Sur l'emploi d'écrans absorbants au sein de la couche sensible d'une chambre à diffusion

HAL Id: jpa-00235116

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00235116

Submitted on 1 Jan 1955

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Sur l’emploi d’écrans absorbants au sein de la couche sensible d’une chambre à diffusion

Anatole Rogozinski

To cite this version:

Anatole Rogozinski. Sur l’emploi d’écrans absorbants au sein de la couche sensible d’une chambre à

diffusion. J. Phys. Radium, 1955, 16 (2), pp.166-167. �10.1051/jphysrad:01955001602016601�. �jpa-

00235116�

166

évidence l’existence d’un troisième _y d’énergie 89o ^keV.

L’ordre de 12 et 13 n’est pas établi expérimenta- lement, ^il peut être, ^soit IH "(2’ v3, soit yi, v3, Yz

[fig. (b) ^et (c)].

Le premier niveau excité pouvant ^{être soit}

à 374 keV, ^{soit à} 890 ^keV.

Nos résultats, cependant, montrant l’absence _{de 1} de 37£kev accompagnant ^la désintégration §E-

de 2 g 1 Tl ^{et de} transition ;3- ^{allant à un niveau de}

cette énergie, ^{seraient en faveur de cette dernière} possibilité; ^le premier ^{niveau excité de} 2 t b Pb m étant dans ces conditions à 890 ^{keV : une} transition p- ^du 204TI ^{à ce} niveau serait énergétiquement impossible.

Notons que [13] n’observent aucun niveau de rota- tion d’énergie ^5oo keV dans le Pb, par excitation coulombienne par ex ^{de 3} MeV.

Il serait d’ailleurs très intéressant de déterminer avec certitude l’ordre des niveaux de ’2’4Pb. ^Nous

pensons que l’étude de la capture électronique

de 2ggBi ^{et en} particulier ^{la mesure de} l’intensité des rayonnements y émis alors pourraient ^donner

des indications ^{sur cet} ordre, ^à condition toutefois que la capture électronique ^{se fasse sur le} premier

niveau excité en proportion ^non négligeable. ^Les

difficultés d’une telle étude résideraient en grande partie dans l’obtention de 2 bhBi ^de pureté suffisante.

Une autre _remarque s’impose, ^au sujet ^{de la} période

du 2 g tTl : ^{les résultats} des nombreuses détermi- nations se groupent nettement autour de deux valeurs : T

2,5 ^{ans et T}

4,1 ^{I ans.}

Il semble que les auteurs ^donnant la valeur de la période ^la plus longue (4,1 ^I ans) ^aient attaché ^une

importance particulière ^{à la} purification chimique

des sources après irradiation, ^ce qui pouvait ^éliminer

une impureté possible ^de période plus ^courte que 4 ans.

Notons d’ailleurs que les valeurs de fi pour T

2,5 ^{ans et T}

4, ^{I ans :} 9,49 ^et 9,66 ^classent

l’une et l’autre la transition f;- ^{de 204TI dans} le groupe de première interdiction.

Manuscrit _reçu le 7 ^décembre Ig54.

[1] SUNYAR A. W., ALBURGER D., FRIEDLANDER G.

GOLDHARBER M. et SCHARFF-GOLDHARBER G.

Phys. Rev., I950, 79, ^I8I.

[2] ^MAEDER D., WAPSTRA A. H., ^NIJGH G. J. et ORNSTEIN L. Th. M.

Physica, I954, 20, ^n° 8, 52I-538.

[3] ^YUASA T., LABERRIGUE-FROLOW J. et FEUVRAIS L.

C. R. Acad. Sc., I954, 238, I500; ^J. Physique Rad., I955, 16, 39.

[4] ^LIDOFSKY L., MACKLIN P. et WU C. S.

Phys. Rev., I952, 87, 204 ^et 39I.

[5] ^DE SHALIT A. et GOLDHABER M. - Phys. Rev., I953, 92,

I2II.

[6] ^{KNIGHT J.} C., BRAID T. H. et RICHARDSON H. O. W.

-

Proc. Phys. Soc., I954, ^A 67, ^n° 10, ^88I.

[7] KROHN V. E. et RABOY S.

Phys. Rev., I954, 95, I354.

[8] LOCKETT E. E. et THOMAS R. H.

Nucleonics, I953, 11, ^n° 3, I4-I7.

[9] ^{CHENG L.} S., ^VIRGINIA C., RIDOLFO M. L., POOL M. L, et KUNDU D. N.

Bull. Amer. Phys. Soc., I954, 29, ^n° 7, ^I6.

[10] FAJANS K. et VOIGT A. F.

Phys. Rev., I94I, 60, 6I9.

[11] HARBOTTLE G.

Phys. Rev., I953, 91, I234.

[12] HORROCKS D. I. et VOIGT A. F.

Phys. Rev., I954, 95, ^I205.

[13] ^{TEMMER G. M. et} HEYDENBURG. 2014 Phys. Rev., 93, I954, 35I.

SUR L’EMPLOI D’ÉCRANS ABSORBANTS AU SEIN DE LA COUCHE SENSIBLE

D’UNE CHAMBRE A DIFFUSION Par Anatole ROGOZINSKI,

Laboratoire de Physique Cosmique

de l’Institut d’Astrophysique, ^Paris.

L’étude de différentes interactions entre des

particules ^de grande énergie et la matière exige ^dans

certains cas la présence ^d’écrans appropriés ^{au sein}

même de la couche sensible de la chambre à diffusion.

En raison de la structure essentiellement horizontale

de cette couche, ^l’étude porte ^{surtout sur des} particules contenues dans un plan sensiblement

horizontal, ^{de sorte} que les écrans utilisés sont placés

en général ^{dans une} position ^verticale.

La présence de tels écrans au sein de la couche sensible apporte toujours ^{une certaine} perturbation

Fig. ^i.

Tourbillons provoqués

par la présence ^{d’un écran vertical en Pb}

au sein de la chambre.

dans le fonctionnement de la chambre. Dans le cas

des écrans en matière isolante, susceptibles ^de prendre

une distribution verticale des températures ^voisine

de celle qui règne ^{dans la} chambre, ^la perturbation

reste tolérable. Il en est tout autrement pour ^un écran métallique. ^{Les deux} distributions diffèrent alors notablement et ce fait ^se traduit _par l’apparition

de tourbillons (fig. I) qui, ^{dans la} plupart ^{des cas,}

rendent la chambre inutilisable (1).

Deux solutions peuvent ^être envisagées ^pour atténuer ^cet effet : le chauffage convenablement distribué de l’écran, ^{ou son} fractionnement, dans le

sens horizontal, ^{en deux ou} plusieurs parties ^isolées thermiquement ^{les unes des} autres, chacune se mettant

en équilibre thermique ^{avec la} couche sensible qui

lui correspond. ^Nos essais, qui ^ont porté uniquement

sur la méthode du fractionnement, ^{nous ont} permis

d’obtenir des résultats encourageants.

Ces essais ont été effectués à l’aide d’une chambre

(1) Signalons ^{à cette occasion} que des essais ont montré

qu’un ^écran métallique horizontal de 15 cm X o cm, isolé thermiquement ^et placé ^{dans la} région sensible de la chambre, perturbe ^à peine le fonctionnement de cette dernière. Nous

avons pu distinguer parfaitement ^les trajectoires ^de particules,

aussi bien au-dessus qu’au-dessous ^{de l’écran.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01955001602016601

167 à diffusion rectangulaire (38 cm ^{x 18} cm), ^munie

d’un berceau intérieur ^{en verre} [1]. ^{L’écran utilisé} était ^une plaque ^{verticale de Pb de I cm} d’épais-

Fig. ^2.

Modes de fractionnement de l’écran.

seur, disposée perpendiculairement ^au grand ^{côté de}

la chambre.

Des résultats satisfaisants ^{ont été} obtenus, ^en divisant l’écran en deux parties ^{et en laissant subsister}

entre elles une fine fente horizontale, dans laquelle

on peut -d’ailleurs ^{insérer une} feuille de matière

Fig. ^3.

Distribution verticale des températures d’un écran homogène ^{en Pb}

et d’un écran fractionné.

isolante (fig. 2). ^{Les deux} parties étaient maintenues par des plaquettes ^en plexiglass. ^De plus, l’écran était placé entre deux plaques ^en verre, qui l’isolaient

du volume sensible de la chambre. Afin de compenser

partiellement l’inhomogénéité ^{locale de} l’écran, ^créée

par la _coupure, la section peut ^{être faite} obliquement,

ou en forme de chevron (fig. 2).

Les courbes de la figure ³ représentent ^{la distri-}

bution verticale ^des températures ^{d’un écran homo-} gène ^et celle d’un écran fractionné. Les ^mesures de

température ^ont été effectuées à l’aide ^d’un couple thermoélectrique introduit dans des trous pratiqués

à cet effet dans les écrans. On remarquera la dis- continuité très accusée de la température ^{à la cou-}

pure de l’écran fractionné.

La figure 4 reproduit ^la trajectoire ^d’une particule

Fig, 4.

^La trajectoire ^d’ùne particule horizontale péné-

’trante montre que la présence ^d’un écran fractionné

en Pb ne perturbe pas appréciablement ^le fonctionnement de la chambre. ’

horizontale pénétrante ayant ^traversé l’écran, ainsi que toute la longueur ^de la couche sensible de la chambre.

Elle montre aussi que la chambre est sensible jusqu’au voisinage ^{immédiat de ses} parois et de l’écran. Cette

photo ^a été obtenue en déclenchant l’éclair d’un tube à xénon par l’impulsion de coïncidence d’un télescope

horizontal de compteurs ^G. M., placés de part ^et

d’autre de la chambre. On peut ^en conclure que la méthode décrite permet d’introduire des écrans

métalliques dans le volume sensible de la chambre à diffusion, ^{tout en} maintenant un fonctionnement satisfaisant du dispositif.

Manuscrit reçu le 27 novembre 1954.

[1] VOISIN ^A.

^J. Physique Rad., I953, 14, 459.

ROGOZINSKI A.

J. Physique Rad., I954, 15, 304.