HAL Id: jpa-00231158
https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00231158
Submitted on 1 Jan 1975
HAL
is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.
L’archive ouverte pluridisciplinaire
HAL, estdestinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.
Pompage direct des paires d’ions Cr3+ dans le rubis
M. Ben Ghorbal, E. Duval, Bernard Champagnon
To cite this version:
M. Ben Ghorbal, E. Duval, Bernard Champagnon. Pompage direct des paires d’ions Cr3+
dans le rubis. Journal de Physique Lettres, Edp sciences, 1975, 36 (4), pp.101-103.
�10.1051/jphyslet:01975003604010100�. �jpa-00231158�
L-101
POMPAGE DIRECT DES PAIRES D’IONS Cr3+ DANS LE RUBIS
M.
BEN GHORBAL,
E. DUVAL et B. CHAMPAGNON Laboratoire deSpectroscopie
et deLuminescence,
UniversitéClaude-Bernard, Lyon
I 69621Villeurbanne,
FranceRésumé. 2014 L’excitation des raies R, N1, N2 a été mesurée dans la région de la bande U, à basse température. Les raies à zéro-phonon des transitions
4A2 4A2 ~ 4A2 4T2
ont été mises en évi- dence à 6 055 Å pour les quatrièmes voisins appariés et à 6 084 Å pour les troisièmes voisins appariés.Ces mesures confirment le pompage intrinsèque des paires.
Abstract. 2014 The excitation of R, N1, N2 lines has been measured in the region of the U band,
at low temperature. The zero-phonon lines of
4A2 4A2 ~ 4A2 4T2
transitions have been found at 6 055 Å for the 4th-neighbour pairs and at 6 084 Å for the 3rd-neighbour pairs. These measure-ments confirm the intrinsic pumping in the pairs.
11 est bien connu
[1, 2]
quelorsqu’on
augmente la D’autre part H.Engstrom
et L. F. Mollenauer[12]
concentration en ions
Cr3+
dans lerubis,
de nouvelles utilisant latechnique
dechronospectroscopie
etraies d’emission
s’ajoutent
aux raiesR1 (6
936A)
travaillant a latemperature
de 77 K ont faitapparaitre
et
R2 (6
922A)
du rubis peudope (substitution
des bandes d’excitation de la raieN2
a 4650,
4770,
de moins de0,1 %
d’ionsCr3 +
dansa-A1203)-
Ces 4 850 et 6 050A, qu’ils
ont attribuees aux transitions raies n’ont pas eteprevues
par la theorie duchamp (~A~ 4 A2) -+ (4 A2 4T1)
et(~A~ 4 A2) -+ (~A~ 4T2)
decristallin
[3].
Elles sont attribuees aux ionsCr3+ cette paire.
Ces travaux ont mis en evidence la contri- lies par interactiond’echange
pour former des bution du pompageintrinseque
des niveaux excitespaires [4].
Les deux raies lesplus
intenses sontgene-
despaires
d’ions.ralement
reperees
parN1 (7
041A)
due aux ionsCr3+
Dans cepresent
travail nous donnons des resultatsinteragissant
avec le troisièmeplus proche
voisinexperimentaux
obtenus a5,2
K et a 77 K etqui
et par
N2 (7
009A)
due aux ionsCr3+
lies au qua- confirment le pompageintrinseque
despaires
ettrieme
plus proche
voisin[5-7].
mettent en evidence de nouveaux etatsd’energie
desLes etudes des
proprietes optiques
des cristaux depaires
d’ions.rubis fortement
dope
et des effet, queproduit
l’inter- L’etude de la transition4A -+ 4T
des ionsCr"
action
d’echange
sur les niveau ~ des ionsCr 3 1
lies dansa-Al203
peudope
peut se faire à l’aide du spec1 l’par
paire,
ont etedeveloppees
~ssentiellement pourd’excitation
de la raieR1.
Dans un rubis fortenicnt le niveau fondamental4A2
et pour lepremier
niveaudope
la variation de l’intensité des raiesN1
ctN2.
excite
2E [8-9].
Tres peu d’attention a eteiccordee
a en fonction de 1excitation dans la memebande,
1’etude des autres niveaux excites quepresente
le nous foumit deux spectres différents de celui c’)tenu rubis fortementdope,
cela etant du aufait,
que l’on pour la raieR1
d’un meme echantillon. Udispositif supposait
que l’interactiond’echange 1 E
fait queoptique
utilise est constitue d’une source jrayonne-deplacer
tres peu ces niveaux et n’intr(ciait aucun ment(Lampei
lode Mazda I.P.R.250 ;
250W,
24V) changement
radical sur eux, et à~¡1ypothèse
dont le filament est focalise sur la fente d’entree d’un d’Imbush[10] qui pretend
que le pompage sur les monochromateur JOBIN-YVON 2M 23 dedispersion
niveaux
d’energie
despaires
ne se fait que par transfert 12A/mm,
a la sortie de ce dernier la lumiere estd’energie
apartir
des niveaux des ionsCr3+
isoles. focalisée sur lecristal,
salongueur
d’onde varie de Recemment T. Kushida et Y. Tanaka[11] utilisant
6100A
a 5 750A.
La lumiere d’emission traverseun laser a
frequence
variable ont obse:v: ". a 77 K un autre monochromateuridentique
aupremier
la variation d’intensite des raies d’emijsion
N1 regle
sur l’une des raiesR1,
N, ouN2.
Unphoto-
et
N2
en fonction de 1’excitation dans laregicr
demultiplicateur
type E.M.I. 944F~.B.
estplace
a la4 600-4 900
A.
Ils ont mis en evidence des iaies sortie du deuxieme monochromateur.correspondant aux transitions (4 A2 4A2) _+ (4 A22 T2)-
Nous avons effectué deux seriesd’observations,
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyslet:01975003604010100
L-102
la
premiere
a unetemperature
voisine de celle de 1’heliumliquide (5,2 K),
l’autre a latemperature
de1’azote
liquide.
Achaque temperature
onobserve,
pour deux echantillons
dopes
a1,75
et0,44 %
enpoids
deCr203,
les spectres d’excitation :-
UR1, correspondant
a la transition4A2 -~ 4T2
des ions
Cr3+
isoles.-
UN1, correspondant
a la transition(4 A2 4A2) - (4A2 4T2)
des
paires
constituees par les 3esplus proches
voisins.-
UN2, correspondant
a la transition(4A2 4A2) -+ (4 A2 4T2)
des
paires
constituees par les 4èmesplus proches
voisins.A
chaque
spectre on superpose un spectre etalon fourni par unelampe spectrale
au mercure, raie 5 770 et 5 790A.
Les
figures
1 et 2 donnent les spectres obtenus a5,2
Krespectivement
des cristauxdopes
a0,44
et1,75 %
enpoids
deCr203.
Ladisposition adoptee
sur ces
figures
permet lacomparaison
entre les spec- tresUN1
etUN2
despaires
d’ions et le spectreUR1
des ions isoles. Dans la
figure
1qui
donne les spectres d’excitation pour le cristal le moins concentre la raie azero-phonon
des ionsCr3 +
isolesapparait
nettementdans les spectres
URl
etUN2
a 5 960A.
On peutobserver
pour À
> 6 000A,
que le spectreUN1 presente
deux raies de faible intensite situees a 6 010 et 6 084A
et que le spectreUN2 presente
une raiesituee a 6 055
A.
Ces raies n’existent pas dans le spectreUR,
et elles sontparticulierement
visiblespour le cristal le
plus
concentre a5,2
K(Fig. 2).
FIG. 1. - Spectres d’excitation des raies R1, N2 et N du rubis dope a 0,44 % en poids de Cr 2°3 a 5,2 K .
" ... ~ ..
FIG. 2. - Spectres d’excitation des raies R, N2 et N 1 du rubis
dope a 1,75 % en poids de Cr203 a 5,2 K.
Elles ne peuvent
provenir
alors que de transitions entre niveauxd’energie
depaire
d’ions. En tenant compte de l’interactionelectron-phonon
dans 1’6tat4T2
des ionsCr3 +
dans lerubis,
on peut supposer que les raies des spectresUN1
etUN2
situeesrespective-
ment a 6 084 et 6 055
A
sont des raies azero-phonon
des
paires
d’ionscorrespondant
aux transitions vers1’etat ou l’un des ions constituant la
paire
est dans leniveau
4T 2’
I’autre restant dans son état fondamental4A2.
La distance enenergie
entre les raies a 6 084 et 6 010A
dans le spectreUN1
est de 202cm-1 qui correspond
bien a la distance entre la raie a zero-phonon
et la raie aun-phonon
dans lespectre
4A2 --+ 4T2
des ionsCr3+
isoles. 11 est doncprobable
que la raie a 6 010
A corresponde
a la raie a un-phonon
de la transition(4A2 4A2) --+ (4A2 4T2)
destroisiemes voisins
apparies.
Les niveauxd’energie (4A2 4T2)
se trouvent decales vers les bassesenergies
par rapport aux niveaux
4T2
des ionsCr3+
isoles.On a calcule le
decalage
a l’aide despositions
desraies a
zero-phonon,
en utilisant la structure de 1’6tat fondamental despaires [13].
En supposant que les transitions se font apartir
du niveaud’énergie
leplus
bas on a trouve que les niveaux(4A2 4T2)
des troisiemes voisins
apparies
et desquatrièmes
voisins
apparies
se trouventrespectivement
a 352em - 1
et 265
cm-1
en dessous du niveau4T2
des ions isoles.On constate que l’intensité relative des raies a
zero-phonon
despaires
d’ions a 6 084A
et 6 055A
dans le
spectre UN1
et le spectreUN2 respectivement,
par rapport a celle de la raie a
zero-phonon
des ionsCr3 + isoles,
croit a5,2
K et decroit a 77 Klorsque
Fonaugmente
la concentration. Cette intensite relativemesure le rapport du pompage direct et du pompage par transfert a
partir
des ionsCr3+
isoles. R. C. Powellet al.
[ 14]
ont montre que latemperature
de thermalisa-L-103
tion des niveaux excites des différents centres actifs dans le cristal decroit
lorsque
l’on augmente la concentration en ionsCr3 + .
Cela veut dire que la vitesse de transfertd’energie
entre les ionsCr3+
isoIés et les
paires
diminuelorsque
l’on abaisse latemperature
du cristal etlorsque
l’on diminue la concentration en ionsCr3+.
On peut alorsexpliquer
notre resultat
experimental.
En effet latemperature
de
5,2
K est inferieure a latemperature
de thermalisa-tion,
et a cettetemperature I’augmentation
de laconcentration a surtout pour effet
d’augmenter
lenombre de
paires
et parconsequent d’augmenter
lesignal correspondant
au pompagedirect.
A 77 Kdans le domaine de concentration
considere, I’aug-
mentation de la concentration a
principalement
pour effet d’abaisser latemperature
de thermalisation c’est-a-dired’augmenter
la vitesse de transfert oule pompage par transfert.
Pour
interpreter l’origine
des niveaux(4A2 4T2)
des
paires
d’ions on propose deuxhypotheses.
Lapremiere
consiste a considerer que lecouplage
desions
Cr3+ qui
se fait par l’interactiond’echange
levela
degenerescence
du niveau4T2
et donne ainsiBibliographie [1] DEUTSCHBEIN, O., Ann. Phys. 14 (1932) 712, 729 ; 20 (1934) 828.
[2] SHAWLOW, A. L., WOOD, D. L. and CLOGSTON, A. M., Phys.
Rev. Lett. 3 (1959) 271.
[3] SUGANO, S. and TANABE, Y., J. Phys. Soc. Japan 9 (1954) 735.
[4] CLOGSTON, A. M., Rapport non publié.
[5] MOLLENAUER, L. F. and SCHAWLOW, A. L., Phys. Rev. 168 (1968) 309.
[6] KANSKAYA, L. M. and PRZHEVUSKII, A. K., Sov. Phys.-Optics
and Spectrosc. 26 (1969) 121.
[7] KAPLYANSKII, A. A., MEDVEDEV, V. N. and PRZMEVUSKII, A. K., Sov. Phys.-J.E.T.P. Lett. 5 (1967) 347.
[8] PRYCE, Non publié.
[9] NAITO, M., J. Phys. Soc. Japan 6 (1973) 1491.
[10] IMBUSCH, G. F., Phys. Rev. 153 (1967) 326.
[11] KUSHIDA, T. and TANAKA, Y., Solid State Commun. 11 (1972)
1341.
[12] ENGSTROM, H. and MOLLENAUER, L. F., Phys. Rev. (B) 7 (1973) 1616.
[13] POWELL, R. C. and DIBARTOLO, B., Phys. Stat. Sol. (a) 10 (1972) 315.
[14] POWELL, R. C., DIBARTOLO, B., BIRANG, B. and NAIMAN, C. S., Phys. Rev. 155 (1967) 296.
[15] DuvAL, E., LOUAT, R. and LACROIX, R., Phys. Stat. Sol. (b) 50 (1972) 627.
[16] LOUAT, R., LACROIX, R., DUVAL, E. and CHAMPAGNON, B., Phys. Stat. Sol. (b) to be published.
naissance au niveau
(4A2 4T2).
Cettehypothese
a ete introduite par
Clogston [4]
pourinterpreter
lesniveaux
(4A2 4A2)
despaires
etgeneralisee
par M. H. L.Pryce [8]
et M. Naito[9]
pour lesniveaux
(4A2 2E).
La secondehypothese
que 1’on propose est basée sur 1’existence dans Fetat4T2
d’un effetJahn-Teller avec des modes de vibration doublement
dégénérés qui
se traduit par troispuits
depotentiel
de meme
profondeur
lelong
de trois directions de vibration[15-16].
Dans un rubis fortementdope
I’interaction
elastique
entre les deux ions d’unepaire
peutf#voriser
une direction de vibration et provoquer ainsi un abaissement dupuits
depotentiel
corres-pondant
a cettedirection,
1’etat azero-phonon 4T2
des ions
Cr3+
ne seraitplus
trois foisdegenere
commepour les ions
Cr3+ isoles,
mais nondegenere.
Nous effectuons actuellement des