Étude d'états excités de 22Ne a l'aide des résonances de capture radiative de particules alpha par 18O entre 1,6 et 5,0 MeV d'énergie incidente

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Étude d’états excités de 22Ne a l’aide des résonances de

capture radiative de particules alpha par 18O entre 1,6

et 5,0 MeV d’énergie incidente

G. Chouraqui, Th. Muller, M. Port, J.M. Thirion

To cite this version:

ÉTUDE

D’ÉTATS EXCITÉS

DE

22Ne

A L’AIDE

DES

RÉSONANCES

DE

CAPTURE RADIATIVE

DE

PARTICULES

ALPHA

PAR

18O

ENTRE

_1,6

ET

_5,0

MeV

D’ÉNERGIE

INCIDENTE

G.

_CHOURAQUI,

Th.

MULLER,

M. PORT et J. M. THIRION Institut de Recherches

Nucléaires,

Strasbourg

3

(Reçu

le 24 octobre

₁₉₆₉₎

Résumé. 2014 La

courbe d’excitation du rayonnement 03B3 de 350 keV issu de la réaction 18O(03B1, n03B3) 21Ne

a été mesurée entre _1,6 et 5 MeV. Six nouvelles résonances ont été observées correspondant aux

niveaux du 22Ne : Ex = _{11,199 MeV}

(E03B1

= 1,873 MeV ; 0393t = ₇

keV) ;

11,271

(1,961 ; 7) ;

11,431 (2,156 ; 47) ; 11,519

(2,263 ;

6) ; 11,577

(2,335 ;

16) ; 11,745 (2,540 ;

41).

Nous avons relevé les spectres de désexcitation par rayonnement 03B3 de tous les niveaux mis en

évidence et mesuré les distributions angulaires des rayonnements 03B3 de la réaction 18O(03B1, 03B3) 22Ne

chaque

fois _que l’intensité de transition le

_permettait.

En fait seules trois résonances

_déjà

observées

se trouvaient dans ce cas. Pour le niveau Ex = _11,462 MeV

(2,194 ; 9)

la distribution

_angulaire

a

_permis

de fixer J03C0 = 1-. Pour les niveaux Ex = 11,682 MeV

_{(2,463 ; 8)}

et Ex =

11,751 MeV

(2,547 ; 8) les valeurs

respectives

J03C0 = 2+ et J03C0 = 1- ont été confirmées. Des rapports d’embran-chement

(03B30/03B31)

ont _{pu être} déterminés pour ces trois niveaux ainsi que les coefficients de mélange

de _{multipolarité} des transitions 03B31. Des limites

supérieures

des intensités de transition 03C903B3 pour

les transitions 03B30 + 03B31 sont données pour les autres niveaux.

Abstract. 2014 The excitation _curve for the 350 keV radiation from the

18O(03B1, n03B3)

21Ne reaction has been measured. Six new resonances have been observed

corresponding

to 22Ne levels : Ex = 11.199 MeV (E03B1 = 1.873 _{MeV; 0393t} = ₇

keV),

11.271

_{(1.961 ;}

_7), 11.431

_{(2.156 ;}

47), 11.519

(2.263 ;

6), 11.577 (2.335 ; 16), 11.745 (2.540;

41).

Gamma

_decay

spectra were observed for all levels and

_angular

distributions measured for levels

with strong enough gamma yield.

Actually

this

only

occured for three

previously

observed reso-nances. For the Ex = 11.462 MeV

(2.194 ; 9) level the angular distribution analysis lead to the J03C0 = 1- _assignment. For the levels Ex = 11.682 MeV

(2.463 ;

8)

and Ex = 11.751 MeV

(2.547 ;

8)

the earlier J03C0

_assignments

of

_respectively

2+ and 1- were confirmed. _Branching ratios

(03B30/03B31)

could

be determined for these three levels as well as _{multipole mixing} coefficients for the 03B31 radiations.

Upper limits of the 03B30 + 03B31 transition strengths 03C903B3 are _given for the other levels.

Introduction. -

L’interprétation

théorique

des niveaux excités du

22Ne

est en bon accord avec les

résultats

_{expérimentaux}

_jusque

vers 6 MeV

_{[1, 2].}

Pour

les niveaux

plus

élevés mettant

_probablement

en

_jeu

une excitation

_multiple

du coeur et des

_particules

exté-rieures,

en

_particulier

_pour les états de

_{parité négative,}

les

_{configurations}

_théoriques

n’ont

_{jusqu’à présent}

_pas été calculées. Des études

expérimentales

ont

cepen-dant été consacrées à la

région

d’excitation

comprise

entre 11 et 14 MeV _par les

_{réactions 180(et,}

_{et) 180}

_{[3, 4]}

et

_180(et,

_{n) 21Ne}

_{[5, 6, 7].}

Entre 11 et

11,6

MeV

_{d’énergie d’excitation,}

un seul

niveau est mentionné dans la littérature

_[5].

Nous

avons étudié la _capture radiative

_180(et,

_y)

22Ne

dans le but de déterminer le

_spin

et la

_parité

de ce niveau.

Le

_présent

travail permet en outre de donner

cinq

autres niveaux dans cette même

_région.

Les niveaux excités de

11,6

à 14 MeV sont mieux

connus

_[3,

4,

_7].

Nous avons

_cependant

_pu déterminer

un nouvel état excité à

11,745

MeV et

_préciser

les

caractéristiques

de la désexcitation par rayonnement y

de douze autres niveaux

_(voir

aussi

_[8]).

La difficulté de l’étude des transitions y de ces

niveaux excités réside essentiellement dans la faiblesse des sections efficaces de la

_capture

_180(a,

_y)

22 Ne,

rendant excessivement

long

l’établissement d’une

courbe d’excitation

_précise.

Cette difficulté a _{pu être}

tournée _par l’étude

_préalable

de la courbe d’excitation de la transition _y de 350 keV du

_premier

état excité à l’état fondamental du

_{2 ’Ne,}

provenant de la

réac-tion

_180(a,

_n)

2’Ne

_{(Fig. 1)}

et _que nous

désignerons

par 180(a, ny 3 5 0) Z 1 Ne

(Fig.

2).

A l’aide de cette

réac-tion de bon rendement nous avons _pu mettre en

évi-dence des résonances mêmes

faibles,

correspondant

aux niveaux excités du

22 Ne

_susceptibles

de se

désex-citer par un _{neutron ni}

_(i

~

1).

Les distributions angu-laires de la _capture

_180(a,

_y)

22 Ne

sont

_alors,

si

possible,

effectuées. Des déterminations

250

Fie. 1. - Niveaux

d’énergie du noyau 22Ne. Seuls les niveaux

de la présente étude y sont figurés ; d’autres états excités de la

même région sont mentionnés dans les références [3] et [7]. Seuls des _rayonnements yo vers l’état fondamental et ri vers le _premier état excité ont pu être détectés en raison de l’intense bruit de fond produit par les neutrons dans le scintillateur NaI et dont le spectre, pratiquement exponentiel, s’étend jusqu’à environ

9,5 MeV d’énergie y.

tales de

_{l’asymétrie}

de détection et des facteurs d’atté-nuation dus à

_l’angle

solide ont été réalisées

_grâce

à l’étude des distributions

_angulaires

de niveaux connus.

C’est donc une méthode à deux

_étapes

_que nous avons

mise en oeuvre sur toute la zone

_d’énergie

incidente entre

_1,6

et 5 MeV. Des résultats

_complets

concernant

de nouvelles résonances ont _pu être trouvés et

_partout

ailleurs les résultats antérieurs ont _pu être

_complétés

et

_précisés.

Méthode

_{expérimentale.}

- La

présente

étude a été

entreprise

à l’aide des faisceaux

_(4He)+

délivrés _par les accélérateurs Van de Graaff de 3 MeV

_(Ea

2,7

MeV),

4 MeV

(2,7

E(l3,8 MeV),

5,5

MeV

_{(Ea > 3, 8 MeV)}

du

Groupe

de Laboratoires de

_Strasbourg.

_Après

accélé-ration,

le faisceau était défléchi par un aimant

d’ana-lyse

dont le

_{champ magnétique}

était mesuré à l’aide d’un fluxmètre à résonance

_magnétique

nucléaire.

Pour tous les

accélérateurs,

le

_calibrage

en

_énergie

du faisceau était obtenu par l’étude de la résonance à

_{Ea =}

2,711

MeV

_[8]

dans la réaction

_180(a,

_yo)

22 Ne.

Les cibles

d’oxyde

de tantale sont obtenues _par oxy-dation

_anodique

du tantale en milieu enrichi

_(86,5

%

1g0,

1

_%

_l’O,

_{12,5 %}

_160).

Nous avons utilisé

trois

_épaisseurs

de cibles

_{correspondant}

à des tensions

d’oxydation

de

_10,

40 et 132

volts,

c’est-à-dire

respec-tivement

6,

24 et 80 keV _{pour des}

_{particules alpha}

de 3 MeV.

Les _{rayonnements gamma} ont été détectés à l’aide de trois cristaux

_cylindriques

_NaI(Tl)

de _7,62 cm x

7,62

cm et de résolution voisine de 7

_%

_pour la radiation _y de

0,662

MeV du

13’Cs.

Ces cristaux étaient montés sur des

_{photomultiplicateurs}

RCA du

type

8054 et blindés par une

_épaisseur

de 8 cm de

plomb.

Pour le relevé de la fonction d’excitation du

rayon-nement y de 350 keV allant du

premier

niveau excité

vers le niveau fondamental du

2 ’Ne

et

_provenant

de la réaction

_180(oc,

_ny)

21 Ne,

le détecteur de meilleure résolution a été

_placé

à

_1,5

cm de la cible et à 45° du faisceau incident.

_{Après amplification,}

les

_impulsions

délivrées par ce détecteur étaient

_analysées

_par un

sélecteur 400 canaux. Pour les mesures de

distribu-tion

_angulaire,

deux des scintillateurs étaient mobiles

autour d’un axe

_passant

_par la cible et leurs faces antérieures étaient à une distance de

_4,8

cm de cette

dernière. Trois mesures

_permettaient

ainsi de relever

les taux de

_comptage

à

_{cinq angles 0}

=

_2,4°,

_26,6°,

42,6°,

67,2°

et

_87,6°.

Les mesures à 0 =

42,6°

étaient

effectuées simultanément par les deux détecteurs

mobiles et

_permettaient

ainsi la normalisation de ces

détecteurs entre eux. Le troisième détecteur était fixe à

une distance de

_2,0

cm de la cible. Les

_impulsions

délivrées par les trois

photomultiplicateurs

étaient

amplifiées

et

_analysées

_{simultanément par} un sélec-teur à 4 096 canaux utilisé en multivoie

_[9].

De

plus,

un sélecteur 400 canaux

_permettait

_d’analyser

une

portion

choisie du

_spectre

du détecteur fixe.

Les

_comptages

des deux détecteurs mobiles étaient ramenés à un

_comptage

constant du détecteur

_fixe,

permettant

ainsi de compenser, par

exemple,

d’éven-tuelles variations

_d’énergie

du faisceau. Les distribu-tions

_angulaires

étaient faites à

_l’énergie

de résonance. Des mesures

_identiques

étaient faites de

_part

et d’autre de cette

_énergie

et servaient à

_corriger

les mesures _pour

le bruit de fond. Les différences de

temps

de mesure étaient

_{également compensées}

_grâce

à une mesure de

bruit en l’absence de faisceau. L’ensemble de ces

cor-rections était

_complété

par

l’application

des coefficients

d’atténuation dus à la dimension finie des

détec-teurs

_[10].

La valeur du coefficient d’atténuation

_JIJ,

a été déterminée

expérimentalement

à l’aide d’une

distribution

_angulaire

du niveau à

2,711

MeV

(J1t =

1-) [8]

et trouvée

_égale

à

0,84

±

0,03.

Cette détermi-nation avait de

_{plus l’avantage}

de tenir

_compte

de

l’ani-sotropie

expérimentale

du

système

de détection

_(défaut

de

centrage,

absorption

non

_isotrope

_par la boîte de

cible ou le

_support

de

_cible).

_Enfin,

le fait _{que pour}

chaque

rayonnement gamma, seule une fraction du

nombre de coups

total,

de l’ordre de 40

%,

était

prise

en considération

(fenêtre

_comprenant en

_général

le

pic photoélectrique

Eo

et le

_pic

_{Eo -}

_0,511

_MeV)

n’in-troduisait pas d’erreur

supplémentaire

comme cela

aurait été le cas en

_employant

des valeurs

théoriques

COURBE D’EXCITATION DE

_1,7

A

2,7

MeV. - La

figure

2

_présente

la courbe d’excitation obtenue pour

une fenêtre

correspondant

au

_photopic

du rayonne-ment _{y de 350} keV de la

_{réaction 180(a,}

_{ny35o) 21Ne,}

où les

_pics

sont numérotés de 1 à 9. La cible

_d’oxyde

de tantale utilisée

_{correspondait}

à une

_épaisseur

de

6,5

keV _{pour des}

_alpha

de

2,5

MeV. Des mesures

effectuées entre

_1,6

et

1,7

MeV n’ont mis en évidence

aucune résonance.

Les

_pics

numérotés de 1 à 9 dans la courbe d’exci-tation

_(Fig.

2)

sont sans

_ambiguïté

des résonances de la réaction

_180(ex,

nY35 0)

2 ’Ne.

La résonance n°

4,

vu sa

_position

en

_énergie

et son intensité relativement

grande,

peut

être identifiée avec la résonance observée vers

_2,21

MeV dans la réaction

"’0(ot,

_n)

21Ne

_[5].

Les résonances nOs 7 et 9

_{correspondent}

aux

réso-nances à

_2,468

MeV et

2,556

MeV observées dans la même réaction

_[7].

En _{outre, pour} le niveau du

22Ne

à

_11,69

MeV

_{correspondant}

à la résonance n°

_7,

une étude de diffusion

élastique [4]

_{propose J~} =

2+,

et _pour la résonance n° 9 deux résultats concordants

[3, 4]

fixent J1t = 1- .

FIG. 2. - Fonction d’excitation de la transition

y de 350 keV

entre le premier état excité et l’état fondamental du 2’Ne.

On voit que l’étude de la désexcitation des niveaux

du

22 Ne

_{correspondant}

aux résonances n°S 1 à 9 était ainsi

_justifiée,

car sur neuf niveaux mis en

_évidence,

trois seulement avaient été cités dans la

littéra-ture.

Dans une seconde

étape,

nous avons donc relevé les

spectres

y au sommet de chacune de ces résonances

pour 100

_yC

_(’He)’

à l’aide d’un détecteur

_7,62

cm x

7,62 cm

à

1,5

cm de distance de la

cible,

sous un

_angle

de 45°

_{(les angles}

de 0° et 90° étaient à exclure car deux des distributions

angulaires typiques

attendues s’annu-lent _pour ces

valeurs).

Seules les résonances

4,

7 et 9

nous donnèrent un _{spectre y}

_présentant

des

transitions,

yo vers l’état fondamental ou _1’1 vers le

_premier

état

excité,

d’intensité

_{mesurable, permettant}

une éventuelle

distribution

angulaire.

Pour toutes les autres

réso-nances, les limites

supérieures

des intensités de

transi-tion _ru1’

_[12]

_pour les transitions yo + _yl ont _{pu être}

déterminées

_(Tableau

_I).

TABLEAU 1

(a) Des résultats _complets sont donnés dans le tableau III.

Les deux faibles rebondissements

_apparaissant

à 1 792 et 1 850 keV ne _{peuvent pas} être considérés

comme des résonances de la

réaction 1gO(a, n1’350) 21 Ne.

En

_effet,

leur intensité n’est environ _que le dixième de celle de la

plus

petite

des résonances

_{(1 873}

keV,

n°

₁₎

et l’examen des _specties relevés à 1 792 et

1 850 keV montre _que le

_photopic

de 350 keV

_n’émerge

pas du bruit de

fond,

alors

qu’il

est très visible pour

toutes les résonances. Il est

_possible

_qu’il

_s’agisse

de résonances de la réaction

_parasite

l’0(a,

y)

2 ’Ne

(teneur

des cibles en

170 :

1

_%).

Il est à _{remarquer que} dans toute notre courbe

_{d’excitation,}

les résonances

parasites

dues à

_13C(a,

_n)

16 0

n’ont _{pas été} mises en

évidence.

COURBE D’EXCITATION DE

2,7

A 5 MeV. - Cette

_région

était de loin la mieux connue

_[3,

_{4, 5, 7,}

_8].

Comme il

était

_prévisible,

la courbe d’excitation

_180(et,

_ny)

2 ’Ne

n’a mis en évidence aucune nouvelle résonance. Nous avons

_cependant

relevé des _{spectres y pour}

_quelques

niveaux de cette

_région.

Les seuls niveaux

_ayant

donné

une intensité de transition _w1’ suffisante _pour

entre-prendre

l’étude de la distribution

_angulaire

sont ceux

à

_11,89

et

_12,28

MeV étudiés

_{précédemment}

_[8].

Pour tous les autres

_niveaux,

nous n’avons pu donner que des limites

supérieures

des intensités de transition

wy pour les transitions yo + y 1

(Tableau

II).

De

252

TABLEAU II

(a) Des résultats _complets sont présentés dans [8].

(b) Les _7~ sont calculés à l’aide des valeurs de J et de T0153

de [6].

(c) Ces niveaux sont déjà mentionnés dans [7].

référence commode

_d’énergie

_[7]

et de distribution

angulaire (J’ = 1-)

[8].

DISTRIBUTIONS ANGULAIRES DE LA CAPTURE RADIATIVE

180(a,

y)

22 Ne.

RÉSONANCE 4

_{(A 2,194}

_MeV).

-Le niveau

_{correspondant}

du 22Ne

se situe à

_11,462

MeV.

Le

_spectre

_y obtenu dans les conditions

d’angle

solide maximum ne

_présentait

_que de faibles transitions

La distribution

_angulaire

était donc d’une mesure

délicate. Elle a été relevée à trois

_{reprises, chaque}

fois

à

_{cinq angles,}

avec des résultats concordants. Elle a de

plus

été

_corrigée

_pour le bruit de fond dû aux

réso-nances

_voisines,

_grâce

à deux distributions

_angulaires

complètes,

relevées l’une à

_EêL

=

2,226 MeV,

c’est-à-dire dans le creux entre les résonances 4 et

5,

l’autre à

2,156 MeV,

c’est-à-dire au sommet de la résonance 3.

La distribution

_{angulaire corrigée,}

à

2,194 MeV,

est

présentée figure

3.

La distribution

angulaire

de la radiation yo de

11,462

MeV a été obtenue _pour la fenêtre

_d’énergie

comprise

entre

_10,95

et

_12,15

MeV.

L’ajustement

de

cette distribution

_angulaire

sous la forme

(forme

linéaire en fonction de cos2

0)

_par la

mé-thode des moindres carrés nous a fourni une valeur

A2/Ao

= -

0,748

_±

0,047 .

Une mesure de la distribution

_angulaire

de la

réso-nance à

2,711

MeV

_{(J1t =}

_1-)

nous ayant

permis

de déduire le coefficients d’atténuation

_J2lJo

= ₊

0,840

+

0,034,

la valeur

_corrigée

de

_A,IAO

était donc -

0,89

±

0,07.

Ce résultat

_permet

de fixer J1t = 1- pour le

niveau

_{correspondant}

du

22Ne

à E =

11,462

MeV.

La distribution

_angulaire

de la

_{radiation y 1}

de

10,185

MeV

_{(Fig. 3)}

a _{été obtenue pour le} fenêtre

FIG. 3. - Distributions angulaires des

rayonnements yo et yi

de _11,462 et _10,185 MeV respectivement. Les droites représentent

les _ajustements obtenus par la méthode des moindres carrés.

d’énergie comprise

entre

_9,05

et

_10,35

MeV. On obtient

après

correction pour l’atténuation de

géo-métrie de détection

_A2/Ao

= -

0,499

±

0,028.

Une

_{décomposition}

du

spectre

y obtenu a

_permis

de

tenir

_compte

d’une contribution

_égale

à 20

_%

± 8

_%

des radiations _yo dans la fenêtre

_d’énergie

consi-dérée ce

_qui

ramène le coefficient

_{A21Ao à la}

valeur

-

0,594

±

0,032 .

Ce

_rapport,

_exprimé

_par

permet

pour cette transition 1- -

2+

_{(E1, M2)}

_de

déterminer le coefficient de

_mélange

x ainsi que le

rapport x2

des intensités

_{quadrupôle/dipôle.}

Ces

quantités,

ainsi que l’intensité relative des

radia-tions

_{yo et}

_yi,

_compte

tenu des distributions

angulaires

obtenues,

et les valeurs des

_largeurs

partielles

_Tyo

et

_{T~ , ,}

sont

_{présentées,}

tableau III.

RÉSONANCE 7

_{(A 2,463}

_{MeV). -}

Le niveau

corres-pondant

du

22Ne

se situe à

11,682

MeV. Comme pour

la résonance

_{précédente,}

le rendement de la _capture radiative est faible. La distribution

_angulaire

obtenue

a été

corrigée

_pour le bruit de fond mesuré

grâce

à

des distributions effectuées de part et d’autre de la

résonance.

La distribution

_angulaire

de la radiation yo de

11,682

MeV a été obtenue _pour la fenêtre

_d’énergie

gamma

comprise

entre

11,17

et

_12,37

MeV. Elle est

carac-TABLEAU III

(a) La valeur de Ta n’étant pas connue, on ne peut calculer

_7~.

(b) Calculé avec la valeur de Ta de la référence [4]. (c) Calculé avec la valeur de ra de la référence [3].

térise sans

_ambiguïté

un niveau J’ =

2+,

_en accord

avec Powers et ses coll.

_[4].

La distribution

_angulaire

de la radiation _{y 1} de

FIG. 4. - Distributions angulaires des

rayonnements yo et y 1 de

11,682 et _10,405 MeV respectivement. Les courbes représentent

les _ajustements obtenus par la méthode des moindres carrés.

10,405

MeV

_{(fenêtre d’énergie}

_{gamma de}

_9,27

à

10,57

MeV)

est

_présentée

_figure

4

_après

correction

pour la contribution du

rayonnement

yo dans la

fenêtre de sommation. On obtient le meilleur

ajuste-ment _par une forme

pour

A2/Ao

=

0,80

+

0,16

et

_A,/,40

= -

0,39

₊

_0,21.

En utilisant comme facteur d’atténuation

_J2/Jo

=

0,840

l

0,034

et

_J4/JO

=

0,560

_l

0,045

[11 ],

on obtient

A21A,

=

0,95

±

0,19

et

_A4/Ao

= -

0,70

₊

0,38.

Mal-gré

l’importante

incertitude

_{expérimentale}

sur ces

coefficient,

on

_peut

déterminer le facteur de

mélange

E21MI d’après

les relations

[13]

et

Les solutions de ces deux

_équations,

calculées _pour les

valeurs

concordent au

_voisinage

de x ~

1,3,

ce

_qui

_correspond

à un

_rapport

d’intensité

_{E2/l~l N}

_1,7.

RÉSONANCES 8 ET 9

_(A

_2,540

MeV ET

2,547

MeV).

-Les niveaux

_{correspondants}

du

22 Ne

se situent à

11,745

et

11,751

MeV. Ce dernier niveau a été étudié

dans les travaux

_[3,

4,

7]

qui

lui attribuent une

lar-geur

7~

= 8 keV et J’ =

1-,

_sans mention du niveau

voisin

_{large (F,}

=41

_{keV) qui}

ressort clairement de la

courbe d’excitation

_(Fig.

_2).

Nous avons donc relevé

des distributions

angulaires

de

longue

durée aux

éner-gies Ea

=

2,500, 2,527

et

2,547 MeV,

à l’aide d’une

cible mince

_puis

d’une cible

_épaisse.

Ces mesures n’ont

cependant

mis en évidence aucune contribution

par-ticulière de la résonance

_large.

En

effet,

si les

distri-butions

_angulaires

de la radiation _yo obtenues avant

l’énergie

de résonance à

2,500

MeV sont encore iso-tropes, à

_2,527

MeV elles

_{correspondent déjà}

à une

transition 1-

_{~ 0+,}

tout comme à

_l’énergie

_2,547

MeV.

De plus,

le rendement mesuré de la réaction

_"0(a,

_yo)

22 Ne

à

2,527

MeV est

_plus

faible

_qu’à

_2,547

MeV. Il n’est pas

possible

de conclure

_quant

au

_spin

du

niveau

_large

à

2,540 MeV,

ni même de déterminer son

intensité de transition vers le niveau fondamental et le

254

Pour le niveau

_{correspondant}

à la résonance 9

(2,547 MeV),

la distribution

angulaire

du

rayonne-ment yo, mesurée à

l’énergie

de

résonance,

confirme l’attribution J1r = 1-. Le meilleur

_ajustement

en

po-lynômes

de

_Legendre

a été obtenu _pour la valeur

A21Ao

= -

1,20

₊

0,13.

A la même

énergie,

la distri-bution

_angulaire

du

_rayonnement

_1’1 de 10,474 MeV

est correctement

_ajustée

_pour la valeur

_{A2 jAo = -}

0,47

+

0,19.

Les

_{largeurs partielles}

obtenues sont

_I".

=

0,17

+

0,1

eV et

_rYl

=

_0,12

_±

_0,08

eV _et le

coeffi-cient de

_mélange

de

_{multipolarité M2/E 1,}

_{pour le}

rayonnement yi a été trouvé

_égal

à -

0,27

+

0,01.

Conclusion. -

L’application

du modèle SU3

_[14]

ou de calculs du

_type

Hartree-Fock

[15]

n’est actuel-lement pas en mesure de rendre

_compte

des facteurs

spectroscopiques

des niveaux du

22 Ne

_d’énergie

supé-rieure à 6

_MeV,

ni d’en

_préciser

les

_{configurations.}

Les

_présents

résultats

_{complètent cependant}

l’étude

expérimentale

de la

_région

d’excitation de 11 à 14 MeV.

Les distributions

_angulaires

effectuées aux

_énergies

de résonance

2,194 MeV, 2,463

MeV et

2,547

MeV ont

permis

l’étude des niveaux

_{correspondants}

du

22Ne.

Les résultats sont

_présentés

tableau III. Il convien-drait

_{d’y joindre}

les résultats pour les résonances à

2,711

MeV et

3,190

MeV

_{précédemment publiés [8] (*).}

La faible section efficace du _processus de désexci-tation

_{électromagnétique}

des niveaux du

22Ne

vers le

niveau

fondamental,

ne

_permet

_pas

_{d’appliquer}

la

même méthode aux autres niveaux du domaine étudié.

En

_effet,

les mesures

_longues

effectuées aux différentes

énergies

de résonance ont mis en évidence des limites

supérieures

des intensités de transition _cosy

_(Tableaux

1

et

_II)

_trop

faibles pour nos

possibilités

actuelles de

détection.

(*) Les largeurs partielles

_F,,

1 des niveaux correspondants

exprimés en unités de Weisskopf sont respectivement

pour le premier,

M

2

(El) = _{2,9 X 10-3,}

1 M 12

_(M2) = ₁₂ pour le second.

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