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La tension de bandes plates dans les semi-conducteurs organiques Lorsque un dispositif ITO/semi‐conducteur organique/métal (aluminium par exemple) est 

réalisé,  l’ITO  et  l’aluminium  qui  ont  des  niveaux  de  Fermi  différents  sont  en  contact.  Un  potentiel de diffusion dû à la différence de leurs travaux de sortie ( = 4,8 eV et  = 4,3  eV) entraîne la migration des électrons de l’aluminium vers l’ITO.  

Par  ce  mouvement  de  diffusion  des  électrons,  la  région  de  surface  de  l’ITO  se  charge  négativement  et  celle  de  l'aluminium,  positivement.  Il  se  crée  simultanément  un  champ  électrique  (de  contact)  dans  le  matériau  organique  s’opposant  au  transfert  d’électrons  par  diffusion.  La  migration  des  électrons  se  produit  jusqu’à  ce  que  le  potentiel  de  diffusion  soit  contrebalancé par le potentiel dérivant du champ électrique de contact, ce qui revient à dire  que les niveaux de Fermi s’alignent (Figure 17a,b) [HAD00].  Ce potentiel interne de contact nommé (Vbi), résultant de la différence significative entre les  travaux de sortie des électrodes, est responsable d’un seuil de potentiel qu’il faut appliquer  pour que le passage du courant et de l’émission de lumière soient possibles. Vbi est égale, à la  différence entre les travaux de sortie des électrodes [CAM96]. 

  (2.20)   Il faut cependant noter que c’est une approximation qui n'est pas générale ; elle est seulement  valable  en  l’absence  de  charges,  de  dopants,  de  bipolarons  ou  de  polarons,  qui  peuvent  changer l'alignement des niveaux d’énergie et par suite la valeur de  . 

Figure 17 Diagramme d’énergie qui illustre la tension de bandes plates

Une tension appliquée sur la structure permet de repositionner les bandes horizontalement  (Figure 17c) c'est‐à‐dire compenser le potentiel de contact (Vbi). Cette tension appliquée dite  "tension de bandes plates" (Vbp=Vbi). Pour une polarisation dans le sens direct inférieure à Vbp,  le champ électrique présent au sein du matériau organique s’oppose au passage du courant. Il  faut appliquer une tension supérieure à ce seuil, Vbp pour favoriser le transfert des charges  ainsi que le passage des électrons dans la LUMO et le passage des trous dans la HOMO (Figure  17d). 

V

app

> V

bp d

E

f HOMO LUMO WITO

V

app

= V

bp

w

Al WITO O

E

f

E

f HOMO LUMO Vbp

+++ 

‐ ‐ ‐ 

Vbp WAl (a) (b) (c) (d)

φ

e

φ

h

Une  accumulation  de  charges  aux  interfaces,  la  formation  d’un  dipôle  à  l’interface  ou  une  réaction chimique peuvent modifier le champ interne de telle sorte qu’il ne soit plus égal à la  différence  des  fonctions  de  travail.  Mais,  quoiqu’il  arrive,  lorsque  les  travaux  de  sortie  sont  différents, un certain potentiel interne subsiste. 

Lors  du  contact,  des  électrons  sont  transférés  du  semi‐conducteur  vers  le  métal.  Par  conséquent,  une  région  dépeuplée  de  donneurs  ionisés  de  largeur  W  est  formée  pour  maintenir la neutralité électrique ; les donneurs ionisés positivement de la couche organique  dépeuplée sont équilibrés par la formation d’une zone de charge négative dans le métal. W est  donnée par la relation : 

   , où ND est la concentration des donneurs  (2.22) 

Une  approximation  suppose  qu’un  champ  électrique  est  seulement  présent  dans  la  région  dépeuplée  et  nul  ailleurs.  Ainsi  pour  les  structures  métal/semi‐conducteur/métal  suffisamment épaisses (

d〉〉W ,   étant  l'épaisseur  du  semi‐conducteur),  le  champ  électrique  est  présent  seulement  dans  les  régions  près  des  interfaces.  Si  la  distance  entre  les  deux  électrodes  est  plus  petite,  par  exemple  une  épaisseur  de  couche  organique  de  l'ordre  de  la  somme des largeurs des deux régions dépeuplées, le champ électrique sera présent à travers  la structure entière.  Une petite concentration d’impuretés laissées soit lors de la synthèse des polymères soit lors  de la fabrication des composants, pourrait jouer le rôle d’un dopant. Cependant, des mesures  de photoémission sur le polyfluorène [GRE00] n'ont mis en évidence aucune déformation de  bandes dans le polymère ni des effets de charge d’espace pour des épaisseurs de l’ordre de  110 à160 nm : ceci implique que la largeur de la zone dépeuplée est de l’ordre du micromètre  [GRE00, KUG00].   Puisque les matériaux organiques peuvent être synthétisés avec une grande pureté, il est plus  approprié d’utiliser la notion de densité de pièges plutôt que celle d’impuretés ionisées pour  décrire les charges d’espaces [GRE95]. Davids et al. [DAV95] ont montré que dans le poly (2‐ méthoxy,5‐(2'‐éthyl‐héxyloxy)‐1,4 phénylène vinylène (MEH‐PPV), avec une densité de pièges  de  l'ordre  de  1016  cm‐3  placée  à  ±  0,6eV  du  milieu  de  la  bande  interdite,  les  structures  des 

diodes  sont  entièrement  dépeuplées  lorsqu’elles  sont  polarisées  en  inverse  et  jusqu’à  de  faibles  polarisations  directes  (avant  qu’une  injection  significative  se  produise).  Ce  travail 

théorique ensuite a été confirmé par des mesures d'impédance sur des composants similaires  [CAM95].  Le  champ  électrique  est  alors  uniforme  ;  sa  norme 

F= V /d   est  liée  à  la  superposition  de  la  tension  appliquée  et  de  la  tension  interne  due  à  la  différence  de  travaux de sortie des électrodes. 

Conclusion

Dans ce chapitre, nous avons présenté les matériaux semi‐conducteurs organiques et expliqué  leurs  propriétés  de  conduction.  Le  fonctionnement  des  OLEDs  et  des  OPVs  a  ensuite  été  discuté,  ainsi  que  les  facteurs  principaux  de  leur  amélioration.  Nous  avons  montré  l’importance  des  effets  d'interface  qui  influencent  fortement  la  tension  de  bandes  plates,  paramètre  fondamental  pour  améliorer  le  fonctionnement  et  étudier  les  niveaux  d’énergie  dans ces composants. 

La  spectroscopie  d'électro‐absorption  a  été  identifiée  et  construite  au  sein  de  notre  laboratoire afin de pouvoir étudier ces composants. 

L’électro‐absorption  est  une  spectroscopie  optique  utilisée  en  particulier  pour  étudier  les  structures MIM [CAM96]. C’est une technique non invasive, qui permet une étude directe des  propriétés optiques et électriques des dispositifs finis en particulier. Dans cette thèse, elle est  utilisée  pour  étudier  le  champ  électrique  interne  et  le  champ  de  bandes  plates  dans  une  variété de structures OLED et OPV. 

La  théorie  de  base  de  l'électro‐absorption  et  son  utilisation  pour  mesurer    dans  des  composants  organiques  sont  décrites  dans  le  chapitre  3,  ainsi  que  l'outil  principal  de  recherche de cette thèse: le spectromètre d'électro‐absorption. 

R

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Chapitre III.

La spectroscopie d’électro-