Description et emploi des lunette et échelle d'Edelmann

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Submitted on 1 Jan 1880

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Description et emploi des lunette et échelle d’Edelmann

A. Terquem

To cite this version:

A. Terquem. Description et emploi des lunette et échelle d’Edelmann. J. Phys. Theor. Appl., 1880,

9 (1), pp.124-127. �10.1051/jphystap:018800090012401�. �jpa-00237607�

I24

quelle

^le

potentiel

^varie

graduellement

^{de V1 à V2. Dans cette}

couche,

l’unité de masse

électrique

^est sollicitée à se mouvoir par

une force

égale à dv dn; malgré

^cette

^force,

^{elle reste en}

équilibre ;

il faut pour cela

qu’il

y ait ^une force

antagoniste précisément égale

et de

signe

contraire. Nous ne nous arrêterons pas ^à rechercher ici

quelles

peuvent ^{être les causes de cette force}

antagoniste;

^le

lecteur trouvera dans

l’Ouvrage

^de Clausius les différentes

hypo-

thèses faites à cet

égard ;

^ce que ^{nous tenons à} faire remarquer, c’est son existence certaine.

Or,

^{est-il évident} que ^cette force

qui agit

^sur l’électricité en

équilibre

^{va cesser}

d’agir

^dès

qu’elle

^{est en}

mouvement? Certainement non. Il faudra alors tenir compte ^du travail

qu’elle produit,

^{travail de}

signe

^{contraire à celui de la force}

électrique.

Le

phénomène

^Peltier

correspond

^{donc à} la différence de ces

deux travaux voisins en

grandeur ^absolue,

^{et non au} travail de la force

électrique seulement,

^{comme on} l’admet pour ^en déduire les forces électromotrices de contact des métaux. Il ne peut .en ^rien

nous faire connaître cette dernière

quantité.

DESCRIPTION ET EMPLOI DES LUNETTE ET ÉCHELLE D’EDELMANN;

PAR M. A. TERQUEM.

La lecture des

angles par le procédé

^de

Poggendorff,

c’est-à-dire par la rotation d’un miroir et la réflexion des divisions d’une mire

fixe, tend,

^surtout pour ^les

petits angles,

^{à se} substituer aux autres

procédés

^{de lecture. Le centre du} miroir mobile doit être évidemment

compris

^{entre les}

plans

horizontaux passant par l’échelle et l’axe de rotation de la

lunette,

^{et à}

égale

distance de

ces deux

plans.

^{Comme dans la}

plupart

^des

instruments,

^{la lunette}

et l’échelle sont fixées invariablement ^au même

pied;

^ce

réglage

est souvent

difficile,

^surtout si le miroir est fixe. M. Edelmann a

construit un

appareil qui

^{rend cette} installation très facile et

permet ^{en outre de faire les}

lectures,

que le miroir tourne autour

d’un axe horizontal ou vertical.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018800090012401

I25 Un

pied

^lourd porte ^{en son milieu une}

tige conique,

^{autour de}

laquelle

peut ^{tourner la}

lunette,

^{d’un mouvement}

rapide, puis

^d’un

mouvement

lent,

^{à l’aide} de la vis

micrométrique ^fi, quand

^{on a}

serré la vis de

pression.

^On peut ^{aussi faire tourner la lunette}

autour d’un axe horizontal à l’aide de la vis V et la fixer dans sa

position.

L’échelle est tracée sur une feuille de

papier

^{collée sur une lame}

Fig. 1.

de bois de

sapin

in; elle porte ^{des chiffres en encre} rouge d’un côté du zéro et en encre noire de l’autre côté. Cette bande de bois peut

glisser

^{dans un cadre}

qu’on

peut

fixer,

^{à une hauteur}

variable,

^{sur la}

colonne S;

^de

plus,

^{ce cadre} peut ^tourner

légère-

ment autour d’un axe

perpendiculaire

^{à cette colonne. Cette der-}

nière peut ^être

placée verticalement,

^{comme le}

représente

^la

figure,

^ou horizontalement, ^{en la vissant} en c sur le

pied, quand

on veut déterminer la rotation d’un miroir au tour d’un axe hori- zontal.

Installation ^et

71-églage.

^{- 10 On donne à la} lunette le

tirage

nécessaire pour voir distinctement ^{à une} distance double de la distance du miroir à la

règle,

^ce

qni

peut ^{se faire}

rapidement

^{si le}

tube de l’oculaire a été divisé en

plaçant

^un

papier imprimé

^à

diverses distances.

2° On

place

^{le zéro de l’échelle} au-dessus du milieu de

l’objectif,

et l’on met la

règle perpendiculairement

^{à l’axe de la}

^lunette,

^ce

qui

^{est facile,}

grâce

^{à la forme}

cubique

de l’extrémité de la lunette.

Puis on

place l’appareil

^{vis-à-vis du}

^miroir,

^{à une hauteur telle}

que ^la lunette soit un peu au-dessous du

miroir;

^{on descend ou}

l’un monte la

règle

^le

long

^{de la colonne}

^S, jusqu’à

^ce que, regar- dant de côté le

long

de la lunette

pointée

^à peu

près

^{vers le mi-}

roir,

^on

aperçoive

^{dans celui-ci}

l’image

^{de la}

règle.

^{On voit alors}

cette

image

^{dans la}

^lunette,

^oi1 il suffit de faire

légèrement

^tourner

celle-ci autour de l’axe horizontal pour

l’apercevoir.

^{On achève ce}

réglage

^en

changeant

la hauteur de

la règle,

l’inclinaison et le

tirage

de la lunette

jusque

^ce que l’on voie les divisions

parfaitement

nettes au milieu du

champ.

3° La

règle

^{étant bien}

perpendiculaire

^{à l’axe de la}

lunette,

^on

déplace

^tout

l’appareil latéralement,

^{et on le fait tourner tout d’une}

pièce jusqu’à

^ce que le milieu de

l’image

^{soit net et clair et} que le zéro

corresponde

^{au réticule très} sensiblement.

La règle

^{est alors}

évidemment

parallèle

^{au miroir et la lunette}

perpendiculaire

^à

tous deux.

4° On rend la

règle perpendiculaire

^à l’axe de rotation du miroir

en faisant tourner le cadre

qui

^{soutien t la}

règle

par rapport ^{à la} colonne S.

Quand

^cette

perpendicularité

n’existe pas, ^on voit les divisions osciller _par rapport ^au réticule horizontal de la

lunette,

ce

qui

^{est très}

gènant.

5° On fait coïncider exactement le zéro avec le réticule en fai-

sant un peu

glisser

^la

règle

^{dans son}

cadre,

^{ou mieux en faisant}

tourner

légèrement

la lunette autour de la verticale.

6° On éclaire la

règle

^{avec un}

grand

^{miroir concave, en se ser-}

vant de la lumière du

jour

^{ou d’une}

lampe.

Formules à

el1lployer.

^{2013Q étant}

l’angle

^{don t on a tourné le ’}

miroir,

^{7z la division lue dans la}

lunette, d

la distance de la niire

au

miroir,

^on a, pour ^un

angle

^{inférieur à}

6°,

I27 Pour une déviation

quelconque,

^{on a}

La valeur d’une des divisions de l’échelle _{est, pour de}

petites

^dé-

viations,

L’échclle de

l’appareil

^{de M. Edelmann est divisée en doubles}

centimètres,

dont les dixièmes tracés sur la

règle

^{sont écartés}

de o"l,002.

D.-J. KORTEWEG. 2014 Ueber die Fortpflanzungsgeschwindigkeit ^des Schalles in elas- tischen Röhren (Sur la transmission du son par les fluides renfermés dans les tubes à parois élastiques); ^{Ann. der} Physik ^und Chemie, ^t. V, p. 525; I878.

La théorie démontre que ^la vitesse du son dans un fluide indé- fini est la même que ^{dans une} colonne

cylindrique,

^renfermée

dans ^un tube à

parois

inébranlables et infiniment

rigides;

^ménle

dans ce cas

l’expérience

^{a montré}

qu’il

^{n’en était} pas ainsi et que diverses causes tendent à diminuer la vitesse de

propagation

^des

ondes.

Mais,

^{si les}

parois

^{sont flexibles et}

élastiques,

^{cette vitesse}

subit,

_{par cette} cause, ^une nouvelle

diminution ;

^{si le fluide est un}

gaz, ^et que les

parois

^soient

épaisses

^{et assez}

rigides,

la diminution

est

faible ;

^{elle est}

déjà

^{notable si les}

parois

^{sont minces et}

^flexibles,

et enfin devient très considérable si le fluide est un

liquide.

Aussi la vitesse du son dans une colonne

cylindrique

^{d’eau a-}

t-elle été trouvée notablement inférieure àla vitesse

théorique 1437m,

par MM. Wertheim, ^{Kundt et Lehmann et Dvorak}

(1).

^M.

lVlarey

ayant ^{cherché la vitesse de}

propagation

des ondes dans les

liquides

renfermés dans des tubes de

caoutchouc,

^au

point

^{de vue de la cir-}

etilauion du sang ^et du

phénomène

^du

pouls,

^{M. Resal a traité ce}

cas particulier.

^M.

Korteweg, professeur

^à

^Breda,

^a

repris

^la ques- tion et a cherché à la résoudre dans le cas le

plus général.

(1) Journal ^de Physique, ^{t. V,} p. 159 ^et 195.