De la non-existence de l'allongement galvanique

HAL Id: jpa-00237488

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Submitted on 1 Jan 1879

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De la non-existence de l’allongement galvanique

R. Blondlot

To cite this version:

R. Blondlot. De la non-existence de l’allongement galvanique. J. Phys. Theor. Appl., 1879, 8 (1),

pp.122-126. �10.1051/jphystap:018790080012201�. �jpa-00237488�

registreurs

^{du 28}

juin

^{au 3}

juillet 1878 :

^{elles ont été réduites au}

tiers de leur

grandeur

^naturelle.

En commençant par le

lzaut,

^{nous trouvons} d’abord les deux courbes TN et TB dont l’ensemble fournit les données actinomé-

triques :

^{TN est la courbe} du thermomètre

noir,

^{TB celle du ther-}

momètre blanc.

Les deux courbes

suivan tes,

^TS

et TC,

donnent la

température,

de la surfacé du sol sans

abhi ;

^TS

correspond

^au thermomètre du

sol;

^{TC donne la} correction à faire aux ordonnées de la

première.

Les deux courbes TO et TM sont celles du thermomètre sec et

du thermomètre mouillé : elles

donnent,

^{outre la}

température

^de

l’air à

l’ombre,

^son

degré hygrométrique

^{et la force}

élastique

^{de sa}

vapeur.

H est la courbe des

pressions barométriques.

Au-dessous se trouvent huit

lignes

^droites

correspondant

^aux

huit directions

principales

^{du vent : les}

lignes

verticales

qui

^s’en

détachent

marquent

^{celles de ces} directions dans

lesquelles

^{le vent}

a soufflé. Au-dessous _encore, se trouvent

marquées

^{les vitesses V}

du vent en kilomètres à l’heure.

La dernière courbe PE est donnée par Fatmomètre. L’accroisse-

ment des données verticales de cette courbe marque ^les

pluies;

leur diminution mesure

l’évaporation. Malgré

^des

pluies fréquentes

et une fois

très-copieuses,

^{la terre, au 3}

juillet,

^{avait à}

très-peu près repris

^son

poids

^{du 28}

juin.

Enfin la dernière

ligne

^{est la}

ligne

^des

repères

^{avec les}

signes

horaires.

DE LA NON-EXISTENCE DE L’ALLONGEMENT GALVANIQUE;

PAR M. R.

BLONDLOT,

Attaché au laboratoire des Hautes

Études,

^à la Sorbonne.

Un conducteur traversé

par

^{un courant}

électrique s’échauffe,

^et

en

conséquence

^{subit un}

allongement.

^En dehors de cet effet

prévu,

existe-t-il une dilatation

produite

directement _{par le} courant, ^{en tant}

qLi’action mécanique

de celui-ci? La solution

expérimentale

^{de cette}

question présente

^de

très-grandes

^diffi-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018790080012201

I23

cultés,

^{à cause de la} coexistence de la dilatation

thermique

^{et de}

l’effet

cherché,

s’il existe.

M.

Edlund,

^{en 1866}

(1),

^{et JB;1.}

^Streintz,

^en

1873 ("),

^{ont cherché}

il résoudre le

problème

^en évaluant par des moyens détournés la

température

^{et déduisant} de la dilatation totale

observée

1"effet

thermique

^{calculé à l’avance. 1B1.} Edlund mesurait la

température

du fil en

expérience

par la variation de sa résistance

galvanique.

:1B1. Streintz faisait passer ^{un courant} d’intensité croissante

jusqu’au

moment de la fusion d’une couche de

paraffine

^{enduisant le con-}

dncteur;

^{il admettait}

qu’à

^{ce moment la}

température

^{du fil était}

exactement celle de la fusion de la

paraffine (55°, 9).

Les deux

expérimentateurs

^{concluent à} l’existence de

l’allonge-

ment

galvanique.

1B1. G.

Wiedemann,

^{en rendan t}

compte

^{de ces}

expériences

dans son Traité du

galvanisme (3),

^les

critique

^sur

plusieurs points,

^{en montre}

l’insuffisance,

^{et sa} conclusion est que la

question

ne

peut

^ètre

regardée

^{comme résolue}

(4).

En

présence

^{de ces}

divergences, j’ai songé

^{à une méthode d’ex-}

périnlentation

^{fondée sur un}

principe

totalement

différent,

^{et oû}

les causes d’erreur inhérentes aux méthodes

précédentes

^{ne se}

présentent

pas.

Supposons

^un mince ruban

métallique,

^intercalé dans le circuit d’une

pile

par l’intermédiaire de masses conductrices

considérables

soudées à ses

extrémités ;

^la distribution

électrique

^{sera la}

plus simple qu’on puisse

concevoir: tous les

points

^{seront traversés} par des flux

électriques égaux

^et

parallèles ;

les surfaces

d’égal potentiel

seront les sections droites du

ruban,

^{et les}

lignes

^{de courant des}

droites

parallèles

^{à la}

longueur. Il y

^{a donc}

^lieu,

par

rapport

^aux

phénomènes électriques, de distinguer dell,x: directions,

la direction

(1) EDLmm,

Poggendorff

^{Aiîiz., Bd. CXXIX,} S. j5; 1866*. -Irchives, ^{nouv elle} série, t. XXVII, p. 260; ^{I866*. -} EDLUND, Pogg. ^{4iin., Bd.} CXXXI, ^S. 337; I867*.

1’) STRFINTZ, Wiener Berichte, ^Bd. LXVII, [2]; april I873*. Pogg. ^{Ann., Bd.} CL,

S. 368; I873*.

(3) WIEDEMANN, Galvanismus, 1, ^S. 961; JBT aclltriige, ^S. 70’1.

(4) Quand j’ai entrepris ^mes expériences, j’ignorais que M. Exner, ^{dans un travail}

récent (Ann. ^de Pogg., ^{CLVIII et nouvelle} série, ^t. Il, p. ioo) ^{est arrivé à montrer} que la méthode de M. Edlund est insuffisante pour prouver l’existence de la dilatation

galvanique, ^{les erreurs} d’expérience étant de même ordre de grandeur que les quan- tités à mesurer.

I24

transversale et la direction

longitudinale.

^Les

phénomènes

^calori-

fiques,

^au

contraire,

^ne

différeront

aucm2enaent selon _que l’or2 con-

sidérera l’une ou l’autre direction. De là le moyen de

séparer

^les

deux ordres de

phénomènes.

Il est

clair,

^en

effet,

que, tandis que ^la dilatation

calorifique

portera également

^{sur la}

longueur

^{et la}

largeur

^du

^ruban,

^{en le}

laissant

géométriquement

^{semblable à}

^lui-même,

^la dilatation

gal- vanique,

^{si elle a}

^lieu, portera inégalement

^sur les deux dimensions

et déformera le ruban. Par

conséquent,

^toute déformation de la bande

métallique

^{ou des}

figures

^{tracées sur sa surface doit être}

attribuée à un

phénomène purement électrique,

^{de même} que l’absence d’une déformation

implique

la non-existence d’une action

mécanique

directe du courant. Par

exemple,

^{une droite}

n’éprou-

vera de la

part

^{de Faction}

calorifique

^aucun

changement

^{de direc-}

Lion,

tandis que l’action

galvanique

diminuerait

l’angle aigu

^com-

pris

entre cette droite et le bord du ruban.

Imaginons

maintenant deux

plis

^dont les arêtes AB et BC

(fig. 1)

forment un

angle

^sur la surface du

ruban ;

^cet

angle augmentera

Fig. ^I.

nécessairement si l’électricité

produit

^un

allongement (un

^calcul

des

plus simples

^montre que ^{cet effet sera} maximum si

l’angle

^du

pli

^{et du bord du ruban est de}

45°).

Le

phénomène

^est facilement

multiplié

^{en formant} une succes-

sion de

plis

^à

^45°,

alternativement vers la face

supérieure

du ruban et vers la face

inférieure,

^de

façon

^à donner lieu à une sorte d’hélice

quadrangulaire

^{où les} accroissements des

angles s’ajoutent.

J’ai construit. avec du laiton laminé recuit une telle hélice rcn-

f ermant deux cents sommets

d’angles.

^La

partie supérieure (fig. 2)

était invariablement

fixée ;

^la

partie inférieure,

^au

contraire,

^était reliée au circuit de la

pile

par ^un

godet

^{contenant du mercure, de}

façon

^à

pouvoir

^{tourner ; un miroir 81}

permettait

d’observer la ro ta-

I25

tion, d’après

^la

méthode de Gauss-Poggendorff,

^au moyen d’une lunette et d’une

règle

^divisée

placées

^{à Im} de l’hélice. La

pile,

^com-

posée

de 8 éléments de

Bunsen, produisait

^{un courant}

^ayant

dans l’hélice une densité

égale

^à

3;

^{en unités} absolues électro-

magnétiques.

L’observation la

plus

^attentive ne nous a

permis

d’observer aucune

déviation,

^{même en}

portant

^{à Iole nombre} des éléments. Comme on

pouvait apprécier

^{dans la lunette}

2 10

^de

millimètre sur la

règle,

^{il en résulte} que, ^eu

égard

^{à la}

multiplica-

tion de notre

appareil,

^une dilatation

comportant

par ^mètre seule-

ment

0m,00000025

^{eût été} sensible. Par

conséquent,

^{dans les}

limites d’extrême

approximation

que ^{nous venons} de

définir,

^on

doit conclure que le passa-e d’un ^courant dans un conducteur

Fig. ^2.

111élalliqlle

^ne

prcduit

^aUClln

elfet 1Jlecaniqlle d’allongement

^{oit de}

raccourcissement.

D’autres rubans de

laiton,

^{un autre en}

maillechort,

^{ont donné}

le même résultat. Il est nécessaire que le métal ^de l’hélice soit

soigneusement ^recuit,

^{car le}

laminage

constitue la matière dans ^un état moléculaire

analogue

^à celui des cristaux à ^un axe

opticlue,

^et

alors on observe des rotations

lentes, indiquant

^une

inégalité

^du

coefficient de dilatation

calorificlue

^dans différentes directions. Il faut aussi que ^{les masses}

métalliques qui

terminent le ruban soient

régulièrement soudées,

^afin que ^la distribution du courant

soit bien celle que ^{nous avons}

indiquée;

^{dans le cas}

contraire,

^on

obtient

également

^{des rotations lentes.} Ces remarques démontrent la sensibilité de la méthode et la

rigueur

^du

^résultat,

^attendu que

toitte rotation cesse

quand

^les

précautions indiquées

^{ont été ob-}

servées.

GRADUATION DES

GALVANOMÈTRES;

PAR M. AYMONNET.

Pour

graduer

^un

galvanomètre, j’emploie

^une méthode fondée

sur les

propriétés

^des substances diathermanes. A cet

effet, je

^laisse

arriver à travers une

lentille,

^{sur la}

pile ayant

^une

position

^déter-

minée,

^les radiations émanant d’une source. La

pile

recevra une

quantité

^de

chaleur Q;

^{la déviation}

correspondante

^{sera A. Im-}

terposons

^entre la lentille et son

foyer

^un corps diatliermane : la

quantité

de chaleur _reçue par la

pile

^{sera cl et la déviation corres-}

pondan te

^a.

Si l’on

néglige l’absorption

^{due à l’air situé entre la}

pile

^{et le}

corps

diathermane,

^sur le passage du

rayonnement.,

^{on aura tou-}

jours, quelle

que soit la

position

^{de la}

pile, Q ^{k, À-}

^{étant le coeffi-}

cient de transmissibilité du corps

diathermane ;

et, si les dévia- tions

galvanométriques

^{A et sont}

proportionnelles

^à

Q

^et cl, ^on

aura

également -. = A.

Or,

^{on sait} que ^cette

proportionnalité

^n’existe

qu’autant

que les déviations sont

comprises

^entre deux limites

angulaires

^{NI et M’.}

Pour trouver des déviations voisines de ces

deux limites, employons

un corps diathermane dont le coefficient k est voisin de _{I, par}

exemple

^{une lame de verre, si notre lentille est de crown, et don-}

nons à la

pile

^des

positions

^{l, 2,}

^{3, 4, ... ,}

^{telles que les dévia-}

tions soient

A1, A2, A3’ A4,

^···,

A,,, A.n+z

^sans

l’interposition

^{de la}

lame,

^et czl, cz2, a3’ a4,···, au, an+i lors de ^son

interposition;

Ai

^étant

très-près

^{de i° et}

plus petit

que

A2, A2A3,

^...;

a2 étant

compris

^{entre a, et}

Ai

a2 entre cz3 et

A2’ .... ;

prenons ^les A1 A2

rapports

_{(t. a2} ^{... ,}

jusqu’à

^{ce que nous en trouvions une}