepteur}

de manière _que la concentration

en atomes de recul est nulle dans l’air au

_voisinage

immédiat de chacun des deux

_{plans. D’après}

cette

hypothèse,

le

_problème

de la diffusion du recul

donne comme solution la loi

_hyperbolique

de P.

Lan-gevin

en accord avec nos courbes. Si le

_récepteur

s’éloigne

considérablement de la source, la

quantité

très faible de ThC" recueillie et mesurée au

_compteur

finit par décroître

exponentiellement

en fonction

de la distance avec un coefficient de diffusion

fois-plus

faible que celui des _gaz et

_correspond

à la diffusion

_{d’agrégats}

_{polyatomiques.}

Comme le nombre d’atomes de ThC" dans ces conditions est

_trop

faible pour

qu’ils

puissent

se rencontrer et former des

groupements,

il faut admettre que ces atomes

adhèrent à des

_assemblages

d’atomes

_quelconques

dans l’air au-dessus de la source et

_qu’ils

arrivent sur

le

_récepteur

alourdis par ces véhicules

_{polyatomiques.}

Ainsi,

les atomes de ThC" individuellement

_expulsés

dans l’air et

_trop

_{peu nombreux pour} se

_rencontrer,

se fixent à tout _{corps solide}

_{étranger :}

ils adhèrent à

la

_{plaque-source,}

au

_{disque-récepteur}

ou aux

assem-blages quelconques

qu’ils

rencontrent sur leur

chemin,

comme le font les molécules

qui

se forment

dans les solutions extrêmement diluées et

_qui

ne

peuvent

se rencontrer.

L’analogie

entre le

_comportement

des atomes de

recul dans l’air et des molécules formées dans les

solutions

_permet

de

_{généraliser l’hypothèse}

de P.

Lan-gevin

et de

_{l’appliquer}

aux molécules en solutions

extrêmement diluées. De

_même,

on

_peut

_appliquer

l’hypothèse

de P.

_Langevin

aux ~cas où l’attraction

des _{molécules par} une surface est

_plus

_grande

_que

l’attraction mutuelle entre les

_molécules,

et leur

association naturelle est _{substituée par} leur adhé-sion individuelle aux

_{supports étrangers.}

_On

pour-rait _{donc admettre que}

_{l’hypothèse}

de P.

_Langevin

est

_{généralisable}

et

_s’applique

à tous les cas où le

paramètre

m =

o, c’est-à-dire où le solide sort de la

phase

gazeuse ou

liquide

à l’état

monoatomique

ou

monomoléculaire en adhérant à une surface ou à un _corps

solide

_quelconque,

,

6. Conclusion. - En

_rapprochant

les

_expériences

des

_groupements

dans les _gaz et les

_liquides

aux

expériences

de la diffusion du

recul,

nous _pouvons

énoncer la

_propriété

suivante : les atomes et les molécules

_appartenant

à la

_catégorie

des métaux et de

leurs

_composés

ne

_peuvent

rester isolés dans les gaz

et les

_{liquides; si}

leur rencontre est

_possible,

ils

_forment

des

_groupements,

sinon,

ils adhèrent aux

_{sur f aces}

ou aux corps solides

quelconques

qu’ils

rencontrent _pour passer dans la

phase

solide. Cette

_propriété

caractérise la matière

_solide,

car elle

_appartient

d’une manière

intrinsèque

et individuelle aux molécules dès leur

formation dans les

_liquides

et aux atomes dès leur naissance dans

_{les gaz}

ou dès leur

_expulsion

dans l’air.

En

_première

_{approximation,}

le nombre

_degroupes

_y et le nombre de molécules ou d’atomes par _{groupe z}

obéissent aux

_équations

dy

y cl Z.

- =(I-m- et 2013

dr .r cLr .T

où x est le nombre total de molécules ou d’atomes.

Le cas

_général

o m I se

_rapporte

à

_{l’e f f et}

Chamié de la formation des _groupes dans la

construc-tion de la matière solide. Le cas limite m = o de la

répartition

monomoléculaire ou

_monoatomique

avec

adhésion aux solides

_étrangers

est

_explicable

_par

l’hypothèse

de P.

_{Langevin généralisée}

et

appli-cable aux molécules en solutions.

Notons _que les

_groupements

des radioéléments à

l’état de

_grande

dilution

_rappellent

la

_répartition

non uniforme de la matière dans l’Univers avec les

étoiles

en

discontinuité

dans le

vide.

’

Manuscrit reçu le 6 décembre ~1~6~

BIBLIOGRAPHIE.

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