Contribution à l'étude des dépôts actifs à évolution rapide

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Submitted on 1 Jan 1954

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Contribution à l’étude des dépôts actifs à évolution rapide

M. Ader

To cite this version:

M. Ader. Contribution à l’étude des dépôts actifs à évolution rapide. J. Phys. Radium, 1954, 15 (11),

pp.782-783. �10.1051/jphysrad:019540015011078201�. �jpa-00235069�

782

mental dans ^ce procédé, ^on peut s’attendre à trouver des conditions notablement différentes suivant les

types d’émulsions (C2 ^non chargées, ^{C2 au} lithium, C2 au bore, El, etc.). ^{C’est ce} que ^{nous avons} constaté pour ^les plaques ^El.

Dans une publication précédente [4], ^{nous avions}

déterminé les conditions de pH ^{donnant un début} d’apparition homogène ^des grains réduits dans toute

l’épaisseur ^{des émulsions.}

Nous _avons poursuivi ^{cette étude en} définissant les conditions pratiques ^de développement complet pour des images ^latentes produites par des particules

nucléaires. Les plaques ^{utilisées du} type ^{Ilford C2}

contenaient des protons projetés par irradiations

aux neutrons rapides.

La réalisation du développement total des grains photographiques ^a été obtenue d’une part ^en aug- mentant le temps ^de développement ^{au delà du} temps

de début d’apparition ^des grains et, ^d’autre part,

en élevant la température.

Révélateur utilisé :

Conditions de développement. - ^Les procédés

de développement déterminés pour diverses épais-

seurs d’émulsions sont résumés dans le tableau sui- vant (température : ^25° C) :

Pour une plaque 300 03BC ^un développement ^homo-

gène ^avec le révélateur ID19 (dilué ^trois fois) ^{a néces-}

sité un temps ^{total de} développement ^{de 2 h 5o mn} (2 ^h 3o mn bain froid à 40 ^{et 20 mn à} 180), ^{dans ce}

cas, le voile est beaucoup plus important qu’avec

la plaque ayant ^{subit le} «, développement rapide

à l’amidol aqide » (en 4o mn), ^{ces deux} plaques ayant

été irradiées dans les mêmes conditions au bétatron.

Manuscrit _{reçu le} 3 juillet 1954.

[1] DILWORTH C. C., OCCHIALINI G. et PAYNE. 2014 Nature, I948, 162, ^I02.

DILWORTH C. C., OCCHIALINI G. et VERMAESEN L.

Bull. Centre Phys. ^Nucl. Bruxelles, I950, 13a.

[2] BLAU M. et FELICE J. A.

Phys. Rev., I948, 74, II98.

[3] BALAGNY. 2014 Bull. Soc. franç. Photogr., I9I2, 3, I98;

ABRIBAT.

The Photogr. J., I952, ⁹² B, 25.

[4] ^{CHASTEL R.} et BERNET A.

Comm. International Confe-

rence on Science and Applications ^of Photography, London, sept. I953 (sous presse).

CONTRIBUTION A L’ÉTUDE DES DÉPÔTS ACTIFS A ÉVOLUTION RAPIDE

Par MIle M. ADER,

Laboratoire de Physique atomique ^et moléculaire, Collège ^{de France, Paris.}

Une étude des émetteurs

dérivés de l’actinon

a été entreprise parallèlement à celle du thoron [1].

Une lame mince d’argent déposée ^{à une} très faible distance de la substance qui dégage l’actinon, ^est

soumise à une tension négative. Au bout de quelques

heures elle constitue une source radioactive émettant des rayons des rayons y pénétrants ^{et aussi des}

rayons a de ^{32 et} 38 03BC environ de parcours dans l’émulsion photographique, provenant ^{de l’acti-}

nium C et l’actinium C’. L’actinium A d’une durée de vie extrêmement courte : période 18. 10-3 s, ^s’est déjà transformé dès le début de la manipulation ^même

très accélérée et n’existe qu’en proportion ^infime.

Son rayonnement

^{a un} parcours d’environ 38 li

dans l’émulsion. La quantité d’actinium C’ est la 3 _{de celle} d’actinium C. La ^source est recou-

1000

verte d’écrans métalliques ^{arrêtant tout} rayonne- ment à de l’AcA, AcC, Ae’C’. Divers écrans d’or, d’argent, ^de platine ^{ont été} mesurés, pesés ^{et leur} pouvoir d’arrêt vérifié à l’aide d’un rayonnement

connu.

Une plaque photographique ^Ilford C2 50 03BC. ^est placée derrière l’écran de telle sorte qu’elle ^recevrait,

si l’écran ne l’arrêtait _pas, le rayonnement ^{de la source}

en incidence presque ^rasante. Une légère pente

,permet de vérifier le sens du rayonnement reçu par la plaque.

La source a été placée ^{dans un ensemble} étanche;

un soin tout particulier ^{a été} pris ^{dans le} courant des diverses manipulations ^{afin d’éviter} toute conta-

mination, toute émanation : les dérivés de l’actinon,

comme ceux du thoron sont volatils. Plusieurs séries

d’expositions ^de durées diverses et avec les trois sortes d’écrans mentionnés ci-dessus, ^{ont été} faites;

les plaques, après développement, ^{ont dans} chaque

cas présenté ^{des traces de} grand parcours analogues

à ,celles émises dans les mêmes conditions par le

polonium et le thorium [1], [2.] L’orientation de ces traces permet d’affirmer qu’elles proviennent ^{de la}

source et leur longueur ^s’étend jusqu’à 250 Il ^environ

dans l’émulsion. Dans le cas du Po et du Th, ^les longueurs ^{maxima observées ,avaient été de} 350g

environ dans l’émulsion; ^mais peut-être ^{est-ce dû}

au fait que les ^sources de ces deux éléments étant

beaucoup plus intenses, ^leur période beaucoup plus _ longue le nombre des mesures a pu être très sensi-

blement plus ^élevé.

Au cours de manipulations, ^des plaques ^{à tube} [3]

contenant une solution de radioactinium ont été coulées. Après développement ^des plaques, ^{les tubes} apparaissent hérissés de traces de rayons

d’où se

détachent de loin ^en loin des trajectoires ^nettement plus longues que les ^autres et dépassant ^{même 100} 03BC.

Des tubes vides introduits à côté des autres dans

l’émulsion, ^{sont clairs et ne} présentent ^{aucune trace}

de radioactivité. C’est à la suite de telles constatations que les études des dépôts ^{actifs ont été} entreprises.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019540015011078201

783 On peut ^{donc conclure avec} certitude que le polo-

nium, ^le thorium, l’actinium ou leurs dérivés, ^émettent

de très grandes trajectoires dépassant les parcours des protons ^de projection ^de l’hydrogène ^{et même}

les protons de transmutation de l’azote. Il semblerait’

que ^ce rayonnement ^{ait le} même parcours pour ^les trois éléments ; ^{or leurs} rayonnements ^{connus ont des} parcours et des énergies très différents :

Po : 3,8 ^cm de parcours dans l’air; énergie : 5,2 MeV;

Th C’ : 8,6 cm ^de parcours dans l’air; énergie : 8,78 MeV;

Ac C’ : 6,5 cm de parcours dans l’air; énergie : 7,44 ^MeV.

Si les grandes ^{traces observées} provenaient ^d’une

réaction (et . p) ^il semblerait logique que ^celles émises par le ^{Th et} l’Ac aient des parcours ^nettement

plus longs que ^celles émises par ^le Po.

D’autre part, ^{l’examen au} microscope ^de plaques

à

tubes » contenant une solution de chlorure de radium a également ^{décelé la} présence ^{de ces mêmes} grandes trajectoires.

Manuscrit reçu le 29 juillet 1954.

[1] ADER. 2014 J. Physique Rad., I954, 15, ^583.

[2] ADER. 2014 J. Physique Rad., I954, 15, ^60.

[3] ADER. 2014 J. Physique Rad., I952, 13, ^II0-III.

SUR LA CORRECTION DE JENSEN-MAYER AU MOMENT MAGNÉTIQUE ^{DES NOYAUX}

Par C. MARTY, Physique ^{et Chimie} nucléaires,

Collège ^{de France, Paris.}

Jensen et Mayer [1] ^ont montré que ^{si un} proton

se déplace ^{dans un} potentiel ^où figure ^un couplage spin-orbite, ^{on obtient une} correction au moment

magnétique ^{usuel. Ceci} peut ^{se voir de la} façon

suivante : soit H l’hamiltonien déterminant ^{le mou-} vement de proton :

où M est la masse du nucléon, V(r) ^un potentiel central _{et E (r)} ^la dépendance radiale de l’interaction

spin-orbite. ^{Le courant} électrique ^u induit par (1)

est e ( ih)-1 [r, H] ^ou

et contient un terme dépendant explicitement ^du couplage spin-orbite. ^En présence ^d’un champ magné-

-->

tique constant le ^{on a une} énergie d’interaction,

ce qui permet ^{de calculer} aisément le moment magné- tique.

Soit _p. le moment magnétique ^{usuel. Le second}

terme de (2) ^{introduit une} correction qui, pour ^une

seule particule, ^{est :}

ou encore

Le facteur -r2 E > peut ^être remplacé ^de façon approchée par r2 > ’ E > ^et connaissant la valeur

expérimentale ^{AE du} splitting ^du doublet 1, ^on peut

avoir àg.

On trouve :

suivant que

6.E étant en MeV et en prenant ^comme rayon

1

nucléaire i,4.io-13 A-, ^cm.

Les estimations faites par Jensen et Mayer ^ont

conduit à penser que 6.p. ^est petit devant ii, ^{en raison}

des valeurs 6.E choisies. En fait, ^{des. mesures} plus

récentes [2], [3] ^du splitting AE montrent que ceci n’est pas toujours ^{le cas.}

,

Le tableau I donne les valeurs du moment magné- tique ti, du moment magnétique corrigés ⁺ àti ^et

de la valeur expérimentale p’exp quand elle existe ou

la valeur de A choisie pour ^le calcul de 6.p., pour

quelques configurations simples j:f:.1..

TABLEAU 1.

La correction est faible pour les configurations

du type j ^{= I} 1 + ^{i en} raison de la valeur élevée de _p- mais il n’en est plus ^{de même} pour celles du type j =I- ,

avec des valeurs de j pas trop grandes. ^{En ce} qui

concerne l’accord avec les valeurs expérimentales,

la correction est très défavorable pour 15N ^{car ce} noyau ^{a un moment} magnétique ^en dehors des lignes

de Schmidt. Pour 39K, ^la correction joue ^{dans le bon}

sens et de façon appréciable; toutefois dans ce cas AE n’est pas ^{connu avec} précision ^{et il ne} faut pas attacher

un sens absolu à g + A03BC.

Ces résultats peuvent être étendus à d’autres configurations. ^{Dans le cas} de 4°K, ^de configuration

on trouve en couplage j j :

Pour les configurations (j).:I::.7:j, ^{on a} comparé ^{les résul-}

tats obtenus à ceux de Mizushima et Umzeawa [5]