Influence du magnétisme sur les propriétés thermo-électriques du bismuth

(1)

HAL Id: jpa-00238789

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00238789

Submitted on 1 Jan 1887

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Influence du magnétisme sur les propriétés thermo-électriques du bismuth

G.-P. Grimaldi

To cite this version:

G.-P. Grimaldi. Influence du magnétisme sur les propriétés thermo-électriques du bismuth. J. Phys.

Theor. Appl., 1887, 6 (1), pp.569-571. �10.1051/jphystap:018870060056901�. �jpa-00238789�

(2)

569 De l’ensemhle de ce Tableau on déduit :

io Que ^la ^constante diélectrique ^croit quand ^la ^molécule ^se complique ;

2° Que ^le rapport ~~ j ~ ^croît, ^quoique ^de ^quantités ^inégales

quand ^{on avance} ^{dans la} ^{série ;}

3° Même remarque pour le rappor L d

LI 1.0 Que ^le rapport ~~ r T est ( ^- 2) ^à ^peu ^près ^constant, ^ce ^qui ^con- stituerait ^une relation qui ^lie ^K ^à ^la ^densité, pour la série des corps que j’ai essayés ^et clui ^sont de la forme ~’n H’"t~6 ; ^la ^va-

leur de ce rapport ^est ^une ^constante particulière ^à ^cette ^série.

Les résultats des déterminations des constantes diélectriques ^des huiles, ^de ^nature végétale ^ou ^animale, ^d’un ^certain ^nombre

d’éthers simples ^ou composés, de la variation des constantes dié-

lectriques ^de ^ces substances avec la température, ainsi que de la valeur de la constante diélectrique d’un élément à l’état libre, ^ou

en combinaison, ^formeront l’objet ^d’une prochaine publication.

INFLUENCE DU MAGNÉTISME SUR LES PROPRIÉTÉS THERMO-ÉLECTRIQUES

DU BISMUTH;

PAR M. G.-P. GRIMALDI (1).

llxpérience préliminaire. - ^Un couple thermo-électrique,

formé par deux fils de cuivre soudés ^aux extrémités d’un barreau

cylindrique de bismuth commercial de 5cm de longueur ^{et 1 cm} ^de diamètre, ^était placé équatorialement ^entre ^les ^deux pôles ^d’un

fort électro-airnant de Faraday. Les soudures étaient maintenues l’une à 0° et l’autre à la température ^ambiante.

(’) ^Résumé par l’auteur d’une Note préliminaire présentée ^{à la} ^R. ^Accademia

dei Lincei (7 ^février r886 ), ^et d’un lBIén1oire présenté

^en

juin 1886 à la Società di Scienze naturati ed econonliche di Palernlo.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018870060056901

(3)

570 Ce couple était réuni à une boussole de Wiedemann astatisée par

^un

circuit qui ^contenait ^une pile thermo-électrique ^constante, qui compensait presque complètement ^le ^courant ^du premier couple. ^La résistance électrique ^du ^barreau ^de ^bismuth ^était ^né- gligeable relativement à celle du fil du circuit.

Lorsque ^l’on êxcitait l’électro-aimanu, ôn ôbservait ûne ^dévia-

tion permanente ^dans ^le galvanométre, ^due ^à ^une forte diminution du courant thermo-électrique ^du couple bismuth-cuivre.

En désignant par C ^la f’orce électromotrice thermo-électrique ^du couple bismuth-cuivre lorsqu’il ^est ^{hors du} champ magnétique,

c’ la force électromotrice du méme couple ^{dans le} champ, ^eii

posant,

on prit S comme mesure du phénomène ^en question.

Étude du plzénomène. - Âvec ûne ^méthode spéciale qui êxi- geait l’emploi ^d’un galvanomètre différentiel, j’ai ^fait ûn grand

nombre de déterminations de ~, ^{dans des} circonstances très

variées,-pour ^neuf couples construits avec du bismuth de diverses

qualités. J’ai pu déterminer ainsi les détails du phénomène. ^En

voici les plus importants.

Õ est positif pour le bismuth commercial, négatif !pour ^{le bis-}

muth pur. Il varie beaucoup ^d’un couple ^à

^un

^autre, pour ^un

champ ^d’environ ^200o ûnités C.G.S., îl â ^varié ^{dans les} ^divers couples depuis ^{o, 006/} jusqu’à 0~0610. ^Pour ûn ^même couple, îl

varie beaucoup (de grandeur, pas de sens) ^en changeant ^soit ^l’o-

rientation du barreau de bismuth relativement à l’électro-aimant?

soit la direction du courant thermo-électrique ôu ^du ^courant ^ma- gnétisant. ^{Dans les} positions axiales du barreau, ô êst ^de ^même signe êt ên général plus petit que dans les positions équatoriales (l’intensité ^du champ ^étant ^la ^même dans les deux cas).

~ diminue à mesure que la différence de température ^entre ^les

soudures augmente.

Pour ce qui regarde la variation de ~ avec l’intensité du champ,

1 esi presque ^nul pour des forces magnétiques inférieures à en-

viron 1000 unités C. G. S. De i o0o à 200o unités il croît très rapide-

ment ; _{pour des} champs plus intenses, ^il augmente presque pro-

(4)

571 portionnellement ^t ^à ^leur intensité. Voici une série de mesures

dans lesquelles l’intensité 1 du champ ^est ^donnée ^en ^fonction ^{de la} composante horizontale M du magnétisme ^terrestre.

La plus grande ^des ^valeurs ^de ^Ó que j’ai ^obtenue ^a ^été

avec un couple ^de bismuth commercial situé en position équato- ri ale, ¹ ^étant égale ^à i 8 86011’1.

MÉTHODE POUR LA DÉTERMINATION DE LA TENSION SUPERFICIELLE;

PAR M. H. SENTIS.

La détermination de la tension superficielle par la ^mesure de l’ascension des liquides ^{dans les} ^tubes capillaires mouilles suppose que l’angle de raccordement est nul. Voici une méthode analogue qui ^est indépendante ^de ^cette hypothèse. ^Étirons ^à ^la lampe ^un

tube de _verre, de façon ^à ên ^faire ûn ^fil ^très ^fin ^creux. Aspirons ^le liquide ^dans ^ce ^tube jusque ûne ^hauteur convenable et laissons- le retomber. Une goutte prend ^naissance qui ^tout ^d’abord ^re-

monte le long ^du tube; mais, grâce ^à ^{la forme} conique ^de ^celui-ci,

on peut ârriver âssez âisément ^à ôbtenir ûne position d’équilibre

pour laquelle ^la goutte ^reste suspendue,

^y

l’extrémité du tube débouchant librement dans son intérieur. Mesurons le diamètre lzorizontal ~ ~ de la goutte ^et la distance h entre le point ^le plus

bas et le niveau a dans le tube fin. Puis faisons plonger ^ce ^tube

dans

un

verre plein ^de liquide que ^nous ^soulevons jusqu’à ^ce que le niveau revienne en cz dans le tube et soit h2 ^la ^distance ^entre ^ce

point ^{e t} la surface libre dans le verre.

Influence du magnétisme sur les propriétés thermo-électriques du bismuth

HAL Id: jpa-00238789

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00238789

Submitted on 1 Jan 1887

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Influence du magnétisme sur les propriétés thermo-électriques du bismuth

G.-P. Grimaldi

To cite this version:

G.-P. Grimaldi. Influence du magnétisme sur les propriétés thermo-électriques du bismuth. J. Phys.

Theor. Appl., 1887, 6 (1), pp.569-571. �10.1051/jphystap:018870060056901�. �jpa-00238789�

569 De l’ensemhle de ce Tableau on déduit :

io Que la constante diélectrique croit quand la molécule se complique ;

2° Que le rapport ~~ j ~ croît, quoique de quantités inégales

quand on avance dans la série ;

3° Même remarque pour le rappor L d

LI 1.0 Que le rapport ~~ r T est ( - 2) à peu près constant, ce qui con- stituerait une relation qui lie K à la densité, pour la série des corps que j’ai essayés et clui sont de la forme ~’n H’"t~6 ; la va-

leur de ce rapport est une constante particulière à cette série.

Les résultats des déterminations des constantes diélectriques des huiles, de nature végétale ou animale, d’un certain nombre

d’éthers simples ou composés, de la variation des constantes dié-

lectriques de ces substances avec la température, ainsi que de la valeur de la constante diélectrique d’un élément à l’état libre, ou

en combinaison, formeront l’objet d’une prochaine publication.

INFLUENCE DU MAGNÉTISME SUR LES PROPRIÉTÉS THERMO-ÉLECTRIQUES

DU BISMUTH;

PAR M. G.-P. GRIMALDI (1).

llxpérience préliminaire. - Un couple thermo-électrique,

formé par deux fils de cuivre soudés aux extrémités d’un barreau

cylindrique de bismuth commercial de 5cm de longueur et 1 cm de diamètre, était placé équatorialement entre les deux pôles d’un

fort électro-airnant de Faraday. Les soudures étaient maintenues l’une à 0° et l’autre à la température ambiante.

(’) Résumé par l’auteur d’une Note préliminaire présentée à la R. Accademia

dei Lincei (7 février r886 ), et d’un lBIén1oire présenté

juin 1886 à la Società di Scienze naturati ed econonliche di Palernlo.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018870060056901

570

Ce couple était réuni à une boussole de Wiedemann astatisée par

circuit qui contenait une pile thermo-électrique constante, qui compensait presque complètement le courant du premier couple. La résistance électrique du barreau de bismuth était né- gligeable relativement à celle du fil du circuit.

Lorsque l’on excitait l’électro-aimanu, on observait une dévia-

tion permanente dans le galvanométre, due à une forte diminution du courant thermo-électrique du couple bismuth-cuivre.

En désignant par C la f’orce électromotrice thermo-électrique du couple bismuth-cuivre lorsqu’il est hors du champ magnétique,

c’ la force électromotrice du méme couple dans le champ, eii

posant,

on prit S comme mesure du phénomène en question.

Étude du plzénomène. - Avec une méthode spéciale qui exi- geait l’emploi d’un galvanomètre différentiel, j’ai fait un grand

nombre de déterminations de ~, dans des circonstances très

variées,-pour neuf couples construits avec du bismuth de diverses

qualités. J’ai pu déterminer ainsi les détails du phénomène. En

voici les plus importants.

Õ est positif pour le bismuth commercial, négatif !pour le bis-

muth pur. Il varie beaucoup d’un couple à

autre, pour un

champ d’environ 200o unités C.G.S., il a varié dans les divers couples depuis o, 006/ jusqu’à 0~0610. Pour un même couple, il

varie beaucoup (de grandeur, pas de sens) en changeant soit l’o-

rientation du barreau de bismuth relativement à l’électro-aimant?

soit la direction du courant thermo-électrique ou du courant ma- gnétisant. Dans les positions axiales du barreau, o est de même signe et en général plus petit que dans les positions équatoriales (l’intensité du champ étant la même dans les deux cas).

~ diminue à mesure que la différence de température entre les

soudures augmente.

Pour ce qui regarde la variation de ~ avec l’intensité du champ,

1 esi presque nul pour des forces magnétiques inférieures à en-

viron 1000 unités C. G. S. De i o0o à 200o unités il croît très rapide-

ment ; pour des champs plus intenses, il augmente presque pro-

571

portionnellement t à leur intensité. Voici une série de mesures

dans lesquelles l’intensité 1 du champ est donnée en fonction de la composante horizontale M du magnétisme terrestre.

La plus grande des valeurs de Ó que j’ai obtenue a été

avec un couple de bismuth commercial situé en position équato- ri ale, 1 étant égale à i 8 86011’1.

MÉTHODE POUR LA DÉTERMINATION DE LA TENSION SUPERFICIELLE;

PAR M. H. SENTIS.

La détermination de la tension superficielle par la mesure de l’ascension des liquides dans les tubes capillaires mouilles suppose que l’angle de raccordement est nul. Voici une méthode analogue qui est indépendante de cette hypothèse. Étirons à la lampe un

tube de verre, de façon à en faire un fil très fin creux. Aspirons le liquide dans ce tube jusque une hauteur convenable et laissons- le retomber. Une goutte prend naissance qui tout d’abord re-

monte le long du tube; mais, grâce à la forme conique de celui-ci,

on peut arriver assez aisément à obtenir une position d’équilibre

pour laquelle la goutte reste suspendue,

l’extrémité du tube débouchant librement dans son intérieur. Mesurons le diamètre lzorizontal ~ ~ de la goutte et la distance h entre le point le plus

bas et le niveau a dans le tube fin. Puis faisons plonger ce tube

dans

verre plein de liquide que nous soulevons jusqu’à ce que le niveau revienne en cz dans le tube et soit h2 la distance entre ce

point e t la surface libre dans le verre.

io Que ^la ^constante diélectrique ^croit quand ^la ^molécule ^se complique ;

2° Que ^le rapport ~~ j ~ ^croît, ^quoique ^de ^quantités ^inégales

quand ^{on avance} ^{dans la} ^{série ;}

LI 1.0 Que ^le rapport ~~ r T est ( ^- 2) ^à ^peu ^près ^constant, ^ce ^qui ^con- stituerait ^une relation qui ^lie ^K ^à ^la ^densité, pour la série des corps que j’ai essayés ^et clui ^sont de la forme ~’n H’"t~6 ; ^la ^va-

leur de ce rapport ^est ^une ^constante particulière ^à ^cette ^série.

Les résultats des déterminations des constantes diélectriques ^des huiles, ^de ^nature végétale ^ou ^animale, ^d’un ^certain ^nombre

d’éthers simples ^ou composés, de la variation des constantes dié-

lectriques ^de ^ces substances avec la température, ainsi que de la valeur de la constante diélectrique d’un élément à l’état libre, ^ou

en combinaison, ^formeront l’objet ^d’une prochaine publication.

llxpérience préliminaire. - ^Un couple thermo-électrique,

formé par deux fils de cuivre soudés ^aux extrémités d’un barreau

cylindrique de bismuth commercial de 5cm de longueur ^{et 1 cm} ^de diamètre, ^était placé équatorialement ^entre ^les ^deux pôles ^d’un

fort électro-airnant de Faraday. Les soudures étaient maintenues l’une à 0° et l’autre à la température ^ambiante.

(’) ^Résumé par l’auteur d’une Note préliminaire présentée ^{à la} ^R. ^Accademia

dei Lincei (7 ^février r886 ), ^et d’un lBIén1oire présenté

circuit qui ^contenait ^une pile thermo-électrique ^constante, qui compensait presque complètement ^le ^courant ^du premier couple. ^La résistance électrique ^du ^barreau ^de ^bismuth ^était ^né- gligeable relativement à celle du fil du circuit.

Lorsque ^l’on êxcitait l’électro-aimanu, ôn ôbservait ûne ^dévia-

tion permanente ^dans ^le galvanométre, ^due ^à ^une forte diminution du courant thermo-électrique ^du couple bismuth-cuivre.

En désignant par C ^la f’orce électromotrice thermo-électrique ^du couple bismuth-cuivre lorsqu’il ^est ^{hors du} champ magnétique,

c’ la force électromotrice du méme couple ^{dans le} champ, ^eii

on prit S comme mesure du phénomène ^en question.

Étude du plzénomène. - Âvec ûne ^méthode spéciale qui êxi- geait l’emploi ^d’un galvanomètre différentiel, j’ai ^fait ûn grand

nombre de déterminations de ~, ^{dans des} circonstances très

variées,-pour ^neuf couples construits avec du bismuth de diverses

qualités. J’ai pu déterminer ainsi les détails du phénomène. ^En

Õ est positif pour le bismuth commercial, négatif !pour ^{le bis-}

muth pur. Il varie beaucoup ^d’un couple ^à

^autre, pour ^un

champ ^d’environ ^200o ûnités C.G.S., îl â ^varié ^{dans les} ^divers couples depuis ^{o, 006/} jusqu’à 0~0610. ^Pour ûn ^même couple, îl

varie beaucoup (de grandeur, pas de sens) ^en changeant ^soit ^l’o-

soit la direction du courant thermo-électrique ôu ^du ^courant ^ma- gnétisant. ^{Dans les} positions axiales du barreau, ô êst ^de ^même signe êt ên général plus petit que dans les positions équatoriales (l’intensité ^du champ ^étant ^la ^même dans les deux cas).

~ diminue à mesure que la différence de température ^entre ^les

1 esi presque ^nul pour des forces magnétiques inférieures à en-

ment ; _{pour des} champs plus intenses, ^il augmente presque pro-

portionnellement ^t ^à ^leur intensité. Voici une série de mesures

dans lesquelles l’intensité 1 du champ ^est ^donnée ^en ^fonction ^{de la} composante horizontale M du magnétisme ^terrestre.

La plus grande ^des ^valeurs ^de ^Ó que j’ai ^obtenue ^a ^été

avec un couple ^de bismuth commercial situé en position équato- ri ale, ¹ ^étant égale ^à i 8 86011’1.

La détermination de la tension superficielle par la ^mesure de l’ascension des liquides ^{dans les} ^tubes capillaires mouilles suppose que l’angle de raccordement est nul. Voici une méthode analogue qui ^est indépendante ^de ^cette hypothèse. ^Étirons ^à ^la lampe ^un

tube de _verre, de façon ^à ên ^faire ûn ^fil ^très ^fin ^creux. Aspirons ^le liquide ^dans ^ce ^tube jusque ûne ^hauteur convenable et laissons- le retomber. Une goutte prend ^naissance qui ^tout ^d’abord ^re-

monte le long ^du tube; mais, grâce ^à ^{la forme} conique ^de ^celui-ci,

on peut ârriver âssez âisément ^à ôbtenir ûne position d’équilibre

pour laquelle ^la goutte ^reste suspendue,

l’extrémité du tube débouchant librement dans son intérieur. Mesurons le diamètre lzorizontal ~ ~ de la goutte ^et la distance h entre le point ^le plus

bas et le niveau a dans le tube fin. Puis faisons plonger ^ce ^tube

verre plein ^de liquide que ^nous ^soulevons jusqu’à ^ce que le niveau revienne en cz dans le tube et soit h2 ^la ^distance ^entre ^ce

point ^{e t} la surface libre dans le verre.