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Submitted on 1 Jan 1951
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Sur une lentille électrostatique indépendante
d’astigmatisme elliptique minimum
Édouard Regenstreif
To cite this version:
760
la triode nD 2 en discriminatrice à
seuil,
on obtientfaci-lement en sortie un
rapport
4 entre lesamplitudes
desimpulsions qui
passent
pendant
lestemps
d’ (( ouverture»et de « fermeture »; il est alors évident
qn’on
peut
n’enregistrer
que lesplus grandes
réalisant ainsi lecomptage
intermittent désiré.L’amplificateur
de lafigure 4
est réalisé en autantd’exemplaires qu’il
y ade canaux
d’impulsions.
Un
montage
construit sur ces bases fonctionnedepuis déjà plusieurs
mois au Laboratoire defaçon
entièrement satisfaisante.
Manuscrit reçu le 21 1 juin 1951.
SUR UNE LENTILLE
ÉLECTROSTATIQUE
INDÉPENDANTE
D’ASTIGMATISME
ELLIPTIQUE
MINIMUM Par M.ÉDOUARD REGENSTREIF,
Laboratoire de Radioélectricité de l’E. N. S. Une théorie établieprécédemment [1]
montre queseules les
trajectoires
situées dans lesplans
desymétrie
possèdent
des intersections avec l’axe de la lentille.Il en résulte que les éléments cardinaux
classiques
pourront
être définis dans cesplans
seulement,
que nousappellerons
ZOX et ZOY.Le calcul de la distance focale fournit alors
La
différence 0394f
=f x -
f.,.
est calculable enfonc-tion de la structure de la lentille ronde et du
para-mètre de
perturbation
2. On trouveLa
figure
i montre la variation dedu
paramètre x
caractérisant la lentille nonper-turbée.
0394f
est nul poursoit ~
0,058 :
c’estprécisément
la valeurqui
rend minimum la distance focale de la lentille ronde[2].
L’égalité à/
=- o nepermet
pas de conclure à la nullité des aberrationsd’ellipticité.
Il est nécessaireÙ cet effet de calculer la différence des abscisses des
foyers
dans les deuxplans
desymétrie.
On trouveavec
La
quantité
3ZF
dénommée aberrationelliptique
longitudinale
estpartout
finie etpositive (fig. 2),
mais passe par un
minimum
auvoisinage
de x =0,058;
c’estjustement
la valeur de xqui
rend minimum la distance focale de la lentille et laplupart
de sesaberrations y deviennent minima.
Les calculs
précédents
montrent ainsi que l’aber-ration introduite parl’ellipticité i
est de la forme3ZF =
03B5xh
(x)
où h(x)
nedépend
que de la lentilleronde et
peut
être calculéenumériquement.
Pour761
réduire
l’astigmatisme
de lalentille,
on pourra doncagir
soit sur E, enperfectionnant
la réalisationméca-nique
de lalentille,
soit sur h(x),
enplaçant
lepoint
de fonctionnement dans larégion optimum.
[1] REGENSTREIF E. 2014 C. R. Acad. Sc.,
I95I, 232,
I9I8. [2] REGENSTREIF E. - Ann. Radioélectr., janv. I95I, n°
23,
5I-83.
Manuscrit reçu le 7 juin 1951.
SUR
QUELQUES
FORMULESD’OPTIQUE
ÉLECTRONIQUE
Par M.
BERNARD,
Laboratoire de Radioélectricité de l’E. N. S. Il existe en
optique
de verre un nombreimportant
de formules désuètesqui prennent
unesignification
intéressante
lorsqu’on
les étend auxsystèmes
àréfrac-tion continue
qui
constituent les lentillesélectro-niques.
C’est le cas de la très ancienne formule de Cotes
[1]
qui
donne la distance focale d’unsystème
centré. On pose :Et l’on obtient :
On
transposera
cette formule à la réfractioncon-tinue en
prenant
comme d’habitude n= Bl’V
et enassimilant les
dioptres
auxsurfaces équipotentielles.
On a alors
et la distance focale d’un
système électronique
s’écrirale
premier
terme a de suite une formesimple,
lesecond
se modifie en
changeant
l’ordred’intégration
De la même
façon,
on obtiendra une formule pourl’interstice d’un
système
centré. Des formulescontem-poraines
de celles de Cotespeuvent
s’écrire avec lesmêmes notations
c étant
l’expression
calculéeplus haut,
el’épaisseur
totale du
système
et p le numéro d’ordre du dernierdioptre.
Enpassant
àl’optique
électronique,
onobtient
cette
intégrale
convergera pour deschamps
usuels oùle
potentiel
axial V atteint sa valeurasymptotique
assez
rapidement,
parexemple
commeI-2,
cequi
esLun cas
fréquent.
Nous poserons :
et nous serons conduits à la formule
en
