E. BAZZI. — Sul calore sviluppato da una corrente durante il periodo variabile ( Sur la chaleur développée par un courant pendant la période variable ); Nuovo Cimento, terza serie, t. XIII, p. 5, 1883

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Submitted on 1 Jan 1884

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E. BAZZI. - Sul calore sviluppato da una corrente durante il periodo variabile ( Sur la chaleur développée

par un courant pendant la période variable ); Nuovo Cimento, terza serie, t. XIII, p. 5, 1883

J. Pionchon

To cite this version:

J. Pionchon. E. BAZZI. - Sul calore sviluppato da una corrente durante il periodo variabile ( Sur la chaleur développée par un courant pendant la période variable ); Nuovo Cimento, terza serie, t. XIII, p. 5, 1883. J. Phys. Theor. Appl., 1884, 3 (1), pp.498-500. �10.1051/jphystap:018840030049801�.

�jpa-00238288�

498

Dans la réflexions normale aussi bien

due

^{dans le cas de la trans-}

mission,

^{la rotation due au nickel est}

beaucoup plus petite

que celle due au fer et au

cobalt;

^{dans les deux cas}

aussi,

^et pour ^le

fer,

^la

dispersion

^est anomale : la rotation est

plus grande

pour les rayons rouges que pour les rayons bleus.

M.

Fitzgerald (1)

avait cherché à donner une

explication

^du

phénomène

^{de la rotation du}

plan

^de

polarisation produite

par la réflexion de la lumière

polarisée

^{sur la surface d’un}

^{aimant ;}

M. Kundt combat cette

théorie, qui

^{ne s’accorde} pas ^avec certains

faits

qu’il

^{a observés. E. BICHAT.}

E. BAZZI. 2014 Sul calore sviluppato ^{da una corrente durante il} periodo ^variabile ( Sur la chaleur développée par ^{un courant} pendant ^la période variable ); ^Nuovo Cimento, ^terza serie, ^t. XIII, p. 5, ^1883.

L’auteur s’est

proposé

^de rechercher

si, pendant

^la

période

^via-

riable,

l’échauffement d’un fil traversé par ^{un courant se} fait,

comme dans l’état permanent, ^{suivant la loi de Joule. Pour} cela,

il détermine la

quantité

^{totale de chaleur}

développée pendant

^un

certain temps T par le ^courant variable. D’un autre

côté,

^en _par-

tanu des formules de Helmholtz et en supposant que l’échauffen1ent du circuit est

régi

par ^la loi de

Joule,

^il établit des formules ex-

primant

cette même

quantité

^{de chaleur. Dans le cas des extra-}

courants, ^la relation entre q ^{et z est de la forme}

et, dans le ^cas des courants

induit

^{de la forme}

fi

^{et a étant des} constantes

dépendant

^de

l’appareil calorimétrique,

du

circuit,

^{de la}

pile,

^{etc. L’accord} des nombres déduits de ces

formules avec les résultats de

l’expérience

^{a montré que}

l’appli-

cation de la loi de Joule au courant,

pendan t

^la

période

^variable,

était

légitime.

(’ ) Proceedinfjs Roy. Soc., ^t. XXV, p, 447.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018840030049801

499

L’appareil qui

^{a servi aux mesures}

calorimétriques

^{est une}

sorte de thermomètre de Riess. Dans le réservoir se trouve un fil de

platine

^de

^om,5o

^de

longueur

^{et de 0mm,1} de diamètre. L’échauf- fement

communique

^à l’air par ^ce fil est mesuré par ^le

déplace-

ment d’une

petite

^{colonne d’eau}

qui joue

^{le rôle} d’index dans la

tige

horizontale du thermomètre. Un sait _que,

quelle

que soit la loi de distribution de la chaleur

communiquée

^{à une masse} ga-

zeuse à

pression

constante, la dilatation

qui

^{en résulte est} propor- tionnelle à la

quantité

^{de chaleur reçue par cette masse gazeuse.}

Si donc on admet que ^la

quantité

^de chaleur cédée à l’air du ther- momètre est

proportionnnelle

^{à la}

quantité

^{de chaleur}

dévelop- pée

par le passage ^{du courant} dans le

fil,

^on voit que ^cette dernière sera

proportionnelle

^au

déplacement

^de l’index. Ce dé-

placement mesurait,

^en

effet,

^la dilatation de

l’air,

^{car il avait lieu}

dans une

région

^{de la}

tige

^{où la variation de la} section avait été trouvée insensible. Il va sans dire que ^le réservoir du thermo- mètre était soustrait à l’action

calorifique

^des corps environnants.

D’autre part, ^{la durée d’une}

expérience

étant très courte, ^aucun

déplacement

de l’index ne

pouvai

t avoir lieu _par le fait d’une va-

riation de la

pression

extérieure. Pour mesurer avec exactitude la courbe de

l’index,

^{on se servait de deux}

microscopes

^{dont les}

axes étaient

perpendiculaires

^{à l’axe de la}

tige

^du thermomètre et

perpendiculaires

^{entre eux.}

^{L’un, fixe,}

^était muni d’un fil

qui marquait

^la

position

^{initiale de l’index. L’autre}

pouvait

^{être dé-}

placé à

^{l’aide d’une vis}

micrométrique.

^{Il était muni d’un micro-}

mètre dont on amenait d’abord le zéro en coïncidence avec le

ménisque

^{de l’index,} c’est-à-dire en coïncidence avec le fil du

premier microscope.

^Cette

position

^{était le}

point

^de

départ

^dans

les lectures faites sur la vis

micrométrique.

^Pour mesurer une ex-

curslon de

l’index,

^on

éloignait

^le

microscope

mobile de

façon

que

l’index,

^{au terme de sa} course,

pût apparaître

^{dans le}

champ.

On avait le

déplacement

^en

ajoutant

^{au nombre de millimè-}

tres,

marqué

par la rotation de la

vis,

le nombre de dixièmes de millimètre parcouru par

l’ilnage

^de l’extrémité de l’index sur le micromètre.

Le courant était fourni par

/él

^Bunsen ordinaires

disposés

^en

tension. Son établissement ne devait pas durer

plus

^de

quelques

millièmes de

seconde,

^sans

quoi

l’index eût été

projeté

^{hors du}

500

tube. La fermeture du

circuit pendant

de si faibles intervalles de temps, était réalisée à l’aide de

l’interrupteur

^de

Felici (1).

En

présentant

^à l’Académie dei Lincei le Mémoire _que nous ve- nons

d’analyser,

M. Blaserna ^a fait observer que la coïncidence des courbes

expérimentales

obtenues par ^{L%’1 . Bazzi avec} les courbes déduites de la formule d’Helmholtz ne prouve pas nécessairement l’exactitude de cette dernière. Dans ses recherches ^sur l’état va-

riable des courants

(2),

^{M. Blaserna est arrivé à cette}

conclusion,

que les extracourants manifestent de véritables oscillations. La courbe

représentant

^{la fonction}

qui

lie l’intensité au temps, ^au

lieu d’étre

régulièrement croissante, présente

^des ondulations.

Ces ondulations sont faibles et presque nulles dans les circui ts

rectilignes,

^{et, au}

contraire,

^{elles sont très}

marquées

dans les cir- cuits contenant des

spirales capables

^de

produire

^{de forts extra-}

courants. Il résulte de là due, ^tant

du’il s’agit

^d’effets

galvanon1é- triques

^{ou autres,}

représentés

par des

in tégrales

^conme

la théorie d’Helmholtz peut ^être considérée comme une

première approximation;

^{on substitue à une courbe}

légèrement

^{ondulée une}

courbe

plus simple qui

passe ^{dans la}

partie

moyenne ^{de la}

région

ondulée. Cette

approximation

^{est bien souvent} suffisante. C’est

ce

qui

^{a lieu dans le cas des} recherches de M.

Bazzi,

^{où il n"est}

question toujours

que d’effets ^mesurés par des

intégrales.

^Il

n’y

^a

donc pas lieu de s’étonner que ^ce

physicien

^{trouve ses}

expériences

d’accord avec la théorie d’Heln1hollz. J . PIONCHON.

ANNALES DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE [Suite (3)].

5e série. ²⁰¹⁴ Tome XXVIII; ^1883.

E.-H. AMAGAT. - Mémoire sur la comprcssihilité ^de l’air, ^de l’hyclrogène ^{eL de}

l’acide carbonique raréfiés, p. 480-499.

L’appareil employé

par M.

Amagat

^{est un baromètre}

A,

^{a cuve}

(1) ^{Voir Nuovo} Ciineitto, ^série 11, ^{t. XII et} XIII, ^{et série} III, ^{t. IV.}

( 2 ) Giornale di Scienze nat. ed _econ., vol. VI, 1870. ^Palermo.

(3) Voir p. 367-