HAL Id: jpa-00245174
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Submitted on 1 Jan 1984
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Caractérisation en bruit des photodiodes P.I.N. Hg1-x
Cdx Te à λ = 1,3 µm
B. Orsal, R. Alabédra, C. Maille, C. Boisrobert, D. Morvan, J. Meslage, G.
Pichard
To cite this version:
Caractérisation
enbruit
des
photodiodes
P.I.N.
Hg1-x Cdx
Te
à 03BB
=1,3 03BCm
B. Orsal
(*),
R. Alabedra(*),
C. Maille(*),
C. Boisrobert(**),
D. Morvan(**),
J.Meslage
(***)
etG. Pichard
(***)
(*) C.E.M., Université des Sciences et Techniques du
Languedoc,
34060Montpellier
Cedex, France (**) CNET-I.C.M.-TOM, B.P. 40, Lannion, 22301 Lannion, France(***) Société
Anonyme
de Télécommunication, 41, rueCantagrel,
75624 Paris, France (Reçu le 3 juin 1983, révisé et accepté le 3 octobre 1983 )Résumé. 2014
L’objet
de ce travail est la caractérisation desphotodétecteurs
P.I.N. àHg1-xCdxTe
par des mesuresde bruit. Ces
photodétecteurs
sont réalisés pour fonctionner à lalongueur
d’onde 03BB = 1,303BCm pour les télécom-munications par fibres
optiques.
On montrera pour deuxgénérations
de composants detechnologie
de contact différente que le bruit en 1/f à faiblepolarisation
inverse à l’obscurité est dû au courant G.R. de la diode. Les valeurs de la constanteempirique
« 03B1 » de Hooge déterminées àpartir
des mesures de bruit sontcomprises
entre 10-4 et10-3,
cequi
montre que lesdispositifs
sont homogènes etqu’il
n’y a pas de différencemarquée
entre les 2 techno-logies. Par contre,l’analyse
du bruit duphotocourant
et la détermination de la fréquence decoupure fc
entre le bruit de Grenaille et le bruit en 1/f montrent que la qualité des contacts desphotodiodes
de 2e génération estmeilleure que celle obtenue sur les diodes de 1re génération.
Abstract. 2014
The purpose of this paper is the characterization of P.I.N.
Hg1-xCdxTe photodiodes
at 03BB = 1.3 03BCmby
measurements of1/f
noise. The devices are manufactured foroptical
transmission systems at 03BB = 1.3 03BCm. 1/f noise measurements arepresented
for two generations ofphotodiodes
of different contacttechnology.
Atobscurity
the current is determinedby
generation-recombination
(G.R.) at low reverse biased. The 1/f noise is interpretedby Kleinpenning’s
model. The values ofHooge’s
constant deduced of noise measurements arecom-prised
between 10-4 and 10-3. Those results show that devices arehomogeneous
and there is no difference betweenthe two technologies. On the other hand, the noise
of photocurrent
and the values of the cornerfrequency fc
betweenof white noise and 1/f noise show that the quality of contacts of second generation devices is better that the first
generation.
Classification
Physics Abstracts 25.20D - 42.50
1. Introduction.
Le
problème
desphotodétecteurs
à avalanche à lalongueur
d’onde à. = 1,3 ym pour les télécommunica-tions par fibresoptiques
est lié d’une part au courantd’obscurité et d’autre
part
au processus de multipli-cation desporteurs
dans larégion
de fortchamp
électrique.
Lesphotodétecteurs
à avalanche élaborés dans legermanium
présentent
un bruit de multiplica-tionimportant,
car en effet[1]
lecoefficient fi
d’ioni-sation des trous est àpeine
deux foisplus grand
que celui a des électrons. Par contre, dans un matériautel que
Hg1-xCdxTe,
on a unrapport k
=Ploc
de l’ordre de 10 pour x rr0,73
[2, 3].
La fabrication d’une structure à avalanche
[3]
dansce type de matériau s’avère délicate. Aussi la S.A.T. a réalisé
[4]
unephotodiode
P.I.N. commecomposant
intermédiaire pour la mise aupoint
d’unphotodé-tecteur à avalanche. La caractérisation
électrique
que nousprésentons
porte sur des composants dits depremière génération
et de secondegénération.
Lescaractéristiques
aupremier
ordrequi
sont les courbesI
= f (V)
à l’obscurité et sous éclairement ainsi que les C= f (V)
sont à peuprès identiques
bienqu’entre
ces deuxgénérations
de composants latechnologie
descontacts ait
changée.
Les mesures au secondordre,
c’est-à-dire les mesures de bruit sous éclairement
montrent que la
fréquence
decoupure f,,, qui sépare
le bruit de
grenaille
2q1
de celui en1/f
estplus
bassepour les composants de deuxième
génération indiquant
par là même l’amélioration de latechnologie
des contacts.2.
Description
dudispositif.
Les
photodiodes
P.I.N. sontfabriquées
par la S.A.T.Leurs
principales caractéristiques
sont[4] :
-
courant d’obscurité à - 10 V : 1 nA - sensibilité à
= 1,3
gm: 0,8 A/W
64
Fig. 1. - Structure de la
photodiode
HgCdTe. [HgCdTephotodiode
structure.]- bande
passante : 850 MHz
- diamètre de la
zone active : 80 film
- domaine de sensibilité
spectrale :
0,9
à1,3
film - tension de fonctionnementVp : -
10 V -capacité
totale àVp
: 1,2
pF.
La structure de ces
photodiodes
P.I.N. estrepré-sentée sur la
figure
1. Cette structure[4]
a été déduite desmesures de
capacités
en fonction de lapolarisation,
de la sensibilité en fonction de lalongueur
d’onde etde la
polarisation,
et du courant induit par faisceau d’électrons.Fig. 2. -
Caractéristiques
7 =f (V)
directes à l’obscurité.[Forward
characteristics 7 versus V at obscurity.]3. Mesures au
premier
ordre.Les mesures de bruit n’ont un sens que si les
propriétés
aupremier
ordre sont stables et bien connues. Aussi lafigure
2représente
lescaractéristiques 1= f (V)
en direct à l’obscurité des diodes 01( 1 re
génération)
et 02(2e
génération).
Del’analyse
de ces courbes ensemi-log
on constate que ce sont desphénomènes
de G.R. dans la zone decharge d’espace qui
sontprépondé-rants. En effet, le facteur d’idéalité n est de 1,55 pour
la diode 01 et de
1,6
pour la diode 02. Les résistances séries déduites de ces deuxcaractéristiques
sontres-pectivement
de l’ordre de 300 Q et de 100 Q. La relation donnant la valeur de lacomposante
du courant due à la G.R. dans la zone decharge d’espace
[7]
est :où q
est lacharge
de l’électronW la
longueur
de la zone decharge
d’espace
déduite duC = f(V)
A surface de la diode
ni densité
intrinsèque
à T = 300 K pour unEg
=0,94
eVi durée de vie des
porteurs
mi-noritaires
La valeur calculée est de
3,1
x10-10
A,
qui
est en bon accord avec les valeursexpérimentales
déduitespar
extrapolation
descaractéristiques
directes à 0 Vqui
sontcomprises
entre2,5
x10-10
A et3,2
x10-10
A.Egalement
les valeurs de cettecarac-de millivolts
(Fig. 3),
sontcomprises
entre10-10
A et3 x 10-1°
A. C’estl’analyse
de cettecomposante
ducourant G.R. et de la
caractéristique
inverse I =f(V)
pour des tensions de
polarisation
telles que-
q V/k T
6,
c’est-à-dire pour des tensionscom-prises
entre 0 et 250mV,
qui
va nouspermettre
d’étu-dier le bruit en11f
à l’obscuritéd’après
le modèle deKleinpenning
[5].
De cemodèle,
on calculera laconstante « a » de
Hooge
[6]
décrivant le bruit en1/f .
Le résultat
principal
de ce modèleempirique
est que laqualité
ducomposant
est d’autantplus
satisfaisanteque « a » est
plus petit.
On areporté
sur lafigure
4respectivement
lescaractéristiques
inverses à l’obscu-rité et souséclairement,
jusqu’à
unepolarisation
de 30V,
desphotodiodes
01 et 02. On remarquera,qu’à
Fig.
3. -Caractéristiques
inverses 1= f (V) à l’obscurité. [Reverse characteristics 7 versus V atobscurity.]
Fig.
4. -Caractéristiques inverses 7 =
f (V)
à l’obscuritéet sous éclairement.
[Reverse
characteristics 7 = f (V) underobscurity
andillumination
conditions.]
entre le
photocourant
et le courant d’obscurité est de l’ordre de 70 et que lescaractéristiques
sont pour les deuxcomposants
très voisines l’une de l’autre.4. Bruit en
1/f des
diodespolarisées
en inverse àl’obscu-rité [5].
Dans le calcul du bruit en
1/f
nous supposerons que lecourant dans la
jonction
est essentiellement dû à la G.R. tant que -qV/kT
6 comme semblel’indiquer
l’étude aupremier
ordre. Dans ce cas, la densitéspectrale
S(f)
est donnée par la relation[5]
où 7 est le courant de
polarisation
de la diode. De cetterelation et des mesures de bruit on tire la valeur de a
qui
est un critèred’homogénéité
dudispositif
en consi-dérant une durée de vie des porteurs i de l’ordre de1,2
x10-’
s. La valeur de a est donnée par :On a
reporté
sur lafigure
5,
pour unefréquence
de 3Hz,
la variation deSi(/)
en fonction du courant depolarisation
des diodes. On constate queSi(/)
varieFig. 5. - Variation de
S;( f )
en fonction du courant d’obscu-rité.66
bien en
puissance
de 2 du courant. On tire de ces donnéesexpérimentales
des valeurs de acomprises
entre
10-4
et 10 -3.
Ces valeurs sont tout à faitcompa-rables à celles trouvées par
Kleinpenning [5],
ellesmontrent que les diodes ont une bonne
homogé-néitéquelle
que soit leurtechnologie.
Lafigure
6représente
lesspectres
S; ( f )
enfréquence
des diodes 01et 02 à l’obscurité. On constate que les
fréquences
decoupure sont de l’ordre de
102
à103
Hz. On retrouvedans la
partie
blanche du spectre la valeur du bruit degre.naille
2qlo
du courant depolarisation.
5. Bruit en
1/f
desphotodiodes
sous éclairement à 03BB =1,3
Fm.A
l’éclairement,
nous supposons enpremière
approxi-mationqu’il n’y
a pas de corrélation entre le courantd’obscurité et le
photocourant.
Dans le cas des deuxphotodiodes
la valeur duphotocourant
est de1,2
x10-’
A c’est-à-dire 70 foisplus grand
que lecourant d’obscurité à la tension nominale de - 10 V.
La
figure
7représente
lesspectres
Si(f)
des deux diodes. On constate que l’on retrouveégalement
dansFig. 6. -
Spectre en
fréquence
à l’obscurité.[Noise spectra at obscurity.]
Fig. 7. -
Spectre en
fréquence
à Â = 1,3du courant total. Par contre, la
fréquence
de coupurefc
déterminéeexpérimentalement
est de 100 Hz pour la diode 02 et de1,2
kHz pour la diode 01. Ces résultatsexpérimentaux
sontéquivalents
à ceux de Tobin[7].
Oninterprète
cecomportement
différent des spectres en1/f
duphotocourant
comme étant l’influence de laqualité
des contacts. Eneffet,
le bruit en1/f
lié aucourant G.R.
(7
1,5
x10-10 A)
selon le modèlede
Kleinpenning [5]
estprépondérant
devant celui des contacts. Par contre, àl’éclairement, compte
tenude la valeur du
photocourant
(1,2
x 10-’A)
l’in-fluence des contacts n’estplus négligeable.
Si le contact estbon,
il n’introduit enprincipe
que très peu de bruiten
1/f ,
cequi
est le cas de laphotodiode
02qui
pré-C’est le composant de deuxième
génération
dont latechnologie
des contacts a étéchangée
parrapport
à lapremière.
6. Conclusion.
Le résultat essentiel de cette caractérisation par des
mesures de bruit basses
fréquences
est que laqualité
desphotodiodes
P.I.N. est suffisante pourenvisager
de les transformer en
photodétecteurs
à avalanchequi
fontappel
à des courantsplus importants
compte
tenu dugain
interne associé au processus de l’ionisa-tion parimpact.
Bibliographie [1] ALABEDRA, R., ORSAL, B., DECKER, M., PEREMARTI, C.,
Bruit dans les photodétecteurs à avalanche au
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pp. 134-137, novembre 1982.
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NGUYEN DUY, T., BOISROBERT, C., MORVAN, D.,
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[4] PICHARD, G., MESLAGE, J., FRAGNON, P., RAYMOND, F.,
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Phys., pp. 479-532, 44 (1981).[7] TOBIN, S. P., IWASA, S., TREDWELL, T. J.,