Sur l'utilisation des amplificateurs à coïncidences ayant un temps de résolution faible

HAL Id: jpa-00234129

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00234129

Submitted on 1 Jan 1948

HAL is a multi-disciplinary open access

archive for the deposit and dissemination of

sci-entific research documents, whether they are

pub-lished or not. The documents may come from

teaching and research institutions in France or

abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est

destinée au dépôt et à la diffusion de documents

scientifiques de niveau recherche, publiés ou non,

émanant des établissements d’enseignement et de

recherche français ou étrangers, des laboratoires

publics ou privés.

Sur l’utilisation des amplificateurs à coïncidences ayant

un temps de résolution faible

René Cohen

To cite this version:

SUR L’UTILISATION DES AMPLIFICATEURS A

COÏNCIDENCES

AYANT UN TEMPS DE

RÉSOLUTION

FAIBLE

Par RENÉ COHEN.

Commissariat à

_l’Énergie

Atomique.

Laboratoires du Fort de Châtillon.

_{Foutenay-aux-Roses.}

Sommaire. 2014 On indique les précautions à prendre pour l’utilisation d’amplificateurs à coïncidences

dont le _temps de résolution est du même ordre de grandeur que le retard d’initiation de la décharge

(quelques 10-7 s) dans un _compteur G. M. de _type courant.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM. _SÉRIE VIII. TOME IX. OCTOBRE 1918.

Disposant

d’un

_{amplificateur}

à coïncidences cons-truit par le service de radioélectricité du C. E.

A.,

nous avons mesuré son

_temps

de _{résolution par} la

méthode des coïncidences fortuites et l’avons trouvé

égal

à

2,2.1 O-i

s.

Ce

_temps

étant de l’ordre de

grandeur

des retards entre le _passage de

_l’agent

ionisant et

l’impul-sion

_{[1], [2],}

nous

risquions

de

_perdre

des

coïnci-dences vraies.

Les

_expériences

décrites

_ci-après

ont _pour but

- de déterminer les conditions

permettant

à

l’expéri-mentateur de s’affranchir de cette difficulté.

Appareillage

et source. --- Nous avons utilisé

deux

_{compteurs 9}

du

_type

courant

_{(paroi :}

o,1 mm

Al;

mélange

gazeux, 1 cm alcool _{+ g} cm _argon; lon-gueur,

4

cm; fil :

molybdène

de 0,°7

mm);

un

réduc-teur

_{d’impédance}

à cathode suiveuse transmet

Fig. i .

l’impulsion

à

_{l’amplificateur.}

La source est du RaD en

équilibre

avec ses

dérivés;

elle est

canalisée,

les

parties

centrales des

_compteurs

intervenant seules

1).

Mesures. - Nous

_imposant

une série de valeurs

de

_{VI (tension}

_appliquée

au

compteur

1,

le

plus

proche

de la

_source),

nous avons _{pour chacune} de

ces valeurs mesuré le nombre de coïncidences par

minute, N,

en fonction de

V2

(tension

du

compteur

2).

L’ensemble des résultats est

_reporté

sur la

figure 2

Fig, a. ,

sous forme de courbes

_d’égales

valeurs de

hV’;

la

figure

à

_l’aspect

des

_lignes

de niveau _d’un promon-toire à bords raides et

_ayant

un

plateau

comme

sommet. Dans notre

_dispositif,

la valeur de N sur ce

plateau

est

_égale

à

io3,5

± 3. Il est intéressant de _{comparer la forme} de ce

plateau

et le

rectangle

défini par les

_paliers

individuels des deux

_compteurs

(pointillé).

Chof i du

_point

de

_{fonctionnement.}

- On

déter-mine

_{expérimentalement}

les valeurs de N _pour

quelques points

du

_{plan VI V2,}

le but étant le tracé des frontières de la zone à l’intérieur de

laquelle

iN

257 est

maximum;

il suffit alors de se

placer

en un

point

de cette zone distant d’au moins une

vingtaine

de volts de la frontière. Toute variation de l’un des

compteurs,

toute

modification,

tout

_déplacement

des

connexions

_imposant

une redétermination du

point.

Signification

du maximum de N. -

_{L’existence}

même du

_plateau

nous conduit à _{penser que le}

maximum de N

_correspond

au nombre d’électrons traversant les deux

_compteurs.

A titre de

vérifi-cation,

ayant

déterminé le

_point

de

fonctionnement,

nous avons

compté

simultanément le nombre

d’impul-sions par minute du

_compteur

2 et le nombre de

coïncidences,

la source étant en

place.

Nous avons ainsi obtenu

_{respectivement}

117,1 ’±

_0,3

_et

_{I oQ}

-~- _0,3, Les mêmes mesures, source

enlevée,

donnent

ï2,5

±

o,5

et

_o,4

-r- 0,1. Les intensités dues à la

source sont donc

io4,6 :±: 0,6

et

r o3, 6

-!~

o,3,

ce

qui

indique

que la

perte

de

comptage

due au faible

temps

de résolution d’une

_part

et à l’efficacité du

_premier

compteur

d’autre

_part,

est inférieure à

c’est-à-dire inférieure à 1

± o,~

_pour 100.

Par ailleurs la mesure simultanée des

coïncidences

et des

anticoïncidences

montre _que la frontière du

plateau correspond

à des

_pertes

de i _pour 100. Elles ne sont

_plus

_{que de 2 pour} 100o dans la

région

V1=

900

V,

V2

=

Interprétation.

-

Voyons

de

_{plus près}

l’intersection

de la surface de la

_{figure 3}

_{par le}

_plan

_V1

== 800 V

(fig. 3).

La

variation

du nombre des coïncidences

Fig.3.

avec V2 et sa

disparition

_pour V2 _{> 920}

V,

montre

qu’il

existe entre les

_impulsions

de 1 et celle de 2

correspondant

au _passage de la même

_particule,

un

décalage qui

varie avec

V2,

et

qui,

_pour V2 > g20 V

est

_supérieur

à z .10-’ s,

temps

de résolution de notre

_{amplificateur}

à coïncidences.

Pour

_préciser

_davantage

introduisons une

résis-tance R

_(fig.

₄₎

entre le réducteur

_{d’impédance}

et le

Fig. 4.

fil de l’un des

_compteurs.

_{L’impulsion,}

sans

résis-tance dans le

_circuit,

avait la forme I

_{( fig.}

₅₎

et

Fig.5.

actionnait

_{l’amplificateur}

au

_temps

_1,;

avec la

résis-tance, elle devient II

_{( fig.}

₅₎

et n’est

_enregistrée

qu’au temps

t2 >

_ti.

Le retard ainsi introduit est de

l’ordre de

_grandeur

de CR

_(R,

résistance

intro-duite, C,

capacité

totale du circuit

_d’entrée,

_égale

ici

_{à 7}

_cm).

Plaçons-nous

alors au

point

A

(N = o)

et intro-duisons un retard de l’ordre de 10-7 s : on n’observe

toujours

pas de coïncidences

lorsque

R est

_placée

dans le circuit

_1,

mais on obtient une valeur voisine

de 80

_{lorsqu’elle}

est dans le circuit 2. Ceci montre

qu’augmenter

la tension

_appliquée

à un

_compteur

équivaut

à réduire le retard entre l’entrée de

_l’agent

ionisant et

_{l’impulsion}

dans le circuit.

Nous étant alors fixé un

point

B,

nous avons introduit une résistance variable dans le circuit 2

et avons mesuré N en fonction de R

(fig. 6).

On voit que le fait d’introduire des retards définis par des

constantes de

_temps

_{allant jusqu’à}

2. jo-7 s

(corres-pondant

à R = 25

kfl,

la

capacité

du circu’it étant

de 7

cm)

sans

perdre

de

coïncidences,

nous

permet

de

_préciser

_{que le retard entre l’entrée de}

_l’agent

ionisant et

_{l’impulsion}

est bien

défini,

les

258

On

_peut

maintenant

_{interpréter complètement}

une

courbe telle _que celle de la

_figure

3. De

_part

et d’autre d’un axe des

_temps

_(fig.

₇₎

_portons

_{schématiquement}

les

_impulsions

des deux

_compteurs.

Le trait

_plein

vertical

_représente

la valeur _{moyenne du retard}

(fonction

de la

_tension),

la zone hachurée l’entourant,

les fluctuations autour de cette valeur _moyenne.

La

_partie

renforcée de l’axe des

_temps

encadrant la

valeur moyenne du retard du

_compteur

1

_(dont

la tension est

_{fixée) représente}

un

temps égal

à deux fois le

_temps

de résolution de

_{l’amplificateur.}

On

com-prend

aisément que

V2

augmentant,

le nombre de

coïncidences commence _par

croître,

_{passe par} un

maximum,

puis

décroît.

Ces résultats sont en accord avec ceux obtenus

par une méthode différente par Sherwin

En

_conclusion,

nous _pensons

qu’avec

le

type

de

compteur B

utilisé

ici,

il est

_préférable

d’utiliser un

amplificateur

à coïncidences à

_pouvoir

de résolution

compris

entre

o,5

et I s. Ce n’est _{que dans} les cas où le nombre des coïncidences fortuites est

important

devant celui des coïncidences

_spécifiques

du

_phénomène

étudié

_qu’il

y a

avantage

à utiliser les

_{amplificateurs}

à

_temps

de résolution

_{plus petit.}

Nous tenons à remercier MM. Berthelot et

Chami-nade _{pour les fructueuses discussions que} nous avons eues avec eux au cours de ce travail.

Manuscrit reçu le 3 juillet 1948.

BIBLIOGRAPHIE.

[1] ] C. W. et _SHERWIN, Rev. Sci. Inst., 1948, 19,

p. 111-115. [2]

L. MADANSKY et R. W. PIDD, Phys. Rev., 1948, 73,

P. 1215 (L).

ACTIONS DES CHAMPS

_ÉLECTRIQUES

ALTERNATIFS

SUR

L’INTENSITÉ

DE LA LUMINESCENCE DES SULFURES

IRRADIÉS

AUX RAYONS X ET

DÉFORMATIONS

DES BANDES

D’ÉMISSION

Par G. DESTRIAU et J. MATTLER

Laboratoire de Luminescence

_(Physique

P. C.

_B.),

Faculté des Sciences de Paris.

Sommaire. 2014 En soumettant certains sulfures luminescents à l’action des rayons X les brillances

évoluent dans le _temps suivant des courbes dont les _aspects sont _{profondément} modifiés _lorsque

simultanément on fait agir un champ électrique alternatif sur ces sulfures. Les bandes spectrales d’émission sont elles-mêmes _{profondément} modifiées, d’une manière transitoire aux époques

d’éta-blissement et de suppression de champ, mais aussi d’une manière _{permanente quand} le _champ est maintenu.

LE JOURNAL DE _PHYSIQUE ET LE RADIUM. SÉRIE _VIII, TOME _IX, OCTOBRE 19à8.

Introduction. - Nous

nous sommes

proposés

dans ce travail d’étudier les modifications de la luminescence émise par certains sulfures irradiés aux

rayons

X,

lorsqu’on

les soumet en même

temps

à l’action d’un

_{champ électrique.}