Remarque sur la désintégration du 20481Tl

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Submitted on 1 Jan 1955

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Remarque sur la désintégration du 20481Tl

T. Yuasa, J. Laberrigue-Frolow

To cite this version:

T. Yuasa, J. Laberrigue-Frolow. Remarque sur la désintégration du 20481Tl. J. Phys. Radium, 1955,

16 (2), pp.165-166. �10.1051/jphysrad:01955001602016500�. �jpa-00235115�

REMARQUE ^{SUR LA} DÉSINTÉGRATION DU $$20481Tl

Par Mlle T. YUASA et Mme J. LABERRIGUE-FROLOW, Physique ^{et Chimie} nucléaires, Collège de France.

L’étude de la désintégration ^de 2 "’Pb,n 82 (68 mn).

de Alburger ^et Sunyar [11 ayant ^{mis en évidence}

l’émission d’un _y de go5 ^keV (68 mn) suivie de celle d’un _{Y de} 374 ^keV (2,7. ^JO-7 s), suggérait pour 214Pb

le schéma de niveaux reproduit ^{sur la} figure (a);

le premier niveau excité se trouvant à 374 ^keV

au-dessus du niveau fondamental. Il a ^un spin ²

et une parité +. ^Le travail récent de D. Maeder ^et al. [2] ^{confirme ce schéma.}

Une transition p- ^du 2 81 Tl ^{à un tel niveau est} énergétiquement possible ^{et au moins aussi} probable, d’après ^les règles ^de sélection, que la transition 8-

conduisant au niveau fondamental ^de 2O4Pb.

Au cours de l’étude sur la désintégration ^du 2 g tTI qui ^fait l’objet ^{d’un article} [3], ^{nous nous étions} attachés, ^en particulier à déterminer si une telle transition existait. D’accord avec les résultats ^de Lidofsky ^{et al.} [4], ^{nous obtenions comme limite} supérieure d’intensité d’une telle transition : 5 pour Ioo;

et moins de io-4y d’énergie ^de 374 keV par désin-

tégration.

Cette absence de transition pouvait s’interpréter

par ^une configuration particulière ^du premier ^niveau

excité de 211’Pb [5].

Au cours de l’impression ^{de notre} article, plusieurs

travaux sur le. 2"Tl ^{ont été} publiés : ^{J. C.} Knight

et al. [6], ^{dans une étude au} spectromètre ^à champ sphérique obtiennent Ep-.,,,,

^{766 + 2 keV, d’ac-}

cord avec notre valeur. Eux aussi obtiennent moins de 5 pour ^{Ioo comme} valeur d’intensité pour ^un

embranchement ^éventuel allant à un niveau excité du 2 Il’ Pb ^{situé à une} énergie ^L. 400 keV au-dessus du niveau fondamental. Ces auteurs envisagent l’assignation ^de spin ^{et de} parité pour le niveau ^fon- damental ^du 2 â i Tl : 2 +. ^La transition P- ^condui- sant ^{au niveau} fondamental du 21"Pb serait alors deux fois interdite (3J

2, non). L’écart, cepen- dant ^entre la ^forme expérimentale ^du spectre j3-

et la ^forme correspondant ^{à une} transition (3J

^2, oui) ^est trop faible pour appuyer ^cette hypothèse.

Fig.

^{Schéma de niveaux} possibles pour 21112Pb.

Par ailleurs, ^une étude de Krohn et Raboy [7]

sur le schéma ^de désintégration ^de 282Pbn ^infirme

le schéma admis jusqu’alors [fig. (a)] ^{en mettant en}

Premier groupe : ^T

2,5 ^ans.

(1) Électroscope ^T. Q. Q., ^{une chambre} d’ionisation ; Nucléomètre, ^un compteur proportionnel.

Deuxième groupe : ^T

4 ^ans.

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Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01955001602016500

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évidence l’existence d’un troisième _y d’énergie 89o ^keV.

L’ordre de 12 et 13 n’est pas établi expérimenta- lement, ^il peut être, ^soit IH "(2’ v3, soit yi, v3, Yz

[fig. (b) ^et (c)].

Le premier niveau excité pouvant ^{être soit}

à 374 keV, ^{soit à} 890 ^keV.

Nos résultats, cependant, montrant l’absence _{de 1} de 37£kev accompagnant ^la désintégration §E-

de 2 g 1 Tl ^{et de} transition ;3- ^{allant à un niveau de}

cette énergie, ^{seraient en faveur de cette dernière} possibilité; ^le premier ^{niveau excité de} 2 t b Pb m étant dans ces conditions à 890 ^{keV : une} transition p- ^du 204TI ^{à ce} niveau serait énergétiquement impossible.

Notons que [13] n’observent aucun niveau de rota- tion d’énergie ^5oo keV dans le Pb, par excitation coulombienne par ex ^{de 3} MeV.

Il serait d’ailleurs très intéressant de déterminer avec certitude l’ordre des niveaux de ’2’4Pb. ^Nous

pensons que l’étude de la capture électronique

de 2ggBi ^{et en} particulier ^{la mesure de} l’intensité des rayonnements y émis alors pourraient ^donner

des indications ^{sur cet} ordre, ^à condition toutefois que la capture électronique ^{se fasse sur le} premier

niveau excité en proportion ^non négligeable. ^Les

difficultés d’une telle étude résideraient en grande partie dans l’obtention de 2 bhBi ^de pureté suffisante.

Une autre _remarque s’impose, ^au sujet ^{de la} période

du 2 g tTl : ^{les résultats} des nombreuses détermi- nations se groupent nettement autour de deux valeurs : T

2,5 ^{ans et T}

4,1 ^{I ans.}

Il semble que les auteurs ^donnant la valeur de la période ^la plus longue (4,1 ^I ans) ^aient attaché ^une

importance particulière ^{à la} purification chimique

des sources après irradiation, ^ce qui pouvait ^éliminer

une impureté possible ^de période plus ^courte que 4 ans.

Notons d’ailleurs que les valeurs de fi pour T

2,5 ^{ans et T}

4, ^{I ans :} 9,49 ^et 9,66 ^classent

l’une et l’autre la transition f;- ^{de 204TI dans} le groupe de première interdiction.

Manuscrit _reçu le 7 ^décembre Ig54.

[1] SUNYAR A. W., ALBURGER D., FRIEDLANDER G.

GOLDHARBER M. et SCHARFF-GOLDHARBER G.

Phys. Rev., I950, 79, ^I8I.

[2] ^MAEDER D., WAPSTRA A. H., ^NIJGH G. J. et ORNSTEIN L. Th. M.

Physica, I954, 20, ^n° 8, 52I-538.

[3] ^YUASA T., LABERRIGUE-FROLOW J. et FEUVRAIS L.

C. R. Acad. Sc., I954, 238, I500; ^J. Physique Rad., I955, 16, 39.

[4] ^LIDOFSKY L., MACKLIN P. et WU C. S.

Phys. Rev., I952, 87, 204 ^et 39I.

[5] ^DE SHALIT A. et GOLDHABER M. - Phys. Rev., I953, 92,

I2II.

[6] ^{KNIGHT J.} C., BRAID T. H. et RICHARDSON H. O. W.

-

Proc. Phys. Soc., I954, ^A 67, ^n° 10, ^88I.

[7] KROHN V. E. et RABOY S.

Phys. Rev., I954, 95, I354.

[8] LOCKETT E. E. et THOMAS R. H.

Nucleonics, I953, 11, ^n° 3, I4-I7.

[9] ^{CHENG L.} S., ^VIRGINIA C., RIDOLFO M. L., POOL M. L, et KUNDU D. N.

Bull. Amer. Phys. Soc., I954, 29, ^n° 7, ^I6.

[10] FAJANS K. et VOIGT A. F.

Phys. Rev., I94I, 60, 6I9.

[11] HARBOTTLE G.

Phys. Rev., I953, 91, I234.

[12] HORROCKS D. I. et VOIGT A. F.

Phys. Rev., I954, 95, ^I205.

[13] ^{TEMMER G. M. et} HEYDENBURG. 2014 Phys. Rev., 93, I954, 35I.

SUR L’EMPLOI D’ÉCRANS ABSORBANTS AU SEIN DE LA COUCHE SENSIBLE

D’UNE CHAMBRE A DIFFUSION Par Anatole ROGOZINSKI,

Laboratoire de Physique Cosmique

de l’Institut d’Astrophysique, ^Paris.

L’étude de différentes interactions entre des

particules ^de grande énergie et la matière exige ^dans

certains cas la présence ^d’écrans appropriés ^{au sein}

même de la couche sensible de la chambre à diffusion.

En raison de la structure essentiellement horizontale

de cette couche, ^l’étude porte ^{surtout sur des} particules contenues dans un plan sensiblement

horizontal, ^{de sorte} que les écrans utilisés sont placés

en général ^{dans une} position ^verticale.

La présence de tels écrans au sein de la couche sensible apporte toujours ^{une certaine} perturbation

Fig. ^i.

Tourbillons provoqués

par la présence ^{d’un écran vertical en Pb}

au sein de la chambre.

dans le fonctionnement de la chambre. Dans le cas

des écrans en matière isolante, susceptibles ^de prendre

une distribution verticale des températures ^voisine

de celle qui règne ^{dans la} chambre, ^la perturbation

reste tolérable. Il en est tout autrement pour ^un écran métallique. ^{Les deux} distributions diffèrent alors notablement et ce fait ^se traduit _par l’apparition

de tourbillons (fig. I) qui, ^{dans la} plupart ^{des cas,}

rendent la chambre inutilisable (1).

Deux solutions peuvent ^être envisagées ^pour atténuer ^cet effet : le chauffage convenablement distribué de l’écran, ^{ou son} fractionnement, dans le

sens horizontal, ^{en deux ou} plusieurs parties ^isolées thermiquement ^{les unes des} autres, chacune se mettant

en équilibre thermique ^{avec la} couche sensible qui

lui correspond. ^Nos essais, qui ^ont porté uniquement

sur la méthode du fractionnement, ^{nous ont} permis

d’obtenir des résultats encourageants.

Ces essais ont été effectués à l’aide d’une chambre

(1) Signalons ^{à cette occasion} que des essais ont montré

qu’un ^écran métallique horizontal de 15 cm X o cm, isolé thermiquement ^et placé ^{dans la} région sensible de la chambre, perturbe ^à peine le fonctionnement de cette dernière. Nous

avons pu distinguer parfaitement ^les trajectoires ^de particules,

aussi bien au-dessus qu’au-dessous ^{de l’écran.}