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Submitted on 1 Jan 1956
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Procédé d’étalonnage d’une sonde acoustique au moyen du pendule absolu de pression de radiation
C. Florisson
To cite this version:
C. Florisson. Procédé d’étalonnage d’une sonde acoustique au moyen du pendule absolu de pression de radiation. J. Phys. Radium, 1956, 17 (5), pp.411-412. �10.1051/jphysrad:01956001705041100�.
�jpa-00235395�
411.
PROCÉDÉ D’ÉTALONNAGE
D’UNE SONDE ACOUSTIQUE AU MOYEN DU PENDULE ABSOLU DE PRESSION DE RADIATION Par C.
FLORISSON,
Département des Ultra-Sons de la S. C. A. M.
Sommaire. 2014 Dans le procédé connu de détermination du coefficient de proportionnalité de l’indication d’une sonde à la puissance
acoustique
captée par celle-ci, au moyen d’une intégration graphique du volume caractérisant la répartitron de l’énergie dans une section orthogonale du champ d’un projecteur ultra-sonore et de la mesure de la puissance globale de la source, il y aavantage pour mesurer cette puissance à utiliser un Pendule Absolu de pression de radiation qui,
par principe, ne demande pas d’étalonnage.
Abstract. 2014 The calibration of an acoustic probe is discussed. The acoustic power is best measured with the help of an absolute pendulum measuring radiation pressure.
LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 17, MAI 1956,
Lorsque
l’on Veutexpérimentalement
établir ouvérifier la
répartition
de lapuissance acoustique
dans le
champ
d’unprojecteur
ultra-sonore émet- tant dans unliquide,
on utilise des sondes de trèsfaible section à indications
proportionnelles
à lapuissance captée,
parexemple :
soudure thermo-électrique
ou « thermistance » entourée d’unepetite
masse absorbante.
Le
projecteur
étant engénéral
derévolution,
sonchamp
est lui-même de révolution et l’ondéplace
la sonde suivant les diamètres R’OR de différentes sections
orthogonales
à l’axe duchamp,
à des dis-tances diverses de la source. On relève ainsi
( fig.1 )
FIG. 1.
des courbes Z =
f (r)
où Z ==Kw, w
étant lapuis-
sance absorbée par la
sonde,
K la constante de lasonde considérée. Une méthode connue de déter- mination de cette constante, c’est-à-dire d’étalon- nage de la
sonde,
est la suivante :La courbe Z =
f (r),
tournant autour de l’axe Z’Zengendre
une surfacereprésentant
larépar-
tition de la
puissance
dans la section considérée et cette surfacedélimite,
avec leplan
debase,
unvolume v que l’on peut connaître, par
intégration graphique.
Si lapuissance acoustique globale
tra-versant le cercle de base est W on a : v = KW d’où K
= v (1). W W peut être mesuré,
par exemple,
à
l’aide de calorimètres
spéciaux
ou dependules
depression
deradiation,
eux-mêmespréalablement
étalonnés.
L’objet
de laprésente
note est d’attirer l’attèn- tion surl’emploi
avantageux du Pendule Absoluproposé
par l’auteur(2), dispositif simple
de réali-sation et
d’emploi qui,
parprincipe,
ne demande pasd’étalonnage.
FIG. 2. - Pendule absolu.
A : Cloche. D : Poids.
B : Contrepoids. E : Support.
C : Ressort. F : Projecteur.
En
effet,
lapalette
de cependule, immergée
dansle
liquide
de la cuved’expérience,
est unepetite
« cloche à
plongeur remplie
de gaz dont l’inter- surfaceliquide-gaz
sert de réflecteurquasi-parfait
(1) En tenant compte, bien entendu, des échelles arbi- trairement choisies pour représenter Z et r.(2) C. R. Acad. Sc., 1952, 235, 27-28 ; J. Radiologie, Paris, 1953, 34, nos 1-2, 46-49.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01956001705041100
412
pour les ondes
acoustiques.
Parexemple,
l’inter-surface eau-air réfléchit
0,9987
del’énergie
inci-dente. La force verticale
N,
transmise à lacloche,
due à la
pression
de radiation d’un fluxcylindrique
de section 8 et de densité
d’énergie E,
normal àl’intersurface,
est doncOn peut donc écrire
en commettant une erreur inférieure à Si
l’angle
d’incidenceest i,
on a :et
si, préférablement,
on choisit i =600 ;
D’autre
part,
si V est la vitesse du son dans leliquide,
facile àconnaître, la puissance globale transportée
par le faisceau d’ondes est W = ESV.On a
donc,
W = NV. Pour connaîtreW,
il suffitde ramener la cloche à son niveau
d’équilibre pri-
mitif au moyen de
poids
p =N,
et l’on aenfin,
enunités
pratiques :
Le choix de l’incidence 600 à
l’avantage
de fairedisparaître
le facteur 2 et, surtout, d’éviter que le faisceau réfléchi ne revienne troubler la source. Le raisonnement ci-dessus fait état d’un faisceau d’ondescylindrique
de densitéd’énergie
uniformedans la
section,
mais il est évidentqu’un pendule
dont la cloche
présente
unegrande
section par rapport à celle d’un flux total dont la densitéd’énergie
n’estplus uniforme,
mesure la forcerésultante totale N due à ce
flux ;
il y aintégra-
tion par le
pendule. Enfin,
dans le cas réel d’unprojecteur
ultra-sonore dont le flux d’ondesplanes
est
légèrement divergent,
lependule,
suffisammentgrand.
en mesure encore lapuissance globale
àcondition
quel’absorption d’énergie
par leliquide
soit
négligeable.
Il en estpratiquement
ainsilorsque
cette mesure est faite dans l’eau àpetite
distance du
projecteur
et à unepuissance
faiblene