Examen spectroscopique de la fluorescence et de l'absorption de la vapeur du rubidium et du mélange des vapeurs de rubidium et de cæsium

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Submitted on 1 Jan 1912

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l’absorption de la vapeur du rubidium et du mélange des vapeurs de rubidium et de cæsium

L. Dunoyer

To cite this version:

L. Dunoyer. Examen spectroscopique de la fluorescence et de l’absorption de la vapeur du rubidium et du mélange des vapeurs de rubidium et de cæsium. Radium (Paris), 1912, 9 (6), pp.218-223.

�10.1051/radium:0191200906021801�. �jpa-00242552�

de l’intensité moyenne des composantes ^{suivant ox et}

oz (fig. 9) ^du champ électrique présent dans le fais-

ceau §e lumière fluorescente observée suivant oy,

K étant une constante, quand ^{Y varie.}

Le passage de ^la relation (1) ^à la relation (2) ^sup-

pose que a2 + a’2 est

indépendant

^de

l’angle

^{V ; mais,}

outre que cela parait infiniment vraisemblable, ^au-

cune observation ne m’a conduit à penser que l’in- tensité totale de la lumière émise par fluorescence

dépendit

^{de la valeur de}

l’angle

^{V. En tous cas, on}

peut considérer cela comme une

hypothèse

^raison-

nable, ^en attendant des mesures

photométriques

pré-

cises.

Mais cos2V est

proportionnel

^à l’énergie moyenne de la composante ^{suivant oz du} champ

électrique

excitateur. On arrive donc à l’énoncé suivant : Dans la lumière é1nise lalérale1nent par fluores-

cence, l’excès

il’ énergie

^du champ électrique per-

pendiculaire ^au plan d’observation sur le champ électhzqzce parallèle ^{il ce} plan, ^est proportionnel ^à

l’énergie

^{de la} composante, ^suivant la nornlale il

ce plan, ^du chantp électrique excitateur.

12. ^- De la formule (1) ^{on déduit} que la valeur relative de la polarisation ^{pm po}

quand

la lumière inci- dente n’est _pas polarisée, ^doit

etre 1 2

^{En effet, on a}

car,

lorsque

la lumière incidente est de la lumière naturelle,

l’angle

^V

prend,

^{en uu} temps ^{très court,}

toutes les valeurs possibles ^{de 0 a II.}

En réalité on trouve, dans le ^cas du rubidium

(voir ^{le tableau} ci-dessus),

valeur peu éloignée ^{de 0,5. L’écart} peut provenir ^de

ce que les valeurs trouvées

pour P",

^{dans le cas des}

ho

grandes

valeurs de V, ^valeurs incertaines, ^comme

je

l’ai remarqué, ^sont notablement

plus

faibles que celles de cos 2V.

Dans le cas du

potassium,

pour

lequel j’ai

^déterminé

(fig.

8) les courbes relatives _{à po} et Pm ^{on a : s}

Pm == _{0,509 0,558} 0,507 0,44 0,565 moy. 0,476.

Po

Il f’aut

noter ici,

toutefois, ^la

rapide

décroissance de pm po

quand

^la température ^s’élève; comparée ^{à la cons-}

tance

parfaite

^{de ce} rapport ^{dans le cas du} rubidium,

elle fait craindre _que les valeurs

correspondant

^aux températures ^{élevées, n’aient été, dans le cas du} potassium, entachées d’erreurs

systématiques.

15. ^- Je limiterai ici

l’exposé

^{de ces} recherches,

me réservant de revenir sur la discussion

théorique

du

phénomène

^{et l’étude} systématique, extrêmement

importante,

de la manière dont varie la

polarisation,

d’une part ^avec la densité de la vapeur, ^à tempéra-

ture constante, ^et d’autre part, ^{avec la} température,

lorsque

la densité de la vapeur reste constante.

[Manuscrit reçu le 10 juin 1912.]

Examen spectroscopique ^de

^la

fluorescence

et

de l’absorption ^de

^la

vapeur du rubidium

et du

mélange

des vapeurs de rubidium ^et de cæsium

Par L. DUNOYER

[Faculté des Sciences de Paris. ²⁰¹⁴ Laboratoire de Mme CURIE.]

1. ^- J’ai expose, ^dans deux mémoires antérieurs1,

des recherches d’un caractère assez général ^{sur la}

fluorescence des vapeurs des métaux alcalins. Dans le premier ^{il était} question ^{de la} vapeur de sodium,

mais les discussions que j’y ^ai développées ^{et la tech-} nique ^dont j’ai ^{donné les} détails, ^{montrent la néces-}

1. L. DUNOYER, ^Le Radium, 9 (1912) ^177-186.

sité absolue et la nature des précautions ^à

prendre

pour être ^en droit de rapporter ^{à un atome} simple ^et

aux vibrateurs électromagnétiques qu’il peut ^conte- nir, l’interprétation ^des phénomènes ^de fluorescence observés en milieu gazeux. Bien que tirées de l’étude de la vapeur de sodium seule, ^les considérations

exposées ^{dans ce mémoire me} paraissent ^donc

s’appli-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:0191200906021801

iluer d’une manière

générale

^{à la} fluorescence des gaz, ^et les récentes recherches de M. ’Vood, ^{seul ou}

en collaboration avec M. Franki, ^sur les modifica- tions profondes que l’hélium ^est capable de faire subir

au spectre ^{de résonance de la} vapeur d’iode, ^ne sont pas de ^nature à en diminuer la portée. ^{Dans le second} mémoire j’indiquais les résultats comparatifs que m’a fournis l’étude de la polarisation de la fluorescence des trois métaux. Contrairement à mon intention pre-

mière, j’ai détaché de cet ensemble le présent ^article

consacré plus

spécialement

^{à la} vapeur de rubidium.

Du reste, les expériences ^{dont il va être} question ^sont

partiellement

antérieures ² à certaines de celles qui

m’ont permis ^de préciser ^{nettement le rôle des} gaz

dégagés ^{dans le cas de la} vapeur de sodium3.

2. Dispositif expérimental. ^{- Les tubes}

employés

^{étaient les mèmes} que pour lcs recherches

précédentes.

On y

introduisait le métal alcalin par distillation dans le vide, ^en prenant ^les précautions déjà ^décrites (Le ^{Radiunt loc.} cil.). ^Le

dispositif

^de chauffage était le même que pour les recherches ^sur la polarisation (voir ^le précédent ^mémoire fig. 1).

Au lieu de concentrer la lumière issue de l’orifice C

sur le

polariscope

^{de Savart, la lentille L’ la concen-}

trait sur la fente d’un petit spectroscope ^{Pellin à}

vision directe muni d’un micromètre. On peut égale-

lent se passer ^{de lentille et mettre la fente} près ^de

l’orifice G.; ^la quantité ^{de lumière utilisée est la}

même à cause de l’étendue de la source fluorescente, mais

l’emploi

de la lentille est

cependant préférable,

parce qu’elle permet ^de

s’éloigner

^{de la source de}

chaleur, ^{et surtout} parce qu’il ^{est moins} facile d’éli- miner, dans le premier ^{cas, un} peu de lumière diffusée par le condenseur de la lanterne sur les objets ^envi-

ronnants. Le tube latéral brasé sur le four en face de l’entrée de la lumière excitatrice s’est montré très

avantageux pour diminuer la lumière diffusée à l’inté- rieur du four.

La source employée ^{a été} constamment ^un arc

continu au charbon, ^dont l’intensité a été portée jus- qu’à ^une cinquantaine d’ampères ; ^sa lumière était concentrée au moyen ^d’un condenseur de 15 cm

d’ouverture. On se servait tantôt du faisceau fluores- cent

produit

par ^le passage ^de la lumière provenant

du cratère

positif,

^{tantôt du faisceau} avant pour ^ori-

gine ^la lumière issue du charhon négatif, ^{Un a vu, u}

propos de la vapeur de sodium, que ^ces deux sources

lumineuses ne provoduent pas toujours, ^{dans un nlé-} lange ^{gazeux, des} fluorescences identiques, ^{et il sera}

1. R. QV. WooD, ^Phil. llag., ²² 1911’j ^{479-481; et R. ii.}

WOOD et J. FRAXCK, Phil. Jlag., ²² (1911) ^265-268.

2. L. DrXOYEn, C. R., ¹⁵³ (1911) ^33j-336.

3. L. DUNOYER, ^C. R., 154 (HH2) ^815-818.

4 Le rubidium et le ’césium que j’ai employée ^{m’ont éte obli-} geamment donnés par ^mon ami, 31. Hackspili, à qui je ^{suis heu-}

reux d’en exprimer ^{ici mes} remerciements.

donné dans ce qui ^{suit un second} exemple ^{de ce fait.}

Pour passer d’un faisceau li l’autre, il suffisait de modifier légèrement ^la ilauteur de l’ensemble des deux charbons.

5. Influence de la température ^{sur la cou-}

leur de la fluorescence. Modifications du

spectre. ^- La fluorescence de la vapeur de rubi- dium apparait ^{vers 1800. Cette} température ^{est mieux}

déterminée que pour la vapeur de sodium, parce que la tension de vapeur du rubidium à 180° ^est beau- coup plus grande que celle du sodium à 210° 1, ^et

que, par conséquent, l’égalité ^de température ^est probablement mieux réalisée entre l’intérieur du tube contenant la _vapeur et le thermonètre. La fluores-

cence est d’une belle couleur pourpre, ^très voisine de celle de la _vapeur de potassium, ^au

point

que l’0153il

pourrait ^les prendre ^l’une pour l’autre. Elle aug- mente

rapidement

^{d’éclat au fur et à mesure} que ^la

tcmpérature s’élève, et, ^à partir ^{de 500°, elle est très}

éclatante. Tout est relatif, cependant, ^{et, au} spectro- scope, ^{on est} obligé

d’employer

^{une fentc assez} large

pour faire des observations visuelles. Celle que j’ai

employée

^{donnait aux raies D réunies une} largeur ^de 1,5 ^{à 2} divisions du micromètre, c’est-à-dire _{que la}

largeur apparente ^de la raie était d’environ 2 à

2,5 1J.:J.. Pour employer ^{une fente} plus ^{fine, il faut}

utiliser la photographie, mais les poses doivent être

longues, ^{et une nouvelle} difficulté intervient : le bru- nissement du _verre, rapide au-dessus de 550" avec

le rubidiuln. Sur le conseil de M. Dcbierne, j’ai ^fait

adapter,

^{à un ancien} spectroscope, ^des objectifs ^ciné- matographiques, travaillant à

grande

ouverture, qui

me permettront, je

l’espère,

^{avec un} prisme ^assez grand pour ^{être couvert} par le faisceau, ^{d’avoir beau-} coup plus ^de lumière. Mais un examen oculaire et

des dessins aussi fidèles que

possible

^des spectres

observés suffisent, pour ^le moment, ^{à mettre en évi-} dence un certain nombre de points intéressants.

Ces dessins de spectres ^sont reproduits ^{sur la} figure ^1, qui porte ^{aussi la courbe}

d’étalonnage

^du

micromètre ; ^{les abscisses sont} les divisions du Illlcl’0-

mètre; ^les ordonnées sont, pour la courbe d étalon- nage, les longueurs ^d’onde. Cette courbe a été tracée

au moyen des ^raies

principales

^de l’hydrogène, ^du

mercure et de la raie D. La fente ne possédant qu’une joue ^mobile, c’est le côté droit des raies, quand ^elles

sont observées avec une fente large, qui correspond ^a

la position limite de la raie fine obtenue ^en r esserrant la fente.

Au-dessous de 230°, la fluorescence est trop ^faible

pour ^être examinée ^au spectroscope. ^Le spectre ^I. qui correspond ^{à la} température ^{de 266v, montre} qu’à

cette température ^{elle se} compose principalement

d’une bande rouge, ^assez bien délimitée du côté des

1. L. HACKSpILL. C. h., 154 (tttl2 ^877.

courtes

longueurs

^d’onde,

plus

^{diffuse de l’autre}

côté; elle s’étend de 690 à 662 _03BC03BC environ. Il faut y

joindre

^d’autres régions

beaucoup plus

^{faibles, de}

Fig. 1.

sorte

qu’on

peut ^{décrire ainsi le} spectre de fluores-

cence aux températures peu supérieures à celle à la-

quelle la fluorescence apparaît.

a. une bande rouge ^très faible, ^{de 7i2} 03BC03BC à 690 _03BC03BC environ;

03B2 ^{une bande} rouge brillante, diffuse du côté des

grandes

longueurs ^{d’onde, assez nette de l’autre} côté, s’étendant de 690 à 662 _03BC03BC;

y une

partie

^{obscure de} 662 pp à 655 _03BC03BC;

Õ une bande orangée ^très faible, ^{de 655} pp à 602 _03BC03BC;

03B5 une partie ^{obscure, de 602 03BC03BC à 560 03BC03BC ;}

03B6 ^une bande très faible et très diffuse dans le _vert, de 560 pp environ à 505 _pp.

J’ai fait beaucoup ^d’essais pour m’assurer que les bandes faibles appartenaient ^{bien au} spectre ^de

fluorescence. Quoiqu*il soit très difficile, pour l’ob-

scryation de bandes aussi peu intenses, ^{d’éliminer}

toute lumière diffusée à l’intérieur du four dans

lequel

pénètre ^un puissant ^faisceau de lumière blanche, ^{il me} paraît ^extrême-

ment

probable

que ^ces bandes

appartiennent ^{bien au} spectre ^de

11 uorescence pour les raisons sui- vantes :

1 ° On les retrouve, renforcées,

aux températures plus ^élevées,

sauf la bande qui disparaît par

absorption ^{comme on le verra.}

2° Les régions vertes et oran-

gées ^sont séparées par ^une région

tout à fait noire, qui

correspond cependant

^au maximum de sen-

sibilité de l’0153il.

Aucune de ces bandes ne m’a . paru cannelée. Lorsque ^{le tube}

est neuf, qu’il n’est pas du ^tout

hruni, que l’arc ^{est bien}

réglé

^et

très intense, j’ai pu réduire ^assez la largeur ^{de la fente} pour que la raie D d’un bec Bunsen ne couvre

plus qu’une

^{division et demie du}

micromètre, ^ce

qui correspond

à une largeur apparente, ^{cn lon-}

gueurs d’onde de 2 _03BC03BC. Dans ces

conditions la bande rouge bril- lante _{m’a paru} absolument conti-

nue. Les cannelures de la fl uo-

rescence verte de la vapeur de sodium

impure,

^{observées dans}

un tube à sodium avec la même

largeur

^{de fente, étaient très}

facilement visibles; ^{elles sont} espacées ^{en effet de 4} à 5 p.p.

Quand ^{le tube est chauffé} _pour la première ^{fois, et} qu’il ^con-

tient du rubidium _{pur, les} bandes que l’on vient d’énumérer constituent tout ce que l’on

aperçoit

au spectroscope. ^{Mais au bout de} quelque temps ^de

chauffe à 250° (une ^{heure ou deux} par exemple), ^on

voit aussi apparaître, faiblement d’abord, ^{la raie D.}

Elle

provient

^d’un commencement de très légère

attaque ^{du verre,} qui ^{libère une} petite quantité ^de

vapeur ^de sodium. Il faut que la résonance de cette vapeur ^{soit bien} sensible à la radiation D, ^car la quan- tité de vapeur présente ^doit être excessivement faible,

puisqu’un

léger brunissement du verre ne commence

pas ^avant 550-550". Sur le dessin I, ^{la raie D est} large

parce que ^ce dessin a été fait

d’après

^des observations pour lesquelles ^{une fente} large ^{avait été} employée. ^Je

reviendrai tout à l’heure sur une remarquable parti-

cularité de l’apparition ^{de cette raie.}

Quand ^la température ^{monte de 260° à 5400} environ,

les changements ^sont peu importants ^{dans le} spectre de fluorescence (1, ^II, III). Dans les conditions d’obser- vation de la figure ¹ (2e mémoire p. 00), c’est-à-dire

lorsque la lumière de fluorescence traverse, ^{avant de} sortir de la vapeur, ^une épaisseur ^{de 2,5 cin. environ,}

le changement ^le plus marqué ^est la diminution de

largeur de la bande brillante rouge, qui, ^un peu

avant 5500 ne s’étend plus que de 665 03BC03BC à ⁶⁵⁵ py. à peu près. ^{Elle a donc subi un} déplacement apparent

vers les courtes longueurs ^d’onde. La bande rouge extrême or. possède également ^un peu

plus

d’intensité.

Mais au-dessus de 550° de

profondes

modifications

s’opèrent rapidement (IV, Y). ^La bande rouge ^{ce et} aussi Ia bande brillante 03B2 qui donnait à la fluores-

cence son éclat et sa couleur, disparaissent presque

complètement. ^Ce qui ^{reste de la} bande 03B2 ^est séparé

par ^une région ^{à peu} près obscure de la bande oran-

gée 03B4 qui ^{augntenle au} conlrtairte d’éclat très rapide-

1nent, ^{et devient} absolument

prépondérante

^{à 40011}

(dessin

IV). ^La région obscure E suhsistc. Quant ^{à la}

région ^{verte elle} augmente ^aussi d’intensité, quoi- qu’en ^restant

beaucoup

^moins brillante que la régions orangée.

Quand ^la température monte encore, les phéno-

mènes s’accentuent dans le même _sens, mais le bru- nissement du verre devient trop

rapide

pour permettre l’examen assez long qu’exige la confection du dessin.

Quand ^la température s’abaisse, les

phénomènes

^se reproduisent ^{en sens inverse. La teinte brune} prise

par ^{le verre} n’y apporte ^aucun changement appré-

ciable en ce qui ^concerne le rouge ^{et le} jaune.

On conçoit ^sans peine qu’une modification aussi

importante ^du spectre ^{se fasse sentir sur la couleur} de la fluorescence. Au-dessous ^de 5500 elle est d’un beau rouge ^aux environs de 550" elle vire rapide-

ment à l’orangé quand ^la température ^{s’élève, et}

à 4001, ^{elle est} purement orangée, ^d’un orangé plus près du rouge naturellement, que la raie D, ^comme cela résulte du dessin V. Le changement ^{de couleur}

se produit également quand ^la température ^baisse.

Notons encore que, lorsque ^la température ^des- cend, la raie D disparaît ^imant que la fluorescence rouge n’ait ^tout à fait disparu. ^La température ^de disparition ^{de la raie D est, comme dans le cas du}

sodium pur, 2100; la fluorescence pourpre disparaît

entre 190 et 1800.

4. Importance ^{et rôle de} l’absorption. ^{- Ce}

cas est, je crois, ^le premier ^où l’on ait constaté pour

un gaz ^un changement de couleur de la fluorescence

avec les variations de température. Il faut remarquer que ^ce changement ^{est bien réel} puisqu’il ^{ne corres-} pond pas seulement à la disparition de certaines

régions ^du spectre ^de fluorescence, ^{mais à} l’appari- tion, ^{ou au} renforcement dans des proportions ^consi- dérables, de certaines autres parties ^du spectre. ^S’il

y avait sirnplen1ent disparition de certaines couleurs,

on pourrait penser que le changement ^{de teinte serait}

du à l’absorption exercée par la vapeur ^sur la lumière de fluorescence qui ^{la trav erse} pour parvenir ^{à l’ohser-}

vateur. A vrai dire c’est bien à cette cause qu’il ^faut

attribuer, ^au moins ^en grande partie ^{sinon en tota-} lité, ^la disparition des bandes rouges ^x et p; ^{et du}

reste ^ces deux bandes ne doivent en réalité en former

qu’une; l’extension plus ^{ou moins} grande ^{de la} région d’absorption doit seule les différencier l’une de l’autre

en intensité. Pour m’en rendre compte, j’ai

déplacé

^le

tube de verre à l’intérieur du four de manière que la lumière excitatrice traverse la boule aussi près que

possible ^du sommct; les conditions d’observation sont moins bonnes au point ^{de vue} de l’élimination de la lumière diffuse, _{parce que} ^la paroi de la boule

frappée

obliquement par ^la lumière, ^{en réfléchit} davantage ^à

l’intérieur du four, ^mais la couche de vapeur traversée par la lumière de fluorescence est beaucoup plus

mince. J’ai constaté, ^en opérant ^ainsi, que les bandes

CI. et 03B2 ^{n’en forment en réalité} qu’une, ^{ayant son}

maximum vers 665 03BC03BC; elle décroît considérable- ment moins d’intensité, quand ^la température ^s’élève

que dans le cas précédent. ^{Il est assez} légitime d’admettre, par conséquent qu’elle ^ne diminuerait pas sensiblement d’intensité sans l’absorption.

Mais, ^{dans ces} conditions nouvelles, la bande oran-

gée 03B4 présente les mêmes caractères de variation

rapide ^et d intensité.

Ainsi donc, ^{aussi bien} poui- les gaz que pour les

liqiiides et ^les solides, ^il peut ^être indispensable ^de préciser ^la températ2cre ^il laquelle ^un spectre ^de fluorescence ^se rapporte, ^les spectres correspondant

à des températures différentes, pouvant ^{être eux-}

mêmes extrêmement différents non seulement en ce

qui ^{concerne leur éclat} d’ensemble, mais aussi la dis- tribution des intensités entre les différentes parties.

Quant ^à l’interprétation ^des phénomènes, ^{on doit}

se borner à dire pour le moment que la vapeur de ruhidium nous fournit un exemple, ^{à ma connais-}

sance le premier, d’un gaz pur ^et simple1, ^{dont la}

fluorescence excitée par la lumière blanche dépend

manifestement du nombre et de l’intensité des chocs des molécules entre elles, ^{et non} pas seulement des

propriétés caractéristiques de l’atome.

Peut-être faut-il rapprocher que ^ces phénomènes, qui paraissent particuliers ^{au rubidum,} l’exislence du minimum de polarisation ^vers 5700, observé seule- ment avec ce métal.

Examen sommaire de l’absorption. ^{- Pour}

étudier l’absorption, ^{il suffit de} placer ^une lampe

Nernst ^ou même une simple lampe ^à incandescence à filament métallique devant l’orifice postérieur ^{du four.}

1. A cela près que ^la vapeur de rubidium peut ^être mélangée

à une quantité extrêmement faible de vapeur ^de sodium.

On regarde ^au spectroscope ^la lumière. qui ^{vient de}

cette lampe, ^en traversant le tube de vapeur. Avant de placer ^{le tube, on} constatait que, ^avec le _spec- troscope ^{et la fente} employée

(plus

fine que dans le

cas de la tluorescence) ^le spectre s’étendait vers les

grandes longueurs ^d’onde jusque ^{vos 740} 03BC03BC. En mettant le tube en

place

^{et en} chauffant le four, ^la région rouge disparaît ; ^sur les dessins 1, II, III, IV, ^V les traits discontinus fortement marqués, ^de part ^et d’autre des spectres, marquent ^{les liiiiites}

approxi-

matives où la lnmière diminue rapidement pour

chaque température ; ^de plus, ^{au fur et à mesure} que la température s’élève, la région

d’absorption

^devient

de plus ^en plus obscure. Le spectre

d’absorption

comprend ^{aussi la raie D, très fine, due} probable-

ment comme dans le cas de la fluorescence à

l’attaque

du vcrre.

On voit que la région

d’absorption

^{recouvre la}

bande rouge de fluorescence d’un écran de

plus

^en

plus

^{opaque à mesure que la} température augmente.

C’est bien conforme à

l’expérience précédente.

Au sujet ^du spectre

d’absorption,

je signalerai qu’il ^a

déjà

^{été étudié, avec} des résultats légèrement

différents par nI. Bevan 1et par M. T. S. Carter’. Le

premier n’emploie pas de la vapeur de rubidium

métallique ; ^il chaulfe dans ^uu tube d’acier un mélange

de sodium ou de potassium ^et de chlorure de rubi- dium. Il _y a un peu de rubidium ^{mis en} liberté qui

absorbe la lumière traversant le tube, lequel ^est

fermé par des

glaces

^de quartz (pour ^{observer dans}

l’ultra-violet)

^et évacué. M. Bevan observe 25 lignes

des séries principales; ^les longueurs ^d’onde des pre- mières sont 795 _{l.U., -} 78003BC03BC, 5, - 421 03BC03BC, 6, etc.

La

région d’absorption

que j’ai ^observée pourrait ^donc

êtrc

l’élargissement

^{des deux} premières raies, ^élar-

gissement

qui ^ne parait pas avoir été observé par :II. Bevan, par défaut de densité de la vapeur. ^M. Car- ter, ^au contraire, observait a travers un petit ^ballon

dans lequel ^il introduisait ^un peu ^de rubidium métal-

lique, puis ^dans lequel il faisait le vide jusqu’à ^{1 mm}

de mercure. L’emploi ^d’un spectrographe ^{à réseau de}

Rowland donnant 2 U.

A.,

permet ^{de retrouver les}

raies signalées plus ^{haut, et en} outre toute une série de bandes dans le rouge, ^entre 67003BC03BC, 9 ^{et 705} 03BC03BC.

Ces bandes correspondent ^en partie ^{à la} région ^d’ab- sorption que j’ai ^observée, mais M. Carter dit qu’aux températures ^les plus ^élevées possibles ^la région

rouge ^tout entière jusqu’à 670 03BC03BC disparaît ^entière-

ment. Dans les conditions où j’ai opéré, ^c’est

jusque

vers 640 _u-t-t clue l’absorption ^s’étend.

Dans ^son article, )1. Carter consacre aussi quelques lignes ^a la 1I uorescence de la vapeur ^de rubidium,

1. P. V. BEVAN. Pi,oc. noy. Soc., 83 (191Q; ^{421-428. - Le} lladium, 7 (1901j ^327.

2. T. S. CARTER, Phys. Zeits.. 11 (1910, ^{632-633. - Le}

Radium. 7 (i9lU) ^327.

qu’il paraît, ^avoir observée le

premier.

^{En ce} qui ^coa-

cerne le spectre, ^{il se borne à dire}

qu’il

^{est discon-}

tinu

(cannelé?)

^et semble s’étendre sur le domaine

d’absorption.

6. Mélange ^{de rubidium et de caesium. -}

On serait porté ^a considérer le caesium,

d’après

^l’en-

semble de ses

propriétés,

^{comme le terme extrême}

de la série des alcalins. C’est, ^{dans cette} série, ^le plus ^fusible (points ^de fusions, le chiffre rond 9ti°

pour le sodium, 62° pour le potassium, 590 pour ^le rubidium et 26° pour ^le césium), ^le plus ^{volatil, le} plus facilement

oxydable,

^{celui dont les} propriétés chimiques ^{sont en} général ^les plus ^{vives et dont le}

caractère électro-positif ^{est le} plus marqué. ^{La tem-} pérature d’apparition de la fluorescence allant en

décroissant du sodium au rubidium, je m’attendais,

a cause de la grande volatilité du caesium, ^{à voir sa} vapeur briller d’une belle fluorescence à partir ^d’une température ^assez basse. Mais il n’en est rien; des tubes de césium, préparés ^{comme à} l’ordinaire _par distillation dans le vide, n’ont manifesté ^aucune fluo-

rescence au-dessous de 5501. A cette température ^il apparait ^une fluorescence certaine mais très

pâle,

d’aspect ^{mauve. Elle ne} tarde pas,

quand

^la tempé-

rature s’élève, ^{à être}

complètement

masquée par la couleur brune _que

prend

^{lc verre,} presque ^aussi for- tement attaqué par ^le caesium _{que par} le sodium.

Aussi

paraît-elle

^très fugitive.

Un tube en verre Uviol, transparent pour le début de l’ultra-violet, ^n’a pas donné de 111eillenr résultat

quand ^on

supprimait

le condensateur en verre et que l’on

plaçait

^{à côté dn tube une} lampe ^u arc au mer- cure en quartz.

Il est

possible

qu’au ^{lieu de favoriser le}

développe-

ment de la fluorescence, ^la grande densité de vapeur du césium ait ^un effet contraire. Le pouvoir ^absor-

bant extrêmement

énergique

^{de cette} vapeur peut ^être

aussi ^{une cause} qui empêche ^en

grande

partie ^d’oh-

server sa fluorescence. Ce pouvoir ^{absorbant est tel,}

dans les régions rouges orangées ^du spectre, que la lumière blanche qui ^{a traversé} quelques centimètres de vapeur ^{à 5501} parait ^{d’un beau vert.}

En présence ^{de cet} insuccès, j’ai essayé ^{de voir si}

l’addition de rubidium au césium ne pourrait pas

développer la fluorescence du césium, ^ou du moins modifier d’une manière intéressante la fluorescence du rubidium. La partie A (fig. ¹ précédent mémoire)

du tube portait alors trois tubulures munies d’étran-

glements capillaires ; l’une d’elles servait à faire le vide, ^{une autre à} introduire du rubidium par distil- lation et la troisième à introduire de la même ma-

nière du césium, ^en quantités grossièrement égales.

Le

mélange

des deux métaux est liquide ^{à la} telnpé-

rature ordinaire et même au-dessous.

L’examen spectroscopique ^{de la} fluorescence n’a