PHÉNOMÈNES ANÉLASTIQUES DUS AUX DÉFAUTS CRÉÉS PAR BOMBARDEMENT ÉLECTRONIQUE ET À LEURS INTÉRACTIONS AVEC LES DISLOCATIONS DANS LE MAGNÉSIUM

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PHÉNOMÈNES ANÉLASTIQUES DUS AUX DÉFAUTS CRÉÉS PAR BOMBARDEMENT ÉLECTRONIQUE ET À LEURS INTÉRACTIONS AVEC LES DISLOCATIONS DANS LE MAGNÉSIUM

J. Lauzier, G. Haneczok, C. Minier

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J. Lauzier, G. Haneczok, C. Minier. PHÉNOMÈNES ANÉLASTIQUES DUS AUX DÉFAUTS

CRÉÉS PAR BOMBARDEMENT ÉLECTRONIQUE ET À LEURS INTÉRACTIONS AVEC LES

DISLOCATIONS DANS LE MAGNÉSIUM. Journal de Physique Colloques, 1983, 44 (C9), pp.C9-

539-C9-544. �10.1051/jphyscol:1983979�. �jpa-00223429�

Colloque C9, supplément au n012, Tome 44, décembre 1983 page C9-539

PHÉNOMÈNES ANÉLASTIQUES DUS AUX DÉFAUTS CRÉÉS PAR BOMBARDEMENT

ÉLECTRONIQUE ET

A

LEURS INTÉRACTIONS AVEC L E S D I S L O C A T I O N S DANS L E MAGNES I UM

J. L a u z i e r , G. ~ a n e c z o k * e t C . ~ i n i e r "

Centre dlEtudes NucZéaires de Grenoble, Département de Recherche

Fondamentale, S e c t i o n de Physique du S o l i d e , 85 X, 38041 Grenoble Cedex, France

Résumé

-

Le spectre de frottement interne du Mg t r è s pur ecroui et/ou i r r a d i é e s t i n t e r p r é t é en termes de migration des défauts ponctuels e t de l e u r s interactions avec 1 es dislocations.

Abstract

-

The interna1 f r i c t i o n spectrum of pure Yg a f t e r cold work and/or i r r a d i a t i o n has been interpreted in terms of point defects migration and t h e i r interaction with dislocations.

1

-

INTRODUCTION

Le comportement anélastique du magnésium u l t r a pur, après écrouissage, a é t é étudié oar Seyed Reihani

[Il.

Il observe en dessous de 1 'ambiante l e s pics de Bordoni B I (45 K à 1 Hz) e t

E2

(75 K ) . Un p i c

Pl

(105 K) d i s p a r a î t après r e c u i t à 150 K e t u n pic P 2 ( 2 2 0 K ) après r e c u i t à 250 K. Un pic TT, (15 K ) augmente par r e c u i t à 250 K e t d i s p a r a î t après r e c u i t à 400 K. Ces t r o i s derniers pics sont a t t r i b u é s à u n méca- nisme d ' i n t e r a c t i o n e n t r e dislocations e t défauts.

L'étude de 1 'influence d'un bombardement électronique sur l e s spectres de frottement interne permet de préciser l e modèle ; a i n s i , nous avons montré que l e s pics de Bor- doni BI e t B p voient l e u r amplitude décroître pendant une i r r a d i a t i o n au cours de laquelle seuls l e s i n t e r s t i t i e l s créés sont mobiles ; c e t e f f e t a é t é analysé quan- titativement

[Z].

De même, l e comportement du pic I T ~ au cours de r e c u i t s après i r r a - diation à basse température a permis de confirmer que ce pic e s t associé à une interaction e n t r e décrochements géométriques e t défauts lacunaires [3]. Un des objec- t i f s de l ' é t u d e présentée i c i e s t de préciser l a nature des défauts intervenant dans l e s autres pics d ' i n t e r a c t i o n . En e f f e t , s i ces défauts sont de nature intrinsèque (lacunaire ou i n t e r s t i t i e l l e ) , l e s pics associés doivent s e développer par i r r a d i a - tion ; s i au c o n t r a i r e i l s sont l i é s aux impuretés, l e comportement sera d i f f é r e n t . Nous cherchons également s i l ' i r r a d i a t i o n crée d ' a u t r e s pics que ceux d'écrouissage e t quelles sont leurs c a r a c t é r i s t i q u e s .

II

-

CONDITIONS EXPERIMENTALES

Les échantillons ( 2 x 0,4 x 0,03 cm3) ont é t é préparés à p a r t i r de magnésium de fu- sion de zone par l e Dr Revel du Centre d'Etudes de Chimie Métallurgique de Vitry, puis r e c u i t s à 500 K sous u l t r a vide, L'analyse chimique, l e s conditions d ' i r r a d i a - t i o n , de mesure du frottement interne e t de l a fréquence de résonance ( f ~ 7 0 0 Hz) ont é t é d é c r i t e s dans [4].

* I n s t i t u t d e P h y s i q u e e t Chimie d e s Métaux,

**

U n i v e r s i t é S c i e n t i f i q u e e t Médicale d e Grenoble 40-007 Katowice,Bankowa 1 2 , Pologne

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1983979

C9-540 JOURNAL

DE

PHYSIQUE

III

-

RESULTATS EXPERIMENTAUX

La f i g u r e 1 (courbes 1) montre l e s v a r i a t i o n s du f r o t t e m e n t i n t e r n e ( Q - l ) e t de l a fréquence ( f 2 ) au c o u r s d ' u n e p r e m i è r e montée en température j u s q u ' à 340 K après un é c r o u i s s a g e à 8 K obtenu p a r 4 f l e x i o n s successives, a l t e r n a t i v e s e t d é c r o i s s a n t e s depuis un t a u x maximum de 0,3 % . L e s p i c s

B I

(60 K) Pl (147 K) s o n t reconnus a i n s i q ' u n nouveau p i c d ' é c r o u i s s a g e Po (92 K) e t p l u s i e u r s composantes e n t r e 18 e t 42 K.

Au c o u r s de l a seconde montée, l e s p e c t r e (courbes 2) e s t t r è s s i m p l e e t p r é s e n t e e s s e n t i e l l e m e n t ~ ~ ( 1 9

K)

e t BL.

F i g 1

-

V a r i a t i o n s du f r o t t e m e n t i n t e r n e (Q l )

e t du c a r r é de l a f r é - quence de résonance (f2) immédiatement après é c r o u i ssage (courbes 1) s u i v i d ' u n r e c u i t à 350 K (courbes 2 ) .

Après l e s t r a i t e m e n t s correspondants à l a f i g u r e 1, l ' é c h a n t i l l o n a é t é soumis à un bombardement é l e c t r o n i q u e d ' é n e r g i e 0,8 MeV à 10 K j u s q u ' à une dose C$ = 2 ~ 1 0 ~ ~ e l / c m ~ .

Fiq

-

V a r i a t i o n s de

Q-l e t f 2 après i r r a - d i a t i o n à 10 K (E=0,8MeV

$=Zxl OE el /cm2) s u r 1 ' é c h a n t i l l o n a y a n t su- b i l e t r a i t e m e n t de l a

1,5 . Q-'lx 102

5 d i a t i o n à 10 K (E=0,8MeV

$=Zxl OE el /cm2) s u r 1 ' é c h a n t i l l o n a y a n t su- b i l e t r a i t e m e n t de l a

- 4,6

I

La f i g u r e 2 montre l e s v a r i a t i o n s de Q-l e t f 2 au c o u r s d ' u n e première montée t h e r - mique. Des augmentations de l a fréquence a p p a r a i s s e n t v e r s 15 K, 110, 180, 245 e t 280 K ; des p i c s de f r o t t e m e n t i n t e r n e o n t é t é développés v e r s 14 K, 20, 130, 145, 180, 225, 245 e t 280 K.

Fiq -

S u i t e de l a f i g u r e 3 : après r e c u i t s à 140 K (courbe 5), 167 K (6) 190 K (7), 235 K (8).

Après un r e c u i t à 500 K q u i permet de r e t r o u v e r l ' é t a t i n i t i a l de référence, l e même é c h a n t i l l o n a é t é écroui de l a même façon (0,3 % à 10 K) ; il a é t é r e c u i t 2 f o i s j u s q u ' à 350 K p u i s il a é t é bombardé à 14 K par des é l e c t r o n s de 0,8 MeV avec une

&se $ = 2 x 1 0 * ~ / c m 2 e t a subi decmon&s successives j u s q u ' à des températures de 95 K, 123, 140, 167, 190, 235, 252, 290 e t 340

K.

I

f 510 5 ( ~ z 2 )

F i 3

-

E v o l u t i o n s de

La f i g u r e 3 montre l e s spectres obtenus immédiatement avant i r r a d i a t i o n (courbe 1) e t au cours des t r o i s premières montées après i r r a d i a t i o n (courbes 2, 3 e t 4) e t l a f i g u r e 4, l e s montées suivantes.

\

/

./

/' y ' / ' / / ' / . ^{/ '}

,.Y.

-

1.-4, ,A-.

+.-/---

----

_{-.._}

---___

_{-.._} ^-

---.

L

-

l

O 100

Des mesures analogues à c e l l e s du paragraphe I I I .2 o n t é t é r é a l i s é e s sur 1 'é c h a n t i l - l o n e c r o u i de façon i d e n t i q u e mais i r r a d i é j u s q u ' à des doses $1 = 2x10Uel/cm2,

$2 = 2x10'' e l /cm2, $ 3 = 2x10" e l /cm2 e t $ b = 2x1 016 e l /cm2.

-'

^{&t f 2} avant i r r a - d i a t i o n (courbe l ) , après i r r a d i a t i o n -4J3 (courbe 2) e t r e c u i t s

aux températures s u i

-

vantes 95 K (courbe 3)

-+"

^{4.4 4 4.2 123 K}

^(4).

2k

TA

³⁰⁰

C9-542 JOURNAL DE PHYSIQUE

On r e t r o u v e dans t o u s l e s cas l e s mêmes phénomènes : des remontées de fréquence a p r è s i r r a d i a t i o n e t des p i c s de f r o t t e m e n t i n t e r n e dans l e s zones de t e m p é r a t u r e d é j à i n d i q u é e s . Ces deux t y p e s de phénomènes augmentent avec l a dose d ' i r r a d i a t i o n .

Deux i r r a d i a t i o n s à l a même dose ^C) = 2xIOl5 el/cm2 o n t é t é r é a l i s é e s , 1 'une s u r 1 ' é c h a n t i l l o n p r é a l a b l e m e n t r e c u i t à 500 K, 1 ' a u t r e s u r 1 ' é c h a n t i l l o n a y a n t s u b i un f o r t é c r o u i s s a g e j u s q u ' à un t a u x de 1,5 % s u i v i d ' u n r e c u i t à 350 K. On a remarqué que l e s m o d i f i c a t i o n s a p p o r t é e s p a r 1 ' i r r a d i a t i o n s o n t assez peu s e n s i b l e s au t r a i t e m e n t i n i t i a l , en p a r t i c u l i e r p o u r l e s v a r i a t i o n s de fréquence.

I V

-

DISCUSSION

Le bombardement é l e c t r o n i q u e f a i t a p p a r a î t r e p l u s i e u r s p i c s b i e n prononcés à t r è s basse t e m p é r a t u r e ; du f a i t que l a t e m p é r a t u r e d ' i r r a d i a t i o n e t de d é b u t de l a montée l i n é a i r e n ' e s t pas s t r i c t e m e n t l a même d ' u n e e x p é r i e n c e à l ' a u t r e , l ' a m p l i - tude e t l a t e m p é r a t u r e du p r e m i e r p i c peuvent s u b i r quelques décalages. Le p r e m i e r p i c e s t vu dans l a gamme 13-16 K, l e second v e r s 19 K. Après é c r o u i s s a g e , on n ' o b - s e r v e dans c e t t e gamme de t e m p é r a t u r e aucun p i c a u s s i n e t . Les deux p i c s o n t d i s - p a r u a p r è s une p r e m i è r e montée à 95 K comme l e montre l a f i g u r e 3, l ' a n a l y s e de l a v a r i a t i o n du module é l a s t i q u e de l a courbe 2 permet de p r é c i s e r l a zone de d i s p a - r i t i o n . E l l e montre e n t r e 15 e t 18 K une i m p o r t a n t e remontée, c e l l e - c i p o u r r a i t s ' e x p l i q u e r p a r un é p i n g l a g e d e s d i s l o c a t i o n s dû à l a m i g r a t i o n d ' u n t y p e de d é f a u t dans l e c r i s t a l . E l l e d e v r a i t a l o r s s'accompagner d ' u n e b a i s s e du f r o t t e m e n t i n t e r n e dans l e même domaine de t e m p é r a t u r e , c e q u i n ' e s t pas l e cas. La seconde e x p l i c a - t i o n e s t l a d i s p a r i t i o n d ' u n p i c de f r o t t e m e n t i n t e r n e s i t u é à p l u s basse tempé- r a t u r e . Nous proposons l a d i s p a r i t i o n du p i c 13-16 K que nous a s s i m i l o n s à un p i c d é j à vu a p r è s une i r r a d i a t i o n avec des é l e c t r o n s de 2 MeV e t une dose 1 ,5x1016 el/cm2

p]

b a p t i s é IT, a y a n t son maximum v e r s 15 K e t d i s p a r a i s s a n t e n t r e 15 e t 20 K.

Dans l a zone de t e m p é r a t u r e 27-55 K l e module diminue moins v i t e que dans l ' é c h a n - t i l l o n non i r r a d i é e t il e s t p r o b a b l e que c e t t e zone corresponde également à l a d i s - p a r i t i o n de p i c s de r e l a x a t i o n .

En c o n c l u s i o n , nous a t t r i b u o n s l e s m a n i f e s t a t i o n s a n é l a s t i q u e s en-dessous de 30 K aux d é f a u t s d ' i r r a d i a t i o n p u i s q u ' e l l e s s o n t absentes dans un é c h a n t i l l o n é c r o u i e t non i r r a d i é . La zone de d i s p a r i t i o n de ces phénomènes ne c o r r e s p o n d à aucun s t a d e de revenu de l a r é s i s t i v i t é d ' u n é c h a n t i l l o n i r r a d i é ; en p a r t i c u l i e r l e s p a i r e s p r o - ches s ' a n n i h i l e n t en-dessous de 13 K [51, donc ces phénomènes ne p e u v e n t pas s ' e x - p l i q u e r p a r des r é o r i e n t a t i o n s de d é f a u t s i n t r i n s è q u e s dans l e c r i s t a l p a r f a i t . Nous proposons une i n t e r p r é t a t i o n en termes de p i c s d ' i n t e r a c t i o n e n t r e décrochements géométriques e t i n t e r s t i t i e l s a p p o r t é s p a r l ' i r r a d i a t i o n .

Au c o u r s de l a montée l i n é a i r e j u s q u ' à 120 K de l a f i g u r e 3 courbe 3, on observe une augmentation de l a f r é q u e n c e e n t r e 95 e t 115 K. Après c e t t e montée, l a courbe 4 montre que l e p i c

B,

e t l ' a n o m a l i e de module c o r r e s p o n d a n t e o n t diminué, a i n s i que l e f r o t t e m e n t i n t e r n e v e r s 20 K e t l ' a n o m a l i e de module correspondante.

Dans l e domaine 90-120 K, il e s t proposé [6] q u ' a p r è s bombardement é l e c t r o n i q u e des m u l t i i n t e r s t i t i e l s m i g r e n t dans l e réseau, i l s peuvent a n c r e r l e s d i s l o c a t i o n s r e s - ponsables de

B I

e t d i m i n u e r Som amplitude. I l s peuvent également a n n i h i l e r des dé- f a u t s l a c u n a i r e s s i t u é s a u v o i s i n a g e des décrochements géométriques e t q u i s o n t r e s - ponsables d u p i c d ' i n t e r a c t i o n I T L ( 2 0 K ) e t d i m i n u e r c e p i c . Par a i l l e u r s , l ' a r r i v é e de c e s complexes i n t e r s t i t i e l s d o i t a u s s i d i m i n u e r l e f o n d de f r o t t e m e n t i n t e r n e , o r

c e n t r é vers 108 K comme l a remontée de fréquence. L'ensemble des phénomènes observés e s t donc t r è s b i e n e x p l i q u é p a r l a m i g r a t i o n de complexes i n t e r s t i t i e l s .

3

- Plcs-be-frottsment-?-13O-K

Ce p i c créé par i r r a d i a t i o n e s t p l u s important dans l ' é c h a n t i l l o n r e c u i t à 500 K, il diminue avec l e taux d'écrouissage pour une dose constante. Pour 1 'écrouissage de 0,3 %, il augmente d ' a b o r d avec l a dose p u i s se s a t u r e sensiblement à p a r t i r de

@ = 2 ~ l O ~ ~ e l / c m ~ .

A c e t t e même température, l e spectre immédiatement après écrouissage e t sans i r r a - d i a t i o n de l a f i g u r e 1 courbe 1, montre un f a i b l e épaulement ( s i t u é s-ur l e c ô t é bas- se température du p i c Pl) q u i , d'après l e s travaux de Seyed Reihani 1.11 peut ê t r e a s s i m i l é au p i c de Bordoni B,. I I s e r a i t t o u t à f a i t i n h a b i t u e l d ' o b s e r v e r l a créa- t i o n d'un p i c de Bordoni p a r i r r a d i a t i o n e t c ' e s t l'examen de l e u r s comportements de r e c u i t q u i prouve que ces deux p i c s sont d i f f é r e n t s . Le p i c de Bordoni B2 dispa- r a î t p a r r e c u i t e n t r e 300 e t 350 K

[ I I

e t 1 'examen des f i g u r e s 3 e t 4 courbes 4, 5 e t 6 montre que l e p i c à 130 K créé par i r r a d i a t i o n a i n s i que l ' a n o m a l i e de module associée commencent à d i s p a r a î t r e dès l e sommet du p i c ; il n ' y a pratiquement p l u s r i e n après un r e c u i t à 167 K. Nous pensons que ce p i c de f r o t t e m e n t i n t e r n e à 130 K c r é é par i r r a d i a t i o n p e u t ê t r e a t t r i b u é à un mécanisme de r e l a x a t i o n de défauts d ' i r r a d i a t i o n sans doute de n a t u r e i n t e r s t i t i e l l e mais nous ne savons pas s i l e s d i s l o c a t i o n s j o u e n t un r ô l e dans l e processus.

4

- Pi~de-frottement-Intern~-?-147~K

Ce p i c e s t t r è s grand l o r s d e l a première montée après acrouissage ( f i g . 1 , courbe 1 ) c ' e s t l e p i c P, observé par Seyed Reihani à 105 K pour une fréquence de 1 Hz e t q u i d i s p a r a î t par r e c u i t à 150 K. Après i r r a d i a t i o n , l a f i g u r e 2 montre qu'un p i c à

147 K e s t aussi c r é é avec une amplitude assez f a i b l e . La comparaison des courbes ob- tenues pour un mêriie écrouissage montre que 1 'amplitude du p i c augmenteavec l a dose d ' i r r a d i a t i o n sans jamais a t t e i n d r e des v a l e u r s t r è s grandes.

L'examen des f i g u r e s 3 e t 4 courbes 5,6, 7 e t 8 e t en p a r t i c u l i e r l e s v a r i a t i o n s du module montrent que l e p i c a presque totalement d i s p a r u après montée à 167 K. Nous concluons que l e p i c créé p a r i r r a d i a t i o n e s t i d e n t i q u e au p i c PI créé par é c r o u i s - sage e t nous l ' a t t r i b u o n s donc à un mécanisme d ' i n t e r a c t i o n e n t r e d i s l o c a t i o n s e t défauts i n t r i n s è q u e s . Il a é t é proposé que ces d é f a u t s sont de n a t u r e i n t e r s t i t i e l l e

L I ]

e t l e s r é s u l t a t s présentés i c i c o n f i r m e n t c e t t e hypothèse c a r , à ces tempéra-

t u r e s , l e s lacunes n ' o n t pas encore migré vers l e s d i s l o c a t i o n s . Il e s t probable que l e s d i s l o c a t i o n s q u i i n t e r a g i s s e n t s o n t c e l l e s responsables du p i c B, c a r l o r s de l a d i s p a r i t i o n du p i c Pl, on observe une augmentation de l ' a m p l i t u d e de B,. C ' e s t b i e n l e comportement attendu s i , p a r exemple, l e p i c d ' i n t e r a c t i o n P, e s t associé à un mécanisme de d i f f u s i o n des i n t e r s t i t i e l s , sous c o n t r a i n t e , s u r l e s d i s l o c a t i o n s r e s - ponsables de Bl [ 7 l ( p a r exemple l o n g i t u d i n a l e m e n t ) . La d i s p a r i t i o n de

P

correspond a l o r s à l a d i f f u s i o n s u r une longue d i s t a n c e des i n t e r s t i t i e l s l e l o n g des d i s l o - c a t i o n s e t s'accompagne donc d'une augmentation du p i c de Bordoni associé puisque l e s longueurs des segments l i b r e s des d i s l o c a t i o n s augmentent.

5

- Remont~e-bu-!obule-!ers_-18O-K

C e t t e v a r i a t i o n e s t t r è s n e t t e sur t o u t e s l e s courbes tracées après i r r a d i a t i o n e t pour un même taux d'écrouissage, e l l e augmente avec l a dose d ' i r r a d i a t i o n j u s q u ' à

@ 3 = 2 ~ I O ~ ~ e l / c m ~ . E l l e e s t présente avant i r r a d i a t i o n , dans 1 'é c h a n t i l l o n r e c u i t à 500 K après écrouissage, a i n s i que dans l ' é c h a n t i l l o n fortement é c r o u i . L'analyse de l a f i g u r e 4 courbes 6, 7 e t 8 montre que c e t t e remontée de fréquence n ' e s t c e r t a i n e - ment pas terminée à 190 K sur l a courbe 6 puisque dans l a montée suivante (courbe 7) on l a r e v o i t à nouveau e n t r e 170 e t 185 K s u i v i e p a r une baisse r a p i d e dy module de 185 à 200 K. Le p i c Pl ayant presque totalement d i s p a r u après l a montée à 167 K, l a d i s p a r i t i o n de l ' a n o m a l i e de module correspondante ne peut e x p l i q u e r qu'une t r è s f a i b l e p a r t i e de l a remontée de fréquence observée. Quant au p i c de Bordoni B,, il e s t augmenté par l a montée j u s q u ' à 190 K. On ne peut donc pas r e l i e r c e t t e remontée de module à l a d i s p a r i t i o n de p i c s de r e l a x a t i o n . Par c o n t r e , il e s t i m p o r t a n t de r e - marquer que dans l e s montées l i n é a i r e s successives des courbes 6 e t 7 de l a f i g u r e 4

Cg-544 JOURNAL DE PHYSIQUE

l ' a u g m e n t a t i o n de fréquence e s t accompagnée d'une r a p i d e décroissance du f r o t t e m e n t i n t e r n e , c e q u i nous f a i t a t t r i b u e r l e phénomène à un ancrage des d i s l o c a t i o n s r e s - ponsables du f o n d de f r o t t e m e n t i n t e r n e p a r des d é f a u t s d ' i r r a d i a t i o n s q u i m i g r e n t à c e t t e température. Le bombardement é l e c t r o n i q u e à 0 , 8 MeV a créé e s s e n t i e l l e m e n t des monolacunes e t des i n t e r s t i t i e l s q u i o n t d é j à migré à p l u s basse température e t l e stade observé i c i e s t c e l u i de l a m i g r a t i o n des monolacunes, ce q u i e s t en accord avec l e s r é s u l t a t s des mesures de r é s i s t i v i t é après trempe [8].

V

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CONCLUSION

Au cours de r e c u i t s après i r r a d i a t i o n à 10 K, il a é t é mis en évidence deux stades nets de m i g r a t i o n des défauts d ' i r r a d i a t i o n . C e l u i c e n t r é vers 110 K concerne des complexes i n t e r s t i t i e l s , q u i provoquent une d i m i n u t i o n de T , , p i c d ' i n t e r a c t i o n e n t r e décrochements géométriques e t défauts l a c u n a i r e s e t du p i c de Bordoni B,.

Vers 180 K, l e s monolacunes sont mobiles, e l l e s e n t r a î n e n t un ancrage important des d i s 1 ocations responsables du fond de f r o t t e m e n t i n t e r n e .

Le p i c P, d'écrouissage e s t également créé par i r r a d i a t i o n e t e s t probablement dû à un mécanisme d ' i n t e r a c t i o n e n t r e d i s l o c a t i o n s responsables de B, e t i n t e r s t i t i e l s . En-dessous de 30 K, des p i c s de f r o t t e m e n t i n t e r n e sont a t t r i b u é s à l ' i n t e r a c t i o n e n t r e i n t e r s t i t i e l s e t décrochements géométriques, i l s ne sont pas créés par 1 'écrouissage seul.

REFERENCES

Cl] SEYED REIHANI S.M., Thèse, I n s t i t u t National des Sciences Appliquées de Lyon ( 1 9 8 1 ) .

SEYED REIHANI S.M., FANTOZZI G., ESNOUF C. and REVEL G., S c r i p t a Met.

(1979) 1011.

[2] ^{HANECZOK G., LAUZIER} J. e t MINIER C., J. de Physique, (1983) c e t t e conférence.

131 ^FANTOZZI G., ESNOUF C., MINIER C. e t LAUZIER J., Phys. S t a t . Sol. à p a r a î t r e . [4] ^{MINIER C.,} DUCLOS D. and LAUZIER J., J. Phys. F : Met. Phys. - 1 3 (1983) 13.

[5] O'NEAL T.N., CHAPLIN R.,L., Phys. Rev. - 65 (1972) 3810.

161

VAJDA P., MAURY F., LUCASSON A. and LUCASSON P . , Rad. E f f e c t s

48

( 1 9 8 0 ) 41.

[7j WINKLER-GNIEWEK W., SCHLIPF J., SCHINDLMAYR R. ICIFUAS ( v ) é d i t é par Lenz D. e t L i c k e K. Springer-Verlag B e r l i n (1975) 246.

[8] TZANETAKIS P., Thèse, U n i v e r s i t é de Grenoble, ( 1 9 7 8 ) .