Influence des parois dans les phénomènes de trainage

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Submitted on 1 Jan 1962

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Influence des parois dans les phénomènes de trainage

Aleksander Braginski, Thérèse Merceron

To cite this version:

Aleksander Braginski, Thérèse Merceron. Influence des parois dans les phénomènes de trainage. J.

Phys. Radium, 1962, 23 (10), pp.876-877. �10.1051/jphysrad:019620023010087601�. �jpa-00236707�

876

n

le nombre d’atomes par cm2 de surface offerte ^norma- lement au faisceau, K ^le double du déphasage ^de l’amplitude ^{de diffusion} potentielle,

’3E III ^les

limites entre lesquelles ^{on mesure} (AJR)exp. ^{En outre}

on

a posé p

2A/I’, cp

R/r, R ^{et r étant respec-}

tivement la largeur de résolution et la largeur ^{de la} résonance, x

2(E - ER) /r, ER ^étant l’énergie ^de

résonance et E l’énergie ^{du neutron incident.}

Les fonctions T(g, x’) ^et 03A6(03B2, x-) ^sont définies par

L’analyse ^{se fait en trois} étapes.

-

Au cours de la première étape ^sont déterminées les aires expérimentales qui figurent ^{aux seconds}

membres du système (1), pour ^toutes les résonances situées dans la zone d’analyse ^{et dont on veut calculer}

les paramètres. ^Pour

faire le programme effectue d’abord la correction de temps mort, détermine la loi du bruit de fond afférente, calcule les transmissions totales et résonnantes TIR ^dans chaque ^canal

temps.

Il calcule aussi, ^outre les aires partielles, les valeurs

approchées ^des paramètres caractéristiques ^de chaque résonance, et trace la courbe TIR ^{dans toute la} région

où l’analyse ^est demandée. Ce programme est conçu pour que l’éventail des possibilités ^{offertes conserve}

toute sa souplesse d’utilisation à l’appareillage ^élec- tronique. ^Le cheminement des calculs tout au long ^de l’organigramme, défini par ^un ensemble de coefficients de définition et d’association, ^est l’exact reflet des con-

ditions expérimentales ^dans lesquelles ^{les mesures ont}

été faites.

-

La deuxième étape ^{du calcul est dévolue à la}

résolution même du système (1).

-

La troisième étape ^{est une} étape de contrôle des résultats. Au cours de cette étape ^{on calcule}

chaque

canal

temps la transmission résonnante théorique

déformée par l’effet Doppler ^et par l’effet de résolution.

Le programme procède ^{ensuite au tracé} superposé ^de

la courbe expérimentale ^et de la courbe théorique, ^tel qu’il apparaît ^{sur la} figure 1. Un tel tracé sur l’ordi- nateur IBM 7090

fait avantageusement, ^en langage FORTRAN, ^à l’aide des cartes de formulation booléenne.

La précision ^obtenue

^la position ^des points ^est

de 1,2 % pour l’ordonnée unité. Un tel contrôle doit être systématiquement effectué, ^{non seulement} pour ^la méthode des aires, ^mais aussi pour la méthode de la

mi-largeur ^à f ^{de la} profondeur [3] ^{et la méthode des}

formes [4], dont les programmes ^{sont en cours} de test.

Lettre reçue le ⁷ mai 1962.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^CORGE (Ch.), Rapport ^{C. E. A. n°} 1998, 1961.

[2] ^BIANCHI (G.) ^{et CORGE} (Ch.), Rapport ^{C. E. A.} 2156,

1962.

[3] ^BIANCHI (G.) ^{et CORGE} (Ch.), Rapport ^{C. E.} A., ^à paraître.

[4] BIANCHI (G.) ^{et CORGE} (Ch.), Rapport C. E. A. à

paraître.

INFLUENCE DES PAROIS

DANS LES PHÉNOMÈNES DE TRAINAGE Par M. Aleksander BRAGINSKI (*)

et

Mlle Thérèse MERCERON,

Laboratoire de Magnétisme ^{et de} Physique ^{du Solide,}

C. N. R. S., ^Bellevue (Seine-et-Oise).

Par l’étude de la désaccommodation de la perméa-

bilité initiale en fonction de la température ^{dans les} systèmes MnxFe3_x04+ Y, Ni0153Fea-xÜ4+y (0 ^x 1)

nous avons mis

évidence au-dessus de 0 OC trois

phénomènes ^de traînage I, II, III dans différents do- maines de température [1]. Ces effets sont dus au

réarrangement ^de configurations ioniques

présence

de lacunes, quand, ^{dans un domaine} magnétique, ^l’ai-

mantation change ^{de direction sous} l’action d’un

champ alternatif de désaimantation.

Au cours de ce réarrangement, ^les parois ^{des do-}

maines magnétiques qui, après ^la désaimantation, peuvent

^mouvoir librement, perdent peu ^à peur leur mobilité. En effet ^la diffusion ionique permet ^{la créa-}

tion d’une anisotropie ^uniaxiale qui stabilise progres- sivement les parois ^et provoque ainsi

décroissance de la perméabilité ^{dans le} temps.

L’étude du traînage magnétique, ^à température fixe,,

en

fonction du champ ^{de mesure} appliqué après ^désai- mantation, permet ^de caractériser, d’après ^{la forme des}

courbes obtenues, ^la participation ^au phénomène ^de

relaxation des deux sortes de parois ^{à 900 ou à 1800} [2], [3].

FIG. 1.

Nous avons entrepris ^{cette étude sur une ferrite de} composition MnO,4Fe2,6Û4+ 0,018 pour chacun des effets I, II, ^{III. Pour} chaque phénomène, ^{nous mesu-}

rons à température ^fixe l’intensité de la désaccom- modation de la perméabilité ^{DA en fonction du} champ

de mesure Hm appliqué. Hm ^varie de 10 m0e à 500 m0e. DA = (yo

03BC30) /03BCo, où 03BC0 représente ^la

valeur de la perméabilité 1 seconde environ après ^la

désaimantation et 03BC30 ^trente minutes après. ^{La mesure} (*) ^Adresse permanente : Laboratoire de Recherches

«

Polfer », Varsovie, Pologne.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019620023010087601

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de 03BC, ^{se fait au} pont. de -Maxwell-Wien par ^une méthode

déjà ^décrite [1]. ^Les températures choisies pour chacun des effets sont celles qui correspondent ^{aux maxima}

de la courbe DA

f(r), ^tracée figure 1, ^obtenue précé-

demment pour ^cet échantillon : 340° pour 1, ^80°

pour II, 0° pour III.

FIG. 2.

Sur la figure 2, nous avons représenté l’intensité de la désaccommodation en fonction de Hm pour chacun des effets I, II, ^III. La forme des courbes obtenues pour les trois phénomènes ^est semblable dans ces trois

cas : pour ^un champ ^{de mesure} croissant, ^DA croît,

passe par ^un maximum, puis ^{tend vers} des valeurs faibles.

De l’allure de ces courbes, ^on peut conclure, d’après

la théorie développée par Néel [2], que les parois ^{à 1800}

interviennent de façon ^très importante, ^{dans les} phé-

nomènes I, II, III..

L’étude est poursuivie afin d’établir l’influence sur la forme de ces courbes de la composition ^{et de la struc-}

ture de l’échantillon.

Lettre _reçue le 10 juillet ^1962.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^BRAGINSKI (A.), ^MARAIS (A.) et MERCERON (Th.), ^Proc.

Inst. Conf.

Magnetism ^and Crystallography, Kyoto, 1961,

presse.

[2] ^NÉEL (L.), ^J. Physique Rad., 1952, 13, ^249.

[3] ^TANIGUSHI (S.), ^Sc. Report ^{R. I. T.} U., 1956, ^A 8, 173.

SPECTRE D’ABSORPTION DE SnI4

DANS L’INFRAROUGE LOINTAIN Par MM. X. GERBAUX et A. HADNI,

Faculté des Sciences de Nancy.

La figure ^ci-contre représente la transmission de l’iodure d’étain (SnI4) ^{à l’état solide} (monocristal ^de 0,5 ^mm d’épaisseur), ^{entre 40 et} 700 microns. Le com

posé ^est préparé par action de 12 ^{sur Sn et} cristallisé

par évaporation ^{lente d’une solution dans} CS2 [1]. ^Les

deux bandes d’absorption ^{intenses sont situées à 50 mi-}

crons (200 cm-1) ^et 150 microns (64,5 cm-1). ^Une

bande faible et large ^se trouverait ^vers 300 microns.

FIG. 1.

Rappelons que la molécule CC’4, ^{de même} symétrie,

ne possède que deux bandes d’absorption [2] ^situées

dans l’infrarouge moyen (X3

12,8 ^{microns et} À4

³³ microns). ^Le spectre de vibration de la molécule SnI4

est connu grâce ^au spectre ^{Raman observé} [3] ^{en solu-}

tion dans CC14 (0,13 moles/litre). ^Les quatre fréquences

sont actives en diffusion Raman :

Seules les deux dernières sont actives en infrarouge, ^et

les positions ^trouvées correspondent ^de façon ^satis-

faisante avec celles observées ^en Raman. On peut ^donc

penser que le spectre de vibration de la molécule n’est

guère modifié par le réseau moléculaire. Toutefois, ^la

bande faible vers 300 microns serait caractéristique ^de

l’état cristallin et due à une variation possible du ,

moment dipolaire de la maille correspondant ^{à une}

anti-translation de ses 8 molécules [4].

Lettre reçue le 23 juillet ^1962.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^Le cristal utilisé

été préparé par M. J. P. Mathieu.

[2] HERZBERG, Infrared and Raman Spectra, p. 319.

[3] STAMMREICH (H.), ^FORNERIS (R.) et TAVARES (T.),

J. Chem. Physics, 1956, 25, 1278.

[4] LANDOLT-BORNSTEIN, Zahlenwerte und Funktionen

aus

Physik-Chemie-Astronomie-Geophysik ^{und Tech-} nik, 1955, ⁶ Auflage, p. ^169.

SUR LE POLYMORPHISME DU GALLIUM A LA PRESSION ATMOSPHÉRIQUE.

Par L. BOSIO, ^{A. DEFRAIN et I.} EPELBOIN,

C. N. R. S., Laboratoire de Physique, ^Sorbonne

et Laboratoire de Chimie Physique (E. ^{S. P.} C.), ^Paris.

Nous avons déjà signalé [1, 2] l’existence d’une

phase ^du gallium, ^{instable à la} pression atmosphérique,

dont le point de fusion est -16,3 ^OC. Cette forme

solide a été identifiée, grâce ^{à ses} paramètres ^thermo-