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VIE MOYENNE DU NIVEAU EXCITÉ A 280 keV DE
75As
S. Gorodetzky, G. Seyller, N. Schulz, A. Knipper
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VIE MOYENNE DU NIVEAU EXCITÉ A 280 keV DE 75As
Transition Largeur partielle vers l'état Durée de vie de la transition E 2
Noyau Niveau (keV) fondamental du niveau r en unités Réf. de Weisskopf
-
- - --
-
57Co 1 378 E 2 28 f 5 ps 0,41 f 0,07 Cette publ. 59Co 1 098 M l , E2 (*)
<
20 ps 3 >> 4 p s
<
0,09s 9 ~ 0 1 189 E 2 (?)
=
0,08 ps=
320 (?)[51 59Co 1 289 E 2 0,87
+
0,07 ns 0,019+
0,002 i41 [51(*) D'après BLAIR (A. G . ) et ARMSTRONG (A. D.), Phys. REV. 1965, 140 B, 1567, le spin du niveau à 1098 keV est 312, donc la transition vers le fondamental est une transition E 2 pure.
D'après le couplage entre un état
f ~ :
et un état 2 + d'un noyau pair, la transition E2 vers l'état fondamen- tal correspondrait à la désexcitation du cœur et devrait avoir une durée de vie de l'ordre de celles des premiers niveaux excités de ce noyau pair, soit d'environ 1 ps. Or, les niveauxA
1 378 keV de spin 312- de 57Co et à 1 289 keV de spin 312- de "Co [4], qui correspondent au même découplage, ont des durées de vie nettement supérieures. On peut estimer la largeur partielle E2 de la transition 1 098 keV vers le fondamental de 59Co à l'aide du coefficient d2 inférieur à 1%
trouvé par mesure d'une corrélation angulaire [6]. Ce résultat coinbiné avec la limite inférieure r > 4 ps donnepartielle >
400 ps et indique également un ralentisse- ment de la transition E2.
Le tableau 1 montre que les largeurs des transitions E2 de ces noyaux sont mêmes inférieures à la largeur de la transition calculée avec le modèle à nucléon célibataire.
Références
[ l ] PILUSO ( C . J.), WELLS (D. O.) et MCDANIELS (D. K.),
Nucl. Phys., 1966, 77, 193.
[2] FABER DU FAUR ( C . V.) et LINDENBERGER (K. H.),
Z. Physik, 1962, 169, 286.
[3] FERGUSON (J. M.), NUCI. Phys., 1959, 12, 579. [4] SIDHU (N. P. S.) et GUPTA (U. C.), NUCI. P ~ J I s . , 1967,
A 91, 557.
[5] NORDHAGEN (R.), ELBECK (B.) et HARSKIND (B.), Bull. Am. Phys. Soc., 1966, 11/11, 368.
[6] METZGER (F.), Phys. Rei?., 1952, 88, 1360.
VIE MOYENNE DU NIVEAU EXCITÉ A
280
keV
DE "As
S. GORODETZKY, G. SEYLLER, N. SCHULZ et A. KNIPPER Institut de Recherches Nucléaires, Strasbourg, France
Résumé. - Une valeur de la période du niveau excité a 280 keV de 75As, obtenue par la méthode des coïncidences différées, n'est en accord qu'avec une des deux mesures directes précédemment publiées. Notre valeur, Tl12 = (366 rt 20) psi indique un ralentissement de 500 pour la compo- sante M l (67 %) de la transition vers l'état fondamental.
Absîract. - A value for the half-life of the 280 keV excited level of 75As has been obtained by the delayed-coincidence method. This result is in agreement with only one of the two previously published direct measurements. Our value, TI/^ = (366 C 20) ps, indicates a hindrance factor of
500 for the M l component (67 %) of the transition to the ground state.
L'étude des niveaux d'énergie de 75As [l] nous a probabilité réduite de transition eB(E2) f [2-61, de la
conduits à remesurer la période du niveau excité à probabilité totale de transition [7, 81 et du coefficient 280 keV. En effet, les valeurs expérimentales de la de mélange [2, 91 de la transition de 280 keV présen-
C 1
-
100 S. GORODETZKY, G. SEYLLER, N . SCHULZ ET A. KNIPPERtent des dispersions importantes. De ce fait, il nous a paru intéressant de reprendre la mesure de cette période.
Notre circuit électronique comprenait des discri- minateurs rapides et un convertisseur temps-ampli- tude (( Chronetics », un circuit de rejet des impulsions additionnées [IO] et deux photomultiplicateurs XP 1020 sur lesquels étaient montés des scintillateurs orga- niques Naton 136. La figure 1 présente un des trois
N b de colncidences
Références
FIG. 1. - Spectres de temps et schéma partiel de décroissance de 75Se.
spectres de temps obtenus avec une source radioactive de 75Se ; la très forte contribution de coïncidences promptes est due à la cascade gamma de 136-265 keV qu'il ne nous a pas été possible de distinguer de la cascade 121-280 keV. La valeur de la période indiquée a été calculée entre les points A et B, la courbe de coïncidences retardées ayant une contribution de coïncidences promptes inférieure ?0,1 au point A. Le i
choix du point A a été justifié par l'étude de la varia- tion de la période calculée (par une analyse par moin- dres carrés) en fonction du canal initial d'analyse. En admettant une erreur de 3
%
sur le calibrage de I'ana- lyseur de temps, les trois mesures conduisent à la valeur T l , , = (0,366 0,020) ns pour la période du niveau excité à 280 keV. Cette valeur est en accord[ l ] GORODETZKY (S.), SEYLLER (G.), SCHULZ (N.) et KNIPPER (A.), NIICI. Phys., à paraître.
[2] KAMITSUBO (H.), J. Phys. Soc. Japan, 1962, 17, 254.
[3] PAUL (E. B.) et GOVE (H. E.) cités par ALDER (K.) et al., Rcv. Mod. Phys., 1956, 28, 432.
[4] TEMMER (G. M.) et HEYDENBURG (N. P.), Ph-YS. Rev.,
1956, 104, 967.
[ 5 ] Rrrren (R. C.), STELSON (P. H.), MCGOWAN (F. K.) et ROBINSON (R. L.), Phys. Rev., 1962,128, 2320. [6] Roni~soN (R. L.), MCGOWAN (F. K.), FORD (J. L. C . )
et STELSON (P. H.), Bull. Am. Phys. Soc., 1965, 10,427.
[7] SHIPLEY (E. N.), LYNCH (F. J.) et HOLLAND (R. E.),
Bull. Am. Phys. Soc., 1959, 4, 404.
[8] VARMA (J.) et ESWARAN (M. A.), Phys. Rev., 1962, 125, 656.
191 EDWARDS (W. F.) et GALLAGHER (C. J.), NUCI. Phys.,
1961, 26, 649.
[IO] GORODETZKY (S.), SCHULZ (N.), BOZEK (E.) et KNIP-
PER (A.), Nucl. PhYs., 1966, 85, 5 19.
avec celle de Shipley et coll. [7], obtenue à l'aide d'un faisceau pulsé : Tl,, = (0,28
+
0,14) ns, mais accuse une nette divergence avec la période déterminée par Varma et Eswaran [8] : T,,, = (0,54+
0,05) ns.Les probabilités réduites de transition &B(E2) f [3-61, compte tenu du coefficient total de conversion interne [9], conduisent à la valeur
(Nous avons écarté la valeur de Kamitsubo [2] qui diffère trop des autres résultats et nous avons estimé à 30
%
la précision des résultats de Paul et Gove [3] et Temmer et Heydenburg [4]). On constate ainsi que la composante E 2 de la transition de 280 keV est accélérée d'un facteur 16 par rapport aux estimations de Weiss- kopf. De la valeur de la probabilité réduite de transi- tion E2 et de notre mesure de la période, il est possible :i) de déduire une valeur absolue du coefficient de mélange :
1
61
= 0,70 f 0'04 ; ii) de calculer le fac- teur de ralentissement de la composante M l de latransition :
