ÉTUDE DES ISOTOPES DU TELLURE DE NOMBRE DE MASSE 121, 123 ET 125

(1)

HAL Id: jpa-00213406

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00213406

Submitted on 1 Jan 1968

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are published or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

ÉTUDE DES ISOTOPES DU TELLURE DE NOMBRE DE MASSE 121, 123 ET 125

H. Sergolle, G. Albouy, M. Jourdain, J. Lagrange, M. Pautrat, N. Poffé

To cite this version:

H. Sergolle, G. Albouy, M. Jourdain, J. Lagrange, M. Pautrat, et al.. ÉTUDE DES ISOTOPES DU TELLURE DE NOMBRE DE MASSE 121, 123 ET 125. Journal de Physique Colloques, 1968, 29 (C1), pp.C1-187-C1-190. �10.1051/jphyscol:1968173�. �jpa-00213406�

(2)

ÉTUDE DES ISOTOPES DU TELLURE DE NOMBRE DE MASSE 121, ¹²³ET 125 C 1

-

¹⁸⁷

G , G ^j ex. coul. dif. res.

B, est calculé pour une transition à une particule indépendante.

Références [4] LINGAPPA (N.), KONDAIAH (E.), BADRINATHAN (C.), DESHPANDE (M. D.), BALAKRISHNAN (M.), NmI.

[Il HELM (R. H.), Phys, Rev., 1956, 104, 1466. Physics, 1962, 38, 146.

[2] GILLET (V.), MELKANOFF (M. A.), PIzys. Rev., 1964, 151 HRASTNIK (H.), KNAPP (V.), VLATKOVIC (M.), Nucl.

133, 11 90. Physics, 1966, 89, 412.

[3] ALKAZOV (D. G . ) et al., Izv. Akad. Nuuk. SSSR, 1964, [6] BRUCE (G.), FAIVRE (J. C.), FARAGGI (H.), SAUDINOS

28, 232. (J.) et VALLOIS (G.), Phys. Letters, 1964, 13, 244.

ÉTUDE DES ISOTOPES DU TELLURE DE NOMBRE DE MASSE 121, 123 ET 125

H. SERGOLLE, G . ALBOUY, M. JOURDAIN, J. M. LAGRANGE, M. PAUTRAT et N. POFFÉ Institut de Physique Nucléaire

Laboratoire Joliot-Curie, Orsay

Résumé. - Les niveaux de basse énergie des isotopes de masse impaire du tellure ont été étu- diés par spectroscopie y à partir de la désintégration de I'iode (isotopes de masse 121 et 123) et par excitation coulombienne (isotopes de masse 123 et 125).

Abstract. - The low-lying levek of odd mass Te isotopes have been studied by gamma-ray spectroscopy from 1211 and 1231 decay, and by Coulomb excitation (123Te and 125Te).

Quelques résultats relatifs aux isotopes de masse TABLEAU 1. - Résultats relatifs à lt3Te impaire du tellure ont été obtenus par spectroscopie y (Spectroscopie y)

à partir de la désintégration /If et CE des isotopes Spectre y direct y détectés en coïncidence

"'1 et 1231, et par excitation coulombienne des iso- ^- -

topes lZ3Te et 125Te à l'aide d'ions N3+ d'énergie 44 Intensité Bande Bande

et 48 MeV. E (keV) relative 159 keV 440 keV

Les deux premières colonnes des tableaux 1 et II donnent l'énergie et l'intensité relative des rayonne- ments y associés à la désintégration de 12'1 et 1231 et détectés par une jonction Ge(Li) associée à un pré- amplificateur à transistor à effet de champ refroidi à 140 OK [ I l . La résolution de l'installation est de 2 keV.

Différents spectres de coïncidence y-y ont été réalisés avec un système rapide-lent (temps de résolution 2 .r N 40 ns) associé à un scintillateur

Na1 (7,5 cm x 7,5 cm)

et à une jonction Ge (volume utile 3,5 cm3, résolution 6,5 keV). Les tableaux 1 et II contiennent les résultats ainsi obtenus. Ces données permettent de construire

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1968173

(3)

C 1

-

¹⁸⁸ H. SERGOLLE, G. ALBOUY, M. JOURDAIN, ETC.

TABLEAU 11. - Résultats relatifs à '"Te (Spectroscopie 7) Spectre y direct

-

E (keV) Intensité relative

- ^A

212,2 1 O00

230,9 3,5

319,7 9,5

381,8 4

470J 6

475,O 7

51 1 150

532,O 41,5

594,2 2

599,3 12

640,7 1 2

673,2 0,8

678,2 0,9

695,4 1,5

700,2 1 3

781,5 0,5

807,l 2

936,8 1,5

1 016,O 2

1 149 0,7

Bande 212 keV

-

212,2 230,9 319,7

y détectés en coïncidence

-

Bande 495-530 keV Bande 5 10-530 keV

-

212,2

. log 11

Schéma de niveaux de I z 3 ~ e

FIG. 1. - Schéma de nivcaux de "'Te.

(4)

ÉTUDE DES ISOTOPES D U TELLURE D E NOMBRE D E MASSE 121, 123 ET 125 C l -189

unschéma de niveaux cohérent [2] pour lZ3Te (Fig. 1) et un schéma partiel pour lz1Te. Ce dernier comporte notamment, outre le niveau déjà connu à 212,2 keV (3/2+), des niveaux à 532 keV (3/2+ ou 5/2+), 811,5

,

1 149 et vraisemblablement 1 228 keV.

'''Te se désexcite par capture électronique vers le niveau de 573 keV (112') de '''Sb. Le spectre y correspondant comporte des transitions d'énergie 573, 507,7, 470,7, 66,5 et 37 keV qui se placent dans un schéma de niveaux comprenant outre l'état fon- damental 5/2+, les états excités de 37 keV (7/2+), 507,7 keV (312') et 573 keV (1/2+), dont l'existence est confirmée par des expériences de diffusion inélas- tiques (d, d') [3].

L'excitation coulombienne des isotopes lZ3Te et lZ5Te a été réalisée à l'aide des ions N ~ + (énergie 44 et 48 MeV) du cyclotron à énergie variable et à ions lourds d'Orsay. Un circuit de coïncidences, de type semi-rapide et présentant un temps de résolution 2 z N 40 ns, sélectionne les gamma de désexcitation en coïncidence avec les ions lourds rétrodiffusés détec- tés par une jonction annulaire. Un second circuit permet d'obtenir le spectre de coïncidences fortuites.

Grâce à un dispositif d'aiguillage, les deux spectres

sont enregistrés, après analyse par le même convertis- seur 1000 canaux Intertechnique, dans deux plages différentes d'un bloc mémoire 4 000 canaux. Pendant la mesure, les gamma émis par la cible sont aussi détectés par une jonction Ge(Li). Les cibles d'isotopes enrichis sont constituées par 200 yg/cm2 de tellure déposés sur un support de Ni de 500 yg/cm2. Seuls les ions lourds rétrodiffusés dans le tellure sont sélec- tionnés pour la coïncidence. La figure 2 représente un spectre typique, après soustraction des coïncidences fortuites, obtenu en bombardant une cible de 123Te avec des ions de 44 MeV. Les intensités relatives des gamma issus d'un même niveau sont en accord avec les valeurs obtenues par spectroscopie. Le tableau III résume les résultats de ces mesures. Les valeurs de la probabilité d'excitation réduite des deux niveaux de lZ5Te et du premier niveau excité de lZ3Te sont en accord avec celles déduites d'expériences réalisées avec des protons et des particules a [4].

Le modèle en couche suggère que pour les isotopes impairs du tellure, les couches d3/,, s,,,, et hll12 se remplissent en neutrons. Le niveau fondamental des noyaux 121~123,125Te est 1/2+. A une énergie légèrement supérieure à celle du premier état excité

canaux

FIG. 2. - Spectre de coïncidence ions lourds = y obtenu par excitation coulombienne de lZ3Te.

(5)

H. SERGOLLE, G. ALBOUY, M. JOURDAIN, ETC.

TABLEAU III Niveau excité Transition

(312') se trouve l'état isomérique 1112- de période relativement longue. Il a permis d'étudier en détail la transition 312' + 1/2+' [5,6]. Les mesures des coefficients de conversion aK et des rapports KIL.

de corrélation angulaire y-y ou e-y, de période du niveau 312' montrent que cette transition est essen- tiellement de multipolarité M l , avec une proportion E2 de quelques 1 0loo. Pour l Z 3 ~ e , où des résultats sont obtenus à la fois par des mesures de conversion, de période, de corrélation angulaire, et aussi d'excitation coulombienne l'accord n'est pas excellent : le facteur d'accélération E2 pour cette transition varie de 2,5 (excitation coulombienne) à 9 (période et corréla- tion e-y). Sorensen [7] prévoit théoriquement un facteur d'accélération d'environ 5 en accord avec les don- nées (*) de corrélation y-y [6]. Le niveau 312' de '''Te et 1 2 3 ~ e est abondamment nourri dans la désin- tégration des isotopes de l'iode. La valeur du log ft de cette transition est en accord avec celle calculée pour une transition permise faisant intervenir un pro- ton d,,, et un neutron d3,, [8]. Les valeurs des log ft relatives aux transitions vers les niveaux de plus haute énergie de 123Te sont toutes élevées. Les facteurs

(*) Déduites de la période.

d'accélération E2 obtenus par excitation coulombienne pour lZ5Te et pour les niveaux d'énergie 440 et 505 keV de lZ3Te suggèrent que les configurations à carac- tère collectif interviennent notablement pour rendre compte des propriétés de ces états. Par contre le com- portement des niveaux de plus basse énergie (fonda- mental 1/2', 312' et 1112-) s'explique essentiel- lement à l'aide d'une configuration de quasi particule.

Références

[l] DESCHAMPS (J.), LESCORNET (J. C.), MARCUS (L.), Revue de Physique Appliquée, 1967, 2, 114.

[21 SERGOLLE (H.), ALBOUY (G.), BOULOUMIÉ (J.), LAGRANGE (J. M.), MARCUS (L.), PAUTRAT (M.) J. Physique, 1967, 28, 383.

131 BARNES (P. D.), ELLEGAARD (C.), HERSKIND (B.) et JOSHI (M. C.), Phys. Let., 1966, 23, no 4, p. 266.

[4] FAGG (L. W.), VOLICKI (E. A.), BONDELID (R. D.), DUNNING (K. L.) et SNYDER (S.), Phys. Rev., 1955, 100, no 5, p. 1299.

[5] SCHMORAK (M.), LI (A. C.) et SCHWARZSCHILD (A.), Phys. Rev., 1963, 130, no 2, p. 727.

[6] GUPTA (S. L.), MBAJAJ (M.), et SAHA (N. K.), Nucl.

Physics, 1966, 80, p. 471.

171 SORENSEN (R. A.), Phys. Rev., 1964,133, no 2B, p. B 281.

[8] KISSLINGER (L. S.) et SORENSEN (R. A.), Rev. Mod.

Physics, 1963, 35, no 4, p. 853.