Sur l'équilibre osmotique et la concentration des dissolutions par la pesanteur

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Submitted on 1 Jan 1889

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Sur l’équilibre osmotique et la concentration des dissolutions par la pesanteur

Gouy, G. Chaperon

To cite this version:

Gouy, G. Chaperon. Sur l’équilibre osmotique et la concentration des dissolutions par la pesanteur.

J. Phys. Theor. Appl., 1889, 8 (1), pp.44-46. �10.1051/jphystap:01889008004401�. �jpa-00239000�

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Quant ^{aux cuves du} haut, ^elles communiquent par ^{un caout9} chouc étroit qui rétablit les niveaux, ^{mais assez lentement} _pour

laisser le temps de maintenir la cuvette mobile au-dessous du tube

pendant ^{la chute du mercure et la rentrée} de ^l’air.

Les tubes en Y doivent être assez larges pour échapper ^{aux in-}

convénients de la capillarité. Cependant l’extrémité supérieure

des branches des Y qui ^{ne se trouvent} pas dans le tube central doit être terminée par ^un orifice étroit, ^{et tournée vers le bas.}

On conçoit ^aisément qu’autant ^{on mettra d’Y} ayant ^{une branche} dans le tube central et l’autre dans ^un autre tube, ^{autant on aura}

de voies à cette espèce ^de robinet. Tout l’appareil ^{est fixé à une} planche ^soutenue par ^un pied.

On peut ^{faire encore un autre} appareil analogue ^{avec un seul Y}

à plusieurs ^branches supérieures, ^entrant chacune dans ^un tube

séparé, organisé ^{comme le} tube central avec son annexe et sa cu- vette. Ces appareils, ^{comme les} robinets, _peuvent ^{servir au} passage des gaz.

On voit _{que la} Inan0153uvre de l’appareil ^consiste simplement ^à

monter ou descendre la petite bouteille du bas et à descendre la

petite ^{cuvette du haut.} Après chaque ^{manoeuvre tout} reprend spontanément ^l’état d’origine.

SUR L’ÉQUILIBRE OSMOTIQUE ET LA CONCENTRATION DES DISSOLUTIONS PAR LA PESANTEUR;

PAR MM. GOUY ET G. CHAPERON.

Dans un récent Nlémoire sur cette question (1), ^{M. P. Duhem,}

ayant obtenu des formules qui ^lui paraissent ^un peu différentes d es nôtres (2), ^croit pouvoir l’attribuer à un vice inhérent à la mé- thode que nous avons employée.

Nous devons faire remarquer d’abord que les formules de M. Dru-

(1) Journal de Physique, ^{28 série, t.} VII, p. 391; ^1888.

(1) Annales de Chimie et de Physique, ^6e série, ^t. XII, p. 38~, ^{et t.} XIII, p. ^{r ~o.}

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Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01889008004401

45 hem s’identifient avec les nôtres, ^{si l’on ne se} méprend pas ^sur le sens de la fonction ?(F’,F), ^que nous avons définie « le travail

produit par le transport de l’unité de poids de vapeur, ^à tempéra-

ture et à niveau constants, d’un réservoir ^où la pression ^{est F’ à}

un autre où elle est F, par exemple, ^au moyen d’un corps de pompe qui s’appliquerai t ^{sur ces} réservoirs o . On aurait donc sous

forme développée

D’après ^{cela, notre} équation (2), ^{dans le cas où les} points ^con-

sidérés sont infiniment voisins, s’écrit, ^avec les notations de M. Dahein,

et l’on voit assez aisément qu’elle ^est identique ^à l’équation ( 49)

de M. Duhem. Il en est de même des autres formules.

Nous ne serions peut-être pas revenus sur cette question, ^si l’objection ^{faite à notre} méthode par M. Duhem n’avait un carac-

tère général. Elle consiste en ce que la diffusion, qui ^intervient

pour fermer nos cycles, ^ne serait pas ^une opération réversible.

La même erreur aurait été commise, d’après ^M. Duhem, par Kir-

chhoff, Helmholtz, ^et presque ^{tous les auteurs} qui ^ont appliqué ^le principe ^{de Carnot aux} dissolutions.

Pour apprécier ^cette objection, ^il convient de rappeler ^comment

s’introduit la condition de réversibilité quand ^on applique ^le prin- cipe ^{de Carnot aux} cycles ^{fermés. Pour les} cycles isothermes en

particulier, ^la question ^{est très} simple.

Considérons deux cycles ^fermés isothermes, d’ailleurs quelcon-

ques ; soient respectivement ^{et et 62 les travaux} extérieurs pro- duits dans ces deux cycles. ^{Si nous} pouvons ^démontrer la relation

(1) 82=- 81~

il en résulte O2 === et == 0; car, d’après ^le principe ^de Carnot, ^le

travail extérieur produit ^ne peut ^être positif pour ^aucun cycle

fermé isotherme.

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Ce théorème, ^{comme on le} voit, n’implique directement aucune

condition de réversibilité. Celle-ci intervient d’ordinaire _pour fournir les moyens d’établir ^la relation ( 1 ~ ; ^on considère alors le même cycle parcouru dans les deux _sens, et il faut que les travaux

extérieurs soient réversibles, c’est-à-dire qu’ils changent ^de signe

en conservant la même valeur absolue. Si cette condition est

remplie, ^et que d’ailleurs les cycles ^soient fermés, ^il n’y ^a pas ^à

s’occuper ^{d’autre chose.}

Cette condition est évidemment réalisée, ^aux infiniment petits ^du

deuxième ordre près, ^{dans les} cycles isothermes dont il est ici

question.

C.-L. WEBER. 2014 Ueber die Widerstandsänderungen ^welche Metallegirungen

beim Schmelzen zeigen (Changements de résistance des alliages ^{au moment de}

la fusion); ^Wied. Ann., ^t. XXXIV, p. 576; ^I888.

Après avoir étudié la conductibilité d’alliages facilement fu- sibles (~), l’auteur s’est occupé ^des alliages étain-plomb ^{et étain-}

bismuth en proportions ^variables.

Les nombres indiqués correspondent ^{à des} expériences ^faites pendant l’échauffement des alliages, ^{car on} remarque pendant ^le

refroidissement des différences qu’on peut ^{attribuer à la sur-} f usion.

L’un des alliages étain-plomb, ^{Pb’ Sn7} présente, ^{comme un}

métal simple, ^une augmentation brusque ^de résistance au moment

de la fusion. Pour les autres, la ^{fusion se fait en} deux temps, ^le

premier brusque, ^{à une} température ^{fixe de} 180~ ; ^l’autre comprend

un intervalle de température plus ^{ou moins} grand. A.u premier point correspond ^une augmentation brusque ^de résistance, ^suivie

d’une variation lente jusqu’à ^fusion complète. Cette dernière va-

riation est d’autant moins grande, par rapport ^{à la} première, que la composition ^de l’alliage ^est plus simple. ^On peut ^{aussi re-} marquer, mais moins nettement, ^un point particulier ^{vers i5oo} signalé par Mazzotto ^comme correspondant ^{à un} changement ^mo-

léculaire.

(1) Journal de Physique, ^2e série, ^t. YI, p. ~5z.