Communication quantique: jongler avec des paires de photons dans des fibres optiques
Thème: dialogue entre
Physique de base et Physique appliquée
Sources de paires de photons compatibles télécom Non-localité quantique
Cryptographie Quantique et inégalités de Bell Applications futuristes
Nicolas Gisin
GAP-Optique, University of Geneva
H. De Riedmatten, J.-D. Gautier, O. Guinnard, I. Marcikic, G. Ribordy, V. Scarani, A. Stefanov, D. Stücki, S. Tanzilli, R. Thew, W. Tittel, H. Zbinden
GAP Optique
Source de paires de photons
laser
cristal
non linéaire biréfringent
filtre
λs,i
λp
Fluorescence paramétrique
Conservation de l’énergie et de l’impulsion
L’accord de phase détermine les longueurs d’ondes et directions de propagations
i s
p i
s
p k/ k/ k/ +
= ω
+ ω
= ω
Longueurs d’ondes Télécom
Atténuation
Dispersion chromatique Composants disponibles
λ [µm] α [dB/km] T10km
0.8 2 1%
1.3 0.35 44%
1.55 0.2 63%
GAP Optique
2- υ source of Aspect’s 1982 experiment
Source de paires de photons (1997)
Intrication énergie-temps
diode laser
simple, petit, pratique 40 x 45 x 15 cm3
Ipump = 8 mW
avec guide dans LiNbO3
avec quasi accord phase, Ipump ≈ 8 µW
KNbO3 F
Laser P L
nm 1310 ;
nm 655 si,
p = λ =
λ
◆ 655nm
output1 output 2
lens filter crystal
laser
GAP Optique
PPLN waveguide
Poling : E-field applied periodically
Periodic reversal and use of d33 (= 7*d31) QPM
Waveguide made by Soft Proton Exchange (SPE)
LiNbO3 + acid bath ∆n > 0 trough the mask
Pump, λp Signal, λs
Idler, λi
Λ
∆n ≈ 0.03
QPM parameters : Λ=12.1µm
W=4 µm T=100°C
657nm 1314nm
α ≈ 0.5 dB/cm
Probabilité ≈≈≈≈ 10
-6Non localité Quantique
La statistique des corrélations n‘est pas descriptible à l‘aide de
b
b
ϕϕ11 ψψ11
ψψ22 ϕϕ22 ψψ11 ϕϕ11 _ ψψ22 ϕϕ22
analyzer analyzer
single counts single counts
a-b
GAP Optique
Jeu de pile ou face à distance
corrélés
corrélés
Non corrélés
De chaque côté les résultats apparaissent
aléatoires
La statistique des corrélations n‘est pas descriptible à l‘aide de variables locales non localité quantique
Interféromètre de Franson
SOURCE
φ1 φ2
2 interféromètres déséquilibrés ⇒ pas d’interférences du 1er ordre
-3 -2 -1 0 1 2 3
0.0 0.5 1.0 1.5 2.0
short-long long-short
short-short + long-long Coinc. window
coinc. (a.u.)
∆t betw een Start and Stop (ns )
On ne peut pas distinguer entre
"long-long" et ”court-court"
Donc, la MQ nous dit que l’on doit additionner les amplitudes
de probabilités
paires de photons ⇒ possibilité de compter des coïncidences
GAP Optique
Les interféromètres
Fibres optiques monomodes, standard telecom Configuration Michelson
Circulateur C : donne accès au second port en sortie Miroirs de Faraday FM: compense la biréfringence Température ajustable pour le contrôle de la phase φ
φ FM
1
C
23
F
M
le labo
GAP Optique
Test des inégalités de Bell sur 10 km
δδδδ1111
KNbO3
8.1 km
9.3 km
Genève
Bellevue
Bernex
quantum channel
quant um cha
nnel
classical channels F
laser P L R-+R++
R+- R--
δδδδ2222
APD1 -
APD1+
APD2-
APD2+
&
FS
Z FS
FM Z FM
4.5 km
km7.3
10.9 km
résultats
15 Hz coïncidences Sraw = 2.41
Snet = 2.7
violation des inégalités de Bell par 16 (25)
déviations standards
en bon accord avec les prédictions
quantiques
mêmes résultats qu‘en labo
1000 4000 7000 10000 13000
-0.5 0.0 0.5 1.0
correlationcoefficient
time [sec]
0
Vraw= (85.3 ± 0.9)%
Vnet.= (95.5 ± 1) %
GAP Optique
A quoi ça sert? …
après tout, il n’y a pas de communication, seulement “jeu de hasard à distance”!L ’intrication est paradoxale*
non-localité quantique
⇒ tout est intriqué avec tout
⇒ infinité d’univers
parallèles (David Deutsch : Multivers)
Le chat de Schrödinger est mort dans un univers et vivant dans un autre
*En principe tout est intriqué avec tout, mais en pratique la décohérence rend impossible d’observer cette intrication généralisée!
L ’intrication est une ressource La non-localité quantique est
la matière première de la
technologie de l’informatique quantique*
Les grandes agences
internationales allouent des fonds substantiels à ce
nouveau domaine de recherche
*l’art de tourner les paradoxes quantiques en applications potentielles!
Pour espionner un "canal de communication
quantique", Eve doit effectuer des mesures sur des quanta individuels (pulses à un photon).
Mais, la mécanique quantique nous dit:
toute mesure perturbe le système quantique.
donc, "lire" le "signal quantique" réduit la corrélation entre les données d'Alice de Bob.
Alice et Bob peuvent donc détecter l'intervention de toute tierce personne en comparant (à l'aide d'un
canal de communication classique) un échantillon de leur "signal quantique".
Cryptographie Quantique
GAP Optique
Le "canal de communication quantique" n'est pas utilisé pour transmettre un message (information), seule une "clé" est transmise (pas d'information).
S'il s'avère que la clé est corrompue, ils l'ignorent tout simplement (pas de perte d'information).
Si la clé passe le test avec succès, Alice et Bob peuvent l'utiliser en toute confiance.
La confidentialité de la clé est contrôlée avant que le message ne soit envoyé.
La sécurité de la cryptographie quantique est basée sur les fondements de la physique quantique.
Alice's Bit Sequence
0 1 0 - 0 1 1 1 1 - 1 0 - 1 - - 0 1 - - 1 - 1 0 Bob's Bases
Bob's Results Key Alice
Bob
Polarizers Horizontal - Vertical Diagonal (-45 , +45 )° °
H/V Basis
45 Basis°
BB84 protocole:
GAP Optique
Des tests de Bell à la cryptographie Quantique
Alice Bob
W. Tittel et al., PRL 81, 3563-3566, 1998 G. Ribordy et al., Phys. Rev. A 63, 012309, 2001
P.D. Townsend et al., Electr. Lett. 30, 809, 1994 R. Hughes et al., J. Modern Opt. 47, 533-547 , 2000
Cryptographie Quantique sous le lac de Genève
Alice Bob
Att.
PBS F.M.
Applied Phys. Lett. 70, 793-795, 1997.
Electron. Letters 33, 586-588, 1997; 34, 2116-2117, 1998.
J. Modern optics 48, 2009-2021, 2001.
GAP Optique
Cryptographie Quantique sur des lignes
réelles
0.0 0.1 0.2 0.0
0.2 0.4 0.6 0.8 1.0
Shannon Information
QBER
) (
1 H QBER I
AB= −
I
AE≤ 1-I
ABI
AEBell inequ. violated Bell inequ. not violated
GAP Optique
La cryptographie quantique garantit la confidentialité
⇔⇔
⇔⇔
Les inégalités de Bell sont violées
⇔
⇔
⇔
⇔
Les corrélations quantiques ne peuvent pas être expliquées par des variables locales
GAP Optique
Company established in 2001
– Spin-off from the University of Geneva
Products
– Quantum Cryptography (optical fiber system)
– Quantum Random Number Generator
– Single-photon detector module (1.3 µm and 1.55 µm)
Contact information
email: info@idquantique.com
web: http://www.idquantique.com
Comment un client peut-il être certain que l’appareil qu’il achète est bien quantique?
Même question ⇒⇒⇒⇒ même réponse:
Tester si l’appareil permet de violer les inégalités de Bell! (Mayers & Yao, 1998)
Depuis la naissance de la MQ, des physiciens se sont questionnés à propos de la réalité du monde Q.
Bientôt, ce seront les clients de crypto Q qui poseront la question:
Une question métaphysique expérimentale est devenue un problème de physique appliquée !!!
Même expérience ⇒⇒⇒⇒ même problème:
l’inefficacité des détecteurs requière
l’hypothèse que l’échantillon détecté est
GAP Optique
Réseaux Quantiques
S
R
1R
2Partage quantique d’un secret
classique
W. Tittel et al.
PRA 63, 042301, 2001
|
GHZ〉=|000 〉+|111 〉Cryptographie quantique avec une source pulsée de paires de photons
NL crystal
φΒ
Bob
+1
-1
φC
Charly
+1
-1
φΑ Alice
Pulsed laser
tA
(
s i)
i i i s
,
s s s e l l
2
1 φ
+
= ψ
(
p i p)
p s e l
2
1 φ
+
= ψ
GAP Optique
Partage quantique d’un secret:
espionnage
S
R
1R
2Connection aux inégalités de Bell V. Scarani & N. Gisin
PRL 87, 117901, 2001
Eve Eve
Accord Byzantin
S
R
1R
2Singlet: 2 spin ½, spin total =0 IMPOSSIBLE
avec des cannaux classiques authentifiés
point à point Etat d’Aharonov:
3 spin 1, spin total =0
| >
state
A
Fitzi et al., PRL87, 217910, 2001
| >
state
A
Fitzi et al., PRL 87, 217910, 2001
GAP Optique
Répéteurs Quantiques
Pour contrer la décohérence …
– Mais la décohérence en communication quantique n’est pas un problème!
Les vrais problèmes sont l’atténuation et le bruit des détecteurs:
⇒ faible signal / bruit
Problème: comment lutter contre l’atténuation?
– De meilleures fibres optiques sont illusoires – propagation à l’air libre
– ou …
η
⋅
= t C
η2
⋅
= t C
η4
⋅
= t C
( − ⋅η)
⋅
= D t
Q 1
( ) ( )
( )
( )
2 22
1
1 2
1
η η
η
η η
η
t D
t t
D t
t t
Q
−
− +
=
⋅
− +
−
=
4 4
14 14
1 η η
η t D t
t
Q −
− +
=
Alice t Bob
η, D
Alice Bob
η, D
t t
η, D
Alice Bob
η, D
14
t
η, D Bell
14
t t14 t14
η, D2 2 η = 0.1 det. efficiency;
D = 10 dark count;
α = 0.25 dB/km attenuation
-4
-100 -80 -60 -40 -20 0
0 25 50 75 100 125 150 175 200 Distance [km]
10 Log (r)
GAP Optique
Bell state measurement entangled photons that never interacted
2 photon source 2 photon
source
2 classical bits
unitary
transformation teleported
state
measurement
state preparation at a distance
state to be teleported
Femto-second laser
Repetition rate =76 MHz Pulse width =150 fs Mode locked Ti:Saphire
λp=710 nm
α KNbO3 RG filter
WDM
RG filter
WDM
Ge
A B
InGaAs
γ
E F
C D
β
InGaAs
KNbO3 Beam splitter 50:50
GAP Optique
0 20 40 60 80 100 120 140
0 100 200 300 400 500 600 700 800
coincidences counts [1/10 s]
phase [a.u]
Visibility of 91 ± 0.8 % Violation of the critical visibility as given by Bell’s inequalities by more than 23 standard deviations
-400 -300 -200 -100 0 100 200 300 400 500 0
20 40 60 80 100 120 140 160 180 200 220 240 260
triple coincidences [1/200 s]
Delay [µm]
Visibility 44.7 ± 5.5 [%]
« Mandel dip » with two spatially separated sources
GAP Optique
Conclusions
Créer des paires de photons-télécom n’est pas difficile.
Les fibres optiques protègent bien les photons durant leur propagation.
La détection reste délicate (bien qu’un premier détecteur commercial existe!) .
Des expériences de pensées et les principaux protocoles de communications quantiques peuvent être réalisés.
La cryptographie quantique est une idée magnifique!
Les communications quantiques relient la physique de base à l’industrie des télécom:
des corrélations quantiques aux fibres optiques, des inégalités de Bell à la confidentialité,
des relations d’incertitudes à l’information de Shannon.
Références
• Quantum Cryptography
– N. Gisin, G. Ribordy, H. Zbinden, and W. Tittel, "Quantum Cryptography", e-print:
http://xxx.lanl.gov/abs/quant-ph/0101098, to appear in Rev. Mod. Phys.
• Single-photon detection with InGaAs/InP APD's
– P. A. Hiskett et al."Performance and Design of InGaAs/InP Photodiodes for Single-Photon Counting at 1.55 µm", Appl. Opt. 39, 6818 - 6829 (2000)
– D. Stuckiet al., "Photon counting for quantum key distribution with Peltier cooled InGaAs/InP APD's", e-print: http://xxx.lanl.gov/abs/quant-ph/0106007,
• 2-photon Quantum cryptography
– G. Ribordy et al., Long distance entanglement based quantum key distributionts using energy-time entangled photons, Phys. Rev. A 63, 012309, 2001
GAP Optique
2- υ QC with the source at Alice side
0%
10%
20%
30%
40%
50%
60%
70%
80%
90%
100%
0 2000 4000 6000 8000 10000 Time [s]
QBER
0 100 200 300 400 500 600
Raw key rate [Hz]
QBER Key rate
Key Exchange
20 m: 1.7 Mbits @ 178 bits/s 8500 m: 0.4 Mbits @ 32 bits/s
Interferometer
Source 810 nm
Interferometer Class. Det.
Classical channel (1550 nm)
Quantum channel 1550 nm
Alice
Bob
InGaAs APD's ABE
λ/4 plate
PBS
532 nm
F FM
FM
PBS (DS Fiber)
Nd:YAG
8.5 km
8.5 km Si
APD's
?
Laser
circulateur
FR 45°
FR 45°
v h
+45°
-45°
+45°
-45°
h
v
2
3
1
PBS
PBS PBS
PBS PBS
GAP Optique
Taux de coïncidences
0 100 200 300 400 500 600 700 800
22 27 32 37 42
phase [a.u.]
coincidences in 50 sec
V=93.1%
V=93.5%
V=96.2%
V=93.5%
31
quantum secret sharing : results
0 100 200 300 400 500 600
global phase ϕ= α+β+γ [rad]0
triple coincidences per 50 sec
i j k
−π
global phase 0
416
24 11 358
20 516
278
21 0
100 200 300 400 500 600
triple coincidences per 100 sec
+++ ++- +-+ +-- -++ -+- --+ ---
Bit rate ≈ 15 Hz
QBER ≈ 4%
extension to long distances is possible
visibility : 89.3 – 94.5 %
α+β+γ = 0 (l=+1) ijk = 1 and j,k = +1 i =+1
GAP Optique
Répéteurs Quantiques
Alice
t
Bobη, D
t = coefficient de transmission ηηηη = efficacité de détection
D = bruit du détecteur
Q = taux de bits incorrects C = taux de bits corrects
⇒⇒
⇒⇒ Q + C = taux brut QBER = Q
Q + C Taux net = r = (Q+C) • fct(QBER) ≈≈≈≈ (Q + C) • 1 -
⇒
⇒
⇒
⇒ r = C - Q
QBER 15%
1585